А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Енергія - лінія
Енергії ліній А1 і Si в мінералах наведені, як правило, в загальних таблицях.
ІН-спектри, отримані від поверхні (100 нікелю. Енергії ліній спектра електронів, що реєструються методом ІНС, є складною функцією, побічно відбиває початковий розподіл електронів. Енергії зв'язку (ев в неорганічних оксидах (Mnl - найбільш інтенсивна лінія металу. K - індекс в стехіометричних формулах типу Si02. А12О3 за даними реятгеноелектронного аналізу. Визначення енергії лінії Qls пов'язано з великими експериментальні ши труднощами, так як на поверхні зразків практично завжди мають-я кислородсодержащие забруднення. Тому, на наш погляд, недоцільно визначати енергію Ols, якщо вміст кисню в з'єднанні менше 20 - 30% (ат. Таким чином енергія ліній струму у стінки труби може зрости. Це може привести до відсутності падіння повної енергії, необхідної для підтримки потоку уздовж цих ліній струму. В результаті при подачах, близьких до нуля, потік у периферії на вході в колесо може змінити напрямок на протилежне.
Схема газового лазера і освітлювача для зйомки спектрів комбінаційного розсіювання і резонансної флуоресценції. Слід зазначити, що якщо енергія лінії лазера дорівнює енергії збудження електронного стану досліджуваного з'єднання, то може виникнути резонансна флуоресценція, яка за своєю інтенсивністю у багато разів більше інтенсивності КР-спектра. У цьому випадку для отримання КР-спектра слід використовувати лазер з більшою довжиною хвилі.
У нормальному режимі всі споживачі енергії лінії Л1 підключені до джерела живлення ІП1 а споживачі лінії Л2 отримують живлення від джерела ІГС. Вимикач Q3 обладнаний пристроєм АВР (УАВР) і в нормальному режимі знаходиться у відключеному стані. У режимі мережевого резервування, коли вимикач Q3 включений, а вимикач однієї з ліній, наприклад Q1 відключений, конфігурація мережі змінюється, хоча зберігається одностороннє харчування. На лініях з одностороннім харчуванням, як відомо, вимогам селективності задовольняють струмові захисту, в тому числі і максимальний струмовий. Проте вибрати параметри максимального струмового захисту, встановленої на вимикачі Q2 (Q4), так, щоб вона діяла селективно при роботі мережі за нормальною схемою і в разі мережевого резервування, неможливо. Це пояснюється тим, що віддаленість вимикача і захисту від джерела живлення змінюється зі зміною схеми електропостачання.
Висловлю ення (194) описує зрушення енергій ліній г - j переходів за рахунок флуктуації чисел заповнення в різних конфігураціях в дифузійному наближенні.
З-Поглинання германію в молекулах газів GeCI4 (a і GeH (6. Теоретичний підхід (метод Хартрі) дозволяє розрахувати енергію ліній поглинання і кордон суцільного спектру в одно-електронному наближенні. Форма лінії визначається зміною ймовірності переходу електрона з початкового (К, L
ІЕЗ від частково очищеної поверхні молібдену. Виділити електронний спектр іонізаційних втрат легко, пам'ятаючи, що енергія лінії залежить від енергії бомбардують досліджувану поверхню електронів.
Це дозволяє збільшити напругу і Іскробезпека потужність дистанційного харчування в порівнянні з цими параметрами системи без секціонування енергії лінії зв'язку. При цьому максимальний ефект досягається застосуванням іскробезпечних джерел живлення з скороченням тривалості комутаційних розрядів. Максимальна напруга дистанційного живлення визначається довжиною неразветвленного ділянки лінії зв'язку і максимальною довжиною відгалуження і не залежить від числа відгалужень. Запропоноване технічне рішення дозволяє зберегти енергетичні характеристики системи дистанційного харчування на іскробезпечному рівні при ускладненні структури лінії зв'язку.
У разі закису міді відстань між енергетичним рівнем екситона в даному стані збудження і краєм вільної смуги визначається (різницею енергії відповідної лінії спектра і кордоном, до якої лінії спектра згущуються.
