А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Висновок - диференціальне рівняння

Висновок диференціальних рівнянь для всього ланцюга виробляється на основі законів Кірхгофа.

Висновок диференціальних рівнянь у варіаціях обурених траєкторій в значній мірі повторює сказане в пп.

Висновок диференціальних рівнянь заснований на знанні законів досліджуваних явищ.

До висновку геометричних співвідношень на детонаційному фронті. Висновок диференціального рівняння, що описує еволюцію форми детонаційного фронту Для того, щоб отримати диференціальне рівняння, що описує еволюцію форми фронту, повернемося до кинематическим умов спільності (889) і застосуємо їх до вивчення дифракції детонаційної хвилі в листовому заряді В В з кутовими кордонами.

Висновок диференціального рівняння (921) аналогічний висновку рівняння (513) конвективно-дифузійного переносу речовини.

Висновок диференціального рівняння - тільки перший крок виявлення динамічних властивостей системи; для того щоб визначити, як реагує система на обурення, треба вирішити це рівняння.

Висновок диференціальних рівнянь розчинності будемо розглядати в загальному вигляді коли тверда фаза містить кристалізаційну воду. Тверда фаза знаходиться в рівновазі з розчином сіль 1 - сіль 2 - вода.

Висновок диференціального рівняння теплопровідності може бути зроблений двома методами. За першим методом контрольна поверхню охоплює наступну систему: твердий скелет тіла, рідина і вологий газ в порах і капілярах тіла. У другому методі контрольна поверхню обмежує скелет тіла з розташованої в ній рідиною. В останньому випадку джерела і стоки тепла враховуються окремо, як це робиться в класичній теорії теплопровідності.

Висновок диференціального рівняння нерозривності для потоку рідини або газу, наведений у § 17 може бути поширений з відповідними змінами і на випадок, коли всередині виділеного паралелепіпеда, поряд з рухомої рідиною, присутній нерухома пористе середовище.

Висновок диференціальних рівнянь збурень для зовнішнього потоку проводиться таким же шляхом, як і висновок рівнянь для прикордонного шару. Вихідними рівняннями, відповідними рівняннями (1), є два рівняння руху Ейлера, рівняння нерозривності рівняння стану ідеального газу і рівняння сталості ентропії одиниці маси. Останнє рівняння цілком справедливо для розглянутого зовнішнього потоку, в якому відповідно до припущенням 2 нехтуємо впливом в'язкості і теплопровідності.

Висновок диференціальних рівнянь руху газу по трубопроводах з урахуванням зміни щільності газу наведено в книзі І. А. Чарного[25](Стор. Висновок диференціальних рівнянь течії рідини в каналі черв'яка, які відіграють основну роль у подальшому дослідженні наведено нижче більш докладно. Висновок диференціального рівняння поширення тепла заснований на застосуванні закону збереження і перетворення енергії.

Висновок диференціальних рівнянь об'єктів регулювання є важливим і складним завданням.

Висновок диференціального рівняння поширення тепла заснований на застосуванні закону збереження і перетворення енергії.

Висновок диференціального рівняння вигину анизотропной дла-Стін заснований на загальних гіпотезах теорії згину пластин (гл. До висновку диференціального рівняння руху рідини. Висновок диференціального рівняння руху в'язкої рідини вимагає громіздких математичних викладок. Для тривимірного руху рівняння буде приведено без виведення.

До висновку диференціального рівняння руху рідини. Висновок диференціального рівняння руху в'язкої рідини вимагає громіздких математичних викладок.

Висновок диференціального рівняння руху гідравлічного чутливого елемента справедливий при відсутності розриву сплошности рідини і явищ кавітації, виникнення яких в розглянутих системах малоймовірно в зв'язку з незначною величиною рухомих мас і порівняно високими тисками на сталих режимах.

Висновок диференціального рівняння перехідних процесів електричної системи, генератори якої забезпечені автоматичними регу-л я т о р а м і збуджений і я сильного д е і з тонн на і я. Розглянемо представлену на рис. 4 - 33 схему електричної системи, на генераторах якої передбачаються регулятори збудження, що реагують jia відхилення, першу і другу похідні регульованого параметра.

Висновок диференціального рівняння руху гідравлічного чутливого елемента справедливий при відсутності розриву суцільності рідини і явищ кавітації, виникнення яких в розглянутих системах малоймовірно в зв'язку з незначною величиною рухомих мас і порівняно високими тисками на сталих режимах.

Розглянемо висновок диференціального рівняння несталої фільтрації реального газу в неоднорідною за колектор-ським властивостями деформируемой пористої середовищі що представляє найбільший практичний інтерес.

Для виведення диференціальних рівнянь вибирають основні фізичні величини, які не повинні залежати від вибору системи координат, і за допомогою їх замикають диференціальні інваріанти.

Для виведення диференціального рівняння складемо тепловий баланс стосовно елементу клина товщиною їх.

Для виведення диференціальних рівнянь і граничних устеж даної задачі зручно мати вариационную форму-іровку методу.

Для виведення диференціальних рівнянь теплообміну в шарі відповідно до загальних рівняннями, характерними для двовимірного методу розрахунку (див. Кн. 1 гл. Для виведення диференціального рівняння вертикального влагопереноса попередньо отримаємо рівняння нерозривності розглядаючи баланс вологи в нескінченно малому елементі грунту заввишки dz з одиничною площею поперечного перерізу.

