А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - зіткнення

Енергія зіткнення двох невеликих ТНО в середньому в 20 разів менше, ніж астероїдів таких же мас, і при тому ж складі двох зіштовхуються тел відношення s, необхідне для руйнування більшого тіла, в 20 разів більше, ніж для ГАП. Так як набагато легше зруйнувати крижані ТНО, ніж скласти астероїди, то для ТНО s може бути значно більше і їх зіткнень часи життя можуть бути того ж порядку, що і в ГАП. Часи життя пористих ТНО, ймовірно, більше, ніж часи життя астероїдів.

Енергія зіткнень грає величезну роль у виникненні і в швидкості протікання хімічних реакцій. Розгляду швидкостей хімічних реакцій відводиться особливий розділ фізичної хімії, що носить назву хімічної кінетики.

При енергіях зіткнень, що відповідають температурам вище кімнатної, довжини хвиль де - Бройлн відносного руху молекул зазвичай помітно менше характерного молекулярного розміру.

Зі збільшенням енергії зіткнення зростає загальна маса народжуваних при анігіляції частинок і з'являється можливість появи частинок все більшої маси. Тому античастинки можуть існувати тільки при відсутності контакту з речовиною. Зокрема, позитрони, стабільні частинки, які в вакуумі можуть існувати нескінченно довго, в твердих тілах живуть менше однієї мільйонної частки секунди.

Залежність середнього числа зоря - ветственно менше перетину-дені частинок nch, народжуваних в рр -, рр - Ями, в е е - - анігіляції (зави. З ростом енергії зіткнення число народжуваних частинок збільшується.

Розподіл партонов по швидкості всередині адрону високої енергії. Це відповідає енергій зіткнень в СЦІ в десятки ГеВ і вище. В цьому випадку приймається перша гіпотеза динаміки пар тонів, згідно з якою в початковий момент зіткнення кожен адрон можна розглядати як рій вільних партонов. Нагадаємо, що в самому грубому наближенні Партон є валентні кварки. 
На траєкторії З енергія зіткнення знаходиться в основному в поступальному русі. У міру наближення частинок один до Друга їх потенційна енергія зростає. Траєкторія піднімається до протилежного краю долини, а потім йде назад у напрямку до області реагентів. Це відповідає невдалому зіткнення навіть в тому випадку, коли загальна еяергія достатня для протікання реакції. С, частина загальної енергії пов'язана з коливанням молекули. Коливання викликає зміна траекгорні від однієї боку долини до іншої ло міру того, як система підходить до сідловини точці з наближенням іншого реагує речовини. Цього руху достатня для того, щоб система обійшла кут і піднялася до кінцевого схилу і седлоБкшюй точці. Огсюда система потрапляє в Долик продуктів. Можна очікувати, що в цьому випадку молекула продукту знаходиться Б збудженому коливальному стані. Іншим Шляхом розгляду процесу є такий, при якому продукти не разделяюгся - до тих пір, поки не утворюються - досить міцні нові зв'язки, - фактично до кінцевого рівноваги поділу. Що йдуть частки виходять на останній стадії і забирають надлишок енергії. Прикладом реакції з потенційною поверхнею відштовхування служить реакція Н С12 - s - HCi - f - CI, і критерієм її здійснення є необхідність коливальної енергії.

Вузли, що виходять з 1-го вузла операціями кроссинг-симетрії. | Діаграма розпаду мюона за участю векторного бозона. Досяжні в даний час енергії зіткнень лежать нижче порога народження цих бозонів. Тим самим зараз можна досліджувати тільки такі процеси, в яких W - - або Z - 4acTHUbi беруть участь віртуально.

Вузли, що виходять з 1-го вузла операціями кроссинг-симетрії. | Діаграма розпаду мюона про участю векторного бозона. Досяжні в даний час енергії зіткнень лежать нижче порога народження цих бозонів. Тим самим зараз можна досліджувати тільки такі процеси, в яких W - - або Z - 4ac mi беруть участь віртуально.

