А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ешелет

Ешелет для середньої і далекої інфрачервоної областей спектру нарізаються на металевих заготовках. Найчастіше для цієї мети використовуються алюмінієві сплави і електролітичні шари міді, нанесені на латунні підкладки. Застосовувані матеріали мають відносно однорідною структурою, малої твердістю, високою пластичністю і можуть бути приведені в стабільний стан шляхом термічної обробки. Робочі поверхні заготовок обробляються з точністю не нижче 1/8 мінімальної довжини хвилі робочої спектральної області ешелет.

Ешелет встановлюється на місце дзеркала Літтрова (див. Рис. 5.9) і працює разом з призмою з хлористого натрію. Призма в цьому випадку грає роль відхиляє, так як її дисперсія на порядок менше дисперсії ешелет. Спектральний діапазон роботи приладу може бути розширений до 45 мк установкою призми з йодистого цезію.

Ешелет для інфрачервоної області нарізаються на шарах міді, нанесених електролітичним способом на заготовках з латуні. З метою збільшення коефіцієнта відображення нарізані на міді ешелет покриваються потім тонким шаром нікелю або паладію. Коефіцієнт відображення нікелю в області 2 5 і, досягає 80%, а паладію 90%, але вже в області 8 і, коефіцієнти відображення зазначених металів не поступаються золоту і сріблу, які вважаються кращими відбивачами в інфрачервоній області спектра. Якість реплік ненабагато поступається оригіналу.

ешелет з числом штрихів на 1мм від 100 до 2 нарізаються на шарах міді, які осідають на заготівлі з латуні в результаті електролізу. Заготівля квадратного перетину попередньо піддається старінню. Поверхні інших ешелет тільки шліфуються. Поверхні ешелет в процесі нарізки штрихів набувають опуклу форму, близьку до циліндра, що утворює якого паралельна штрихами. Радіуси кривизни циліндрів у різних ешелет різні і мають величину від 1 до 10 км. Для захисту від потускнения нарізані ешелет покривають шаром нікелю або паладію.

Ешелет - особлива плоска дифракційна решітка, здатна концентрувати більшу частину енергії в певному порядку спектра. Ефект досягається тим, що штрихами решітки надають трикутну форму.

Ешелет притаманний подвійний дзеркальний резонанс і в Я-випадку. Наприклад, наявність хребта поверхні Wli (x; p; 45) на рис. 102 що йде уздовж лінії х (2 sin ф) 1 (лінія з кружечків), пояснюється подвійним дзеркальним резонансом на мінус першої гармоніці. На рис. 99101 є хребти вздовж лінії 1 з 45 і ф 0 існування цих хребтів пов'язано з подвійним дзеркальним резонансом на нульовий гармоніці.

Розподіл інтенсивності по спектрах різних порядків у звичайній решітці (а і в решітці з профільованим штрихом (б. Постійна ешелет визначається з наступного требова - Вія: відстань між відбивають світло повинне бути досить великим, щоб створювати необхідну різницю ходу, а число штрихів має забезпечувати чітку роздільну здатність.

Розподіл інтенсивності по спектрах різних порядків у звичайній решітці (а і в решітці з профільованим штрихом (б. Тому ешелет для інфрачервоної області виготовляються з числом штрихів від 10 до 100 на міліметр, досягаючи при цьому значних розмірів в кілька десятків сантиметрів. Для видимої області спектра ешелет виготовляються з 150 - 300 штрих /мм і загальним числом штрихів до 50000; при роботі в десятому порядку це дає значення роздільної сили близько 500000 при дуже високій інтенсивності спектра.

Схема Уолша. Штрихи ешелет повинні бути паралельні переломлюються ребру призми. В цьому випадку дисперсія приладу складається з дисперсій призми і ешелет.

Ділянка спектру, сфотографованого за допомогою ешелет, схрещеною з призменним Автоколімаційна приладом. Схрещування ешелет з дифракційною решіткою нічим, по суті, не відрізняється від схрещування з призматичними приладами.

Поляризаційна сприйнятливість ешелет.

Розглянутий ешелет для //- поляризованої хвилі являє собою набагато більш неоднорідне перешкоду, ніж для - поляризованої.

