А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - носій - заряд

Енергія носіїв заряду може бути такою, що їх удари об валентні електрони або ж про електрони, пов'язані з домішками, можуть вивільнити додаткові носії заряду.

Енергетичні рівні в провідниках, напівпровідниках і діелектриках. Енергію носіїв заряду зручно висловлювати через потенціали, так як всі носії імеюг однаковий заряд, рівний заряду електрона.

Енергетичні рівні в провідниках, напівпровідниках і діелектриках. Енергію носіїв заряду зручно висловлювати через потенціали, так як всі носії мають однаковий заряд, рівний заряду.

При цьому частина енергії носіїв заряду переходить в світлове випромінювання. Для виготовлення світлодіодів застосовують арсенід галію і карбід кремнію. У цих напівпровідників в р-я-переході виділяється велика енергія і виникає яскраве світіння. Світлодіоди мають дуже малі розміри, високу надійність і великий термін служби.

залежність пробивної напруги від питомої опору бази діода. | Вольт-амперні характеристики напівпровідникових діодів. З підвищенням температури збільшується енергія носіїв заряду, зростає і ймовірність тунельного переходу; отже, пробивна напруга падає.

Зовнішнє електричне поле змінює енергію носіїв заряду, що призводить до зміни рухливості. Залежно від механізму розсіювання рухливість може або зростати або зменшуватися.

Релаксаційний процес триває тим довше, чим більше енергія носіїв заряду.

Релаксаційний процес триває тим довше, чим більше енергія носіїв заряду. Застосування цієї формули була вже розглянута.

Фізична сутність ефекту Пельтьє полягає в тому, що енергія носіїв заряду головним чином залежить від природи речовини і характеризується певною величиною для кожного з матеріалів в залежності від його температури. Тому, переходячи з одного матеріалу в інший, носії заряду або віддають свою енергію атомам речовини, або набувають її за рахунок енергії останніх, що пов'язано з процесом підведення або відведення теплоти.

Схема послідовного коливального контуру. Фізично сказане тут означає, що в резистивном елементі енергія рухомих носіїв заряду передається атомної решітці провідника. Через зіткнень електронів з атомами збільшується внутрішня енергія решітки, і температура резистора підвищується. У конденсаторі сили електричного поля роблять позитивну роботу над носіями заряду, що переміщуються вздовж ланцюга, і передають їм енергію.

Характерною особливістю розсіювання на нейтральних атомах є незалежність т у від енергії розсіюються носіїв заряду і температури. Останнє справедливо, звичайно, лише в тому випадку, коли N0 не залежить від температури.

Видно, що т (k) - vs (k) і, отже, залежить від енергії розсіюється носія заряду.

Йсо kT) число фононів пропорційно kT, так само як і для акустичних фононів, але при цьому т від енергії носіїв заряду не залежить.

При виведенні співвідношень (180) і (181) для рухливості було використано досить грубе наближення, при якому не було враховано, що вільні носії заряду статистично розподілені по енергіях (а, отже, і за швидкостями) і мають тому різний час вільного пробігу, яке в загальному випадку залежить від енергії носіїв заряду. Разом з тим при розрахунку було використано умову, що при зіткненнях носії заряду повністю втрачають енергію, придбану в електричному полі.

Природно, що внесок різних механізмів розсіювання в сумарний час релаксації залежить від температури кристала. У міру зміни енергії носіїв заряду роль одних механізмів розсіювання зменшується, а інших зростає. Тому характер руху носіїв заряду під дією зовнішнього поля залежить від того, який з механізмів розсіювання є переважаючим в даному інтервалі температур.

Тому відбувається просторове розділення носіїв зарядів за швидкостями. В результаті обміну енергією носіїв зарядів з кристалічною решіткою виникає градієнт температури. Знак градієнта температури не залежить від типу носіїв заряду, а залежить від напрямку магнітного пол. Тому виникає як наслідок градієнта температури термо - ЕРС підсумовується: ЕРС Холла і не може бути відділена від нього при зміні нг правління струму або магнітного поля.

Організованість, відображена наявністю сверхпроводящей зони диска, може існувати невизначено довго - стаціонарно. Для цього досить, щоб величина надходження еквівалентної енергії носіїв зарядів з периферії сверхпроводящей зони в її центральну область, відповідно до закону збереження енергії (імпульсу), дорівнювала величині закінчення еквівалентної енергії уздовж осі обертання струмів.

Внутрішній квантовий вихід буде менше одиниці, якщо існують умови для поглинання носіями заряду. У цьому випадку енергія деяких квантів буде витрачатися на підвищення енергії носіїв заряду, а не на утворення нових носіїв заряду.

