А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Ентропія - підсистема

Ентропія підсистеми може збільшуватися не тільки внаслідок передачі тепла, але і за рахунок мимовільного, незворотного переходу в більш ймовірне стан.

Тому формулу для ентропії підсистеми з успіхом можна застосовувати і для замкнутої системи, енергія якої строго постійна. Допустима при цьому помилка визначається відносною флюктуацией величин в підсистемі і, отже, мізерно мала.

На стільки ж зменшується ентропія немагнітною підсистеми. При цьому відбувається передача теплоти від немагнітної підсистеми до магнітної підсистеми. За рахунок цього і відбувається охолодження.

Завдання зводиться до обчислення ентропії рівноважних підсистем.

Отримаємо тепер деякі співвідношення, що зв'язують ентропію системи зі значеннями ентропії підсистем, тобто повернемося до обговорення питання про адитивності ентропії.

Таким чином, з (5114) випливає, що в загальному випадку ентропія S підсистеми усередненого хаосу може як зростати, так і зменшуватися, що є характерною рисою термодинамічно відкритих систем.

Ентропія макросистеми, що складається з статистично незалежних підсистем, дорівнює сумі ентропії підсистем.

З цієї рівності видно, що величину Ing - S природно назвати ентропією підсистеми. Для того щоб її обчислити, зручно користуватися функцією розподілу Гіббса для підсистеми.

Оскільки ентропія системи, будучи адитивної функцією, може бути обчислена як сума ентропії підсистем, ми і отримуємо можливість обчислювати корисну роботу розділової установки.

Оскільки ентропія системи, будучи адитивної функцією, може бути визначена як сума ентропії підсистем фракцій, то з'являється можливість оцінювати корисну роботу поділу, виконувану розділової установкою.

Більш загальна постановка завдання полягає у встановленні зв'язку між ентропією ізольованою в цілому системи і ентропія підсистем, які не розділених перегородками і, отже, обмінюються енергією і частинками.

Слід зазначити велику поширеність в фізико-хімічних системах, в тому числі і в біологічних, процесів переносу в рідинах (наприклад, осмос, набухання), обумовлених відмінністю потенційної енергії і ентропії підсистем.

Тоді зміна ентропії системи в цілому є сума змін ентропії підсистем.

Термодинамічний стан в загальному сенсі є локально рівноважним станом. Нехай система складається з термічно рівноважних підсистем. В цьому випадку природно узагальнити введене вище визначення ентропії і вважати, що ентропія системи рівна сумі ентропії підсистем.

Підсистема і навколишнє його середовище весь час знаходяться в статистичному рівновазі, так що їх температури однакові. Якщо зовнішнє середовище досить велика, то її температура взагалі не змінюється, а отже, в цьому процесі не змінюється і. Такий зворотній процес називається ізотермічним. При ізотермічному процесі зберігається сумарна ентропія всієї системи, а ентропія підсистеми і ентропія середовища змінюються на величини, однакові за абсолютним значенням, але мають протилежні знаки.

Шляхом осереднення фундаментального тотожності Гіббса, справедливого для мікрорухів багатокомпонентної суміші, отримана субстанциональная форма балансу середньозваженої питомої ентропії для підсистеми усередненого руху турбулізованного континууму. Знайдений явний вигляд для усередненого молекулярного і турбулентного потоків ентропії, пов'язаних з відповідними потоками дифузії і тепла, а також для швидкості локального виробництва осредненной ентропії, зумовленої незворотними процесами всередині підсистеми усередненого молекулярного хаосу, і швидкості обміну ентропією між підсистемами пульсационного і середнього руху. За допомогою постулирования відповідного тотожності Гіббса введені параметри стану для підсистеми турбулентного хаосу, такі, як температура і тиск турбулізації. Проаналізовано еволюційний рівняння балансу для ентропії турбулізації і знайдені вирази для потоку пульсу-ної ентропії, а також локального виробництва і стоку ентропії підсистеми турбулентного хаосу. З використанням еволюційного рівняння переносу для повної ентропії турбулізованного континууму отримані уточнені реологічні співвідношення для турбулентних термодинамічних потоків в багатокомпонентних середовищах.