Оскільки число зіткнень залежить від енергії зіткнень e i, константа швидкості реакції також залежить від енергії зіткнень.

Оскільки число зіткнень залежить від енергії зіткнень е -, константа швидкості реакції також залежить від енергії зіткнень.

Визначте в системі центру мас енергію зіткнення протона (Е 10 Mae) з іоном О18 (Е 40 МеВ), коли а) вони рухаються в одному і тому ж напрямку і б) в протилежних напрямках.

Домінуюча діаграма процес-сов е 4 - е - - адрони. | Домінуюча діаграма процесу е - J - е. Дійсно, на зустрічних рр-пучках з енергією зіткнення 60 ГеВ не відкрите жодної нової частинки, а на зустрічних е-е - пучках з енергією близько 8 ГеВ в ті ж роки - не менше десятка.

Домінуюча діаграма процесів е е - адрони. | Домінуюча діаграма процесу е е. Дійсно, на зустрічних рр-пучках з енергією зіткнення 60 ГеВ НЕ відкрито жодної нової частинки, а на зустрічних е е - пучках з енергією близько 8 ГеВ в ті ж роки - не менше десятка.

Частота зіткнень дорівнює р Імовірність того, що енергія зіткнення буде достатня для того, щоб відбулася реакція, визначається розподілом Больцмана.

Тільки при дотриманні обох цих умов існує область енергії зіткнень MtC Е Е1св, в якій вже відбувається роздроблення складових частинок, але ще не відбувається народження частинок-составляющ їх.

Коли газ знаходиться при температурі в кілька сот тисяч градусів, енергія зіткнень між частинками газу настільки велика, що молекули руйнуються, а атоми втрачають електрони. В результаті утворюється плазма, що складається з ядер і електронів; її можна розглядати як четвертий стан матерії. У цьому стані, незвичайному для природних умов на Землі, знаходяться речовини всередині Сонця.

Отриманий результат справедливий при малих в порівнянні з відповідною атомної величиною енергіях зіткнення. Дійсно, переходи відбуваються в основному при відстанях г від електрона до молекули порядку jK - lq, яку має перевищувати розмір молекули, оскільки застосований закон взаємодії електрона з молекулою справедливий тільки при великих відстанях Алейрон від молекули. Далі, на відстанях, де в основному і відбуваються переходи, енергія взаємодії електрона з молекулою повинна бути значно меншою енергії електрона, бо це є умовою застосовності Борновскі теорії збурень, на основі якої отримано результат.

У цих експериментах було, зокрема, виявлено, що з ростом енергії зіткнення збільшується ефективний розмір області взаємодії.

Тим часом не виключено, що елементарний акт може здійснюватися і при значеннях енергії зіткнення, менших Е (тунельний ефект), і що ймовірність реакції зростає в міру збільшення енергії зіштовхуються молекул в порівнянні з енергією активації.

Завдяки тому що з ускладненням будови молекули час життя активного комплексу за рахунок перерозподілу енергії зіткнення з внутрішнім ступенями свободи молекули зростає, швидкість реакції виявляється пропорційною не числом зіткнень, а частці активних молекул в реагує системі, яка, в свою чергу, прямо пропорційна загальної кількості реагуючих молекул. Тому виконується кінетичний закон лервого порядку.

Завдяки тому, що з ускладненням будови молекули час життя активного комплексу за рахунок перерозподілу енергії зіткнення з внутрішнім ступенями свободи молекули зростає, швидкість реакції виявляється пропорційною не числом зіткнень, а частці активних молекул в реагує системі, яка в свою чергу прямо пропорційна загальної кількості реагуючих молекул.

Завдання 434. Визначити перетин іонізації сильного збудження атома в результаті зіткнення з іншим атомом, якщо енергія зіткнення - значно перевищує потенціал іонізації порушеної атома.

Оскільки число зіткнень залежить від енергії зіткнень e i, константа швидкості реакції також залежить від енергії зіткнень.