Порівняння зрушень Cls і S2p (еВ в твердому тілі і газоподібних молекулах[121, 365, 639. Поскольку потенциал Маделунга и отчасти энергия релаксации изменяются различным образом для атомов в молекуле при переходе газ - твердое тело, разность энергий линий разных атомов в твердом теле и газе также могут быть различными, хотя начало отсчета при сравнении разностей не имеет зна - чения. Эти различия могут достигать существенных, значений.
При этом выбирают энергию в спектре, дающую наибольшее значение Ai /2, которое может соответствовать и главной, и конкурирующей линии, так как они могут при неизменном спектральном составе излучения источника по мере увеличения абсолютного значения защиты меняться местами. Это происходит ввиду влияния двух факторов: энергии линии и ее вклада ( в %) в мощность дозы. Иногда нет необходимости вести расчет по многим линиям в спектре, так как те линии, у которых энергия и вклад в мощность дозы излучения малы, могут быть отброшены.
Одновременное наблюдение спектров ВКР и спонтанного КР может рассматриваться как аргумент в пользу независимого возбуждения различных колебательных частот. Можно предполагать, что спектр спонтанного КР всегда сопутствует ВКР, однако энергия линий этого спектра обычно ниже пороговой для данных условий опыта, и поэтому указанные линии не могут быть зарегистрированы.
Лампы ДРТ - эффективный источник УФ-излучения, поэтому их применяют в медицине, сельском хозяйстве, измерительной технике ( люминесцентный анализ) и в других областях. Относительное распределение энергии излучения в спектре ламп типа ДРТ по отношению к энергии линии 365 /630 нм приведено в табл. 4.13. В связи с тем что лампы типа ДРТ имеют преимущественно линейчатый спектр, в котором почти отсутствует излучение в длинноволновой части видимого участка спектра ( от 610 до 780 нм), это приводит к значительному искажению цветопередачи и делает эти лампы непригодными для освещения.
Пунктирной кривой изображена величина плотности энергии стенки с поперечными связями с учетом энергии линий Блоха, б - Теоретическая зависимость толщины стенок Блоха н Нееля от толщины пленки.
Для определения площади пика могут быть применены и те простые методы, которые были рассмотрены ранее. Получив данные о положении пика и его площади, можно без труда перейти к рассмотрению энергий линий, идентификации изотопов и к проведению необходимых количественных расчетов.
Передача давления с помощью конвекции происходит, например, в колене ( см. фиг. Давления и скорости у наружной стенки колена повышаются, причем увеличение энергии происходит за счет энергии линий тока, расположенных у внутренней стенки.
Спектр испускания атомарного водорода от инфракрасной до ультрафиолетовой областей.[Hollenberg J. L., J. Chem. Ed., 43, 216 ( 1966. ]. На рис. 311 серія Бальмера зображена більш детально. Як видно із зіставлення рис. 353.9 і 311 кожна лінія випускання в серії Бальмера точно відповідає енергії лінії поглинання в спектрі збудження атомарного водню. Та ким чином, при поглинанні і при випущенні світла атомами відбуваються переходи між одними і тими ж рівнями енергії.
Фактом свідетелвствуют про те, що електростатичний потен - соціал шару вуглеводнів на зразку і самого зразка одина підступи. Наприклад, при вимірах енергії Fls в LiF на одному і тому ж приладі отримані значення 685 5 (285 5), 686 2 (285 2), 683 1 (281 9), 684 6 (283) еВ В дужках - енергія лінії Cls. Таким чином, розкид зменшується від 3 4 еВ в - - Кзмерешшх значеннях Fly до 0 2 еВ - в значеннях після корекції.
На рис. 211 і 212 зображені енергетичні лінії комплексних хвиль H0i і НЕП. Густота ліній пропорційна щільності потоку активної потужності Rell. Стрілками вказано напрямок руху енергії вздовж енергетичних ліній. Для хвилі з комплексно-сполученої постійної поширення напрямок руху енергії протилежно.
Сучасні установки для вивчення резонансного поглинання гамма-квантів в твердому тілі зовні мало схожі на першу установку Месбауера. Однак принципова схема постановки досвіду і основна методична ідея Месбауера про модуляції енергії випромінюються (поглинаються) гамма-квантів за допомогою доплерівського зсуву, обумовленого рухом із заданою швидкістю джерела щодо поглинача (див. § 19.3), використовуються і в усіх нинішніх месбауерівських спектрометрах. Останні відрізняються лише способом здійснення доплерівського зсуву енергії лінії випромінювання щодо лінії поглинання.
