А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ядерна система

Ядерна система стійка по відношенню до іншої ядерної системі, якщо різниця енергій цих двох систем обчислена за допомогою рівняння Ейнштейна (1 - I), має негативну величину.

Енергія ядерної системи, що має більшвисоку температуру, ніж грати, зменшується і настає стан теплової рівноваги. За час Тг сверхравновесное число часток на верхньому енергетичному рівні убуває до величини, що відповідає тепловому рівновазі. Величину 7 також називають часомпоздовжньої релаксації, так як воно характеризує швидкість, з якою намагніченість системи ядерних спінів Mz наближається до свого сталого значення.

Обмінний струм, обумовлений проміжними станами. Для ядерних систем з обмінними взаємодіямиі обмінними струмами виникає наступне питання: чи можна вивести матричні елементи операторів струму, маючи інформацію тільки про щільність заряду нуклонів. Для електричних мультипольних переходів в довгохвильовому межі відповідь виявляється позитивним: дійсно,в головному порядку за М 1 явні обмінні поправки відсутні.

Енергія ядерної системи, що має більш високу температуру, ніж грати, зменшується і настає стан теплової рівноваги. За час Тг сверхравновесное число часток на верхньому енергетичномурівні убуває до величини, що відповідає тепловому рівновазі. Величину 7 також називають часом поздовжньої релаксації, так як воно характеризує швидкість, з якою намагніченість системи ядерних спінів Мг наближається до свого сталого значення.

Дослідження ядерних систем, в силу складного характеру взаємодії, до теперішнього часу дало значно менше відомостей, ніж дослідження атомних систем з їх електромагнітним взаємодією.

Управління ядерної системою шляхом впливу на швидкістьгенерації нейтронів передбачає такий регулюючий механізм, який би міг змінювати масу речовини, що ділиться в активній зоні ядерної системи. Вплив на величину витоку нейтронів з активної зони можливо за допомогою зміни властивостей відбивача. Нарешті,регулювання процесу поглинання нейтронів здійснюється за рахунок введення або видалення в активну зону різних матеріалів з високим ефективним перерізом захоплення нейтронів.

Таким чином, ядерна система виявляється поляризований-юй; при цьому верхнійенергетичний рівень буде більш на-Олені. У результаті сигнал бензолу на частоті VH виглядає як[иния испускания. В явлении ХИДПЯ удивителен тот факт, что имические реакции между фенильными радикалами и цикло-ексаноном в магнитном поле оказываются селективными. Реак -[ии происходят только с фенильными радикалами, обладающи-ш определенной поляризацией ядер.

В этих ядерных реакциях образуется составная ядерная система в виде нагретого и сжатого сгустка ядерного вещества ( ф а и р б о л), к-рый, остывая, расширяется до плотности, примерно вдвое меньшей нормальной ядерной плотности.

Слияние ядер-сложный коллективный процесс, в к-ром ядерная система испытывает изменения формы от конфигурации двух соприкасающихся ядер до компактного моноядра. Эти изменения характеризуются сложной динамикой, в к-рой участвуют все нуклоны составного ядра. Вопрос заключается в продолжительности процесса деления-успеет ли система охлади рыац - ( испустить нейтроны), чтобы вновь проявились р & сг онечные эффекты. Вероятность этого процесса весьма - мзда, и количеств, данные могут быть получены лишь экспериментально.

Для организации эффективной схемы управления работой ядерной системы различные приборы контроля и датчики измерения стараются разместить в системе так, чтобы можно было достаточно точно измерить в течение всего времени среднюю плотность n ( t) потока нейтронов.

Такие же рассуждения справедливы и для ядерных систем. Тогда в (3.278) то - масса протона, а величина g больше примерно в 2 79 раза по сравнению с предыдущим случаем.

Зависимость квадрупольных моментов ядер от числа. Эта теория позволяет произвести расчеты для простейшей ядерной системы - дейтона и получить результаты, хорошо согласующиеся с опытными данными. Такие расчеты были выполнены И. Е. Таммом, С. Альтшу-лером и др. По подсчетам Рариты и Швингера[105 iss-iss основное состояние дейтона следует рассматривать как суперпозицию 3Sj - и 3Р: - состояний. Величина возмущения со стороны - состояния подбирается так, чтобы объяснить наблюдаемый квадрупольный момент дейтона. Тогда, исходя из известных моментов протона и нейтрона, можно вычислить магнитный момент дейтона.

Ядерная система устойчива по отношению к другой ядерной системе, если разность энергий этих двух систем вычисленная при помощи уравнения Эйнштейна ( 1 - I), имеет отрицательную величину.