Оскільки число зіткнень залежить від енергії зіткнень е -, константа швидкості реакції також залежить від енергії зіткнень.

Шляхи перетворення елементарних частинок не однозначні в тому відношенні, що при одній і тій же енергії зіткнення даних частинок можливі різні елементарні реакції. Однак це не означає, що перетворення можуть бути будь-якими.

Термічні реакції на противагу фотореакція і електророзрядними процесам бувають часто заморожені при звичайних температурах, так як енергії зіткнень бувають недостатні в цих умовах не тільки для здійснення тих первинних актів, які виробляє видимий або ультрафіолетове світло, але занадто слабкі і для подолання невеликих акти-ваціонних бар'єрів . Величини активаційних бар'єрів термічних реакцій, невеликі в порівнянні зі стрибками при порушенні і тим більше іонізації молекул, характерні для зіткнень молекул, які зближують необхідні для реакції інгредієнти і при цьому змінюють специфічний вид кривих потенційної енергії.

Типові розподілу вилітаю - процесу дифракційну хіба - щих частинок по швидкості в процесах з об - ла приведено На ОІВ. разованием кластерів (струменів різних типів. т т. Зазначені закономірності, як правило, чітко виявляючи ються лише в області зростання радіуса взаємодії в) енергій зіткнення. У цьому сенсі асимптотична область б) є перехідною.

Зазвичай загасання електромагнітної хвилі пов'язано з тим, що електрони, розгойдувані цією хвилею, втрачають свою енергію па зіткнення з іншими частками. У турбулентної плазмі електрони частіше стикаються з плазмовими хвилями. Однак тут вони можуть не тільки віддавати енергію, а й купувати її. наприклад, виявляється, що якщо хвильові вектори електромагнітних і іоннозву-кових хвиль спрямовані в одну сторону і якщо щільність енергії іоннозвукових хвиль більше деякого мінімального значення (див. нижче), то при розгойдування електронів обома хвилями енергія передається від іонпо-звукової хвилі до електромагнітної. При протилежних напрямках хвильових векторів енергія перекачується від електромагнітних хвиль до іоннозвуковим. Істотно, що напрямок перекачування енергії залежить від анізотропії плазмової турбулентності. У разі строго ізотропної турбулентності ефект посилення пропадає.

Залежність числа вторинних зародків від переохолодження розчину. Крім перерахованих факторів число вторинних зародків, отриманих за контактним механізмом, залежить від площі зіткнення твердих частинок, енергії зіткнення і природи кристаллизуемой речовини.

Такі зміни можуть бути викликані міжмолекулярної асоціацією різного типу, чисто геометричними впливами [86]або зміною числа зв'язків, за якими може розподілятися енергія зіткнення.

Установка щілинних ежекторних пальників на котлі ТПЕ-208 для спалювання торфу. У них на відміну від кутових прямоточних пальників перемішування первинного повітря з вторинним відбувається окремо по кожній пальнику і здійснюється за рахунок енергії зіткнення верхніх і нижніх повітряних потоків з двох нахилених один до одного комплектів сопел. Зона зіткнення цих потоків повинна бути кілька винесена в глибину камери згоряння, щоб пиловидне паливо прогрівається до температури займання до вступу в зону інтенсивного змішування з вторинним повітрям.

При цьому ми не включили в систему рівнянь (2) діагональні матричні елементи гамільтоніана, бо вони малі в порівнянні з енергією зіткнення, тобто не впливають на траєкторію руху і не мають відношення до даного процесу перезарядки.

Як видно, при високих енергіях зіткнення (е 1 /R0) перетин перезарядки негативного іона на позитивному іоні слабо залежить від енергії зіткнення; при малих енергіях зіткнення (е 1 /Л0) перетин перезарядки обернено пропорційно енергії зіткнення.

Залежність ймовірності. З усього сказаного видно, що практично світіння атомів і іонів в процесі зіткнення з іншими нейтральними атомами або іонами спостерігається лише при енергіях зіткнень частинок близько 1000 ев і вище.