З боку ешелет трубка герметизирована пластиною з хлористого натрію, встановленої під кутом Брюстера. Джерело накачування забезпечує потужність до 20 Вт на сильних лініях в діапазоні 10 6мкм і до 15 Вт на лініях в діапазоні 9 6мкм. Власне СБМ лазер розташований в нижній частині станини. Резонатор поміщений в скляну кювету, забезпечену кранами, що забезпечують заданий режим прокачування газу або установку робочого тиску в відпаяні режимі. Сфокусоване випромінювання накачування вводиться в резонатор через отвір діаметром 1 5 мм в центрі першого дзеркала. Висновок СБМ випромінювання здійснюється через отвір діаметром 4 мм в іншому дзеркалі резонатора. Передбачена можливість переходу до образу-водному варіанту конструкції. Для цього з кювети витягуються дзеркала і на центрирующих вкладишах встановлюється кварцовий хвилевід відповідного діаметру. Потім встановлюються плоскі дзеркала.

Інтенсивні аномалії Вуда при розсіянні плоскої. - Поляризованої хвилі на гострому ешелет (а 30 до 1 3. а - ф 0. б - 15. Для несиметричного прямокутного ешелет в момент геометричного резонансу пороговий ефект зазвичай має те ж значення, що і в симетричному випадку. Зауважимо, що в разі - поляризації при збільшенні глибини ешелеттних канавок аномалії Вуда не стають більш значними.

Наступним етапом розвитку ешелет є решітки, що отримали назву ешелле.

При падінні на ешелет паралельного пучка променів на кожній дзеркальної майданчику відбувається дифракція, як на вузькій щілині, і пучки, дифраговані на всіх майданчиках, интерферируют між собою. При цьому світловий пучок складного складу перетворюється у безліч монохроматичних пучків з різними довжинами хвиль. дифракційна картина від одного дзеркального елемента накладається на розподіл, що виходить при інтерференції світла від N робочих елементів решітки. Дифракційна картина спостерігається в фокальній поверхні вихідного коллиматорного об'єктива.

Оптична схема приладу. Прилад укомплектований п'ятьма ешелет: 1264 2 і 1 штр /мм, які можуть бути встановлені на поворотному столику попарно. Розворот ешелет здійснюється приводом через редуктор з відліковим пристроєм. Монохроматизованому-ве випромінювання реєструється оптико-акустичним приймачем ОАП-5 з кварцовим вікном.

У дифракційних приладах використовують ешелет з 200300 штр /мм.

Їх типовий прояв для ешелет полягає в тому, що амплітуди гармонік мають значної величини сплески з гострими списами. Для порівняння на рис. 98 а штриховими лініями представлені залежності в разі - поляризації. Видно різке відміну інтенсивностей аномалій для двох поляризацій, і стає зрозумілим, чому Вуд на подібних ешелет не виявлено аномалій при - поляризації. OTI: в //- випадку аномалії максимально інтенсивні при 60 i) 75 для Е вони зі зменшенням глибини канавки стають все менш інтенсивними. На рис. 99 - 102 де представлені картини изолиний енергій нульовий і мінус першої гармонік, аномалії Вуда обумовлюють наявність своєрідних хребтів поверхонь і гострих або плавних вигинів изолиний.

Ефективне перетворення енергії хвилі, падаючої на гострокутий ешелет, в енергію однієї з вищих гармонік просторового спектра (. - поляризація, фа Ф45 (штрихові лінії відзначають положення дзеркальних резонансів. Для жалюзі і прямокутного ешелет характерний ефект повної розв'язки на певній частоті вертикального і одного з бічних каналів. Якщо при нормальному падінні //- поляризованої хвилі на решітку жалюзі напрямок однієї з гармонік поля збігається з продовженням стрічок решітки, то амплітуда цієї гармоніки дорівнює нулю. Саме тому на рис. 37 б при х 2 амплітуди а г і Ь дорівнюють нулю.

Енергетичні характеристики розсіювання плоскої. - Поляризований-ної хвилі, нормально падає на решітку з полуцилиндров з різними параметрами заповнення s 025 (а. 050 (б. 075 (ст. 095 (р Дифракційні 1 0 властивості ешелет в значній мірі визначаються наявністю плоских 0 6 граней у елементів решітки; за властивості поля, розсіяного гребінкою, в основному відповідальні резонансні елементи - щілини структури. В решітці з полуцилиндров таким елементом геометрії, кардинально визначає поведінку розсіяного поля, є циліндр, тому дифракційні властивості такої решітки істотно відрізняються від властивостей ешелет і гребінки.

