А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Акустична частота

Акустична частота (107 - 109Гц), в свою отередь, визначається вибором пьезопреобразователя.

Акустооптичні осередок. Акустична частота може бути визначена виразом fa 4Va /(nds), де Va - швидкість акустичної хвилі; da -діаметр світлового пучка в його найменшому перерізі. Смуга пропускання АОМС приблизно в 5 разів менше акустичної частоти.

Діаграма стійкості дли рндоі труб (согласно. | Злппснмость noc iosiinioii порогової нестійкості від ставлення тага до діаметру труби прирізних кутах розташування труб у пучку 122]. | Найбільш ймовірні форми стоячих акустичних хвиль для основного (/тону, першого (2 і другого (Л іберо-тонів. Акустичні частоти вібрацій в теплообміннику можуть збуджуватися або вихорами, або турбулентними вібраціями. В[24]показано, що поки що збуджують частоти лежать в межах 20% акустичної частоти, може виникати гучний шум. Ця акустична вібрація може викликати руйнування, коли вона потрапляє в резонанс з яким-небудь елементом теплообмінника. Ретельно виконані проектитеплообмінників враховують, що частоти власних коливань труб повинні відрізнятися від акустичних частот кожуха теплообмінника. Акустичні частоти кожуха можна змінити, вставляючи розбудовуватися пластину паралельно напрямку поперечного обтікання, щозмінює характерну довжину, при цьому ні тепловіддача, ні перепад тиску не змінюються.

Для центральної акустичної частоти 200 МГц знайдіть довжину хвилі Л і довжину взаємодії, яким відповідає розбіжність пучка 5 - 10 - 3 радий.

При акустичних частотах,використовуваних звичайно для виміру пружних постійних, швидкість фононів не залежить від величини хвильового вектора.

При нормальному коливанні акустичної частоти коливаються один щодо одного аналогічні атоми, поміщаються в різних елементарних комірках.При нормальних коливаннях оптичної частоти коливаються один щодо одного різні атоми всередині кожної з елементарних осередків; аналогічні атоми різних осередків знаходяться при цьому на незмінних відстанях один від одного.

Припустимо, що з акустичноючастотою коливається теп-лоподвод А.

У більшості вищезазначених робіт використовувалися порівняно низькі акустичні частоти, коли резонансні розміри бульбашок досить великі, і вони піддаються візуалізації. На мегагерцевого частотах візуальневиявлення стає скрутним і практично можливо тільки для бульбашок, що виросли до розмірів значно більше резонансних.

Комплект трасошукача складається з генератора акустичної частоти, приймача, головних телефонів і зовнішньої подключаемойантени. Трассоскатель ТІА-1000 призначений для виявлення траси підземних трубопроводів різного діаметру і глибини залягання. Також за допомогою даного комплекту можливе визначення глибини залягання трубопроводу і місць пошкодження ізоляції.

Комплекттрасошукача складається з генератора акустичної частоти, приймача, головних телефонів і зовнішньої подключаемой антени. Трасошукачі ТІА-1000 призначений для виявлення траси підземних трубопроводів різного діаметру і глибини залягання. Також за допомогоюданого комплекту можливе визначення глибини залягання трубопроводу і місць пошкодження ізоляції.

Комплект трасошукача складається з генератора акустичної частоти, приймача, головних телефонів і зовнішньої подключаемой антени. Трасошукачі ТІА-1000призначений для виявлення траси підземних трубопроводів різного діаметру і глибини залягання. Також за допомогою даного комплекту можливе визначення глибини залягання трубопроводу і місць пошкодження ізоляції.

Комплект трассоіскатсля складається згенератора акустичної частоти, приймача, головних телефонів і зовнішньої подключаемой антени. Трассоскатель ТІА-1000 призначений для виявлення траси підземних трубопроводів різного діаметру і глибини залягання. Також за допомогою даного комплекту можливовизначення глибини залягання трубопроводу і місць пошкодження ізоляції.

