А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Ефективний переріз - ядерна реакція
Ефективний переріз ядерної реакції, викликаної повільними нейтронами, для ізотопу 107Ag одно 44 5 барн.
Ефективний переріз ядерної реакції виступає в ролі характеристики даного виду взаємодії частинки з ядром і чисельно дорівнює ймовірності одиничного акту даного взаємодії з ядром в одиницю часу при обстрілі його одиничним потоком бомбардують частинок. Одиничним потоком називається потік, в якому через одиничну площадку за 1 сек проходить 1 частка.
Ефективний переріз ядерної реакції під дією протонів при малих енергіях мало, але дуже швидко зростає із зростанням енергії, тому що ймовірність проникнення через потенційний бар'єр зростає з ростом енергії налітаючого протона.
Ефективні перерізи ядерних реакцій також показують яскраво виражені періодичності.
Висловити ефективний перетин ядерної реакції А (а, Ь) В через перетин освіти складеного ядра аа і ширини його рівня, через який вона йде, Г і Г &.
Залежність ефективного перетину ядерної реакції поділу від енергії викликають її нейтронів різна для різних ядер.
Що таке ефективне перетин ядерної реакції і від яких чинників воно залежить.
Крива залежності ефективного перерізу ядерних реакцій із зарядженими частинками є порогової. Реакція починається при енергії вище порогової, її вихід круто піднімається вгору до максимуму, а потім, внаслідок протікання паралельних конкуруючих реакцій, падає. Однак випадок тонкої мішені на практиці ніколи не здійснюється, енергія частинок різко змінюється в міру проходження шару речовини, змінюється, отже, і перетин реакції. Потік частинок також є функцією пройденої товщини мішені. Тому розрахунок ведеться, виходячи з практично певних значень виходу радіоактивного ізотопу в товстій мішені.
Повний (інтегральне) ефективний перетин ядерної реакції вводиться аналогічно тому, як це робиться в теорії зіткнень (стор. Існує зв'язок між величиною ефективного перетину ядерної реакції і енергією бомбардуючої частки. При низькій енергії зарядженої частинки кулонівський бар'єр перешкоджає її проникненню в ядро, і перетин реакції мало. З ростом енергії бомбардують частинок перетин реакції зростає, досягає максимуму при значенні енергії, що дорівнює приблизно величиною потенційного бар'єру ядра. Але подальше збільшення енергії частинок призводить до зменшення перерізу внаслідок виникнення конкуруючих ядерних реакцій, які стають енергетично можливими. Таким чином, якщо ізотоп отриманий опроміненням вихідного ядра високоенергетичними частинками, слід зважати на можливою присутністю в ньому сторонніх радіоактивних домішок, що утворюються в результаті протікання побічних ядерних реакцій.
Барн (Ь) - одиниця ефективного перетину ядерної реакції.
Кількість що утворився ізотопу залежить головним чином від величини ефективного перетину ядерної реакції (48 - I) і визначається властивостями ядра, а не електронною оболонки. Це обумовлює високу специфічність активаційного аналізу, можливість одночасного визначення декількох близьких за властивостями елементів і вимірювання незначних слідів домішок, що не відкриваються навіть спектральним аналізом. Особливо приємно те обставина, що при можливості визначення малих кількостей виключається небезпека забруднень, що вносяться разом з реактивами при будь-якому хімічному аналізі.
Величина про AjV /(jVn0Az) називається ефективним перерізом ядерної реакції.
Вибір нейтронного джерела для отримання необхідного ізотопу виробляють з урахуванням ефективного перетину ядерної реакції. Опромінення мішеней для вирішення завдань а, б, л, м, н можна виробляти в ядерному реакторі, на циклотроні і за допомогою радій-берилієвого або полоній-берилієвого джерела; опромінення мішеней для вирішення завдань в, е, ж, з, і, до слід проводити на циклотроні або в ядерному реакторі; опромінення мішеней для вирішення завдань г, д необхідно вести в ядерному реакторі.