Ешелони, ешелле і ешелет. Роздільна сила решітки залежить від максимальної різниці ходу променів, що йдуть від протилежних країв решітки. Грати рідко роблять ширше 25 см, так як тоді стають занадто великими помилки, обумовлені поступовим зносом алмазного різця.

Таким чином, схрещування ешелет з допоміжним приладом дозволяє отримати на фотопластинці спектр великий області довжин хвиль при великій дисперсії і високою роздільною силі одночасно. Наприклад, за допомогою такого приладу була вирішена проблема підвищення чутливості при спектральному визначенні бору в сталях.

Якщо освітлена одна грань канавки ешелет, то спостерігається простий дзеркальний резонанс. У дзеркально резонує спектрі може бути сконцентровано понад 90% енергії розсіяного поля. Для нижчих гармонік він спостерігається при більшому відхиленні в короткохвильову сторону від розрахованого з найпростіших міркувань значення (3.2), ніж для вищих.

Спрана ізоГра кРпи профілі штриха ешелет; 0 а tr - кути повороту) РНП ТКП.

З оптики відомо, що ешелет має здатність зосереджувати майже всю енергію впала хвилі в одній з гармонік вторинного поля. при коротких довжинах хвиль це пояснюється просто: енергія трансформується в ту гармоніку, напрям поширення якої збігається з напрямком променя, дзеркально відбитого від однієї з граней зубця. Як виявляється, дзеркальний резонанс спостерігається і в середньохвильовому діапазоні. Лінія (3.2) зображена на рис. 99100 кружечками. Вершини хребтів і дно ущелин позначені штриховою лінією. Наявність максимуму інтенсивності мінус першої гармоніки поблизу лінії (3.2) при Ф 0 пояснюється дзеркальним резонансом. Цей резонанс чітко виражений, як тільки довжина хвилі стає коротшим періоду решітки.

При нормальному падінні на симетричний ешелет (див. Рис. 77 б) з заданим а: 90 в інтервалі 1 х 2 існують дискретні точки х, для яких спостерігається явище повного відбиття падаючої енергії назад у передавач. На рис. 105 штриховими позначені лінії повного відображення на нульовий гармоніці.

Однак значно зросла за нової орієнтації ешелет кутова дисперсія сама по собі може представляти певний інтерес.

Залежність фази відбитої хвилі OTJ в однохвильовому діапазоні (. - Поляризація. Якщо властивості прямокутної гребінки і прямокутного ешелет частково висвітлювалися в літературі[14, 33, 35, 36, 44, 141, 257 - 262], То властивості відбивних грат ще не порівнювалися. Разом з тим порівняльний аналіз доцільний для можливості вибору оптимальної конфігурації решітки в конкретних обставинах . Аналіз дифракційних можливостей відбивних грат в цьому розділі проводиться в одне - і многоволновой діапазонах. Кратність хвильового діапазону визначається числом однорідних гармонік розсіяного поля.

Фільтр, склеєний з двох речовин з різними показниками заломлення. Були також запропоновані дифракційні решітки типу ешелет в якості фільтрів з пропущенням в широкій інфрачервоній області між 2 і 15 мкм.

У розділі 1 встановлені два важливих властивості ешелет, що пророкують ефективність решітки в особливих умовах.
 Порівняння результирующих розподілів пнтепспвпостп в різних довжинах хвиль п в довжині і 7Н. при якій виконується ус-ловпе блиску. Як приклад визначимо кут Q для ешелет з з 60U штр мм, при якому в спектрі першого порядку точно виконується умова блиску для AG.

Порівняння показує, що найбільшу ефективність має ешелет, ефективності синусоїдальної і ламінарною решіток майже однакові і приблизно в два рази менше, ніж у ешелет. Зі зменшенням довжини хвилі внаслідок залежності коефіцієнтів відбиття від кута ковзання ця різниця зменшується.

Такі - решітки, звані в спектроскопії ешелет, були відомі задовго до появи поняття кіноформ.

Хід променів при одноразовому проходженні призми. Зазвичай у всіх схемах головні перетину призми і ешелет взаємно перпендикулярні.