У науковій літературі велике місце приділено вібраціям акустичних частот, коли розміри неоднорідностей порівнянні з довжиною звукової хвилі, відповідній частоті вібрацій, і стаютьістотними ефекти, пов'язані зі стисливістю середовищ. Широко досліджуються такі явища, як акустичний вітер, акустичний підвіс бульбашок газу, крапель і твердих включень у рідині, вплив ультразвукових хвиль на поведінку емульсій і суспензій.

Але жзображення звуків радіохвилями, модульованими акустичної частотою, - це теж кодування (причому в самому вузькому сенсі теорії зв'язку), а алфавіт тут безперервний. Конструктивність при кодуванні у багатьох випадках досягається лише наближена. Бо насправді -безперервність багатьох сигналів (мовних, наприклад) - це багато в чому фікція: мовні сигнали сприймаються комунікантами як якісь цілісні, а зовсім не як нерасчленяемие континуальні, у часі і просторі, освіти.

Перш за все випромінювачі звукових хвиль,застосовувані в області акустичних частот, виявляються мало придатними для випромінювання ультразвуку. Для того щоб мембрана, що має не надто малу масу, здійснювала вимушені коливання високої частоти ч достатньої амплітуди, знадобилися б величезні сили. Крімцього виникає ряд інших труднощів, з якими не вдалося б справитися, зберігши в ультраакустіческіх випромінювачах принцип звичайного гучномовця.

Це залежить від різної чутливості слухового апарату до - різним акустичним частотам. Дляфізіологічної оцінки шуму прийнято шкала рівнів гучності, що дозволяє уніфікувати характеристику шуму по відчуттю ступеня його гучності з урахуванням різних частот. Одиницею рівня гучності є фон.

Перш за все, випромінювачі звукових хвиль, що застосовуються вобласті акустичних частот, виявляються мало придатними для випромінювання ультразвуку. Для того щоб мембрана, що має не надто малу масу, здійснювала вимушені коливання високої частоти і достатньої амплітуди, знадобилися б величезні сили. Крім цього виникаєряд інших труднощів, з якими не вдалося б справитися, зберігши в ультраакустіческіх випромінювачах принцип звичайного гучномовця.

Таким чином, нижче будуть розглянуті коливання з частотами, близькими до звичайних акустичним частотам, і при таких ти, якіпевною мірою найбільшим чином сприяють виникненню автоколивань.

Схема експерименту по оптичній реєстрації поширення та загасання гігагерцевий гармонійних акустичних хвиль. на вставці - залежність коефіцієнта відбиття 0 зондуючогоімпульсу від його тимчасової затримки t3 щодо збудливого імпульсу. Використання тонких плівок товщиною 500 - 1500 А дозволило авторам[77]фактично спостерігати поширення гігагерцевого звуку (акустичні частоти va 10 ГГц) при кімнатних температурах івизначити швидкості звуку. Згідно з отриманими ре-тами наприклад, в а - As2Te3 швидкість са 1 6 - 105 см /с, що при б - 1300 А дозволяє порушувати акустичні імпульси тривалістю та-20 пс.

Названі автори вказують у своїй книзі, що при випробуванні прямоточнихдвигунів іноді спостерігаються коливання, що мають акустичну частоту, характерну для двигуна в цілому.

Ефект додатковості. Це визначається тим, що частоти, що характеризують флуктуацію поляризації в ході реакції, не змінюються, а деформаційніакустичні частоти при конформаційних переходах можуть істотно змінюватися. Відповідно для неполярних середовищ швидкість реакції може в значній мірі визначатися ентропією активації.

У деяких випадках, однак, застосування виборчих систем навиході перетворювача небажано або скрутно, наприклад в діапазоні акустичних частот, або коли одна з змішуваних частот мала в порівнянні з іншою, тому що відносна розладі частоти шс сог.

