А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Взаємодія - ядро
Взаємодія ядер між собою вивчено гірше, однак, мабуть, і воно описується потенціалом тина (2) з параметрами того ж порядку.
Спектри ЯМР19F сополимера ізобутілену з хлортріфторетіленом, зняті в тетрахлоретіленепри 100 С. Сшін-спи-нові взаємодії ядер СР2 - грулпи з іншими ядрами в спектрі не проявляються.
Облік взаємодії ядер з оточуючими їх електронами обумовлює подальше ускладнення спектру ЯМР.
При взаємодії ядра з нейтроном та іншими часткамидуже важливою характеристикою є поперечний переріз Захватаєв, яке визначає ймовірність процесу.
При взаємодії ядер 31Рз протонами КССВ не завжди зменшується з ростом числа зв'язків між ними.
При взаємодії ядра з нейтроном та іншимичастинками дуже важливою характеристикою є поперечний переріз захоплення, яке визначає ймовірність процесу. Поперечний переріз про вимірюється в барну (1 барн - 10 - 28 м2) і залежить від енергії рухомої до ядра частинки.
При взаємодії ядра з нейтроном ііншими частками дуже важливою характеристикою є поперечний переріз захоплення, яке визначає ймовірність процесу. Поперечний переріз а вимірюється в барну (1 барн - 10 - Г4 см2) і залежить від енергії рухомої до ядра частинки.
При взаємодії ядра згрупою, що складається з двох ідентичних ядер, сигнал одиночного ядра повинен розщеплюватися в триплет із співвідношенням інтенсивностей 1: 2: 1 яке відповідає можливим комбінаціям орієнтації пари ядер (б), а група з двох ідентичних ядер дає дублетних сигнал.
Квадрупольного розщеплення першого порядку лінії спектра ЯМРметалевого порошку (/- /i. При взаємодії ядра (спін /- § -) t володіє електричним квадрупольним моментом, з електронним оточенням, симетрією меншою, ніж кубічна, в системі енергетичнихрівнів виникає розщеплення.
При взаємодії ядер алюмінію 13А1 з х-частками утворюються ядра ізотопу магнію Mg і - частинки. При взаємодії ж - частинок з ядрами алюмінію А1 утворюються ядра ізотопу магнію j Mg і z - частинки. Які широко відомі частинки х, у і гберуть участь в цих ядерних реакціях.
В результаті взаємодії ядер з решіткою (гратами прийнято називати всі ступені свободи окремих частинок зразка, за винятком самих спінових орієнтації) відбуваються переходи ядер з одного енергетичного рівня на інший,причому ймовірність переходу з верхнього рівня Е2 на нижній Е дещо перевищує ймовірність зворотного переходу. Якщо відразу після накладення поля Я0 населеності рівнів однакові, то через деякий час встановлюється динамічна рівновага при деякомуперевищенні населеності більш низького енергетичного рівня.
У процесах взаємодій ядер між собою (ядерних реакціях) повна енергія взаємодіючих частинок зберігається.
Мінімум енергії взаємодії ядер знаходиться на відстані Л0ж 10 - 8 см, авідносна глибина ями дорівнює енергії дисоціації молекули на атом водню і протон. У разі додаткового відштовхування з (U uep) n потенційна яма взагалі не виникає.
Далеко не завжди взаємодія ядер типу А з потоком бомбардуючих часток апротікає тільки одним способом.
Крім реакцій розподілу взаємодії ядер з нейтронами, що залежать від кінетичної енергії нейтрона і типу ядра, можуть призвести до реакції, званої пружним розсіюванням (рівноцінної зіткнення двох куль), яка не призводить дозміни структури ядра.
Головна частина енергії взаємодії ядра з електронною оболонкою носить чисто електростатичний характер, і для її обчислення можна в першому наближенні розглядати ядро ??як точковий заряд.
Як виражається енергія взаємодіїядра, що володіє ненульовим спіном, з зовнішнім магнітним полем.
