А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - розмагнічування

Енергія розмагнічування, очевидно, залежить як від форм зразка, так і від напрямку намагнічування і, следовательш в загальному анізотропна. Найменшу величину вона має дл зразка витягнутої форми, намагніченого в поздовжньому спрямо. Анізотропія, пов'язану з енергією розмагнічування, ми називаємо анізотрс пией форми. Вона виявляється насамперед у витягнуті однодомеіних частинок. Однак її вплив помітно також і вблпз пір, тріщин і немагнітних включень в феромагнітному тілі так як в разі однорідної намагніченості їх енергія раг маішчпваппя характеризується анізотропією, подібної анізотро пня феро.

При утворенні доменів основну РОЛЬ грає магнітостатпческая енергія (енергія розмагнічування), яка пов'язана з існуванням магнітних полюсів на поверхні зразка. Як показано на фіг. Можна обчислити, що ПРИ освіту Л доменів енергія розмагнічування зменшується в Ат разів у порівнянні з початковим значенням.

Деякі з нпх, наприклад пори і немагнітні включення, також по суті пов'язані з енергією розмагнічування, оскільки вони призводять до виникнення магнітних полюсів усередині кристала. Інший важливим внесок в ді /дхможет вносити енергія стабілізації (наведеної анізотропії), обумовлена локальним упорядкуванням.

У той час як /н є звичайна зєємановських енергія атомних магнітних диполів в зовнішньому магнітному полі (М визначається як векторна сума елементарних магнітних моментів в одиниці об'єму), енергія розмагнічування /є енергія парних взаємодій між диполями.

Однак взаємодія намагніченості з розмагнічувати полем не тільки прискорює процес перемагнічівашш. Внаслідок взаємодії намагніченості з розмагнічувати полем енергія розмагнічування сильно зменшується (Mr M.

У цьому випадку в місці розташування кордону виникають магнітні полюси. Виявляється, що пов'язана з цими полюсами енергія розмагнічування набагато більш ефективно перешкоджає деформації кордону, ніж підвищення енергії кордону внаслідок зростання її площі.

У той час як перші два члена прагнуть зменшити діаметр доменів, енергія розмагнічування робить зворотний вплив. В області рівноваги радіус домену г є функцією напруженості зовнішнього магнітного поля. Коли поле Н падає нижче деякого допустимого мінімального значення, циліндричний домен стає нестійким і переходить в вихідний смуговий домен. Коли, навпаки, поле //перевищить верхнє критичне значення, домен зникає і платівка виявляється однорідно намагніченої. Критичні значення поля відповідають певним граничним значенням радіусу кордону гмін, гмакс.

У разі гранецентрированной кубічних ґрат (галун) найбільш вигідною в енергетичному відношенні виявилася конфігурація, при якій паралельно орієнтовані диполі утворюють ланцюга, причому орієнтації сусідніх ланцюгів протилежні. Однак для сфероида з відношенням осей, більшим ніж 6: 1 вільна енергія стає меншою для паралельної орієнтації. Це обумовлено внеском енергії розмагнічування сфероида.

У разі граіецентріровашюй кубічної решітки (галун) найбільш вигідною в енергетичному відношенні виявилася конфігурація, при якій паралельно орієнтовані диполі утворюють ланцюга, причому орієнтації сусідніх ланцюгів протилежні. Однак для сфероида з відношенням осей, більшим ніж 6: 1 вільна енергія стає меншою для паралельної орієнтації. Це обумовлено внеском енергії розмагнічування сфероида.

Енергія розмагнічування, очевидно, залежить як від форм зразка, так і від напрямку намагнічування і, следовательш в загальному анізотропна. Найменшу величину вона має дл зразка витягнутої форми, намагніченого в поздовжньому спрямо. Анізотропія, пов'язану з енергією розмагнічування, ми називаємо анізотрс пией форми. Вона виявляється насамперед у витягнуті однодомеіних частинок. Однак її вплив помітно також і вблпз пір, тріщин і немагнітних включень в феромагнітному тілі так як в разі однорідної намагніченості їх енергія раг маішчпваппя характеризується анізотропією, подібної анізотро пня феро.

При утворенні доменів основну РОЛЬ грає магнітостатпческая енергія (енергія розмагнічування), яка пов'язана з існуванням магнітних полюсів на поверхні зразка. Як показано на фіг. Можна обчислити, що ПРИ освіту Л доменів енергія розмагнічування зменшується в Ат разів у порівнянні з початковим значенням.

Величина стрибків Баркгаузсна і їх статистичний розподіл сильно залежить від магнітної передісторії і від числа і розподілу дефектів в матеріалі. Істотний вплив робить також і форма зразка. Якщо характеризувати форму за допомогою розмагнічуючого фактора Л, то ІРП Л - О (наприклад, в разі кільцеподібного зразка) енергія розмагнічування практично не грає ролі в сумарному енергетичному балансі, так що залежність енергії від положення кордонів визначається ісключптель-но внутрішніми дефектами. Відповідно в середній частині кривої намагнічування переважає внесок необоротних зсувів, так що у. Хоору-Якщо розмагнічує фактор зростає, то при поступовому збільшенні магнітного моменту зразка енергія розмагнічування, а отже, і її вплив на зміщення кордонів, поступово посилюються. Це проявляється двояко: з одного боку, зростає частка оборотних зсувів, з іншого боку, відбувається поступове зменшення довжини необоротних стрибків. Перше явище пов'язане з тим, що зміна доменної структури на поверхні зразка, яке відіграє вирішальну роль в зростанні енергії розмагнічування, відбувається практично оборотно; тому при русі кордони всередині зразка внесок енергії розмагнічування безперервно зростає зі збільшенням відстані кордону від її вихідного рівноважного положення. Друге явище, власне, може бути пояснено темп ж самими причинами, і його можна розглядати як наслідок ослаблення поля всередині зразка в результаті розмагнічування. Ці зміни процесів намагнічування при V ф 0 пов'язані з відомим фактом, що полягає в тому, що крива намагнічування кільцеподібних зразків завдяки відсутності розмагнічуються ефектів характеризується більшою крутизною, ніж криві для зразків іншої форми.