Опромінення містить пари ртуті системи за допомогою ртутної лампи низького тиску (яка випускає дві названі резонансні лінії випромінювання) збуджує атоми Hg. Енергія 470 кДж - моль 1 може бути використана для дисоціації молекули реагенту при зіткненні. Шар повітря 15 см повністю поглинає лінію 184 9 нм, але енергія лінії 253 7 нм достатня для дисоціації багатьох молекул.
У зв'язку з тим що діазосполуки поглинають і світлочутливі в УФ-області спектра (як правило, в області 320 - 450 нм з найбільш ефективним поглинанням в інтервалі 365 - 420 нм), при друку зображень на діазоматеріалов доводиться застосовувати джерела світла, багаті УФ-випромінюванням, - ртутні, люмінесцентні, ксенонові і дугові лампи. Однак із зіставлення спектрів поглинання диазосоединений і спектрів випускання ртутно-кварцовою лампи високого тиску (рис. VI.7) видно, що при експонуванні використовується лише щодо невелика частина енергії, випромінюваної ртутно-кварцовою лампою (близько 30%); в разі застосування дугових ліхтарів і ламп Ксенону використовується ще менша частка енергії, а використання звичайних ламп з вольфрамової ниткою виявляється практично зовсім не ефективним. Для ртутно-кварцовою лампи (/) становище найбільш інтенсивної ртутної лінії (365 0 - 366 3 нм) майже збігається з максимумом поглинання диазотипного матеріалу (криві 5 і 6), ефективно використовується також енергія ліній 312 6 - 313 2 і 404 7 - 407 8 нм, але енергія інших інтенсивних ліній майже не використовується. Ртутні лінії 302 2 - 302 6 і 435 8 нм лежать близько від максимуму поглинання діазоматеріала; зрозуміло, що навіть відносно невелике розширення спектральної чутливості діазоматеріала (як в довго -, так і в короткохвильову область спектра) могло б вельми істотно збільшити ефективну світлочутливість (або, як кажуть, швидкість) діазо-матеріалів.
Схематичний приклад показаний на фіг. Зауважимо, що% - лінія більш гнучка, ніж А - або т-лінії. Якщо ми утворюємо Х - лінію обертанням навколо осі v, паралельної осі спіралі (операція 3), то ми вводимо відносні зміщення 5 і 52 які перпендикулярні осі і можуть релаксувати в результаті в'язкої течії. Ці зміщення не збільшують енергію лінії. Таким чином,% - лінія не повинна збігатися зі своєю віссю обертання v, і вона може бути орієнтована в різних напрямках.
ІЕ-спектр, випущений під кутом 42 щодо траєкторії бомбардир пучка протонів з енергіями від 0 5 до 2 5 МеВ від графітової фольги. Стрілкою вказана лінія KLL оже-переходу атомів вуглецю. Якщо електрон, вибитий із заповненої валентної зони, не володіє енергією, достатньою для виходу з поверхні металу в вакуум, то на його місці в заповненій зоні залишається дірка. В умовах високої електронної щільності металу з великою ймовірністю відбувається Оже-рекомбінація дірки з електроном із зони провідності, що супроводжується емісією оже-електронів. Чим вище енергія бомбардують іонів, тим глибше (і в більш глибоких електронних рівнях) утворюються дірки, а отже, виникають лінії спектра оже-електронів. Звертає на себе увагу, що всередині однієї групи елементів з початкової вакансією в однаковій електронної оболонці інтенсивність основної лінії оже-електронів різко зменшується зі збільшенням атомного номера елемента і енергії лінії оже-електронів.
