А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Двофотонної когерентне стан
Двофотонної когерентне стан[г ]є, отже, стисненим станом, у відповідності з нашим визначенням.
Двофотонної когерентні стани, отже, утворюють переповнений базис для представлення станів і операторів. З тим же самим обмеженням, що й раніше, існує діагональне уявлення оператора щільності по двофотонної когерентним станів.
Отже, в двофотонної когерентному стані стиснення TV - ro порядку є внутрішнім всякий раз, коли TV /2 є непарне число.
У наступному розділі ми розглянемо двофотонної когерентне стан, який є прикладом ідеального стисненого стану. А поки що зазначимо, що когерентне стан а) і фоковское стан п) не є стисненими станами.
Ілюстрація створення з вакуумного стану (а ідеального стисненого стану (м (6 двофотонної когерентного стану[, г. ] Кут 9 на малюнку є негативним. Отже, кожне ідеальне стислий стан також являє собою приклад двофотонної когерентного стану, і навпаки. Так як останній стан , як ми вже бачили, є стислим, то попереднє теж стислий.
До цих пір ми обговорювали лише стислі стану, які були побудовані математично, хоча при розгляді двофотонної когерентних станів в розд. Насправді, теорія показує, що стиснення повинне проявлятися у величезній кількості ситуацій, в яких світло взаємодіє з нелінійної середовищем.
Як ми бачили в розд. Із цієї причини виникло припущення, що двофотонної когерентні стани можуть створюватися лазерами, в яких атоми випробовують двофотонної взаємодія (Yuen, 1976), в той час як когерентні стани створюються лазерами, в яких атомний джерело відчуває однофотонної взаємодія.
Можна показати, що це дійсно так у випадку резонансної флуоресценції дворівневого атома. В якості прикладу стиснення вищого порядку ми зараз розглянемо двофотонної когерентне стан.
Як показують формули (11.5 .19) і (11.5.20), дисперсія одній із змінних q або р може бути зроблена довільно малої підходящим вибором 0 за рахунок відповідного збільшення дисперсії друга канонічна змінної. Такі стани є прикладом так званих стислих станів або двофотонної когерентних станів, які будуть детально розглядатися в гл.
двофотонної когерентні стани, отже, утворюють переповнений базис для представлення станів і операторів. Із тим же самим обмеженням, що й раніше, існує діагональне уявлення оператора щільності по двофотонної когерентним станів.
Двофотонної когерентні стани, отже, утворюють переповнений базис для представлення станів і операторів. З тим же самим обмеженням, що й раніше, існує діагональне уявлення оператора щільності по двофотонної когерентним станів.
Отже, в двофотонної когерентному стані стиснення TV - ro порядку є внутрішнім всякий раз, коли TV /2 є непарне число.
У наступному розділі ми розглянемо двофотонної когерентне стан, який є прикладом ідеального стисненого стану. А поки що зазначимо, що когерентне стан а) і фоковское стан п) не є стисненими станами.
Ілюстрація створення з вакуумного стану (а ідеального стисненого стану (м (6 двофотонної когерентного стану[, г. ] Кут 9 на малюнку є негативним. Отже, кожне ідеальне стислий стан також являє собою приклад двофотонної когерентного стану, і навпаки. Так як останній стан , як ми вже бачили, є стислим, то попереднє теж стислий.
До цих пір ми обговорювали лише стислі стану, які були побудовані математично, хоча при розгляді двофотонної когерентних станів в розд. Насправді, теорія показує, що стиснення повинне проявлятися у величезній кількості ситуацій, в яких світло взаємодіє з нелінійної середовищем.
Як ми бачили в розд. Із цієї причини виникло припущення, що двофотонної когерентні стани можуть створюватися лазерами, в яких атоми випробовують двофотонної взаємодія (Yuen, 1976), в той час як когерентні стани створюються лазерами, в яких атомний джерело відчуває однофотонної взаємодія.
Можна показати, що це дійсно так у випадку резонансної флуоресценції дворівневого атома. В якості прикладу стиснення вищого порядку ми зараз розглянемо двофотонної когерентне стан.
Як показують формули (11.5 .19) і (11.5.20), дисперсія одній із змінних q або р може бути зроблена довільно малої підходящим вибором 0 за рахунок відповідного збільшення дисперсії друга канонічна змінної. Такі стани є прикладом так званих стислих станів або двофотонної когерентних станів, які будуть детально розглядатися в гл.
двофотонної когерентні стани, отже, утворюють переповнений базис для представлення станів і операторів. Із тим же самим обмеженням, що й раніше, існує діагональне уявлення оператора щільності по двофотонної когерентним станів.