Для реального потенціалу взаємодії ядер в Н2 при R - 12 поляризаційна взаємодія вдвічі більше обмінного, а при R 108 вони порівнюються.
Зміна інтенсивностей ліній при переході від АгХ.Константа /HF відображає взаємодію ядер, що знаходяться в zfuc - положенні, а константа УНР- Взаємодія ядер в транс-положенні. Магнітна нееквівалентність відзначається за допомогою штрихів при буквеному позначенні системи ядер.
Остання з реакцій (взаємодіяядер тритію і дейтерію) розвиваються протягом часу порядка 10 - 6 сек і використовується у водневій бомбі.
Крива розподілу уламків поділу U235 з атомним вагам (массам. Ядерні реакції являють собою взаємодію ядер атомів речовини, що опромінюється-мішені збомбардуючими частками. В результаті такої реакції виходить проміжне ядро, яке, випускаючи а-частинку, протон, нейтрон або фотон, перетворюється в нове ядро. Опромінення важких елементів приводить у ряді випадків до поділу ядер атомів мішені на два,приблизно рівних за масою, осколка.
Ядерна реакція являє собою взаємодію ядер бомбардіруемих атомів з инициирующими реакцію частинками, які служать снарядами. При цьому процесі відбувається утворення проміжних ядер.
Взагалі кажучи,потенціал взаємодії ядер з електронами - це потенціал кулонівської типу, і тому він досить великий (по модулю) поблизу ядер. При цьому хімічний зв'язок і багато фізичні властивості визначаються зовнішніми електронами, оскільки внутрішні електрони атомаспаровуються, насилу збуджуються і не вносять відчутного безпосереднього внеску ні в енергію зв'язку, ні в інші характеристики кристала.
Схема ЯМР-Витратоміра, рабо - живлячої котушку 2 в потоці танучого на принципі контрольних міток рідини на виході зкотушки. Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер з резонансним осцилюючих полем називається ядерним магнітним резонансом.
Схема вимірювання витрати методом контрольних міток.
Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер зрезонансним осцилюючих полем називається ядерно-магнітним резонансом.
Блок-схема апаратури для експериментального спостереження поглинання при ЯПР. /- Високочастотний генератор. 2 - дросель. 3 - передпідсилювач високої частоти. 4 - радіоприймач. 5 - осцилограф. 6 -вузькосмуговий підсилювач. 7 - мікроамперметр. 8 - балансний синхронний детектор. 9 - фазовращатель. 10 - підсилювач потужності. //- Низькочастотний генератор. 12 - ампула із зразком. Разумеется, зведення всіх різноманітних взаємодій ядра з навколишнім середовищем формально до двохчасам релаксації є грубим наближенням, але досвід показує, що цього наближення як правило виявляється достатньо.
Схема ЯМР-Витратоміра, який працює на принципі контрольних міток. Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер зрезонансним осцилюючих полем називається ядерним магнітним резонансом.
Схема вимірювання витрати методом контрольних міток. Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер з резонансним осцилюючих полем називається ядерно-магнітним резонансом.
Цікаво простежити хід перетину взаємодії ядер срібла з нейтронами (СР У цій області енергій переважаючим членом в знаменнику формули (39), очевидно, є е0 і тому знаменник, по суті, є постійна величина.
Метод заснований на вивченнівзаємодії ядер елементів гірських порід з штучно створюваним в свердловині магнітним полем. Після виключення магнітного поля в породах протягом деякого часу спостерігають наведене, загасаюче магнітне поле.
Частина цієї величини обумовленавзаємодією ядер однієї і тієї ж молекули і відома як внутримолекулярная складова. Інша частина відома як міжмолекулярних складова, вона обумовлена ??взаємодіями між сусідніми молекулами.