Такий підхід є, отже, псевдо-моноенергетичного і обмежений випадком товстого шару резисту коли середня енергія електрона, що проходить через поверхню розділу, дорівнює енергії зіткнень.

Негативна енергія активації зворотної реакції 1 пояснюється тим, що освіта молекули озону в цій реакції буде більш ймовірним, якщо 02 і Про мають енергію зіткнення нижче середньої.

Тому в вираз для константи швидкості реакції введений ще один коефіцієнт - сте-річескій фактор Р, який представляє собою ймовірність здійснення реакції при зіткненні частинок, енергія зіткнення яких достатня для протікання реакції; в стерическом фактор входить перш за все ймовірність того, що зіткнулися частки належним чином орієнтовані одна відносно іншої. Необхідність такої орієнтації випливає з того, що для здійснення реакції необхідно перекривання певних атомних орбіталей.

Вважаючи, що частинки рухаються по класичного закону, отримуємо, що повний переріз пружного зіткнення визначається прицільними параметрами зіткнення, де потенціал взаємодії між частинками малий у порівнянні з енергією зіткнення.

Скетчард[1]приходить до висновку, що не має значення, виражається чи швидкість реакції через концентрацію активних комплексів або ж розраховується через число зіткнень, при яких здійснюється необхідна орієнтація і енергія зіткнення досягає необхідної величини, після чого число зіткнень множиться на фактор, що враховує тривалість зіткнення. Якщо молекули отримали необхідну енергію і в достатній мірі деформовані і правильно орієнтовані ще до зіткнення, реакція буде відбуватися при кожному зіткненні. Якщо ж молекули стикаються ще до того, як встигла здійснитися одна з цих попередніх стадій, тоді буде справедлива модель попереднього утворення комплексу.

Як видно, при високих енергіях зіткнення (е 1 /R0) перетин перезарядки негативного іона на позитивному іоні слабо залежить від енергії зіткнення; при малих енергіях зіткнення (е 1 /Л0) перетин перезарядки обернено пропорційно енергії зіткнення.

Від цієї ще не існуючої теорії очікуються відповіді на такі питання, як, наприклад, чому електричний заряд всіх частинок по абсолютній величині не відрізняється від заряду електрона; чому елементарних частинок стільки-то, а не іншу кількість; вичерпався чи список елементарних частинок або, може бути, він ніколи не закриється і буде зростати в міру збільшення енергії зіткнення.

Рентгенових промені (відомі також під назвою Х - променів) виникають при зіткненні електронів, що мають великі швидкості, або фотонів електромагнітного випромінювання великої енергії з мішенню, зазвичай у вигляді твердого тіла. Енергія зіткнення достатня для того, щоб вибивати планетарні електрони з атомів анода. На звільнені місця переходять електрони з більш високих енергетичних рівнів, і при цьому відбувається рентгенівське випромінювання. З огляду на те що в процесі зіткнення електронів з анодом витрачаються великі кількості енергії, порушуються головним чином електрони, найближчі до ядра. Так, може бути вибитий електрон з рівня К, а його місце може зайняти електрон з оболонки L, що супроводжується випусканням кванта випромінювання. Оскільки ці внутрішні електрони атомів не беруть участі в хімічних реакціях (за винятком більш легких елементів), властивості рентгенових променів, що випускаються елементами, що не залежать від поєднання атомів в хімічній сполуці або від фізичного стану речовини.

Рентгенівський емісії - трон З оболонки L, ЩО шровож-ційний спектр родію з незначи - дається випусканням кванта з котельної домішкою рутенію (по одержанні. Оскільки ці внут - Комптон і Аллісонуб. Ня електрони атомів немає прини. Рентгенових промені (відомі також під назвою X-променів) виникають при зіткненні електронів, що мають великі швидкості, з твердим анодом рентгенівської трубки. Енергія зіткнення достатня для того, щоб вибивати планетарні електрони з атомів анода.