Для виведення диференціального рівняння руху бульбашки в звуковому полі використовуються два основних рівняння гідродинаміки: рівняння руху і рівняння нерозривності струменя рідини.

Для виведення диференціальних рівнянь плоскої клітини С2 зазвичай вибирається квадратна сітка цито-плазмових опорів, що позначається далі символом N4 в якому верхній індекс дорівнює розмірності а нижній - ступеня зв'язності вершин. Вибір саме квадратної сітки істотно спрощує висновок базової системи з 3 - х диференціальних рівнянь 1-го порядку в приватних похідних.

Для виведення диференціальних рівнянь руху матеріальної точки досить знайти вираження проекції цих сил на осі координат.

Для виведення диференціального рівняння щодо невідомої функції і (М, t) складемо рівняння теплового балансу. Виділення тепла з обраного обсягу зі повинно супроводжуватися зменшенням температури точок тіла. З фізики відомо, що кількість тепла, що виділяється тілом маси m при зміні його температури на Аі так само упгАі де Y - теплоємність.

Для виведення диференціального рівняння вигнутої поверхні пластинки виділимо з її складу нескінченно малий елемент з розмірами dx, dy, h, де h - товщина пластини.

При виведенні диференціальних рівнянь передбачалося, що щільність і коефіцієнт температуропровідності постійні. Хоча ці припущення не є суттєвими обмеженнями, проте не можна стверджувати, що ці рівняння повністю враховують зміни у величині щільності і теплопровідності. Мабуть, зміна щільності з температурою входить в той член рівняння, який враховує розширення.

При виведенні диференціальних рівнянь, що описує - зни - динаміку поглинання окислювача, неявним чином передбачається, що в ході процесу зміна концентрації поблизу окремої частки редоксіта відбувається порівняно повільно, або, точніше кажучи, стабілізація дифузійних потоків всередині частинки редоксіта відбувається значно швидше, ніж зміна концентрації окислювача на поверхні редоксіта в ході процесу.

При виведенні диференціальних рівнянь виходимо з припущення про безперервність процесу по довжині апарату. Взагалі кажучи, це припущення вірне лише для на садочних апаратів. Однак, як зазначається в[7], Розгляд процесу безперервним по довжині многотарел'чатой колони не веде до суттєвих помилок при аналізі статичних п динамічних характеристик і тому цілком допустимо.

Принципові схеми електромашинних підсилювачів. | Принципова схема електромашинки підсилювача для управління швидкістю обертання електродвигуна постійного струму з незалежним збудженням. При виведенні диференціальних рівнянь і передавальних функцій розглянути два випадки: а) ЕМУ має значний ступінь недокомпенсації; б) ему володіє незначним ступенем перекомпенсації, що дозволяє знехтувати впливом параметрів kp і М на роботу системи.

При виведенні диференціальних рівнянь (712) і (714) враховані основні властивості одиничної функції Хевісайда.

При виведенні диференціального рівняння Фур'є не бралися до уваги будь-які було конкретні умови процесу. В основі виведення лежать тільки загальні фізичні принципи: закон збереження і перетворення енергії і закон Фур'є.

При виведенні диференціального рівняння, що описує напружений стан тонкого диска, прийняті наступні припущення: осьової розмір диска значно менше зовнішнього радіуса диска, напруги в диску рівномірно розподілені по його товщині деформації вздовж осі диска досить малі і ними можна знехтувати, температура диска не змінюється по товщині , а змінюється тільки по радіусу.

При виведенні диференціального рівняння (213) п критериального (221) зе враховувалися інерційні сили, що, припустимо тільки для ламінарного руху.

При виведенні диференціального рівняння (213) і рівняння подібності (221) не враховувалися інерційні сили, що допустимо для сталого ламінарного руху.

При виведенні диференціального рівняння застосуємо закон збереження енергії, поєднуючи його з основним законом теплопровідності.

При виведенні диференціального рівняння теплопровідності Фур'є були прийняті за основу найзагальніші закони фізики: збереження енергії і теплопровідності Фур'є. Тому воно не пов'язане жодними обмежують конкретними умовами теплообміну і є основним рівнянням математичної фізики для розрахунків різних умов теплопередачі в тілах.

При виведенні диференціальних рівнянь термодинаміки виходять з того, що характеристичні функції є функціями стану і отже, їх диференціали є повними диференціалами.

Схема проточної пневматичної камери, у якій можуть бути змінені всі вхідні величини, що характеризують стан повітря в камері. При виведенні диференціальних рівнянь пневматичних камер зазвичай приймають два основних допущення. Перше з них полягає в тому, що витрата повітря через дросель вважають незалежним від сил інерції, обумовлених зміною швидкості течії в часі в кожній даній точці і миттєве значення витрати приймають рівним тому витраті який був би в статиці при тих же тисках до і після дроселя. Іншими словами, процеси течії повітря через дроселі розглядають як квазістатичні.

При виведенні диференціальних рівнянь керованих каналів будемо вважати, що виводить із рівноваги і регульоване впливу надходять з потоком речовини А. Очевидно, що отримане рівняння зберігає свою структуру і в разі дії збурень по потоку речовини Л2 хоча коефіцієнти рівняння при цьому будуть дещо відрізнятися.