А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Хвильовий обурення

Хвильовий обурення поширюється на захід від початку координат на відстань у 8 разів більше, ніж на схід.

Амплітуда хвильового збурювання сильно залежить від широтної протяжності перешкоди. Такі гірські хребти, якСкелясті гори, Анди і Гімалаї, впливають на великомасштабний планетарний повітряний потік, а протяжність Альп недостатня для таких впливів. Південні Альпи Нової Зеландії, що охоплюють 5 широти, також, ймовірно, недостатньо протяжні, щоб надавати таківпливу, хоча дані про течії на півдні Тихого океану досить жалюгідні. По-перше, якщо швидкість вітру нижче певного порогу, вузький потік струменевої течії може відхилятися антіціклоніческіх так, що не перетинає гірський хребет. Критична швидкість длязонального потоку, зустрічаючого перешкоду висотою 2 км і протяжністю 1000 км, дорівнює 20 м /с. По-друге, якщо розглядати циклонічну і антіціклоніческіх сторони від осі струменевої течії, то властивості завихренности можуть призвести до дивергенції (діфлюенціі)повітряного потоку. На північній стороні від осі струменевої течії потік відхиляється в напрямку до полюса, оскільки абсолютна завихореність зберігається. Профілі вітру на висотах взимку свідчать, що такі розщеплення спостерігаються в західних струменевих течіях,які натекает на Скелясті гори, Тибетське нагір'я і Гімалаї[24], Хоча, принаймні в останньому випадку, причина дивергенції, ймовірно, не тільки динамічна. Взимку Тибетське нагір'я є піднятим на велику висоту джерелом холоду, який створюєінтенсивну бароклінную зону на своєму південному краї, і тут довго існує західне субтропічне струминне перебіг.

Огинаюча хвильового збурювання кінцевої протяжності буде рухатися з груповою, а не фазовою швидкістю, в той час як окремі гребені,характеризуються певною фазою хвилі, будуть як і раніше рухатися з фазової швидкістю в напрямку К або протилежно йому. Окремі гребені хвилі будуть, таким чином, рухатися всередині пакета, з'являючись на одному його кінці, змінюючи в процесі переміщення величинусвоєї амплітуди і зникаючи на іншому кінці пакета, де амплітуда звертається в нуль.

Залежність К V 1 від масової концентрації спирту у воді при своб. конвекції у великому обсязі і різних пов-стях нагріву. /, , 5 вертикальна пластина соотв. при тисках 981100 і 3100 кПа. 246дріт діаметром 0 5 мм при таких же тисках. При цьому хвильові обурення супроводжуються випаровуванням і конденсацією на межах розділу фаз. Швидкість звуку в таких системах визначається співвідношенням між частотою хвилі і характерними часами процесів,обумовлюють фазові переходи.

Згодом поняття хвильового збурювання зазнало значить, зміни (див. Хвилі), тому (1) не можна вважати універсальним і єдиним В, у.

Наближені обчислення енергії хвильового збурення, викликаного вертикальнимпадінням тіла, показують, що близько 1% початкової потенційної енергії тіла перетвориться при його зануренні в хвильову енергію.

В області е Про критичні хвильові обурення мають фазову швидкість, близьку до екстремальної швидкості основної течії; при е 0хвильові обурення відстають від основного потоку.

Коливання трубки сприяє розвитку хвильових збурень у паливній струменя, а при деяких частотах призводить до кавітації.

Ми знаємо, що таке хвильовий обурення поширюється зі Швидкістю з у виглядірозбіжної сферичної хвилі.

До цих пір ми розглядали лише двовимірні хвильові обурення і (х, г), w (x, г) плоско-паралельних течій зі швидкістю Uo t /(z), 0 0 так як їх стійкість достатня для стійкості і тривимірних хвильових збурень (на хвилі.

Складання двох монохроматичних хвиль з близькими частотами. Виявляється, що це справедливо для хвильового збурювання будь-якої форми: поперечні хвилі довільного виду поширюються в натягнутій струні, не змінюючи своєї форми.

Ми вважаємо для простоти, щовиникає плоске хвильовий обурення, що біжить уздовж осі z у напрямку до приймальні антени.

Можна вважати, що в певних умовах хвильові обурення міжфазної поверхні, відповідні турбулентному руху в струмені, призводять до збільшеннядинамічної взаємодії фаз і внаслідок цього до наростання рівня турбулентності. На відміну від течії поблизу твердої поверхні, коли /т покладається рівним нулю на стінці, при струминному плині поблизу поверхні розділу фаз 1Т відмінно від нуля і залежить, вЗокрема, від поверхневого натягу рідини.