В області поблизу верхньої межі, при якій ще можуть існувати дискретні рівні, велике число їх виявлено при спостереженні резонансів в ефективному перетині ядерних реакцій, напр, при захваті повільних нейтронів. Однак тут число рівнів настільки велике і відстані між ними настільки малі, що для характеристики їх вводять інші поняття і ці рівні поблизу кордону зазвичай не розглядаються в Я.
УУ - число утворилися радіоактивних атомів; Q FLa; F - потік частинок (з-1 см-2); L - число часток в мішені; а - коефіцієнт пропорційності, що має розмірність площі (см2), який називають ефективним перерізом ядерної реакції. Він характеризує ймовірність протікання реакції при падінні однієї ядерної частинки на тонку мішень площею 1 см2); Я - константа розпаду радіоактивного ізотопу.
А головне, необхідно врахувати, що переважна частина енергії Дейтона витрачається на іонізацію і збудження атомів мішені. Ефективний переріз ядерної реакції приблизно в 108 разів менше ефективного перетину іонізації.
Ефективні перерізи висловлюють в одиницях званих Барна. Для позитивно заряджених частинок ефективний перетин ядерної реакції найчастіше дорівнює нулю до тих пір, поки частка несе енергію менше тієї, яка необхідна для подолання потенційного бар'єру відштовхування від ядра. Подальше збільшення енергії частинок веде до швидкого експоненціального зростання ефективного перетину до тих пір, поки воно не досягне величини, близької до геометричного.
Продуктивність прискорювача визначається енергією і кількістю ядер, що викидаються з нього в одиницю часу. Якщо відома кількість ядер, знаючи ефективний перетин ядерної реакції, можна розрахувати швидкість, з якою під дією цього потоку буде утворюватися ту чи іншу радіоактивну речовину.
Коефіцієнт пропорційності а за умови, що потік відносять до числа частинок, що проходять за 1 с через поперечну потоку майданчик в 1 см2 має розмірність площі (см2) і називається ефективним поперечним перерізом ядерної реакції. Геометричне перетин ядра, обчислене за формулою - S яг2 не збігається з ефективним перерізом ядерної реакції.
Ефективний переріз ядерної реакції виступає в ролі характеристики даного виду взаємодії частинки з ядром і чисельно дорівнює ймовірності одиничного акту даного взаємодії з ядром в одиницю часу при обстрілі його одиничним потоком бомбардують частинок. Одиничним потоком називається потік, в якому через одиничну площадку за 1 сек проходить 1 частка.
Ефективний переріз ядерної реакції під дією протонів при малих енергіях мало, але дуже швидко зростає із зростанням енергії, тому що ймовірність проникнення через потенційний бар'єр зростає з ростом енергії налітаючого протона.
Ефективні перерізи ядерних реакцій також показують яскраво виражені періодичності.
Висловити ефективний перетин ядерної реакції А (а, Ь) В через перетин освіти складеного ядра аа і ширини його рівня, через який вона йде, Г і Г &.
Залежність ефективного перетину ядерної реакції поділу від енергії викликають її нейтронів різна для різних ядер.
Що таке ефективне перетин ядерної реакції і від яких чинників воно залежить.
Крива залежності ефективного перерізу ядерних реакцій із зарядженими частинками є порогової. Реакція починається при енергії вище порогової, її вихід круто піднімається вгору до максимуму, а потім, внаслідок протікання паралельних конкуруючих реакцій, падає. Однак випадок тонкої мішені на практиці ніколи не здійснюється, енергія частинок різко змінюється в міру проходження шару речовини, змінюється, отже, і перетин реакції. Потік частинок також є функцією пройденої товщини мішені. Тому розрахунок ведеться, виходячи з практично певних значень виходу радіоактивного ізотопу в товстій мішені.