Аномальне розсіювання на ешелет (а - в і решітці з полуцилиндров (г (ф0. Вплив кута нахилу граней при нормальному падінні для ешелет має різний характер в залежності від поляризації поля. З отриманих формул видно, що зміною установки ешелет з заданими d і Q.

Залежність оптимального кута падіння р від кута нахилу сходинки вшелетта при щільності штрихів, а - 300 штрихів. /мм. б - 600 штрихів /мм. Довжини хвиль. /- 0 7 вм. 2 - 0 8 нм. 3 - 1 0 нм. 4 - 1 3 нм. б - 1 6 нм. 6 - 1 7 нм. 7 - 2 3 нм. 8 - 2 7 нм. 9 - 3 1 нм. 10 - 4 4 нм. Розрахунок кутових залежностей коефіцієнта відображення для одного даного ешелет (при фіксованому значенні у і різних значеннях р), що вимагає застосування більш складних формул, тут не наводиться.

як диспергирующего елемента використовуємо дифракційну решітку - ешелет, яка внаслідок більшої кутової дисперсії дає таке ж дозвіл при менших розмірах , ніж призма.

Нехай паралельний пучок випромінювання висвітлює плоску решітку - ешелет з прямолінійними регулярними штрихами, так що хвильовий вектор пучка лежить в площині, перпендикулярній до площини дисперсії.

Автор вважає написання ешелет більш правильним, ніж ешелет внаслідок того, що у французькій мові, з якого цей термін запозичений, перше відповідає чоловічого роду, а друге - жіночому; в російській же мові цей термін застосовується в чоловічому роді.

На рис. 4 показано поперечний переріз плоскою дифракційної решітки ешелет. Канавки подряпано (видавлені) в шарі напиляного алюмінію завтовшки близько 10 мк за допомогою алмазного різця, що утворює при своєму русі дві гладкі плоскі сторони канавки. Ширина канавки а називається постійної решітки і дорівнює зворотній величині числа штрихів на 1 мм. Ця величина не повинна бути істотно менше, ніж найбільша довжина хвилі в досліджуваній ділянці спектра. Якщо довжина хвилі значно більше а, то решітка працює головним чином як дзеркало, так що велика частина корисного світла йде в напрямку нульового порядку.

Те ж, що і на 82 для Я-поляризації. | Залежність фази відбитої хвилі від решітки з полуцилиндров від х для різних s (ip 00. запро е 70 залежності для решітки з півплощини і ешелет практично збігаються; мала грань канавки практично не впливає на фазу відбитого сигналу. При вивченні їх застосовують спеціальні оптичні системи , звані ешелет. Промені сильно поглинаються парами води. В даний час знаходять важливе застосування для вивчення структури молекул.

На рис. 2 - 14 представлена частина відбивної решітки типу ешелет і схематично показаний хід променів. Промені, що відбиваються від сусідніх борозенок, интерферируют, як описано вище. При кутах, близьких за величиною до (, енергія буде лише трохи нижче, тому грати можна успішно використовувати у великому інтервалі довжин хвиль даного порядку.

як диспергирующих систем використовуються призми н дифракційні решітки - ешелет.

спектр поглинання був отриманий за допомогою репліки з решітки типу ешелет з 144 штріхуем, яка використовувалася в якості диспергирующего елемента. Спектр був знятий для різних довжин поглинає кювети і для різних концентрацій парів води.

Звідси випливає, що при дифракції Я-поляризованої плоскої хвилі на ешелет в діапазоні 0 х 0 4 еквівалентна відображає площину знаходиться на рівні половини глибини канавки.

Профіль штрихів ешелет. На рис. 7.5 наведені залежності 2у від ф стосовно ешелет з р, рівним 300 і 600 штрихів /мм. Ця сукупність кривих дозволяє визначити для будь-яких значень ФІХ значення кута у, що забезпечує максимальну відбивну здатність.

OTHODieniiH ширини D4 - D, при переході від одпол орієнтації ешелет до іншої, отримаємо, як і раніше.

В якості основного диспергирующего елемента зазвичай застосовують ступінчасту відбивну грати - ешелет з великим числом штрихів для отримання спектру з високою дисперсією. Додатковий диспергирующий елемент має меншу дисперсію, яка повинна бути достатня для того, щоб окремі рядки дифракційних спектрів різних порядків накладалися один на одного.