А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Я-розряд

Я-розряди відповідно до методу їхнього порушення і стверджує, що. Тому здавалося, що неможливо створити холодну плазму в СВЧ-діапазоні. Однак, експериментально встановлено, що цей висновок є невірним. Експерименти, проведені на частоті 2450 мггц в плазматрон, спроектованому спеціально для генерації Е - розряду, показують, що температура газу в ньому 700 К, а температура електронів - - 2 - 104 К. Таким чином, визначення Бабата виявляються неспроможними.

Розподіл температури плазми Т по радіусу індукційного розряду. Розрахунки Я-розрядів за умови квазістаціонарності струмів (wCvolM) виробляються або відповідно до моделі трансформатора, вторинною обмоткою якого служить розряд[3], Або використовуючи модель металевого циліндра постійної електропровідності, вміщеного на осі нескінченного соленоїда[51]; суворе рішення задачі при неоднорідною провідності в розрядах низького тиску виявляється в даний час неможливим через недостатність відомостей про перерізи взаємодії, що визначають баланс енергії і концентрації електронів в нерівноважної плазмі. Такий розрахунок проводиться для повітря при тиску р - атм, температурі 6000 і 10000 К і робочій частоті 50 Мгц.

При запаленні Я-розряду самоіндукція котушки, включеної в коливальний контур, зменшується, що пов'язано з витісненням частини магнітного потоку плазмою, яка в даному випадку еквівалентна короткозамкнут витка зі струмом. Резонансна довжина хвилі при цьому скорочується пропорційно провідності плазми; зазвичай це зменшення не перевищує декількох відсотків. Щільність струму перерозподіляється таким чином, що результуючий струм в індукторі має найбільше значення, для чого імпенданс Z системи індуктор - розрядна камера має бути найменшим. Справа в тому, що індуктивна складова Z тим менше, чим ближче до стінок: проходять лінії вихрового струму. Однак при цьому зростає активний опір.

Для визначення структури Я-розряду потрібна також мати на увазі, що в високочастотних полях може спостерігатися розшарування електронів та іонів по радіусу трубки, що пояснюється їх різною рухливістю. При обертанні, викликаному освітою вихрових струмів, відбувається своєрідне центрифугованих частинок. З цим же, мабуть, пов'язано цікаве явище, яке спостерігається в деяких газах (Н, Хіба ж то й ін.) При накладенні поздовжнього магнітного поля - розряд приймає стратообразпую спіральну структуру. Плазма починає швидко обертатися. Утворюються згустки плазми, які в однорідному магнітному полі напруженістю Я 2 5 ке обертаються перпендикулярно напрямку поля, утворюючи з ним правовпнтовую систему. При невеликих Я згустки плазми мають сфероїдальну форму, яка з ростом Я переходить в тороидальную, а потім набувають характер биття. У ксеноні теж утворюються згустки, які існують аж до тисків 30 атм при потужності генератора 8 кет. Ці явища пов'язані з виникненням електродинамічних сил взаємодії струмів, що протікають в плазмі із зовнішнім магнітним полем.

Потік енергії в Я-розрядах спрямований з центральної області розряду до периферії, тому центральні області зазвичай виявляються найбільш нагрітими. Оскільки тиск приблизно однаково по всьому перетину трубки (шмеется на увазі, що не створюється будь-яких штучних проток газу), найменша щільність енергії у осі, найбільша - у стінок.

Зі збільшенням частоти питома потужність для Я-розрядів падає, порівнюючи на СВЧ з потужністю, що вкладається в - розряди, у яких вона, навпаки, зростає з частотою.

Якщо мова йде про високочастотної техніки, використовуваної для отримання керамічних матеріалів по плазмової технології, то найчастіше під цим розуміють генератори індуктивної плазми, в яких потоки хімічно активної плазми генерують за допомогою високочастотного індукційного або ємнісного розрядів, порушуваних в діапазоні частот 044 - т - 1356 МГц. Я-розряди, де Е і Н відносяться до електричної та магнітної складових електричного і магнітного полів.

Залежність питомої вкладається потужності Руя і діаметра плазмового стовпа d від тиску газу р при різних напряженностях. в плазмі. | Залежність різниці між електронною Ті і газової Т температурами від напруженості електричного поля. в плазмі. Розглянемо трохи докладніше типи високочастотних розрядів. В Я-розрядах зв'язок струмів, поточних в плазмі, з струмами в витках індуктора і зі стінками резонатора або хвилеводу чисто індуктивна.

Ця особливість пов'язана з тим, що амплітуда коливань електронів під дією високочастотного поля в більшості випадків менше розмірів розрядного об'єму. За способами підведення високочастотної потужності можна розрізняти: електродні розряди; безялектродние, розряди, в яких брало зв'язок розрядного об'єму з джерелами живлення місткість (Я-розряди) або індуктивна (//- розряди); розряди с.

При таких великих потужностях і високих частотах доцільно використовувати порожнисті резонатори або хвилеводи. Кварцові труби можуть служити тоді тільки для ізоляції плазми від електродів і формування потоку. Для стабілізації розряду має сенс виробляти тангенціальний піддувши газу, при якому також може відбуватися відрив розряду від електродів. При запаленні розряду в тороїдальних резонаторах, які зручні завдяки відносно малим розмірам па частотах порядку сотень мегагерц, розподіл щільності струмів і температур по радіусу (при низькому тиску) приблизно те ж, що і в Я-розряді.

В останні роки все більшу увагу аналітиків залучають високочастотні (вч) безелектродні (і одноелектродні) розряди при атмосферному тиску. Інтерес до цих джерел викликаний тим, що в них ефективно збуджуються спектри великого числа елементів і в той же час виключається або різко послаблюється роль процесів на електродах і на інших поверхнях, що обмежують розрядний обсяг. Крім того, в джерела, що працюють при атмосферному тиску, значно простіше подати пробу, ніж в джерела, що працюють при зниженому тиску. Механізм і властивості вч-розрядів при атмосферному тиску ще мало вивчені. У ряді робіт відзначається, що при малій потужності вч-розряди є термодинамічно нерівноважних. Я-розряди), які значно частіше застосовують в аналітичних цілях.

В останні роки все більшу увагу аналітиків залучають високочастотні (вч) безелектродні (і одноелектродні) розряди при атмосферному тиску. Інтерес до цих джерел викликаний тим, що в них ефективно збуджуються спектри великого числа елементів і в той же час виключається або різко послаблюється роль процесів на електродах і на інших поверхнях, що обмежують розрядний обсяг. Крім того, в джерела, що працюють при атмосферному тиску, значно простіше подати пробу, ніж в джерела, що працюють при зниженому тиску. Механізм і властивості вч-розрядів при атмосферному тиску ще мало вивчені. У ряді робіт відзначається, що при малій потужності вч-розряди є термодинамічно нерівноважних. Це, мабуть, більшою мірою відноситься до розрядів з ємнісний зв'язком між розрядним обсягом і контуром гені ратора високої частоти (- розряди), ніж до розрядів з індуктивним зв'язком (Я-розряди), які значно частіше застосовують в аналітичних цілях.