Розподіл амплітуд. Проблема роздільної здатності ще більш ускладнюється в зв'язку з появою паразитних піків. Цей ефект особливо неприємний для проточного лічильника. Паразитні піки серйозно заважають вимірюванню і навіть маскують вимірювану рентгенівську лінію. Паразитний пік обумовлений рентгенівським квантом, що виникли в газі лічильника в результаті поглинання падаючого первинного кванта. Коли виникло в лічильнику рентгенівське випромінювання залишає активний обсяг лічильника (внаслідок прозорості газу лічильника до власного випромінювання), виникають паразитні піки, відповідні різниці енергії між збудливим рентгенівським випромінюванням і рентгенівським випромінюванням активного газу приймача. Енергія лінії З Ка дорівнює 898 кев, енергія лінії АгА а - 3 2 кев.
Проблема роздільної здатності ще більш ускладнюється в зв'язку з появою паразитних піків. Цей ефект особливо неприємний для проточного лічильника. Паразитні піки серйозно заважають вимірюванню і навіть маскують вимірювану рентгенівську лінію. Паразитний пік обумовлений рентгенівським квантом, що виникли в газі лічильника в результаті поглинання падаючого первинного кванта. Коли виникло в лічильнику рентгенівське випромінювання залишає активний обсяг лічильника (внаслідок прозорості газу лічильника до власного випромінювання), виникають паразитні піки, відповідні різниці енергії між збудливим рентгенівським випромінюванням і рентгенівським випромінюванням активного газу приймача. Енергія лінії З Ка дорівнює 898 кев, енергія лінії АгА а - 3 2 кев.
Фактор шорсткості поверхні речовини R, що впливає в основному на низькоенергетичні лінії фотоелектронів, в цілому для методу РЕЗ менш важливий, ніж для методу ЕОС. Перетин фотоионизации Х - рівня атома, що визначає як абсолютну, так і відносну інтенсивність ліній РЕ-спектра, залежить від енергії рентгенівського випромінювання, енергії іонізації атомного рівня, електронної щільності на даному рівні і порядкового номера Z атомів аналізованого елемента. Відзначимо, що, по-перше, зі збільшенням енергії фотонів вище значення енергії іонізації даного рівня атома перетин фотоионизации ФФ (йг /5с) монотонно зменшується; по-друге, перетин фотоионизации зростає - Z4 що дозволяє аналізувати методом РЕМ важкі елементи при щодо малих концентраціях в пробі; по-третє, як показали експериментальні і теоретичні результати, перетин фотоионизации зазвичай менше, ніж перетин іонізації електронним бомбардуванням. Залежність перетину фотоіонізації від енергії фотонів дозволяє більш детально дослідити ефекти взаємодії при утворенні хімічних зв'язків між атомами. Оскільки енергетична залежність перерізу фотоіонізації даної електронної орбіталі в молекулі залежить від характеру орбіталі, особливості даної орбіталі можуть бути знайдені з аналізу відносини перетинів фотоионизации при різних енергіях фотонів. Мабуть, причинами збільшення глибини виходу фотоелектронів щодо оже-електронів є: по-перше, порівняно високі значення енергій ліній фотоелектронів в методі РЕМ; по-друге, слабке поглинання рентгенівського падаючого випромінювання в порівнянні з електронними пучками близьких енергій; по-третє, відсутність в методі РЕМ зворотного розсіювання падаючого електронного пучка.
ІН-спектри, отримані від поверхні (100 нікелю. Енергії ліній спектра електронів, що реєструються методом ІНС, є складною функцією, побічно відбиває початковий розподіл електронів. Енергії зв'язку (ев в неорганічних оксидах (Mnl - найбільш інтенсивна лінія металу. K - індекс в стехіометричних формулах типу Si02. А12О3 за даними реятгеноелектронного аналізу. Визначення енергії лінії Qls пов'язано з великими експериментальні ши труднощами, так як на поверхні зразків практично завжди мають-я кислородсодержащие забруднення. Тому, на наш погляд, недоцільно визначати енергію Ols, якщо вміст кисню в з'єднанні менше 20 - 30% (ат. Таким чином енергія ліній струму у стінки труби може зрости. Це може привести до відсутності падіння повної енергії, необхідної для підтримки потоку уздовж цих ліній струму. В результаті при подачах, близьких до нуля, потік у периферії на вході в колесо може змінити напрямок на протилежне.