З наведеного випливає основний висновок, що природні хвильові обурення середовища (в нашому випадку в подфотос-Ферна шарах) в процесі поширення в нелінійному середовищі з падаючої щільністю переходять вдискретні солітонів обурення. У нашій ранній роботі (1986) розглядалися солітони, що несуть достатню енергію для спалаху.

У міру віддалення від осі квадрат модуля хвильового збурювання (2) убуває як 1 /г, а поверхню циліндра, що охоплює джерело, зростаєпропорційно г, так що, відповідно до закону збереження енергії, сумарне значення потоку енергії, що буря від джерела на осі, залишається постійним.

Відбившись від нього (див. (4.2.12)), хвильовий обурення почне поширюватися до забою у вигляді зворотної хвилі,яка, зустрівшись з прямою хвилею, гасить її (рис. 4.5 поз. Внаслідок цього у верхній частині колони перетину починають обертатися з кутовою швидкістю, відповідною номінальному значенню п0 (ротор), а перетину нижньої частини, до якої зворотна хвиля не дійшла, продовжуютьще підкручувати.

З цього випливає, що стійкість течії до тривимірним хвильовим збурень описується тими ж самими рівняннями, що і у випадку двовимірних збурень, однак для рідини з іншої удаваній кінематичною в'язкістю. Цей результат показує,що практично досить вивчити лише стійкість по відношенню до двовимірним хвильовим збурень, оскільки саме цей випадок дає нижню межу критичного числаPейнольдса.

У гідравлічному каналі зв'язку передача інформації практично здійснюєтьсяхвильовим обуренням у вигляді зміни тиску або швидкості потоку рідини. При цьому на пристрої утворюються місцеві перепади тиску. Пов'язуючи це пристрій з контрольованим параметром, отримують датчик, що перетворить параметр в відображують його сигнали (зміни тиску), частота яких є функцією величини контрольованого параметра.

Сімейство таких поверхонь дозволяє нам наочно простежити процес розповсюдження хвильового збурювання.

Неважко переконатися, що з наявності хоча б одногонестійкого інфінітезимального хвильового збурювання про /(t) u (t) - о) 0 (t) (з негативною уявною частиною у 1т власної частоти а) випливає нестійкість траєкторії за Ляпуновим. Дійсно, поки обурення з (t) мало, воно росте як ev в згоді з лінійною теорією,потім нелінійні члени рівнянь цей ріст уповільнюють, і, як правило, досягається деякий кінцевий межа. Зменшення ж амплітуди А початкового обурення лише затягує цей процес, але не змінює його кінцевого межі - відсутність тут збіжності обурення до нуляпри всіх t, коли Л-0 і означає відсутність стійкості за Ляпуновим. Оскільки в реальності малі обурення завжди присутні, лінійна нестійкість течії оо (t) означає, що воно практично нереалізовано (як, наприклад, стан спокою при нестійкійстратифікації); в цьому, власне, і полягає основне значення поняття гідродинамічної нестійкості.

У роботах[11, 59, 60, 113, 117, 186]проведено чисельний аналіз впливу на короткохвильовий радіосигнал іоносферних хвильових збурень, що мають синусоїдальну форму іформу УУ-хвилі, джерелом яких можуть бути промислові вибухи. Pасчети впливу наземного промислового вибуху на параметри відбитого радіосигналу проведені в роботі[37]для радиотрасс протяжністю 100 км в наближенні, в якому іоносфера заміняласяеквівалентним дзеркальним екраном.

В кінці лекції буде розглянуто питання розповсюдження в електронних потоках хвильових збурень великої амплітуди - нелінійних хвиль просторового заряду, а також приклад застосування гідродинамічної теорії до моделюваннянестаціонарних нелінійних процесів у приладах з модуляцією емісії.

У обстеженої області параметрів виділені три режими - стійкий стаціонарний, хвильові обурення в замкнутому прикордонному шарі і режим турбулізованного ядра, обумовлений нестійкоюстратифікацією.

Спираючись на класичні рівняння Сен-Відень - на і аналізуючи особливості розвитку хвильових збурень, Ведерников отримав критерій стійкості рівномірного течії, названий згодом у світовій літературі його ім'ям. Він показав, щопорушення цього критерію стійкості може відбутися у турбулентного потоку при досить значних числах Фруда, відповідних бурхливому (надкритичної в звичайному сенсі) течією, і пов'язане з наростанням хвильових збурень.

