А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Плоска монохроматична електромагнітна хвиля
Плоска монохроматична електромагнітна хвиля падає нормально на поверхню, що відбиває, частково поглинається, а частково відбивається.
Якщо плоска монохроматична електромагнітна хвиля падає на вільну частку із зарядом е і масою т, то частка відчуває прискорення і, отже, випромінює. Напрямок випромінювання не збігається з напрямком падаючої хвилі, частота ж його при нерелятивістському русі збігається з частотою падаючого поля.
Взаємне розташування векторів Е, D, H, S і N. Розглянемо поширення плоских монохроматичних електромагнітних хвиль в прозорих і однорідних кристалах.
Розглянемо однорідну лінійно поляризовану плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Розглянемо однорідну, лінійно поляризовану, плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Рівняння типу (11) описують плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Припустимо спочатку, що квазіупругая сила відсутня і що плоска монохроматична електромагнітна хвиля взаємодіє із зарядженою часткою, в інших відносинах вільної. Під дією поля хвилі заряд прискорюється і випромінює. Все розгляд, як і всюди в цьому параграфі нерелятівістского.
Нехай відокремлений атом знаходиться в області простору, де діє плоска монохроматична електромагнітна хвиля. Вплив на електрон в атомі електричного поля хвилі, яке в даному випадку на кілька порядків більше, ніж магнітне, але багато менше власного поля атома, можна вважати обуренням.
Втім, отримані нижче результати не пов'язані з механізмом виникнення двох плоских монохроматичних електромагнітних хвиль однакової амплітуди, що рухаються назустріч один одному зі швидкістю і. Фактично потрібно скористатися лише двома загальними властивостями електромагнітних хвиль, а саме: а) справедливістю при всіх умовах співвідношення Н VEE і б) справедливістю для обох хвиль (умовно назвемо їх падаючої і відбитої) правила правого гвинта.
Нехай через кювету, заповнену ізотропної середовищем (рідиною або газом), поширюється плоска монохроматична електромагнітна хвиля. Рідина або газ знаходяться в змінному електромагнітному полі.
Одним з наближень є припущення про те, що на напівнескінченної середу нормально падає плоска, монохроматична електромагнітна хвиля. Причому, оскільки час, за яке фронт плавлення проходить відстань порядку довжини хвилі, набагато більше періоду коливань, використовуються відомі рішення для електромагнітного поля в шаруватої середовищі, коли товщина шару нової фази в кожен даний момент часу вважається постійною. Нами спільно з Ф. Л. Саяховим і А. С. Хабі-Булинь розглядався випадок, коли електродинамічні відповідних установок залежать від температури і тиску, що дозволило окремо вирішити рівняння електродинаміки, гідродинаміки і термодинаміки.
Нехай квантовомеханічна система з гамильтонианом Н - Н0 v, де v - мале обурення, яке описує процеси дисипації енергії, взаємодіє з падаючої плоскої монохроматичної електромагнітної хвилею.
Як - що представляє і самостійний інтерес-прикладу на обчислення випромінювання системою зарядів, розглянемо задачу про вільному заряді, що знаходиться в (заданому) поле плоскої монохроматичної електромагнітної хвилі. Під дією цього поля заряд прийде в (нерівномірно-прямолінійний) рух і в результаті цього почне випромінювати вторинні електромагнітні хвилі - з точки зору асимптотичного спостерігача відбуватиметься розсіювання початкової хвилі.
Звідси випливає, що для плоских хвиль, на які можна розкласти поле зарядів, не виконується співвідношення fc2 з 2 /с2 яке має місце для плоских монохроматичних електромагнітних хвиль.
Якщо джерело світла досить віддалений, то породжувані їм хвилі можна вважати плоскими. Розглянемо тому що поширюється в вакуумі плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Нехай на деякий обсяг турбулізованной повітряного середовища падає плоска монохроматична електромагнітна хвиля. За рахунок турбулентного перемішування усередині обсягу виникають безладні пульсації коефіцієнта заломлення повітря, що розсіюють проходить хвилю.
Схема. досвіду Баркла для виявлення поляризації рентгенівських променів. Один з важливих висновків хвильової теорії розсіювання рентгенівських променів полягає в тому, що навіть тоді, коли падаюче випромінювання не поляризоване, розсіяне випромінювання повинно бути, взагалі кажучи, частково поляризоване, а при певних умовах-поляризоване повністю. Розглянемо виникнення цієї поляризації. Нехай плоска монохроматична електромагнітна хвиля, яка поширюється в напрямку, паралельному осі z (рис. 185), падає в точці О на електрон. Електричний вектор цієї хвилі, діючи на електрон, змушує його здійснювати гармонічні коливання, внаслідок чого електрон стає центром сферичної хвилі, яка і являє собою розсіяну хвилю.
Це розкладання, однак, істотно відрізняється від розкладання електромагнітних хвиль в порожнечі. Дійсно, поле зарядів не задовольняє однорідному хвильовому рівнянню, а тому і кожен член розкладання поля не задовольняє цьому рівнянню. Звідси випливає, що для плоских хвиль, на які можна розкласти поле зарядів, не виконується співвідношення & 2 О2 /с2 яке має місце для плоских монохроматичних електромагнітних хвиль.
Це розкладання, однак, вельми істотно відрізняється від розкладання електромагнітних хвиль в порожнечі. Дійсно, поле зарядів не задовольняє однорідному хвильовому рівнянню, а тому і кожен член розкладання поля не задовольняє цьому рівнянню. Звідси випливає, що для плоских хвиль, на які можна розкласти поле зарядів, не виконується співвідношення% а ш2 /е2 яке має місце для плоских монохроматичних електромагнітних хвиль.