Схема газового лазера і освітлювача для зйомки спектрів комбінаційного розсіювання і резонансної флуоресценції. Слід зазначити, що якщо енергія лінії лазера дорівнює енергії збудження електронного стану досліджуваного з'єднання, то може виникнути резонансна флуоресценція, яка за своєю інтенсивністю у багато разів більше інтенсивності КР-спектра. У цьому випадку для отримання КР-спектра слід використовувати лазер з більшою довжиною хвилі.
У нормальному режимі всі споживачі енергії лінії Л1 підключені до джерела живлення ІП1 а споживачі лінії Л2 отримують живлення від джерела ІГС. Вимикач Q3 обладнаний пристроєм АВР (УАВР) і в нормальному режимі знаходиться у відключеному стані. У режимі мережевого резервування, коли вимикач Q3 включений, а вимикач однієї з ліній, наприклад Q1 відключений, конфігурація мережі змінюється, хоча зберігається одностороннє харчування. На лініях з одностороннім харчуванням, як відомо, вимогам селективності задовольняють струмові захисту, в тому числі і максимальний струмовий. Проте вибрати параметри максимального струмового захисту, встановленої на вимикачі Q2 (Q4), так, щоб вона діяла селективно при роботі мережі за нормальною схемою і в разі мережевого резервування, неможливо. Це пояснюється тим, що віддаленість вимикача і захисту від джерела живлення змінюється зі зміною схеми електропостачання.
Висловлю ення (194) описує зрушення енергій ліній г - j переходів за рахунок флуктуації чисел заповнення в різних конфігураціях в дифузійному наближенні.
З-Поглинання германію в молекулах газів GeCI4 (a і GeH (6. Теоретичний підхід (метод Хартрі) дозволяє розрахувати енергію ліній поглинання і кордон суцільного спектру в одно-електронному наближенні. Форма лінії визначається зміною ймовірності переходу електрона з початкового (К, L
ІЕЗ від частково очищеної поверхні молібдену. Виділити електронний спектр іонізаційних втрат легко, пам'ятаючи, що енергія лінії залежить від енергії бомбардують досліджувану поверхню електронів.
Це дозволяє збільшити напругу і Іскробезпека потужність дистанційного харчування в порівнянні з цими параметрами системи без секціонування енергії лінії зв'язку. При цьому максимальний ефект досягається застосуванням іскробезпечних джерел живлення з скороченням тривалості комутаційних розрядів. Максимальна напруга дистанційного живлення визначається довжиною неразветвленного ділянки лінії зв'язку і максимальною довжиною відгалуження і не залежить від числа відгалужень. Запропоноване технічне рішення дозволяє зберегти енергетичні характеристики системи дистанційного харчування на іскробезпечному рівні при ускладненні структури лінії зв'язку.
У разі закису міді відстань між енергетичним рівнем екситона в даному стані збудження і краєм вільної смуги визначається (різницею енергії відповідної лінії спектра і кордоном, до якої лінії спектра згущуються.
Порівняння зрушень Cls і S2p (еВ в твердому тілі і газоподібних молекулах[121, 365, 639. Поскольку потенциал Маделунга и отчасти энергия релаксации изменяются различным образом для атомов в молекуле при переходе газ - твердое тело, разность энергий линий разных атомов в твердом теле и газе также могут быть различными, хотя начало отсчета при сравнении разностей не имеет зна - чения. Эти различия могут достигать существенных, значений.
При этом выбирают энергию в спектре, дающую наибольшее значение Ai /2, которое может соответствовать и главной, и конкурирующей линии, так как они могут при неизменном спектральном составе излучения источника по мере увеличения абсолютного значения защиты меняться местами. Это происходит ввиду влияния двух факторов: энергии линии и ее вклада ( в %) в мощность дозы. Иногда нет необходимости вести расчет по многим линиям в спектре, так как те линии, у которых энергия и вклад в мощность дозы излучения малы, могут быть отброшены.
Одновременное наблюдение спектров ВКР и спонтанного КР может рассматриваться как аргумент в пользу независимого возбуждения различных колебательных частот. Можно предполагать, что спектр спонтанного КР всегда сопутствует ВКР, однако энергия линий этого спектра обычно ниже пороговой для данных условий опыта, и поэтому указанные линии не могут быть зарегистрированы.