Основний фактор (див. табл. 27) - рівень шуму,виражений одночісловим критерієм (еквівалентний рівень), враховує спектр акустичних частот і тимчасові характеристики.

Залежно tg б (1 1. (2 2 і. (3 3 від напруги для зразків поліамідоефіра на основі анілінфталеіна (1 - 3 і полиимида (Г-3. Інший важливийаспект механічної поведінки полімерів (зокрема, теплостійких) полягає в тому, що малоамплітудних вібрації (наприклад, в області акустичних частот) роблять вплив на хід статичної релаксації напруги.

Рівень акустичної потужності, випромінюваноїмаши-співай, незалежний від оточуючих умов і від відстані від машини (за умови врахування атмосферного поглинання в області високих акустичних частот), дозволяє виробляти об'єктивну оцінку шуму машини.

Для випадку течії газу або пари в міжтрубномупросторі порівнюють частоту виникнення вихорів або турбулентних вібрацій, розрахованих для швидкості поперечного обтікання, з акустичною частотою. Якщо відхилення лежить в межах 20%, то акустична вібрація можлива.

Схема з петлею зворотного зв'язку булазапропонована вперше не для фото-рефрактівной кристалів, а для середовищ з мандельштаммбриллюэновской нелінійністю[36], Коли частоти взаємодіючих пучків по визначення розрізняються на величину акустичної частоти. Однак нелінійний відгук в цьому випадку єнелокальним, і структура рівнянь, що описують цю взаємодію, така ж, як і у описують взаємодію при дифузійній нелінійності.

У моделі Дебая[43]передбачається, що тверде тіло можна представити як ізотропної пружну середу, здатнуздійснювати коливання в кінцевому діапазоні частот від зі 0 до зі сощах - Для кубічних кристалів, що містять один атом в елементарній комірці, є лише акустичні частоти (К 1), три гілки яких збігаються між собою. Тому величина імпульсу фонона даної енергії незалежить від напрямку в решітці, а всі напрямки розповсюдження фононів рівноймовірно.

Коливання окремої структурної одиниці кристалічної решітки не можуть бути локалізовані в межах, що безпосередньо примикають до цієї частці, а, навпаки, змінаположення однієї частки викликає спотворення в характері коливань сусідніх з нею частинок, і, таким чином, спостерігаються взаємопов'язані сумарні коливання всіх частинок: Енергія подібного роду коливань, що мають акустичну частоту, як, наприклад, і в разі коливаньелектронів, квантована. Квант AvaK (v ак - частота розглянутих коливань) за аналогією з фотоном (h світла) названий фоно-ном, іншими словами, якщо ми говоримо про взаємодію електрона з фоно-ном, то маємо на увазі коливально-електронну взаємодію в кристалі. У мірузбільшення температури збільшується кількість и1 енергія.

Оптична схема типової акустооптичні відхиляючої системи в площині ху. Ця хвиля, що біжить створює грати з різними значеннями показника заломлення, на якій дифрагує лазерний пучок.Зміна несучої акустичної частоти відповідає зміні довжини хвилі звуку і, отже, періоду решітки. Це призводить до зміни кута дифракції світлового пучка, і, таким чином, прилад діє як дефлектор пучка зі змінним кутом. Час випадковоївибірки визначається головним чином часом проходження звукової хвилі через перетин лазерного пучка.

Вона практично не залежить від частоти радіочастотного діапазону. В області низьких акустичних частот питома ємність мембран із зменшенням частотизростає.

У зв'язку з доповіддю П. І. Домбровського у мене виникає таке питання: чи не може ефект зміни в'язкості при дії ультразвукового поля бути наслідком релеевскому акустичного тиску звукового поля. При цьому про акустичні частотах говоритине доводиться, оскільки енергія звукового поля в цій області мала. Якщо ультразвукове поле направляли перпендикулярно потоку, причому вібратор знаходиться внизу і збуджувалася система стоячих хвиль, то тиск повинно було бути в наявності.

