А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Імовірність - випромінювання

Імовірність випромінювання або поглинання гамма-квантів у твердих тілах без збудження фононів (ймовірність ефекту Мессбауера) прийнято позначати через /або f відповідно.

Імовірність випромінювання (22.42) максимальна успочиваючого солітону.

Імовірність випромінювання цим механізмом істотно залежить від кутових змінних і від співвідношень між швидкістю частинок і фазовою швидкістю хвилі. Ймовірності випромінювань різних воли, усереднених по кутовим змінним, дані в таблицях уДодатку.

Імовірність випромінювання може бути оцінена так. Час, потрібний електрону для перетину атомного поля, так само, приблизно, 10 - п сек.

Оскільки ймовірність випромінювання uh залежить від імпульсу випромінюючої частки, то відповідно і дифузійні коефіцієнтизалежать від імпульсів прискорюваних частинок.

Однак ймовірність випромінювання різних частот в цьому широкому спектрі дуже різна.

Залежність ймовірності випромінювання від чисел S, /, Jr може бути визначена в явному вигляді. Це питання безпосередньо вирішується за допомогоюзагальних формул для матричних елементів сферичних тензорів при додаванні моментів.

Обчислення ймовірності випромінювання в цьому випадку може бути зроблене до кінця.

Залежність ймовірності випромінювання від чисел S, J, J може бути визначена в явному вигляді. Це питаннябезпосередньо вирішується за допомогою загальних формул для матричних елементів сферичних тензорів при додаванні моментів.

Обчислення ймовірності випромінювання в цьому випадку може бути зроблене до кінця.

Але оскільки ймовірність випромінювання швидко убуває ззбільшенням /, то випромінювання відбувається в основному з найменшою можливою мультипольного.

А - вірогідність випромінювання; k - величина, пропорційна перетину порушення коливань при електронному ударі; /- сила струму і п - концентрація молекул в зоні розряду.

Алеоскільки ймовірність випромінювання швидко убуває із збільшенням j, то випромінювання відбувається в основному з найменшою можливою мультипольного.

Вираз для ймовірності випромінювання (15) було отримано на підставі хвильового рівняння (1), в якому взаємодіяя-частинки з електромагнітним полем розглядається так, як якщо б я-частинка була точковою. Тим часом сильна взаємодія я-частинки з нуклонів фоном повинно призводити до розмазування заряду я-частинки за деякою області, що має розміри близько чи меншою, ніж 1 /[р.При виконанні умови (16) усі випромінювання здійснюється на великій відстані від ядра.

Отже, ймовірність випромінювання фотонів солітонів дуже мала.

Для обчислення ймовірності випромінювання фотона в квазікласичному випадку зручніше виходити не зостаточної формули теорії збурень (44.3), а з формули, в якій ще не вироблено інтегрування за часом.

Для обчислення ймовірності випромінювання фотона в квазікласичному випадку зручніше виходити не з остаточної формули теорії збурень (443), а зформули, в якій ще не вироблено інтегрування за часом.

Для визначення ймовірності випромінювання зупинки не можна користуватися методами звичайної теорії збурень, так як в кінцевому стані я-мезон поглинається ядром. Тому знаходження цієї ймовірностіпотребує спеціального розгляду.

Видно, що ймовірність випромінювання надзвичайно мала, оскільки містить малу величину (vre /с) 5 - Ця величина істотно збільшується, якщо розмір плазми а з /ире. Pоль третього тіла в даному випадку відіграють іони, що зберігаютьнеоднорідний розподіл електронів в просторі.

Вплив магнітного поля. При, низьких температурах ймовірність випромінювання для напівпровідників, з непрямим переходом може виявитися набагато більше ймовірності поглинання, і негативна температура можебути отримана при значно більш низьких (порівняно з 10181 /см3) концентраціях електронів і дірок. Однак це положення не є визначальним. При створенні негативної температури між зонами всередині їх розподіл електронів і дірок залишається звичайним. Ввипадку прямих переходів це не небезпечно, тому що ймовірність междузонних переходів для них у декілька разів перевищує ймовірність переходів всередині зони і коефіцієнт підсилення лазера виходить досить високим. У напівпровідниках ж з непрямим переходом, до якихвідносяться германій, кремній, фосфіди галію та індію та ін, ця умова виконується не завжди. Було показано, що для германію воно взагалі нездійсненно. Тому більшість сучасних ПКГ створені на напівпровідниках з прямими переходами.