Повний (інтегральне) ефективний перетин ядерної реакції вводиться аналогічно тому, як це робиться в теорії зіткнень (стор. Існує зв'язок між величиною ефективного перетину ядерної реакції і енергією бомбардуючої частки. При низькій енергії зарядженої частинки кулонівський бар'єр перешкоджає її проникненню в ядро, і перетин реакції мало. З ростом енергії бомбардують частинок перетин реакції зростає, досягає максимуму при значенні енергії, що дорівнює приблизно величиною потенційного бар'єру ядра. Але подальше збільшення енергії частинок призводить до зменшення перерізу внаслідок виникнення конкуруючих ядерних реакцій, які стають енергетично можливими. Таким чином, якщо ізотоп отриманий опроміненням вихідного ядра високоенергетичними частинками, слід зважати на можливою присутністю в ньому сторонніх радіоактивних домішок, що утворюються в результаті протікання побічних ядерних реакцій.
Барн (Ь) - одиниця ефективного перетину ядерної реакції.
Кількість що утворився ізотопу залежить головним чином від величини ефективного перетину ядерної реакції (48 - I) і визначається властивостями ядра, а не електронною оболонки. Це обумовлює високу специфічність активаційного аналізу, можливість одночасного визначення декількох близьких за властивостями елементів і вимірювання незначних слідів домішок, що не відкриваються навіть спектральним аналізом. Особливо приємно те обставина, що при можливості визначення малих кількостей виключається небезпека забруднень, що вносяться разом з реактивами при будь-якому хімічному аналізі.
Величина про AjV /(jVn0Az) називається ефективним перерізом ядерної реакції.
Вибір нейтронного джерела для отримання необхідного ізотопу виробляють з урахуванням ефективного перетину ядерної реакції. Опромінення мішеней для вирішення завдань а, б, л, м, н можна виробляти в ядерному реакторі, на циклотроні і за допомогою радій-берилієвого або полоній-берилієвого джерела; опромінення мішеней для вирішення завдань в, е, ж, з, і, до слід проводити на циклотроні або в ядерному реакторі; опромінення мішеней для вирішення завдань г, д необхідно вести в ядерному реакторі.
В області поблизу верхньої межі, при якій ще можуть існувати дискретні рівні, велике число їх виявлено при спостереженні резонансів в ефективному перетині ядерних реакцій, напр, при захваті повільних нейтронів. Однак тут число рівнів настільки велике і відстані між ними настільки малі, що для характеристики їх вводять інші поняття і ці рівні поблизу кордону зазвичай не розглядаються в Я.
УУ - число утворилися радіоактивних атомів; Q FLa; F - потік частинок (з-1 см-2); L - число часток в мішені; а - коефіцієнт пропорційності, що має розмірність площі (см2), який називають ефективним перерізом ядерної реакції. Він характеризує ймовірність протікання реакції при падінні однієї ядерної частинки на тонку мішень площею 1 см2); Я - константа розпаду радіоактивного ізотопу.
А головне, необхідно врахувати, що переважна частина енергії Дейтона витрачається на іонізацію і збудження атомів мішені. Ефективний переріз ядерної реакції приблизно в 108 разів менше ефективного перетину іонізації.
Ефективні перерізи висловлюють в одиницях званих Барна. Для позитивно заряджених частинок ефективний перетин ядерної реакції найчастіше дорівнює нулю до тих пір, поки частка несе енергію менше тієї, яка необхідна для подолання потенційного бар'єру відштовхування від ядра. Подальше збільшення енергії частинок веде до швидкого експоненціального зростання ефективного перетину до тих пір, поки воно не досягне величини, близької до геометричного.
Продуктивність прискорювача визначається енергією і кількістю ядер, що викидаються з нього в одиницю часу. Якщо відома кількість ядер, знаючи ефективний перетин ядерної реакції, можна розрахувати швидкість, з якою під дією цього потоку буде утворюватися ту чи іншу радіоактивну речовину.
Коефіцієнт пропорційності а за умови, що потік відносять до числа частинок, що проходять за 1 с через поперечну потоку майданчик в 1 см2 має розмірність площі (см2) і називається ефективним поперечним перерізом ядерної реакції. Геометричне перетин ядра, обчислене за формулою - S яг2 не збігається з ефективним перерізом ядерної реакції.