У роботі пропонуєтьсяполуквантовая трактування процесу структурного склування, аналогічна полуквантовой теорії теплоємності твердих тіл. Склування розглядається як вимерзання характерних акустичних частот, відповідних виникненню, анігіляції та руху дірок урозплаві скла. Фактично йдеться про частоти характерних зв'язаних коливань відповідних кінетичних одиниць, які забезпечують низьку в'язкість і лабільність структури розплаву.

При частотах зі нижче 10 з 1 хвилі в суміші з бульбашками такого гатунку можна вивчативідповідно до розд. Однак для бульбашок більшого розміру акустичні частоти лежать в околиці резонансної частоти, і при вивченні поширення хвиль уже не можна нехтувати динамічної реакцією бульбашок на зміну тиску в рідині.

Електрон взоні. Коливання окремої структурної одиниці кристалічної решітки не можуть бути локалізовані в межах, що безпосередньо примикають до цієї частці, а, навпаки, зміна положення однієї частки викликає спотворення в характері коливань сусідніх з нею частинок, ітаким чином спостерігаються взаємопов'язані сумарні коливання всіх частинок. Енергія подібного роду коливань, що мають акустичну частоту, як, наприклад, у випадку коливань електронів, квантована. У міру збільшення температури збільшуються кількість і енергіяфононів.

Акустична частота може бути визначена виразом fa 4Va /(nds), де Va - швидкість акустичної хвилі; da - діаметр світлового пучка в його найменшому перерізі. Смуга пропускання АОМС приблизно в 5 разів менше акустичної частоти.

Залежністьвідносини F. n /Eu від Re для різні. | Залежність числа Струхаля від а для симетричних шахових пучків в першому /і внутрішньому 2 рядах. | Залежність числа Струхаля від а для симетричних коридорних пучків. | Залежність коефіцієнта підйомної сили від поздовжнього кроку (коридорні пучки при різних значеннях поперечного кроку. Локальна турбулентність також генерує флуктуації тиску в широкому спектрі частот, причому на частотах, близьких до власних частотах труби /, коливання тиску посилюються. Об'єм рідини в міжтрубномупросторі також може коливатися зі своєю власною акустичної частотою fa в поперечному напрямку. Частоту зриву вихорів, знайдену за допомогою числа Sr, слід зіставляти з власною частотою труби /і з акустичною частотою /а.

Так якелементарна комірка алмазу містить дві частинки, то з шести гілок частот три будуть акустичними і три оптичними. Відомо, що функція дебаєвської розподілу частот може правильно передавати розподіл лише акустичних частот, тоді як для оптичнихчастот більш підходить функція розподілу Ейнштейна.

Акустичні частоти вібрацій в теплообміннику можуть збуджуватися або вихорами, або турбулентними вібраціями. В[24]показано, що поки що збуджують частоти лежать в межах 20% акустичної частоти, можевиникати гучний шум. Ця акустична вібрація може викликати руйнування, коли вона потрапляє в резонанс з яким-небудь елементом теплообмінника. Ретельно виконані проекти теплообмінників враховують, що частоти власних коливань труб повинні відрізнятися відакустичних частот кожуха теплообмінника. Акустичні частоти кожуха можна змінити, вставляючи розбудовуватися пластину паралельно напрямку поперечного обтікання, що змінює характерну довжину, при цьому ні тепловіддача, ні перепад тиску не змінюються.

Це вираз збігається в точності з коефіцієнтом пропускання фільтра Шольца, розглянутого нами в розд. Залежність переданої потужності від неузгодженості Д /3 можна використовувати для створення фільтра, який перебудовується при зміні акустичної частоти.Для ілюстрації цього розглянемо наступний приклад.