Схематичне зображення термоелементів, призначених для. а - генерування електроенергії. б - охолодження. в - іагрева. Термоелементи, призначені для генерування електрики - енергії (рис. 8 а), включаються послідовно в електричний ланцюг, в якій R - електричний опір, що служить споживачем електричної енергії. Фізичні явища, що мають місце в даному випадку, полягають в тому, що при нагріванні одних спаев термоелемента (гарячих спаїв) в ділянках напівпровідникових стрижнів, які перебувають при більш високій температурі, енергія носіїв заряду (швидкість їх теплового Руху) виявляється більш високою, ніж у носіїв заряду, Що знаходяться на ділянках, що мають більш низьку температуру. Завдяки цьому виникає дифузія носіїв заряду в напрямку градієнта температур, яка є більшою за дифузії носіїв заряду в протилежному напрямку. Це явище призводить до того, що на кінцях стрижнів виникає різниця потенціалів.

Зі збільшенням зворотної напруги Н05Р зростає напруженість Е електричного поля р - га-переходу. При деякому критичному значенні ЕЕПТ5 починається електричний пробій р - - переходу. При ЕЕщ б енергія носіїв заряду досягає такого високого значення, що внаслідок ударної іонізації починає зростати кількість знову утворюються електронно-доручених пар. Цей процес називається лавинних множенням носіїв заряду. Закон збільшення носіїв заряду носить експонентний характер.

Інший підхід до вирішення завдання про провідності в молекулярних кристалах заснований на розгляді перескоків електронів і дірок з одних положень кристала в інші. Елів вперше припустив[31], Що ці переходи можуть здійснюватися шляхом тунельного проходження через міжмолекулярної бар'єр. Такий механізм не вимагає підвищення енергії носія заряду в порівнянні з основним станом, і, отже, цю модель можна відкидати, виходячи з розгляду температурної залежності під-рухливість.

Пристрій чотиришарового тиристора і його еквівалентні схеми наведені на рис. 20 а. Зовнішнє напруга від джерела живлення подається на верхній (анод А) і нижній (катод К) шари в полярності: плюс на ргслой і мінус - на% - шар. У міру збільшення анодної напруги Ua енергія носіїв заряду, що проходять через замкнений% - р2 - перехід, зростає, поки не виявляється настільки великий, що виникає ударна іонізація атомів напівпровідника в зоні пг-р 2-переходу, струм різко - лавиноподібно - збільшується і опір тиристора стає дуже малим. Це призводить до того, що якщо в ланцюзі бази одного транзистора з'явиться струм, то з'явиться посилений струм і в його колекторної ланцюга, який піде в базу другого транзистора і після посилення потрапить знову до бази першого транзистора, і процес знову і знову буде повторюватися, поки обидва транзистора не відчиняться повністю і падіння напруги на них не зменшиться до 1 - 2 В.

Результати, повідомлені в доповіді 42 показують, що в разі дегидрогенизации циклогексана енергія активації реакції збільшується, в той час як енергія активації електропровідності зменшується. Збільшення енергії активації для першого випадку одно зменшення для другого. Цей факт означає, що-енергія активації реакції знижується завдяки збільшенню енергії носіїв заряду і підтверджує ідею про перенесення енергії від твердого тіла до адсорбированной молекулі-носіями заряду. При грубому спрощення сума енергій активації реакції і електропровідності повинна бути постійною. Середнє значення для всіх зразків становить 5331 7 ккал /мол', що вказує на перенесення енергії і на те, що лімітуючим стадія полягає в активації молекули для диссоциативной адсорбції. Це знаходиться в згоді з літературними даними.

У наближенні часу релаксації вдається описати ряд найбільш важливих (часто зустрічаються) механізмів розсіювання. Майже пружними є зіткнення електронів з домішками і дефектами в силу дуже великих відмінностей мас взаємодіючих об'єктів. В останньому випадку розсіювання на фононах про їх спектрі см. Розд. Такі процеси, мало змінюючи енергію носіїв заряду, призводять до ефективного розсіювання імпульсу. Призводять до випадкового розподілу швидкостей процеси розсіювання між еквівалентними і нееквівалентними екстремумами (долинами) при деяких застереженнях також описуються часом релаксації.

У наближенні часу релаксації вдається описати ряд найбільш важливих (часто зустрічаються) механізмів розсіювання. Майже пружними є зіткнення електронів з домішками і дефектами в силу дуже великих відмінностей мас взаємодіючих об'єктів. В останньому випадку розсіювання на фононах (про їх спектрі см. Розд. Поглинувши фонон з енергією Йсоопт і квазіімпульсом Й, електрон майже миттєво випустить інший фбнон з такою ж (або майже такий же) енергією і квазіімпульсом ftk2 який може суттєво відрізнятися від - ftkle такі процеси, мало змінюючи енергію носіїв заряду, призводять до ефективного розсіювання імпульсу. приводять JK випадковому розподілу швидкостей процеси розсіювання між еквівалентними і нееквівалентними екстремумами (долинами) при деяких застереженнях також описуються часом релаксації.