Штучної ядерною реакцією називається такевзаємодія ядер (від літію до неону), а-частинок, дейтронів (fd), нейтронів (Jn), протонів і біля-квантів з ядрами хімічних елементів, в результаті якого виникають нові ядра атомів і утворюються вторинні частки.
Ядерними реакціями називається розпад івзаємодія ядер атомів, в результаті чого утворюються нові ядра. Прикладом ядерного процесу може служити одержання ядра гелію з ядер водню, що є результатом декількох послідовних реакцій і супроводжується виділенням колосальних кількостейтеплової енергії. Цим пояснюється назва подібних процесів термоядерними.
Блок-схема спектрометра ЯГР. | Схема ядерно-резонансного поглинання Y - ifRa TI R г можливої ??конверсією реемнттірованного у-випромінювання (на прикладі s Fe. На сигнали ЯГРВпливає такожвзаємодія ядер з неоднорідними електричними полями в точці ядра, яке для ядер зі спіном /1 виражається у формі ядерного квадрупольного розщеплення.
Виникає питання, чому, враховуючи магнітне ді-поль-дипольномувзаємодія ядер і електронів, ми нерозглядаємо диполь-дипольного взаємодії між електронами.
НейтРОнниеРЕЗОНАНСИ - максимуми в перетині взаємодії ядер з нейтронами, що лежать за певних кіне-тич.
У тому випадку, коли потенціал взаємодії ядер розкладається в степеневийряд (подання Данхем), СП високих порядків виявляються поліномами з великими абсолютними значеннями коефіцієнтів. При підстановці чисельних значень параметрів ангармонічності в СП утворюються малі різниці великих чисел, що призводить до сильної нестійкостіобчислень СП і поправок до енергії високих наближень: малі похибки у вхідних даних (обертальної постійної, параметрах ангармонічності) призводять до великих помилок в СП і А.
Спрощено ефект Мессбауера можна уявити собі як взаємодія ядра згамма-квантом, при якому віддачу ядра сприймає весь кристал як ціле. Очевидно, що втрата енергії при таких умовах пренебрежимо мала, оскільки маса речовини, що одержує імпульс віддачі, на багато порядків більше маси ядра. Зауважимо, що до моменту відкриттяМессбауера вже було відомо аналогічне явище - бреггівського розсіяння рентгенівських променів.
Крім цих взаємодій, слід також враховувати взаємодію ядер парамагнітних іонів і ядер лігандів з хмарою d - електронів.
Оптична модель ядраспеціально пристосована для опису взаємодії ядер з налітав на них частинками. Тут істотно, що довжина де - Бройлевской хвилі бомбардуючих часток великої енергії порівнянна з розмірами ядер-мішеней.
Оптична модель ядра спеціальнопристосована для опису взаємодії ядер з налітав на них частинками. Тут істотно, що довжина дебройлевской хвилі бомбардуючих часток біль шой енергії порівнянна з розмірами ядер-мішеней.
Масове виродження сольватних оболонок ПС призводить довзаємодії ядер (або карбенів) з утворенням карбоідного зародка за механізмом кристалізації. Расчет цього процесу за рівнянням (3) і (4) при ЛН 400 кДж /моль дає значення розмірів кар-боідних частинок, здатних до подальшого зростання, в 0 2 - 1 7 мкм, що узгоджується зекспериментальними даними. Оскільки число карбенів, що утворюються одночасно в даній точці фазового простору, величина ймовірна, для карбоїдів втрачає сенс поняття молекулярна маса.
Узагальнюючи, можна сказати, що при взаємодії ядра з п сусіднімиеквівалентними ядрами, що мають спін /2 сигнал цього ядра розщеплюється на мультиплет, що містить /г 1 піків, що відповідає числу спінових станів ядер сусідньої групи.
