А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - частота

Енергія частот поблизу несучої зображення завжди максимальна. Подальше підвищення точності цієї настройки досягається застосуванням дискриминатора, налаштованого-на проміжну частоту зображення.

НЕ трансформує енергію частоти джерела живлення в енергію іншої частоти.

НЕ трансформує енергію частоти джерела живлення в енергію іншої частоти.

Eg - енергія власних коливань, hv - енергія частоти, на якій вимірюється ПП.

Скат частотної характеристики каналу зображення в області несучої. При відповідному нахилі цього спаду створюється компенсація надлишку енергії частот, близьких до несучої.

При переході атома з одного енергетичного стану в інший випромінюється енергія певної спектральної частоти. Група ліній з однаковим m називається спектральної серією. Перехід електрона на перший енергетичний рівень (т 1) утворює серію Лаймана. При т - 2 спостерігається серія Бальмера, при т 3 - серія Пашена, при т 4 - серія Бреккетта, при m - 5 - серія Пфунда. Друга серія в основному доводиться на видиму частину спектра, тому вона була відкрита першою.

У стані термодинамічної рівноваги випромінювання /v dvdQdr елементом обсягу dr енергії частоти v, dv всередині елементарного тілесного кута і, dQ компенсується поглинанням енергії avLvdvdfldr тієї ж частоти.

Величини TF (v) і Wmm (v) прийнято називати спектральними потужностями випромінювання і поглинання, які представляють собою, очевидно, загальна кількість енергії частоти v (точніше інтервалу частот від v до v dv), випромінюваної або поглинається системою в одиницю часу в одиниці об'єму. При цьому значення f (v), a (v), A (v), 5j (v) і 5f (v) мають сенс спектральних щільностей ймовірностей переходів і відповідних коефіцієнтів Ейнштейна.

Скат частотної характеристики каналу зображення в області несучої. Так як при передачі пригнічується не вся нижня бічна смуга, а тільки її частину (див. рис. 1 - 7), то створюється як би деякий надлишок енергії частот, близьких до несучої. При детектуванні такого сигналу з'являться спотворення зображення, що викликаються надлишком низьких частот.

Прикладом монохроматического рівноваги може служити стан середовища, яка не поглинає, а тільки розсіює променисту енергію. Дійсно, в цьому випадку енергія частоти г /, що досягає даної частинки, розсіюється цієї часткою повністю і без зміни частоти. Очевидно, в загальному випадку (неоднорідного розсіювання) розуміється в цьому сенсі коефіцієнт випромінювання буде залежати від напрямку променя.

В даному перетворювачі coi - частота вхідного сигналу, 2 - вихідна частота, а з - частота гетеродина, що дорівнює різниці В2 і coi. Покажемо, що така схема споживає енергію частоти coi, перетворюючи її в енергію частоти cog завдяки параметричного ефекту, створюваному змінюється в часі ємністю зв'язку.

імпульс Рікксра. уявлення в тимчасовій (а і частотної (б областях.

Як уже було показано, розрідженість залежить від найвищої частотної компоненти, яка присутня на записі. Однак зазвичай ми не реєструємо в помітній кількості енергію частот вище приблизно 60 Гц. Були розглянуті дві можливі причини втрати високих частот при поширенні хвиль: поглинання і багаторазові відображення в тонких шарах.

в даному перетворювачі coi - частота вхідного сигналу, 2 - вихідна частота, а з - частота гетеродина, що дорівнює різниці В2 і coi. Покажемо, що така схема споживає енергію частоти coi, перетворюючи її в енергію частоти cog завдяки параметричного ефекту, створюваному змінюється в часі ємністю зв'язку.

Після визначення /г і г0 необхідно розрахувати еквівалентні параметри резонансної системи підсилювача, зокрема хвильові опору резонаторів рс і рх. При проектуванні резонансної системи особливу увагу необхідно приділити розробці спеціальних заходів, що перешкоджають проникненню енергії холостий частоти в сигнальний тракт. Втрата частини енергії холостий частоти в сигнальному тракті еквівалентна появі додаткового навантаження в контурі холостий частоти, що може привести до істотного зростання шумової температури підсилювача.

В активних ланцюгах можливе посилення потужності - потужність на виході перевищує потужність діючого на вході сигналу. Слід мати на увазі, що посилення пов'язано з перетворенням енергії джерела живлення активного приладу в енергію частоти сигналу.

В процесі AM магнітні сердечники нелінійних індук-тівноетей (або нелінійні ємності) в силу нелінійності своїх вебер-амперних (кулон-вольтних) характеристик можуть трансформувати енергію високої частоти ю в енергію частоти автомоде-ції - і, що не знаходиться до частоті ю в загальному випадку в дрібно-раціональному відношенні.

Після визначення /г і г0 необхідно розрахувати еквівалентні параметри резонансної системи підсилювача, зокрема хвильові опору резонаторів рс і рх. При проектуванні резонансної системи особливу увагу необхідно приділити розробці спеціальних заходів, що перешкоджають проникненню енергії холостий частоти в сигнальний тракт. Втрата частини енергії холостий частоти в сигнальному тракті еквівалентна появі додаткового навантаження в контурі холостий частоти, що може привести до істотного зростання шумової температури підсилювача.

Одним з основних вимог, що пред'являються до селекторам каналів, є зведення до мінімуму перешкод, викликаних випромінюванням гетеродина. Випромінювання гетеродина призводить до виникнення перешкод на екранах сусідніх телевізорів. Для зменшення випромінювання коливань гетеродина в селекторах каналів елементи схеми гетеродина ретельно екранують, блок укладають в металевий корпус, а напруги харчування подають через розділові фільтри і прохідні конденсатори. Нейтралізація прохідний ємності каскаду УВЧ також усуває перехід енергії частоти гетеродина у вхідні ланцюги і антену.

Для нас важливо відзначити, що сталість температури у всіх точках середовища не є необхідною умовою локального термодинамічної рівноваги. Температура середовища може змінюватися від точки до точки, але кожна точка повинна характеризуватися певною температурою, причому кожна частинка середовища як би знаходиться в термодинамічній рівновазі при властивої їй температурі. Поняття локальної термодинамічної рівноваги було введено Милном. Монохроматичне променисте рівновагу ми будемо мати в тому випадку, коли вся поглинається частинкою енергія частоти v повністю випромінюється цієї часткою в тій же частоті.

На відміну від попередніх випадків тимчасова динаміка поля просторового заряду в різних точках діодного проміжку принципово різна. Так спектральний склад коливань якісно і кількісно змінюється при просуванні вздовж простору взаємодії. Поблизу площини інжекції коливання потенціалу слабо хаотичні, на тлі невеликого слаборазвітотого шумового п'єдесталу спостерігається яскраво виражений пік базової частоти генерації /о 224 ГГц в діоді і її другий гармоніки 2 /Q. Ситуація змінюється при просуванні вздовж простору взаємодії до вихідний сітці системи. В спектрі потужності підвищується шумовий п'єдестал, який повільно спадає з ростом частоти. У низькочастотної частини спектра (//о) спостерігається поява спектральних складових, енергія яких у спектрі перевищує енергію частоти /о, яка також присутня в спектрі коливань потенціалу в центральній частині простору взаємодії. Так амплітуда домінуючою частоти в низькочастотної області спектра /i (див. Рис. 5286) перевищує амплітуду гармоніки частоти /о в 157 раз.