Як і у випадку лінійної ланцюга, розглянутому вище для здійснення оптичних переходів при k 0 необхідне виконання закону збереження моменту кількості руху. Таким чином, в коливальному спектрі можеспостерігатися максимально (3 /г - 3) основних оптичних переходів, так як в центрі зони Бріллюена акустичні частоти зникаюче малі. Ці (Зп - 3) основних оптичних переходів відповідають синхронного руху еквівалентних атомів в кожній елементарній комірці.Симетрія і активність цих коливань в оптичних спектрах можуть бути передбачені на основі розгляду тільки елементарної комірки. Можна легко зауважити, що для молекулярних кристалів, що містять п (нелінійних) молекул в елементарній комірці і z атомів в молекулі,мається Зпг ступенів свободи, що призводить до n (3z - 6) внутрішнім коливанням, 3 (п - 1) трансляційний модам решітки, Зп ліб-раціон модам і трьом акустичним модам з частотами, близькими до нуля. Іншими словами, кожне внутренее коливання молекули пов'язане максимально з пкомпонентами в спектрі кристала. Якщо коливання вироджуючись для вільної молекули, то це виродження може бути знято в твердому стані, що призводить до більшого числа компонент в спектрі.

Така заміна, з точки зоруРамана і його учнів, є неприпустимою.На нашу думку, хоча критика борновской теорії з боку індійських фізиків в основних рисах помилкова, все ж заміна граничних умов відсутності зовнішніх сил, що діють на поверхню, умовою циклічності призводить не тільки до того, що форма пружних коливаньвиявляється неправильною, але і низькі акустичні частоти виявляються неправильними. Наприклад, максимальна довжина хвилі дорівнює подвоєній товщині пластинки в разі пружних коливань пластинки по товщині і дорівнює діаметру кулі в разі пружних коливань кулі. Умова жциклічності призводить до нескінченно великій довжині хвилі. З іншого боку, у разі розмірів тіл, зазвичай використовуваних при вимірах теплоємності, найнижча акустична частота (ми виключаємо трансляцію) має значення близько 105 гц, а не близька до нуля, як це виходитьз умови циклічності. Між тим теплові властивості тіл при низьких температурах в основному визначаються саме низькочастотними акустичними коливаннями.

Теплоємність кристала є атомістичне властивість і обумовлена ??коливаннями зв'язаних один з одниматомів. Тим часом в теорії Дебая розглядаються нормальні коливання суцільного тіла, частоти яких залежать від розмірів і форми тіла. Частоти коливань тіла як цілого відповідають акустичним частотам, тоді як коливання атомів відповідають оптичним частотам.

Невідхиленими і відхилений світлові пучки в дальньому полі, а - невідхиленими світловий пучок. б - положення відхилених світлових пучків (плям при зміні частоти звукової хвилі від 155 до 410 МГц з інтервалом 15 МГц. (З роботи, copyright 1976 IEEE. акустооптичніперебудовувані фільтри використовують, як правило, ширококутне акустооптичні взаємодія однаково спрямованих хвиль. Якщо падаючий пучок складається з багатьох спектральних складових, то при даній акустичної частоті тільки для однієї з них буде виконуватисяумова Брегга.

Локальна турбулентність також генерує флуктуації тиску в широкому спектрі частот, причому на частотах, близьких до власних частотах труби /, коливання тиску посилюються. Об'єм рідини в міжтрубному просторі також може коливатися зісвоєї власної акустичної частотою fa в поперечному напрямку. Частоту зриву вихорів, знайдену за допомогою числа Sr, слід зіставляти з власною частотою труби /і з акустичною частотою /а.

Встановлений на належному відстані від кварцового склафотодатчик дозволяв записувати інтегральну світність зони горіння, яка була пропорційна видимої площі палаючих молей. Тому періодичні відриви палаючих молей від стабілізатора і їх постійне відновлення, показане на мал. 72 повинно було привести доперіодичної зміни показань фотодатчика. Легко бачити, що частоти коливань світимості і тиску повністю збігаються, що підтверджує факт перебудови процесу вихреобразования і горіння на акустичну частоту. Якщо звернутися до математичного описуцього типу збурень процесу горіння, то цілком очевидно, що в зоні а буде відбуватися періодичне зміна обсягу, зайнятого палаючими газами.