Оскільки до поля ядра даного атома додається поле взаємодії ядер і електронів, то величина розщеплення зон відрізняється від величини розщеплення рівнів енергії атомів. Досвід і розрахунок показують, що, як правило, величина спін-орбітальної розщеплення зон енергії дещо більше розщеплення відповідних рівнів енергії. Однак основні закономірності в зміні величини розщеплення зон енергії з зростанням заряду ядер атомів кристала зберігаються. В даний час відомі величини спін-орбітальної розщеплення зон енергії багатьох напівпровідників.
Згідно з поданням Фермі, р-розпад теж є результатом взаємодії ядра, але вже не з електромагнітним, а з електронно-нейтрино полем. Джерелами легких часщц е і v в даному випадку служать нуклони.
Для більшості неасоційованих молекул Т визначається головним чином взаємодією ядер, що входять до складу розглянутої молекули, а не рухами оточуючих молекул.
Таким чином, величина i по суті не залежить від взаємодії лівого ядра з правим допомогою передачі нуклона.
Коефіцієнти а і виданню включають тільки зміни в потенційної енергії взаємодії ядер і ядер з електронами. Таким чином, конфигурационное взаємодія не є ефективним способом змішування станів. Воно ставати великим тільки тоді, коли енергії двох станів близькі. Остаточний результат показаний на рис. 14 в як кореляційна діаграма станів. Реакція всюди відбувається на поверхні основного стану. Обидві смешивающиеся конфігурації мають симетрію стану Ag, і правило непересеченія превалює. Хоча мається на увазі, що на рівні орбіталей перетину немає, однак той факт, що це повинно було статися, веде до великого бар'єру потенційної енергії. Ми все ще повинні добиратися до перехідного стану з високою енергією, перед тим як майже вироджені стан орбіталей Ь2і і Ь3і викличе ефективне конфигурационное взаємодія. На існування великої бар'єру вказують неемпіричний розрахунки. Оскільки високі енергетичні бар'єри зазвичай створюють ситуації з перетином аналогічно показаної на рис. 14 прийнято називати подібні реакції забороненими по орбітальної симетрії.
Прямі оцінки щільності заряду стають тепер доступними з досліджень енергій взаємодії ядра і оточуючих електронів.
Спектри ЯМР19F сополимера ізобутілену з хлортріфторетіленом, зняті в тетрахлоретіленепри 100 С. Сшін-спи-нові взаємодії ядер СР2 - грулпи з іншими ядрами в спектрі не проявляються.
Облік взаємодії ядер з оточуючими їх електронами обумовлює подальше ускладнення спектру ЯМР.
При взаємодії ядра з нейтроном та іншими часткамидуже важливою характеристикою є поперечний переріз Захватаєв, яке визначає ймовірність процесу.
При взаємодії ядер 31Рз протонами КССВ не завжди зменшується з ростом числа зв'язків між ними.
При взаємодії ядра з нейтроном та іншимичастинками дуже важливою характеристикою є поперечний переріз захоплення, яке визначає ймовірність процесу. Поперечний переріз про вимірюється в барну (1 барн - 10 - 28 м2) і залежить від енергії рухомої до ядра частинки.
При взаємодії ядра з нейтроном ііншими частками дуже важливою характеристикою є поперечний переріз захоплення, яке визначає ймовірність процесу. Поперечний переріз а вимірюється в барну (1 барн - 10 - Г4 см2) і залежить від енергії рухомої до ядра частинки.
При взаємодії ядра згрупою, що складається з двох ідентичних ядер, сигнал одиночного ядра повинен розщеплюватися в триплет із співвідношенням інтенсивностей 1: 2: 1 яке відповідає можливим комбінаціям орієнтації пари ядер (б), а група з двох ідентичних ядер дає дублетних сигнал.
Квадрупольного розщеплення першого порядку лінії спектра ЯМРметалевого порошку (/- /i. При взаємодії ядра (спін /- § -) t володіє електричним квадрупольним моментом, з електронним оточенням, симетрією меншою, ніж кубічна, в системі енергетичнихрівнів виникає розщеплення.
