А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ядро - масивна зірка

Ядра масивних зірок з МЮМв залишаються невиродженими аж до останніх стадій еволюції, коли в результаті сильних нейтронних втрат центральна частина зірки швидко стискається.

Ставлення поширення деяких ізотопів в Сонячній системі. Після вигоряння гелію ядро досить масивної зірки (М ЗМ0) ущільнюється і розігрівається.

Ставлення поширення деяких ізотопів в Сонячній системі. Після вигоряння гелію ядро досить масивної зірки (М ЗУІ0) ущільнюється і розігрівається.

Нова ідея професора Ландау про нейтронном ядрі масивних зірок надзвичайно прекрасна і перспективна. Буду щасливий надіслати короткий відгук про цю та більш ранніх роботах Ландау. Повідомте, будь ласка, більш точно, для чого потрібно моя думка.

У типових випадках теплові процеси з випромінюванням нейтрино переважають в ядрі масивної зірки до тих пір, поки колапс не набрав повну швидкість. Вони важливі також під час останніх стадій колапсу, коли сприяють уносу теплової енергії із зовнішніх областей зоряного ядра, нагрітих ударною хвилею.

Більш детальне вираз для швидкості цієї реакції дано в[361 ]Реакції (16.1) - (16.3) протікають при температурах Т 3108 К, які досягаються при горінні гелію в ядрах масивних зірок (див. Гл. Час бета-напіврозпаду ядер, що утворюються з стабільних після захоплення нейтрона змінюється від J 4 з до 7106 років для 1 6 In і 7 Pd відповідно.

як приклад прихованого джерела, к-рий повинен проявлятися в основному в нейтринном випромінюванні, розглядається модель масивної зірки-надгіганта з масою 10 М0 і радіусом 7 - Ю13 см. у центр, області зірки знаходиться подвійна система - пульсар і ядро масивної зірки, схоже на білий карлик. Якщо світність пульсара становить 3 - Ю38 ерг /с, то тиск випромінювання створює навколо пульсара розріджену порожнину, де можуть прискорюватися протони.

Значно більш потужним джерелом ф- хвиль може виявитися коллапсирующая зірка. Вважається, що при певних умовах можливий колапс ядра масивної зірки внаслідок швидкої зміни його термодинамічної стану в кінці термоядерної еволюції зірки. В даний час припускають, що в результаті такого роду колапсу відбуваються вибухи оверхностей-вих зірок. На стадії колапсу квазістатична стан рівноваги ядра раптово порушується і речовина зірки починає вільно падати до її центру.

Перші обчислення моделей нейтронних зірок були виконані Оппен-геймером і Волковим[427], Які припустили, що речовина має складатися з ідеального газу вільних нейтронів з високою щільністю. Більшість робіт по нейтронних зірок в той час ґрунтувалося на ідеї, що нейтронні ядра нормальних масивних зірок є джерелами зоряної енергії.

Ми бачили в попередніх розділах, що для білих карликів, як і для нейтронних зірок, існує максимальне можливе значення маси. Що станеться з нейтронної зіркою, якщо вона аккрецируют стільки речовини, що її маса стане більше граничної. Яка доля коллапсірующая ядра масивної зірки, якщо маса ядра занадто велика, щоб утворити нейтронну зірку. Відповідно до загальної теорії відносності, в цьому випадку ніяка сила не може затримати колапс. У міру поглиблення колапсу гравітаційні сили поблизу об'єкта стають все сильніше. Зрештою ніщо не може вирватися з об'єкта до зовнішнього світу, навіть світло.

Велика зірка може продовжити своє життя, захоплюючи малу, що пояснюється двома головними причинами. По-перше, при цьому збільшуються запаси водневого палива. По-друге, внаслідок перемішування в ядро масивної зірки потрапляє більше водню, що призводить до збільшення часу її життя на головній послідовності. Таким чином, перетвориться чи ні масивна зірка в наднову, залежить від відносини характерного часу перемішування речовини авезди, викликаного слипанием, до часу її життя на головній послідовності в даному стані. Якщо перемішування ядра утворилася в результаті злипання зірки відбувається швидше, ніж горіння в ньому водню, то можливе утворення вкрай масивних зірок в центрі зоряної системи.

Землі, а також повинні народжуватися в околицях пульсарів і активних ядер галактик, Теоретич. В рамках суч, космології розглядають народження А. Такі умови можуть реалізовинаться для електрон-позитронного пар в гарячих ядрах масивних зірок. Відповідно до теорії гарячого Всесвіту, на дуже ранніх стадіях розширення Всесвіту в рівновазі з речовиною п випромінюванням знаходилися пари частинка - А.