Лампы ДРТ - эффективный источник УФ-излучения, поэтому их применяют в медицине, сельском хозяйстве, измерительной технике ( люминесцентный анализ) и в других областях. Относительное распределение энергии излучения в спектре ламп типа ДРТ по отношению к энергии линии 365 /630 нм приведено в табл. 4.13. В связи с тем что лампы типа ДРТ имеют преимущественно линейчатый спектр, в котором почти отсутствует излучение в длинноволновой части видимого участка спектра ( от 610 до 780 нм), это приводит к значительному искажению цветопередачи и делает эти лампы непригодными для освещения.
Пунктирной кривой изображена величина плотности энергии стенки с поперечными связями с учетом энергии линий Блоха, б - Теоретическая зависимость толщины стенок Блоха н Нееля от толщины пленки.
Для определения площади пика могут быть применены и те простые методы, которые были рассмотрены ранее. Получив данные о положении пика и его площади, можно без труда перейти к рассмотрению энергий линий, идентификации изотопов и к проведению необходимых количественных расчетов.
Передача давления с помощью конвекции происходит, например, в колене ( см. фиг. Давления и скорости у наружной стенки колена повышаются, причем увеличение энергии происходит за счет энергии линий тока, расположенных у внутренней стенки.
Спектр испускания атомарного водорода от инфракрасной до ультрафиолетовой областей.[Hollenberg J. L., J. Chem. Ed., 43, 216 ( 1966. ]. На рис. 311 серія Бальмера зображена більш детально. Як видно із зіставлення рис. 353.9 і 311 кожна лінія випускання в серії Бальмера точно відповідає енергії лінії поглинання в спектрі збудження атомарного водню. Та ким чином, при поглинанні і при випущенні світла атомами відбуваються переходи між одними і тими ж рівнями енергії.
Фактом свідетелвствуют про те, що електростатичний потен - соціал шару вуглеводнів на зразку і самого зразка одина підступи. Наприклад, при вимірах енергії Fls в LiF на одному і тому ж приладі отримані значення 685 5 (285 5), 686 2 (285 2), 683 1 (281 9), 684 6 (283) еВ В дужках - енергія лінії Cls. Таким чином, розкид зменшується від 3 4 еВ в - - Кзмерешшх значеннях Fly до 0 2 еВ - в значеннях після корекції.
На рис. 211 і 212 зображені енергетичні лінії комплексних хвиль H0i і НЕП. Густота ліній пропорційна щільності потоку активної потужності Rell. Стрілками вказано напрямок руху енергії вздовж енергетичних ліній. Для хвилі з комплексно-сполученої постійної поширення напрямок руху енергії протилежно.
Сучасні установки для вивчення резонансного поглинання гамма-квантів в твердому тілі зовні мало схожі на першу установку Месбауера. Однак принципова схема постановки досвіду і основна методична ідея Месбауера про модуляції енергії випромінюються (поглинаються) гамма-квантів за допомогою доплерівського зсуву, обумовленого рухом із заданою швидкістю джерела щодо поглинача (див. § 19.3), використовуються і в усіх нинішніх месбауерівських спектрометрах. Останні відрізняються лише способом здійснення доплерівського зсуву енергії лінії випромінювання щодо лінії поглинання.
Опромінення містить пари ртуті системи за допомогою ртутної лампи низького тиску (яка випускає дві названі резонансні лінії випромінювання) збуджує атоми Hg. Енергія 470 кДж - моль 1 може бути використана для дисоціації молекули реагенту при зіткненні. Шар повітря 15 см повністю поглинає лінію 184 9 нм, але енергія лінії 253 7 нм достатня для дисоціації багатьох молекул.