А существует как квазичастица в сильно взаимодействующей многочастичной ядерной системе. Успех этой концепции при описании пион-ядерного рассеяния в резонансной области подтверждает исходную гипотезу: Д действительно выживает в ядре, но с характерными модификациями ее массы и ширины. Подтверждение квазичастичной природы Д в ядрах является важным результатом пионной физики промежуточных энергий.

При очень больших переданных импульсах электрон чувствует кварковую структуру ядерной системы.

Метод аффективен, когда тепловой контакт подсистемы ядер ( спиновой ядерной системы) с др. подсистемами вещества пренебрежимо мал, В этом методе на спиновую систему непрерывно воздействуют радиочастотным полем, к-рое можно рассматривать как стационарное, если для спинов ввести вращающуюся с частотой поля систему координат.

Гидрирование полуизолированной двойной связи, наличие которой показано в ядерной системе в уравнениях (16.3), также может продзойти до действия на конъюгированную систему двойных связей. Штоль и Видеман[39]пояснювали таким чином явище, яке пізніше було приписано гідруванню винильной групи. Ця реакція повинна перетворювати з'єднання хлорофільние ряду ввідповідні з'єднання бактеріохлорофільного ряду. Вона може бути оборотної, так як відомо, що бактеріохло-рофільние похідні легко втрачати два надлишкових водневих атома.

Широко використовуване в хімії поняття ядерної конфігурації засноване накласичному описі ядерної системи як сукупності важких класичних частинок, що здійснюють малі коливання навколо деяких певних положень рівноваги. Як показало обговорення в главі VI, такий опис має фізичний сенс, коли електронний стансистеми невирождени і поблизу нього немає інших електронних станів, з яким воно може сильно перемішуватися при ядерних зсувах. Залишаючи розгляд цих останніх більш складних випадків на розділ VIII.

Схема методу вимірювання часу протікання ядернихреакцій, заснованого на ефекті тіней. зліва - середнє змішання складовою ядерної системи з вузла кристалічної решітки за час її життя від 10 праворуч - пов 10 - год см. Звідси випливає його застосовність як у випадку збудження ізольованих рівнів енергії складовою ядерноїсистеми, так і в умовах перекриваються рівнів.

Уважний читач міг би заперечити тут, що проведене порівняння з ядерними системами не зовсім правомірно - при його провгденіі ми чомусь відволіклися від тієї обставини, що маси М ядерних частинок -протонів і нейтронів - як тільки що вказувалося, приблизно в 2000 разів більше маси т електрона.

ІтеРявляє собою ядерний реактор синтезу і в ньому повинні бути відпрацьовані різноманітні ядерні системи. На рис. 2 видно, що плазма оточена спеціальною конструкцією -Бланкет. Бланкет термоядерного дейтерій-тритієвої реактора повинен містити або чистий літій, або ті чи інші солі літію.

Наявність двох водневих атомів в ядрі IV зводить число подвійних зв'язків в ядерній системі хлорофілу до 10 (замість 11 у пор-фірінов); алеодинадцятий подвійний зв'язок С С мається на бічній винильной групі.

При описі молекули в наближенні Борна - Оппенгей-захід ми відносимо координати електронів до ядерної системі відліку.

Залежність перетину а резонансного розсіювання від енергії падаючої частинки.у разі 10. | Хід перетину т реакції С (р, n lrlN. два максимуми відповідають двом рівням енергії складеного ядра leN. При взаємодії налетающей частинки з ядром - мішенню - може утворитися складене ядро ??- нестабільна ядерна система, що володіє рядом квазістаціонарнихрівнів.

Тут через g позначений ефективний g - фактор для магнітних моментів часток в атомній або ядерної системі, a eh /me - подвоєне значення магнетона Бора для цих часток.

В залежності від співвідношення величин т /і Д /V в певні проміжки часу вядерної системі індукується змінний магнітний момент (сигнал відлуння), який реєструється прийомним пристроєм.

У твердих тілах резонансні лінії розширені внаслідок взаємодії між ядрами (диполь-дипольна і електричного квадрупольного зв'язку тощо) івзаємодії ядерної системи з її оточенням. При підвищенні температури інтенсивність руху молекул твердого тіла зростає і зменшується ширина лінії за рахунок усереднення локальних полів. Для газів і рідин, де відбувається досить швидкий рух молекул, шириналінії сильно зменшується. Взагалі слід мати на увазі, що загальмований і вільне обертання молекул і груп в молекулах, либрация, квантово - механічний тунельний ефект, самодифузія та інші форми руху сприяють звуженню резонансної лінії.