При взаємодії ядер алюмінію 13А1 з х-частками утворюються ядра ізотопу магнію Mg і - частинки. При взаємодії ж - частинок з ядрами алюмінію А1 утворюються ядра ізотопу магнію j Mg і z - частинки. Які широко відомі частинки х, у і гберуть участь в цих ядерних реакціях.
В результаті взаємодії ядер з решіткою (гратами прийнято називати всі ступені свободи окремих частинок зразка, за винятком самих спінових орієнтації) відбуваються переходи ядер з одного енергетичного рівня на інший,причому ймовірність переходу з верхнього рівня Е2 на нижній Е дещо перевищує ймовірність зворотного переходу. Якщо відразу після накладення поля Я0 населеності рівнів однакові, то через деякий час встановлюється динамічна рівновага при деякомуперевищенні населеності більш низького енергетичного рівня.
У процесах взаємодій ядер між собою (ядерних реакціях) повна енергія взаємодіючих частинок зберігається.
Мінімум енергії взаємодії ядер знаходиться на відстані Л0ж 10 - 8 см, авідносна глибина ями дорівнює енергії дисоціації молекули на атом водню і протон. У разі додаткового відштовхування з (U uep) n потенційна яма взагалі не виникає.
Далеко не завжди взаємодія ядер типу А з потоком бомбардуючих часток апротікає тільки одним способом.
Крім реакцій розподілу взаємодії ядер з нейтронами, що залежать від кінетичної енергії нейтрона і типу ядра, можуть призвести до реакції, званої пружним розсіюванням (рівноцінної зіткнення двох куль), яка не призводить дозміни структури ядра.
Головна частина енергії взаємодії ядра з електронною оболонкою носить чисто електростатичний характер, і для її обчислення можна в першому наближенні розглядати ядро ??як точковий заряд.
Як виражається енергія взаємодіїядра, що володіє ненульовим спіном, з зовнішнім магнітним полем.
Для реального потенціалу взаємодії ядер в Н2 при R - 12 поляризаційна взаємодія вдвічі більше обмінного, а при R 108 вони порівнюються.
Зміна інтенсивностей ліній при переході від АгХ.Константа /HF відображає взаємодію ядер, що знаходяться в zfuc - положенні, а константа УНР- Взаємодія ядер в транс-положенні. Магнітна нееквівалентність відзначається за допомогою штрихів при буквеному позначенні системи ядер.
Остання з реакцій (взаємодіяядер тритію і дейтерію) розвиваються протягом часу порядка 10 - 6 сек і використовується у водневій бомбі.
Крива розподілу уламків поділу U235 з атомним вагам (массам. Ядерні реакції являють собою взаємодію ядер атомів речовини, що опромінюється-мішені збомбардуючими частками. В результаті такої реакції виходить проміжне ядро, яке, випускаючи а-частинку, протон, нейтрон або фотон, перетворюється в нове ядро. Опромінення важких елементів приводить у ряді випадків до поділу ядер атомів мішені на два,приблизно рівних за масою, осколка.
Ядерна реакція являє собою взаємодію ядер бомбардіруемих атомів з инициирующими реакцію частинками, які служать снарядами. При цьому процесі відбувається утворення проміжних ядер.
Взагалі кажучи,потенціал взаємодії ядер з електронами - це потенціал кулонівської типу, і тому він досить великий (по модулю) поблизу ядер. При цьому хімічний зв'язок і багато фізичні властивості визначаються зовнішніми електронами, оскільки внутрішні електрони атомаспаровуються, насилу збуджуються і не вносять відчутного безпосереднього внеску ні в енергію зв'язку, ні в інші характеристики кристала.
Схема ЯМР-Витратоміра, рабо - живлячої котушку 2 в потоці танучого на принципі контрольних міток рідини на виході зкотушки. Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер з резонансним осцилюючих полем називається ядерним магнітним резонансом.
Схема вимірювання витрати методом контрольних міток.
Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер зрезонансним осцилюючих полем називається ядерно-магнітним резонансом.
Блок-схема апаратури для експериментального спостереження поглинання при ЯПР. /- Високочастотний генератор. 2 - дросель. 3 - передпідсилювач високої частоти. 4 - радіоприймач. 5 - осцилограф. 6 -вузькосмуговий підсилювач. 7 - мікроамперметр. 8 - балансний синхронний детектор. 9 - фазовращатель. 10 - підсилювач потужності. //- Низькочастотний генератор. 12 - ампула із зразком. Разумеется, зведення всіх різноманітних взаємодій ядра з навколишнім середовищем формально до двохчасам релаксації є грубим наближенням, але досвід показує, що цього наближення як правило виявляється достатньо.
Схема ЯМР-Витратоміра, який працює на принципі контрольних міток. Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер зрезонансним осцилюючих полем називається ядерним магнітним резонансом.
Схема вимірювання витрати методом контрольних міток. Це явище - явище взаємодії поляризованих ядер з резонансним осцилюючих полем називається ядерно-магнітним резонансом.
Цікаво простежити хід перетину взаємодії ядер срібла з нейтронами (СР У цій області енергій переважаючим членом в знаменнику формули (39), очевидно, є е0 і тому знаменник, по суті, є постійна величина.
Метод заснований на вивченнівзаємодії ядер елементів гірських порід з штучно створюваним в свердловині магнітним полем. Після виключення магнітного поля в породах протягом деякого часу спостерігають наведене, загасаюче магнітне поле.
Частина цієї величини обумовленавзаємодією ядер однієї і тієї ж молекули і відома як внутримолекулярная складова. Інша частина відома як міжмолекулярних складова, вона обумовлена ??взаємодіями між сусідніми молекулами.
Штучної ядерною реакцією називається такевзаємодія ядер (від літію до неону), а-частинок, дейтронів (fd), нейтронів (Jn), протонів і біля-квантів з ядрами хімічних елементів, в результаті якого виникають нові ядра атомів і утворюються вторинні частки.
Ядерними реакціями називається розпад івзаємодія ядер атомів, в результаті чого утворюються нові ядра. Прикладом ядерного процесу може служити одержання ядра гелію з ядер водню, що є результатом декількох послідовних реакцій і супроводжується виділенням колосальних кількостейтеплової енергії. Цим пояснюється назва подібних процесів термоядерними.
Блок-схема спектрометра ЯГР. | Схема ядерно-резонансного поглинання Y - ifRa TI R г можливої ??конверсією реемнттірованного у-випромінювання (на прикладі s Fe. На сигнали ЯГРВпливає такожвзаємодія ядер з неоднорідними електричними полями в точці ядра, яке для ядер зі спіном /1 виражається у формі ядерного квадрупольного розщеплення.
Виникає питання, чому, враховуючи магнітне ді-поль-дипольномувзаємодія ядер і електронів, ми нерозглядаємо диполь-дипольного взаємодії між електронами.
НейтРОнниеРЕЗОНАНСИ - максимуми в перетині взаємодії ядер з нейтронами, що лежать за певних кіне-тич.
У тому випадку, коли потенціал взаємодії ядер розкладається в степеневийряд (подання Данхем), СП високих порядків виявляються поліномами з великими абсолютними значеннями коефіцієнтів. При підстановці чисельних значень параметрів ангармонічності в СП утворюються малі різниці великих чисел, що призводить до сильної нестійкостіобчислень СП і поправок до енергії високих наближень: малі похибки у вхідних даних (обертальної постійної, параметрах ангармонічності) призводять до великих помилок в СП і А.
Спрощено ефект Мессбауера можна уявити собі як взаємодія ядра згамма-квантом, при якому віддачу ядра сприймає весь кристал як ціле. Очевидно, що втрата енергії при таких умовах пренебрежимо мала, оскільки маса речовини, що одержує імпульс віддачі, на багато порядків більше маси ядра. Зауважимо, що до моменту відкриттяМессбауера вже було відомо аналогічне явище - бреггівського розсіяння рентгенівських променів.