Ці ритмічні коливання амплітуди називаються биттям. Явище биття знайомо, головним чином, з акустикиі, можливо, також з радіотехніки. У радіотехніці передаються частоти і 2 електромагнітних хвиль зазвичай у багато разів перевищують частоти звукових коливань, між тим як різниця про, - 2 потрапляє в область акустичних частот. Ці биття перетворюють в звуковіколивання, що сприймаються людським вухом, в той час як початкові коливання недоступні для слуху.

Цікаві досліди по турбулізації потоку наведені в роботі[14]; Було встановлено, що при закінченні рідини через трубку з гострими краями, вмонтованув бак великих розмірів, створюється звук. Автор вказує, що чистий тон з'являється при певному числіРейнольдса на вході в трубу. З ростом числаРейнольдса акустична частота тону зростає до тих пір, поки оа не перетвориться в турбулентний шум. Звучання створюєтьсяв результаті аеродинамічних періодичних зривів вихорів з торця труби. При Re 600 потік прямолінійний і безперервний. Потім періодично в потоці з'являються уривчастості, що викликають слабке хвилювання. Збурення зароджуються на вході в трубу і поширюються вниз потечією. При невеликих числахРейнольдса вони швидко затухають. Чим більше Re, тим далі за течією поширюються виникли обурення. Після значень Re порядку 3200 - 3400 з'являються замкнуті обертові вихори, які швидко наближаються до стінок труби. Частота зриву вихорів залежить від швидкості течії. Значення чиселРейнольдса 3200 - 3400 відносяться до випадку цілком спокійного рівня рідини в напірному баку.

Распределеніе U, і та інтенсивності пульсацій і /в смузі 4 Гц. У той же час, на відміну від плоского випадку, спостерігається значне зростання абсолютних значень середніх характеристик течії в ближньому сліді. У міру віддалення від циліндра вниз по потоку викликане акустичним впливом збільшення модуля швидкості на осі сліду стає все більш слабким. Аналогічний характер зміни мають інтенсивності пульсацій швидкості. При дії цієї ж акустичної частотою в перетині z /H 0 9 вплив звуку слабшає. Мабуть, це пов'язано з присутністю в плині більш інтенсивного джерела турбулентних пульсацій у вигляді сходять з торця вихорів.

У всіх згаданих широкосмугових системах дослідження зразків біологічних тканин проводиться на основі методу введення зразка. Для забезпечення гарного акустичного контакту в якості контактного середовища використовується вода або фізіологічний розчин. Зазвичай застосовується або схема з двома перетворювачами, або схема з одним пріемоізлучающім перетворювачем і плоским відбивачем. Прийняті ультразвукові імпульси перетворяться в спектр акустичних частот і залежність а. За єдиним винятком, у всіх системах передбачена можливість того, щоб випромінювані акустичні імпульси містили по можливості найменше число періодів високочастотних коливань. Спектральний аналіз прийнятих сигналів виконується або за допомогою аналогового високочастотного спектроаналізато-ра, або на основі попереднього цифрового перетворення імпульсу з подальшим машинним розрахунком його спектру, який здійснюється за допомогою алгоритму дискретного Фур'є-перетворення. Другий спосіб дозволяє зберегти фазову інформацію з метою визначення дисперсії швидкості звуку, однак в залежності від типу застосовуваного комп'ютера його можливості можуть бути обмежені за швидкодією, динамічному діапазону і інтервалу робочих частот. Виняток у цьому плані являє спектрометричних система з тимчасовою затримкою, яку Хейсер і Круазетт[99]спочатку розробили для отримання зображень в трансмісійному режимі.