Ставлення ймовірностіневипромінювання до ймовірності випромінювання пропорційно інтенсивності випромінювання, що падає на осцилятор.

Залежність ширини Г лінії мессОауероьского випромінювання від застосуй жи. ши піонера т. пунктирна припав відповідає природній ширині лінії, суцільна лінія -результат експериментів. З ростом анергії у-квантів ймовірність безотдач-ного випромінювання різко падає. Ото обмежує верх, значення величини енергії у-квантів, досяжне в у-лазері на ядерних переходах.

Повернемося до загальної формули для ймовірності випромінювання (30.41) ірозглянемо перехід yj - t - y J, припускаючи, що атом з однаковою ймовірністю може знаходитися в будь-якому з Ж - станів.

Останній коефіцієнт розпаду являє собою ймовірність випромінювання світла Ексі-тоном після його розсіювання акустичних фононів.

Незважаючи на те,що ймовірність антистоксової випромінювання достатньо велика, все-таки вона завжди менше, ніж ймовірність нормального (стоксово) випромінювання. А якщо це так, то можна стверджувати (а це дійсно і спостерігається на практиці), що вихід люмінесценції в антистоксовоїобласті завжди значно менше, ніж у нормальної, стоксовой області. І закон Стокса, і правило Стокса - Ломмеля можуть бути інтерпретовані як окремі випадки більш загального спектрально-фотометричного закону, що встановлює зв'язок між виходом люмінесценції тадовжиною хвилі збуджуючого світла, - закону Вавілова.

Наявність поля на частоті переходу підвищує ймовірність випромінювання часткою, що знаходиться у верхньому стані.

У дійсності ж при досить малих ймовірність випромінювання не мала, а ймовірність випромінюваннядвох і більше фотонів не менше, а більше вірогідності випромінювання одного фотона.

Ховаю відомо, що така залежність ймовірності випромінювання від знаку заряду частинки з'являється тільки при обліку вищих порядків теорії збурень. Але для ряду відомих на той часпроцесів, таких як пружне розсіяння і випромінювання в кулонівському полі, залежність ймовірностей розсіювання і випромінювання від знаку заряду частинки при високих енергіях була дуже мала. Тому якщо при взаємодії частинок з кристалом відносний внесок у випромінювання,пов'язаний з вищими порядками теорії збурень, зростає, то це повинно привести і до посилення залежності ймовірності випромінювання від знаку заряду частинки.

При порівнянні експериментальних і розрахункових величин ймовірностей випромінювання гамма-кванта без віддачі (/)іноді буває необхідно враховувати локальний розігрів середовища в околицях випромінюючого ядра.

У дійсності ж при досить малих uj ймовірність випромінювання не мала, а ймовірність випромінювання двох і більше фотонів не менше, а більше вірогідності випромінювання одногофотона.

Теорія атома нової квантової механіки визначає також ймовірності випромінювання фотонів (відповідно амплітудам класичні.

Як довжини хвиль спектральних ліній, так і ймовірності випромінювання визначаються властивостями атомної системи. Не входячи у тонкощі,зупинимося на основних властивостях випромінювання атома, головним чином на тих, які необхідні для з'ясування деталей емісійного спектрального аналізу.

Ще раз варто підкреслити, що (2.14) визначає ймовірність випромінювання будь-яких, а не тільки електромагнітних, хвильв плазмі.

Злива, утворений в фотоемульсії нуклонів з енергією до 7 Бер, прискореним в синхрофазотрон Об'єднаного інституту ядерних досліджень. Лпи пь інтерпретується як результат іуклон-нуклоіного співудару. Оскільки а 1/1371 то ймовірністьодночасного випромінювання двох або більше фотонів мала в порівнянні з випусканням одного. Якщо /мйш - інтенсивність випромінювання в інтервалі частот зі, и - АТ, то середнє число квантів в цьому інтервалі одно п - /Шао /ЛСО. Так як енергія, що буря всіма цими квантами, дужемала, то процес їх випускання але впливає на стан електрона.