Форми збурень можуть бутивстановлені більш повно шляхом лінійної комбінації розглянутих вище плоских хвильових збурень. Таким чином, лінійна комбінація рішень, як і кожне рішення окремо, при однакових значеннях kx і k також висловлює швидкість поширення і швидкість ростуобурення.

ЛАНДАУ загасання (бесстолквовітельное загасання) - полягає в тому, що хвильовий обурення в плазмі загасає в міру поширення, незважаючи на відсутність парних зіткнень.

Теоретичний розгляд особливостей магнитооптическойдифракції необхідно проводити на основі векторної теорії дифракції, оскільки хвильовий обурення, падаюче на феромагнітну пластинку, є векторним полем. Виробляється інтегрування рівнянь електромагнітного поля при використанні допоміжногоспіввідношення, відомого під назвою векторної теореми Гріна.

Найбільш суттєві відхилення геліосферной поля від цієї базової моделі обумовлені нестаціонарними процесами - поширенням конвективних і хвильових збурень, в цілому є чималими,а деколи достатньо сильними. Завдяки цьому в миттєвій картині поля, як правило, присутні не дві, а всі три векторні складові. У внутрішній геліосфери (всередині орбіти Землі) статистично переважає радіальний напрямок поля, а у зовнішній - дві інші (трансверсально) компоненти вектора поля. У цьому полягає найбільш сильне відміну реальної картини міжпланетного магнітного поля від його ідеалізованої спіральної моделі, що залишається тим не менш базовою для порівняння сильно осереднених найбільш великомасштабних ідовготривалих характеристик поля. При цьому мова йде практично про масштаби більш декількох діб на орбіті Землі.

Асиметрія граничних умов для збурень температури призводить також до зняття виродження двох теплових хвиль: хвильові обурення,поширюються вгору і вниз, тепер опиняються нерівноправними з точки зору стійкості.

Віброобробки вибоїв свердловин полягає в тому, що на вибої свердловини за допомогою вібратора формуються хвильові обурення середовища у вигляді частих гідравлічнихімпульсів або різких коливань тиску різної частоти і амплітуди. При цьому підвищується провідність пластових систем внаслідок утворення нових і розширення старих тріщин і очищення привибійної зони.

Перш ніж переходити до поздовжніх вібрацій бурильноїколони, одержимо деякі співвідношення, що характеризують поширення поздовжніх хвильових збурень уздовж стрижня, аналогічні знайденим в попередньому розділі для крутильних хвильових збурень. Для цього звернемося до рис. 4.12 (картина аналогічна рис. 4.2), на якомузображений підлозі обмежений однорідний стрижень, в торець якого вміщено початок координатної осі х, і зауважимо, що міркування в даному випадку будуть багато в чому аналогічні міркуванням при розгляді поширення крутильних збурень уздовж стрижня.

У всіхперерахованих роботах, як і практично у всіх інших надійних дослідженнях, були виявлені тільки стійкі хвильові обурення; тому в даний час вже ніхто не сумнівається в тому, що нестійких хвильових збурень в плині Гагена - Пуазейля взагалі неіснує і що таке протягом стійко по відношенню до будь-яких нескінченно малих збурень. Зауважимо, що ця стійкість не слід автоматично з відсутності зростаючих хвильових збурень; рівняння для осесиметричних збурень тут має особливість у точціг 0 і через це таке довільне обурення не може бути розкладено в ряд по власних функціях відповідної крайової задачі. Переконання, що ламинарное тече - Бії в трубі повинно бути лінійно стійким, підкріплюється також наявністю ряду спільних рис у завдань про такийстійкості для течії Пуазейля в трубі і для плоского течії Куетта (для якого стійкість була строго доведена); проте суворе доказ стійкості до малих збурень ламінарного течії в круглій трубі поки, мабуть, відсутня.

В основівібраційного впливу на привибійну зону пласта лежить створення на вибої свердловини за допомогою вібратора хвильових збурень середовища у вигляді частих гідравлічних імпульсів або великих перепадів тиску різної частоти і амплітуди. Віброударні коливанняодночасно впливають як на фізико-хімічні властивості колектора, так і на поверхневі, капілярні та інші характеристики рідин і пластової системи.

У цьому випадку kn0 г - 7 і відбита хвиля відсутня (PОтр0 тобто хвильовий обуреннябезперешкодно проходить кордон розділу двох середовищ, і в цьому сенсі стрижень може розглядатися, як однорідний.

Схема фронтів сейсмовзривних хвиль у двошаровому пружному півпросторі, досейсміческій режим поширення повітряної ударної хвилі. Придосить малій товщині шару м'якого грунту на порівняно великих відстанях від епіцентру головний хвиля випереджає всі інші хвильові обурення, за що і отримала свою назву.