Величина стрибків Баркгаузсна і їх статистичний розподіл сильно залежить від магнітної передісторії і від числа і розподілу дефектів в матеріалі. Істотний вплив робить також і форма зразка. Якщо характеризувати форму за допомогою розмагнічуючого фактора Л, то ІРП Л - О (наприклад, в разі кільцеподібного зразка) енергія розмагнічування практично не грає ролі в сумарному енергетичному балансі, так що залежність енергії від положення кордонів визначається ісключптель-но внутрішніми дефектами. Відповідно в середній частині кривої намагнічування переважає внесок необоротних зсувів, так що у. Хоору-Якщо розмагнічує фактор зростає, то при поступовому збільшенні магнітного моменту зразка енергія розмагнічування, а отже, і її вплив на зміщення кордонів, поступово посилюються. Це проявляється двояко: з одного боку, зростає частка оборотних зсувів, з іншого боку, відбувається поступове зменшення довжини необоротних стрибків. Перше явище пов'язане з тим, що зміна доменної структури на поверхні зразка, яке відіграє вирішальну роль в зростанні енергії розмагнічування, відбувається практично оборотно; тому при русі кордони всередині зразка внесок енергії розмагнічування безперервно зростає зі збільшенням відстані кордону від її вихідного рівноважного положення. Друге явище, власне, може бути пояснено темп ж самими причинами, і його можна розглядати як наслідок ослаблення поля всередині зразка в результаті розмагнічування. Ці зміни процесів намагнічування при V ф 0 пов'язані з відомим фактом, що полягає в тому, що крива намагнічування кільцеподібних зразків завдяки відсутності розмагнічуються ефектів характеризується більшою крутизною, ніж криві для зразків іншої форми.

Величина стрибків Баркгаузсна і їх статистичний розподіл сильно залежить від магнітної передісторії і від числа і розподілу дефектів в матеріалі. Істотний вплив робить також і форма зразка. Якщо характеризувати форму за допомогою розмагнічуючого фактора Л, то ІРП Л - О (наприклад, в разі кільцеподібного зразка) енергія розмагнічування практично не грає ролі в сумарному енергетичному балансі, так що залежність енергії від положення кордонів визначається ісключптель-но внутрішніми дефектами. Відповідно в середній частині кривої намагнічування переважає внесок необоротних зсувів, так що у. Хоору-Якщо розмагнічує фактор зростає, то при поступовому збільшенні магнітного моменту зразка енергія розмагнічування, а отже, і її вплив на зміщення кордонів, поступово посилюються. Це проявляється двояко: з одного боку, зростає частка оборотних зсувів, з іншого боку, відбувається поступове зменшення довжини необоротних стрибків. Перше явище пов'язане з тим, що зміна доменної структури на поверхні зразка, яке відіграє вирішальну роль в зростанні енергії розмагнічування, відбувається практично оборотно; тому при русі кордони всередині зразка внесок енергії розмагнічування безперервно зростає зі збільшенням відстані кордону від її вихідного рівноважного положення. Друге явище, власне, може бути пояснено темп ж самими причинами, і його можна розглядати як наслідок ослаблення поля всередині зразка в результаті розмагнічування. Ці зміни процесів намагнічування при V ф 0 пов'язані з відомим фактом, що полягає в тому, що крива намагнічування кільцеподібних зразків завдяки відсутності розмагнічуються ефектів характеризується більшою крутизною, ніж криві для зразків іншої форми.

Величина стрибків Баркгаузсна і їх статистичний розподіл сильно залежить від магнітної передісторії і від числа і розподілу дефектів в матеріалі. Істотний вплив робить також і форма зразка. Якщо характеризувати форму за допомогою розмагнічуючого фактора Л, то ІРП Л - О (наприклад, в разі кільцеподібного зразка) енергія розмагнічування практично не грає ролі в сумарному енергетичному балансі, так що залежність енергії від положення кордонів визначається ісключптель-но внутрішніми дефектами. Відповідно в середній частині кривої намагнічування переважає внесок необоротних зсувів, так що у. Хоору-Якщо розмагнічує фактор зростає, то при поступовому збільшенні магнітного моменту зразка енергія розмагнічування, а отже, і її вплив на зміщення кордонів, поступово посилюються. Це проявляється двояко: з одного боку, зростає частка оборотних зсувів, з іншого боку, відбувається поступове зменшення довжини необоротних стрибків. Перше явище пов'язане з тим, що зміна доменної структури на поверхні зразка, яке відіграє вирішальну роль в зростанні енергії розмагнічування, відбувається практично оборотно; тому при русі кордони всередині зразка внесок енергії розмагнічування безперервно зростає зі збільшенням відстані кордону від її вихідного рівноважного положення. Друге явище, власне, може бути пояснено темп ж самими причинами, і його можна розглядати як наслідок ослаблення поля всередині зразка в результаті розмагнічування. Ці зміни процесів намагнічування при V ф 0 пов'язані з відомим фактом, що полягає в тому, що крива намагнічування кільцеподібних зразків завдяки відсутності розмагнічуються ефектів характеризується більшою крутизною, ніж криві для зразків іншої форми.