Крім цих взаємодій, слід також враховувати взаємодію ядер парамагнітних іонів і ядер лігандів з хмарою d - електронів.
Оптична модель ядраспеціально пристосована для опису взаємодії ядер з налітав на них частинками. Тут істотно, що довжина де - Бройлевской хвилі бомбардуючих часток великої енергії порівнянна з розмірами ядер-мішеней.
Оптична модель ядра спеціальнопристосована для опису взаємодії ядер з налітав на них частинками. Тут істотно, що довжина дебройлевской хвилі бомбардуючих часток біль шой енергії порівнянна з розмірами ядер-мішеней.
Масове виродження сольватних оболонок ПС призводить довзаємодії ядер (або карбенів) з утворенням карбоідного зародка за механізмом кристалізації. Расчет цього процесу за рівнянням (3) і (4) при ЛН 400 кДж /моль дає значення розмірів кар-боідних частинок, здатних до подальшого зростання, в 0 2 - 1 7 мкм, що узгоджується зекспериментальними даними. Оскільки число карбенів, що утворюються одночасно в даній точці фазового простору, величина ймовірна, для карбоїдів втрачає сенс поняття молекулярна маса.
Узагальнюючи, можна сказати, що при взаємодії ядра з п сусіднімиеквівалентними ядрами, що мають спін /2 сигнал цього ядра розщеплюється на мультиплет, що містить /г 1 піків, що відповідає числу спінових станів ядер сусідньої групи.
Оскільки до поля ядра даного атома додається поле взаємодії ядер і електронів, то величина розщеплення зон відрізняється від величини розщеплення рівнів енергії атомів. Досвід і розрахунок показують, що, як правило, величина спін-орбітальної розщеплення зон енергії дещо більше розщеплення відповідних рівнів енергії. Однак основні закономірності в зміні величини розщеплення зон енергії з зростанням заряду ядер атомів кристала зберігаються. В даний час відомі величини спін-орбітальної розщеплення зон енергії багатьох напівпровідників.
Згідно з поданням Фермі, р-розпад теж є результатом взаємодії ядра, але вже не з електромагнітним, а з електронно-нейтрино полем. Джерелами легких часщц е і v в даному випадку служать нуклони.
Для більшості неасоційованих молекул Т визначається головним чином взаємодією ядер, що входять до складу розглянутої молекули, а не рухами оточуючих молекул.
Таким чином, величина i по суті не залежить від взаємодії лівого ядра з правим допомогою передачі нуклона.
Коефіцієнти а і виданню включають тільки зміни в потенційної енергії взаємодії ядер і ядер з електронами. Таким чином, конфигурационное взаємодія не є ефективним способом змішування станів. Воно ставати великим тільки тоді, коли енергії двох станів близькі. Остаточний результат показаний на рис. 14 в як кореляційна діаграма станів. Реакція всюди відбувається на поверхні основного стану. Обидві смешивающиеся конфігурації мають симетрію стану Ag, і правило непересеченія превалює. Хоча мається на увазі, що на рівні орбіталей перетину немає, однак той факт, що це повинно було статися, веде до великого бар'єру потенційної енергії. Ми все ще повинні добиратися до перехідного стану з високою енергією, перед тим як майже вироджені стан орбіталей Ь2і і Ь3і викличе ефективне конфигурационное взаємодія. На існування великої бар'єру вказують неемпіричний розрахунки. Оскільки високі енергетичні бар'єри зазвичай створюють ситуації з перетином аналогічно показаної на рис. 14 прийнято називати подібні реакції забороненими по орбітальної симетрії.
Прямі оцінки щільності заряду стають тепер доступними з досліджень енергій взаємодії ядра і оточуючих електронів.