Однак при порівнянні їх з резуль татамі розрахунку стійкостігоризонтального (690) течії до впливу хвильових збурень[121]були виявлені великі відмінності. ПриPг 0 7 в роботі[121]отримано критичне значення числа Грасгофа Grx g (t0 - А) 3 /У2 рівне 1 8 - Ю6 тоді як за даними роботи[59]воно становить лише 510 Такерозбіжність пояснюється тим, що дослідники для вирішення задачі на власні значення форму обурення брали різною.

Сутність вібраційного впливу на привибійну зону свердловини полягає в тому, що на вибої свердловини за допомогою вібратора формуютьсяхвильові обурення середовища у вигляді частих гідравлічних імпульсів або різких коливань тиску різної частоти і амплітуди.

Сутність вібраційного впливу на ірізабойную зону пласта полягає в тому, що на вибої свердловини за допомогою вібратора формуютьсяхвильові обурення середовища у вигляді частих гідравлічних імпульсів або різких коливань тисків різної частоти і амплітуди. Віброударні коливання одночасно впливають як на фязіко-механіческае властивості колектора (утворення нових та розкриття старихтріщин, очищення пір і ін), так і на поверхневі, капілярні, в'язкісні та інші характеристика рідин і пластової системи.

Для вирішення вояроса, яким чином буде поширюватися хвиля, ми повинні, строго кажучи, розібрати, як передається хвильовий обуреннявід однієї точки середовища до іншої, яким чином взаємодіють між собою обурення, викликані окремими частинами хвилі, і який буде остаточний результат цього, взаємодії. Досвід показує, однак, що в дуже багатьох випадках, а саме, коли розмірирозглянутого ділянки хвилі великі в порівнянні з довжиною хвилі, ряд простих законів полегшує вирішення завдання про поширення хвиль.

Для вирішення питання, яким чином буде поширюватися хвиля, ми повинні, строго кажучи, розібрати, як передається хвильовеобурення від однієї точки середовища до іншої, яким чином взаємодіють між собою обурення, викликані окремими частинами хвилі, і який буде остаточний результат цієї взаємодії. Досвід показує, однак, що в дуже багатьох випадках, а саме, коли розміри розглянутого ділянки хвилі великі в порівнянні з довжиною хвилі, ряд простих законів полегшує вирішення завдання про поширення хвиль.

У разі ж одновимірного хвильового руху фронтом хвилі є точка, що відмежовує область, до якої до даного моменту часу досягло хвильовий обурення.

Тут п - одиничний вектор уздовж R, запізнюється аргумент t - R /c враховує різницю між моментом виникнення хвильового збурення в точці джерела і моментом приходу його в точку спостереження.

В області е Про критичні хвильові обурення мають фазову швидкість, близьку до екстремальної швидкості основної течії; при е 0 хвильові обурення відстають від основного потоку.

Крива стійкості (PГ 10. Точки - експеримент. 1 - межі спектру хвильових чисел k, 2 - середні k, 3 - найбільш часто реалізуються k. Таким чином, як і протягом між площинами, нагрітими до різної температури, розглянуте протягом при великихPг виявляється нестійким відносно хвильових збурень.

НапругиPейнольдса, які не змінюють основного течії, але, збуджуючи гармоніки більш високого порядку, стабілізують основна течія або ж, посилюючи хвильові обурення основної частоти, дестабілізують перебіг.

В визначення повної когерентності можна внести більше ясності, якщо виразити умова у 12 (1: 12) 1 через комплексні огинають двох хвильових збурень.

Нехай по першому ділянці стрижня, характеризується полярним моментом інерції поперечного перерізу JP1 модулем зсуву GJ і щільністю матеріалу PJ (швидкість ЯД рухається хвильовий обурення (довжина крутильної хвилі lj, швидкість обертання перетинів зі в напрямку другої ділянки з відповідними характеристиками JP2 G2 p2 та А 2 (рис. 4.3 поз. В деякий момент часу воно досягає межі а-а розділу двох середовищ (місце стикування стрижнів), і ми спостерігаємо процес, зображений на рис. 4.3 поз.

При наявності дисперсія н (або) анізотропії середовища важливо враховувати, що в ф-лу (1) входить не групова, а фазова швидкість хвильового збурювання.

При газовому аналізі з показників, що характеризують звукові хвилі, найбільший інтерес представляє швидкість поширення хвилі або швидкість звуку, яка дорівнює довжині шляху, прохідного хвильовим обуренням середовища протягом однієї секунди.