Тоді величина 2л со2 У 1 2 є звичайна ймовірність випромінювання (в 1 с) фотона, що володіє частотою coi2 а також іншими (крім частоти) характеристиками (напрямок руху, поляризація), відіснування яких ми досі для спрощення відволікалися.

Для багатьох додатків від (22.17) потрібно перейти до ймовірності випромінювання атома в усіх напрямках в просторі.

Для того щоб визначити ступінь поляризації, необхідно знайти ймовірністьвипромінювання хвилі з електричним вектором уздовж і поперек магнітного поля.

Ймовірності переходів в побічних серіях натрію. На закінчення цього параграфа ми ще коротко зупинимося на ймовірності квадрупольного і магнітно-діпол'ного випромінювання. У загальному випадкумомент атома може бути розкладений в ряд, де перший член відповідає електричному дипольному моменту, а другий - електричному квад-рупольному і магнітний дипольний момент. Наступні члени відповідають моментам ще більш високих переходів. Зміна зЗгодом цих моментів також веде до випромінювання світла[6162.78 Проте зважаючи малої інтенсивності такого випромінювання воно являє собою лише малу частку загального випромінювання, якщо відбувається одночасно з дипольним. Таким чином, квадрупольні випромінювання можна виявититільки тоді, коли дипольному випромінювання заборонено правилом відбору.

Визначення енергії збудження е /ц рівня С3Пц молекули азоту. Тиск р (в мм рт. Ст П - 25. Л - 50. Про - 100. | Вплив тиску на інтенсивність смуги /с кантом Як3998 А. У константу IK включені: величинавипромінюваного кванта hv, ймовірності випромінювання, частка обсягу розрядної зони, від якої випромінювання фокусується на щілину спектрографа, а також інші показники, що визначають умови отримання і фотометрірованія спектрограм.

Визначення енергії збудження tki рівня С3П 1 молекули азоту. Тиск р (в мм рт. Ст О - 25. Л - 50. Про - 100. | Вплив тиску на інтенсивність смуги /д, з кантом Як3998 А.

В константу /включені: величина випромінюваного кванта Av, ймовірності випромінювання , частка обсягу розрядної зони, від якої випромінювання фокусується на щілину спектрографа, а також інші показники, що визначають умови отримання і фотометрірованія спектрограм.

В області малих енергій (Їй; 1/0) ймовірність випромінювання - квантів при зіткненнях нуклонів не можна визначати за допомогою теорії збурень. Як показують точні розра-1 випромінювання в цих умовах виявляється незначним.

У разі повільних (теплових) нейтронів, бомбардуючих ядро, ймовірність випромінювання у-квантів виявляється значно більше, наприклад, ймовірності випускання нейтрона або протона.

В Насправді ж при досить малих ймовірність випромінювання не мала, а ймовірність випромінювання двох і більше фотонів не менше, а більше вірогідності випромінювання одного фотона.

В (6.49) і (6.50)P((о, р) є ймовірність випромінювання кванта при одноразовому прольоті електрона поблизу іона.

Ми вже відзначали раніше, що при рекомбінації електронів і дірок існує ймовірність випромінювання надлишкової енергії у вигляді фотонів. Якщо відбувається пряма рекомбінація, то довжина хвилі рекомбінаційного випромінювання буде відповідати краю смуги поглинання, а якщо рекомбінація відбувається через рекомбінаційних- ві центри, то випромінювання буде спостерігатися при більш довгих хвилях.

Наведені в попередньому розділі потужності втрат енергії частинкою були отримані при інтегруванні ймовірностей випромінювання (даних у таблицях Додатка) по частоті випромінювання і кутку для частинок із заданою енергією.

Насправді ж при досить малих uj ймовірність випромінювання не мала, а ймовірність випромінювання двох і більше фотонів не менше, а більше вірогідності випромінювання одного фотона.

Так як вірогідність випускання проміжним ядром частинок, як правило, значно більше ймовірності випромінювання - кванта, то зазвичай реакція типу (р, у має дуже малий вихід. Однак у тих випадках, коли випускання частинок чому-неможливо або сально утруднене, реакція (р, у) набуває великого значення.

Характеристики порогових детекторів ділення. Якщо енергія збудження більше енергії зв'язку останнього нейтрона в проміжному ядрі, то ймовірність випромінювання нейтрона досить велика.