Якщо плоска монохроматична електромагнітна хвиля падає на вільну частку із зарядом е і масою т, то частка відчуває прискорення і, отже, випромінює. Напрямок випромінювання не збігається з напрямком падаючої хвилі, частота ж його при нерелятивістському русі збігається з частотою падаючого поля.
Взаємне розташування векторів Е, D, H, S і N. Розглянемо поширення плоских монохроматичних електромагнітних хвиль в прозорих і однорідних кристалах.
Розглянемо однорідну лінійно поляризовану плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Розглянемо однорідну, лінійно поляризовану, плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Рівняння типу (11) описують плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Припустимо спочатку, що квазіупругая сила відсутня і що плоска монохроматична електромагнітна хвиля взаємодіє із зарядженою часткою, в інших відносинах вільної. Під дією поля хвилі заряд прискорюється і випромінює. Все розгляд, як і всюди в цьому параграфі нерелятівістского.
Нехай відокремлений атом знаходиться в області простору, де діє плоска монохроматична електромагнітна хвиля. Вплив на електрон в атомі електричного поля хвилі, яке в даному випадку на кілька порядків більше, ніж магнітне, але багато менше власного поля атома, можна вважати обуренням.
Втім, отримані нижче результати не пов'язані з механізмом виникнення двох плоских монохроматичних електромагнітних хвиль однакової амплітуди, що рухаються назустріч один одному зі швидкістю і. Фактично потрібно скористатися лише двома загальними властивостями електромагнітних хвиль, а саме: а) справедливістю при всіх умовах співвідношення Н VEE і б) справедливістю для обох хвиль (умовно назвемо їх падаючої і відбитої) правила правого гвинта.
Нехай через кювету, заповнену ізотропної середовищем (рідиною або газом), поширюється плоска монохроматична електромагнітна хвиля. Рідина або газ знаходяться в змінному електромагнітному полі.
Одним з наближень є припущення про те, що на напівнескінченної середу нормально падає плоска, монохроматична електромагнітна хвиля. Причому, оскільки час, за яке фронт плавлення проходить відстань порядку довжини хвилі, набагато більше періоду коливань, використовуються відомі рішення для електромагнітного поля в шаруватої середовищі, коли товщина шару нової фази в кожен даний момент часу вважається постійною. Нами спільно з Ф. Л. Саяховим і А. С. Хабі-Булинь розглядався випадок, коли електродинамічні відповідних установок залежать від температури і тиску, що дозволило окремо вирішити рівняння електродинаміки, гідродинаміки і термодинаміки.
Нехай квантовомеханічна система з гамильтонианом Н - Н0 v, де v - мале обурення, яке описує процеси дисипації енергії, взаємодіє з падаючої плоскої монохроматичної електромагнітної хвилею.
Як - що представляє і самостійний інтерес-прикладу на обчислення випромінювання системою зарядів, розглянемо задачу про вільному заряді, що знаходиться в (заданому) поле плоскої монохроматичної електромагнітної хвилі. Під дією цього поля заряд прийде в (нерівномірно-прямолінійний) рух і в результаті цього почне випромінювати вторинні електромагнітні хвилі - з точки зору асимптотичного спостерігача відбуватиметься розсіювання початкової хвилі.
Звідси випливає, що для плоских хвиль, на які можна розкласти поле зарядів, не виконується співвідношення fc2 з 2 /с2 яке має місце для плоских монохроматичних електромагнітних хвиль.
Якщо джерело світла досить віддалений, то породжувані їм хвилі можна вважати плоскими. Розглянемо тому що поширюється в вакуумі плоску монохроматичну електромагнітну хвилю.
Нехай на деякий обсяг турбулізованной повітряного середовища падає плоска монохроматична електромагнітна хвиля. За рахунок турбулентного перемішування усередині обсягу виникають безладні пульсації коефіцієнта заломлення повітря, що розсіюють проходить хвилю.
Схема. досвіду Баркла для виявлення поляризації рентгенівських променів. Один з важливих висновків хвильової теорії розсіювання рентгенівських променів полягає в тому, що навіть тоді, коли падаюче випромінювання не поляризоване, розсіяне випромінювання повинно бути, взагалі кажучи, частково поляризоване, а при певних умовах-поляризоване повністю. Розглянемо виникнення цієї поляризації. Нехай плоска монохроматична електромагнітна хвиля, яка поширюється в напрямку, паралельному осі z (рис. 185), падає в точці О на електрон. Електричний вектор цієї хвилі, діючи на електрон, змушує його здійснювати гармонічні коливання, внаслідок чого електрон стає центром сферичної хвилі, яка і являє собою розсіяну хвилю.
Це розкладання, однак, істотно відрізняється від розкладання електромагнітних хвиль в порожнечі. Дійсно, поле зарядів не задовольняє однорідному хвильовому рівнянню, а тому і кожен член розкладання поля не задовольняє цьому рівнянню. Звідси випливає, що для плоских хвиль, на які можна розкласти поле зарядів, не виконується співвідношення & 2 О2 /с2 яке має місце для плоских монохроматичних електромагнітних хвиль.
Це розкладання, однак, вельми істотно відрізняється від розкладання електромагнітних хвиль в порожнечі. Дійсно, поле зарядів не задовольняє однорідному хвильовому рівнянню, а тому і кожен член розкладання поля не задовольняє цьому рівнянню. Звідси випливає, що для плоских хвиль, на які можна розкласти поле зарядів, не виконується співвідношення% а ш2 /е2 яке має місце для плоских монохроматичних електромагнітних хвиль.