У твердихтілах резонансні лінії розширені внаслідок взаємодії між ядрами (диполь-дипольна і електричного квадрупольного зв'язку тощо) і взаємодії ядерної системи з її оточенням. При підвищенні температури інтенсивність руху молекул твердого тіла зростає ізменшується ширина лінії за рахунок усереднення локальних полів. Для газів і рідин, де відбувається досить швидкий рух молекул, ширина лінії сильно зменшується. Взагалі слід мати на увазі, що загальмований і вільне обертання молекул і груп в молекулах,либрация, квантово-механічний тунельний ефект, самодифузія та інші форми руху сприяють звуженню резонансної лінії.

У цих рівняннях передбачається, що електронні стани при фіксованих ядрах (адіабатичні потенціали) відомі і вирішуєтьсязадача про поведінку ядерної системи. Тому рішення цих рівнянь з фізичної суті є не що інше як рішення зворотної задачі квантової хімії.

Викладені нижче результати придатні і для вирішення інших завдань, де є два типи взаємодій, наприкладпри описі кулонівських ефектів в ядерних системах.

Було встановлено, що ньютонівські уявлення про рух і його законах не можуть бути застосовані до розрахунку рухів електронів та інших елементарних частинок усередині атомних і ядерних систем.

Управлінняядерної системою шляхом впливу на швидкість генерації нейтронів передбачає такий регулюючий механізм, який би міг змінювати масу речовини, що ділиться в активній зоні ядерної системи. Вплив на величину витоку нейтронів з активної зони можливо здопомогою зміни властивостей відбивача. Нарешті, регулювання процесу поглинання нейтронів здійснюється за рахунок введення або видалення в активну зону різних матеріалів з високим ефективним перерізом захоплення нейтронів.

СИЛА ОСЦІЛЛЯТОРА - безрозмірна величина,через к-рую виражаються ймовірності квантових переходів в процесах випромінювання, фотопоглощенія і кулонів-ського збудження атомних, молекулярних або ядерних систем, За допомогою С.

Додатковий внесок в уширення відбувається за рахунок фер-міевского руху нуклонів ізв'язку А (1232) з каналами реакцій, що характерно для багаточастинкових ядерної системи.

Тт З R - обмежена замкнена множина; та (k - 1) n - сформоване у відповідності з цільовим умовою управління, k - 1 і /п - регулятор ядерної системи, що здійснює необхіднідії, n (t) - вимірювана /t 0 щільність нейтронів.

Співвідношення (2), (3), (4) справедливі для досить повільно мінливого поля h (t) і за умови, що можна знехтувати реакцією приймального контура на ядерну систему.

Феноменологічний аналіз півонія-ядерних данихв попередньому розділі дає ясне і послідовне доказ того, що А (1232) відіграє помітну роль в ядрах, хоча і є важливі механізми загасання, специфічні для багаточастинкових ядерної системи. Центральна роль А-резонансу підтверджується незалежно іекспериментами з іншими початковими частками.

Для опису ядерної системи з ланцюговою реакцією важлива тільки невелика частина цих властивостей. Нижче ми перераховуємо найбільш важливі з них.

Точне рішення рівняння Шредінгера, що визначає енергію стаціонарнихстанів систем, можливо тільки для деяких найпростіших потенційних полів, відповідних ідеалізованим системам (див. гл. При дослідженні реальних атомних і ядерних систем доводиться вдаватися до наближених методів обчислення власних значень івласних функцій операторів Гамільтона. Останнім часом внаслідок появи електронних обчислювальних машин великого значення набувають чисельні методи розв'язання задач квантової механіки. Такі методи викладаються в спеціальних посібниках. У цій книзі мирозглянемо тільки аналітичні методи наближеного відшукання власних значень і власних функцій реальних систем, не дуже сильно відрізняються від ідеалізованих систем, що допускають точне рішення. У цьому випадку наближені методи рішення можуть бутизведені до обчислення поправок до точного розв'язання. Загальний метод обчислення таких поправок носить назву теорії збурень.

Точне рішення рівняння Шредінгера, що визначає енергію стаціонарних станів систем-можливо тільки для деяких найпростішихпотенційних полів, відповідних ідеалізованим системам (див. гл. При дослідженні реальних атомних і ядерних систем доводиться вдаватися до наближених методів обчислення власних значень і власних функцій операторів Гамільтона. Останнім часомвнаслідок появи електронних обчислювальних машин великого значення набувають чисельні методи розв'язання задач квантової механіки. Такі методи викладаються в спеціальних посібниках. У цій книзі ми розглянемо тільки аналітичні методи наближеного відшуканнявласних значень і власних функцій реальних систем, не дуже сильно відрізняються від ідеалізованих систем, що допускають точне рішення. У цьому випадку наближені методи розв'язання можуть бути зведені до обчислення поправок до точного розв'язання. Загальний методобчислення таких поправок носить назву теорії збурень.

При цьому теплова енергія може виявитися достатньою, щоб відбувався безперервний, надбар'єрного перехід з однієї потенційної ями в іншу. У цьому випадку ядерна система не володієпевною симетрією і розташування ядер у просторі вже не характеризується певною конфігурацією, що відповідає мінімуму потенційної енергії. Молекули, в яких здійснюються такого роду рухи ядер великої амплітуди, називають Стереохимическиенежорсткими. Метод же ядерного магнітного резонансу (ЯМ?) Говорить, що всі відстаніР- F еквівалентні. Характеристичний час експерименту в газовій електронографії тх одно 1018 з, а в ЯМР-101 - 10 - 9 с. Електронографія завдяки малому tv реєструє миттєву картину знайбільш ймовірними аксіальними і екваторіальними відстанями, в той час як ЯМРчерез досить значного ix реєструє усереднену картину.

Однак на відміну від електростатичних сил ядерні сили не задовольняють принципу суперпозиції. Повневзаємодія в багаточастинкових ядерної системі не зводиться до суми парних взаємодій.

Таку розсип називають нормальною ядерної системою (ми будемо називати нормальною розсипом) напівгрупи S.

Коли при ядерному перетворенні испускаются а-частинки (а-розпад), то всі вони, як було показано, володіють однією і тією ж певною енергією або утворюють невелике число груп, кожна з яких має свою певну енергію. Квантова механіка обмежує енергію ядерної системи точно так само, як і енергію атомноїсистеми (див. рис. 1.13 гл.

При глибоко непружних зіткненнях формується подвійна ядерна система, до-раю живе приблизно 10 - 30 с, а потім розпадається на 2 фрагменти: А, А 2 не досягаючи стану статистич.

Теорію а-розпаду можна з чистою совістю опустити, бовона викладається в багатьох елементарних курсах квантової механіки. З деяким жалем я опускаю також теорію ядерних систем, що містять від 3 до 60 частинок, особливо успішні обчислення енергій зв'язку, виконані на основі теорії груп Вігнера.

Ефектепін-тіклінга при переході в спектрі типу АВ. Цей спектр (2 - б ром-5 - хлортіофен записаний на спектрометрі зі скануванням по частоті при постійному значенні магнітного поля. Вієнна з'являються, коли вимірювальна частота поля BI наближається до частоти облучающего поля Ez. Сканування по частоті істотно спрощує експерименти по подвійному резонансу. Дея Рвідрізняється від інших видів подвійного резонансу, які ми вже розглянули, тим, що на зразок подається тільки слабке обурює поле, відповідне деякому переходу і призначене тільки для порушення різниці заселених рівнів, між якими цей перехід здійснюється. Аналогічний метод ядерного подвійного резонансу застосовується в чисто ядерних системах. Для з'ясування істоти методу повернемося до рис. 39 на якому показані переходи в спектрі ЕПРатома водню.

В останньому випадку видно, що, хоча визначення комплексного імпедансу для всіх частот повністю описує дію котушки для багатьох цілей, воно недостатньо в інших випадках і що воно не розкриває безпосередньо фізичну природу об'єкта всередині чорного ящика. Однак у випадку ядерної реакції кінцевою метою є з'ясування структури ядерної системи, а не простий опис її реакції на зовнішні впливи. Однією з цілей цієї книги і є з'ясування того, в якою мірою внутрішню структуру ядра можна охарактеризувати за допомогою методу чорного ящика.

В адіабатичному наближенні повна енергія системи залежить від відносного положення ядер і електронного стану.Расположеніе ядер, відповідне основного електронного стану, при якому енергія молекули ядерної системи досягає мінімуму, називається стабільною (або рівноважної) конфігурацією. Одному і тому ж елементного складу можуть відповідати кілька різних локальних мінімумів, кожен з яких характеризується своїм розташуванням ядер. Такі молекулярні системи, як відомо, називаються ізомерами. Можливість виділення ізомеру як індивідуального з'єднання залежить від багатьох факторів, і в Зокрема від характеру поверхні потенційної енергії.

півонія член /д ам утворює ядерний аналог індукованого псевдоскалярного струму зі структурою, яка характеризується півонія полюсом. Ядерна частина виразу для А /(х) являє собою аксіальний струм ядерної системи багатьох взаємодіючих частинок. Вона, зокрема , включає внутрішні півонії, пов'язані з півоніями обміном між нуклонами, але не має вкладу від зовнішніх півонія полів.