У зв'язку з тим що діазосполуки поглинають і світлочутливі в УФ-області спектра (як правило, в області 320 - 450 нм з найбільш ефективним поглинанням в інтервалі 365 - 420 нм), при друку зображень на діазоматеріалов доводиться застосовувати джерела світла, багаті УФ-випромінюванням, - ртутні, люмінесцентні, ксенонові і дугові лампи. Однак із зіставлення спектрів поглинання диазосоединений і спектрів випускання ртутно-кварцовою лампи високого тиску (рис. VI.7) видно, що при експонуванні використовується лише щодо невелика частина енергії, випромінюваної ртутно-кварцовою лампою (близько 30%); в разі застосування дугових ліхтарів і ламп Ксенону використовується ще менша частка енергії, а використання звичайних ламп з вольфрамової ниткою виявляється практично зовсім не ефективним. Для ртутно-кварцовою лампи (/) становище найбільш інтенсивної ртутної лінії (365 0 - 366 3 нм) майже збігається з максимумом поглинання диазотипного матеріалу (криві 5 і 6), ефективно використовується також енергія ліній 312 6 - 313 2 і 404 7 - 407 8 нм, але енергія інших інтенсивних ліній майже не використовується. Ртутні лінії 302 2 - 302 6 і 435 8 нм лежать близько від максимуму поглинання діазоматеріала; зрозуміло, що навіть відносно невелике розширення спектральної чутливості діазоматеріала (як в довго -, так і в короткохвильову область спектра) могло б вельми істотно збільшити ефективну світлочутливість (або, як кажуть, швидкість) діазо-матеріалів.
Схематичний приклад показаний на фіг. Зауважимо, що% - лінія більш гнучка, ніж А - або т-лінії. Якщо ми утворюємо Х - лінію обертанням навколо осі v, паралельної осі спіралі (операція 3), то ми вводимо відносні зміщення 5 і 52 які перпендикулярні осі і можуть релаксувати в результаті в'язкої течії. Ці зміщення не збільшують енергію лінії. Таким чином,% - лінія не повинна збігатися зі своєю віссю обертання v, і вона може бути орієнтована в різних напрямках.
ІЕ-спектр, випущений під кутом 42 щодо траєкторії бомбардир пучка протонів з енергіями від 0 5 до 2 5 МеВ від графітової фольги. Стрілкою вказана лінія KLL оже-переходу атомів вуглецю. Якщо електрон, вибитий із заповненої валентної зони, не володіє енергією, достатньою для виходу з поверхні металу в вакуум, то на його місці в заповненій зоні залишається дірка. В умовах високої електронної щільності металу з великою ймовірністю відбувається Оже-рекомбінація дірки з електроном із зони провідності, що супроводжується емісією оже-електронів. Чим вище енергія бомбардують іонів, тим глибше (і в більш глибоких електронних рівнях) утворюються дірки, а отже, виникають лінії спектра оже-електронів. Звертає на себе увагу, що всередині однієї групи елементів з початкової вакансією в однаковій електронної оболонці інтенсивність основної лінії оже-електронів різко зменшується зі збільшенням атомного номера елемента і енергії лінії оже-електронів.
Розподіл амплітуд. Проблема роздільної здатності ще більш ускладнюється в зв'язку з появою паразитних піків. Цей ефект особливо неприємний для проточного лічильника. Паразитні піки серйозно заважають вимірюванню і навіть маскують вимірювану рентгенівську лінію. Паразитний пік обумовлений рентгенівським квантом, що виникли в газі лічильника в результаті поглинання падаючого первинного кванта. Коли виникло в лічильнику рентгенівське випромінювання залишає активний обсяг лічильника (внаслідок прозорості газу лічильника до власного випромінювання), виникають паразитні піки, відповідні різниці енергії між збудливим рентгенівським випромінюванням і рентгенівським випромінюванням активного газу приймача. Енергія лінії З Ка дорівнює 898 кев, енергія лінії АгА а - 3 2 кев.
Проблема роздільної здатності ще більш ускладнюється в зв'язку з появою паразитних піків. Цей ефект особливо неприємний для проточного лічильника. Паразитні піки серйозно заважають вимірюванню і навіть маскують вимірювану рентгенівську лінію. Паразитний пік обумовлений рентгенівським квантом, що виникли в газі лічильника в результаті поглинання падаючого первинного кванта. Коли виникло в лічильнику рентгенівське випромінювання залишає активний обсяг лічильника (внаслідок прозорості газу лічильника до власного випромінювання), виникають паразитні піки, відповідні різниці енергії між збудливим рентгенівським випромінюванням і рентгенівським випромінюванням активного газу приймача. Енергія лінії З Ка дорівнює 898 кев, енергія лінії АгА а - 3 2 кев.
Фактор шорсткості поверхні речовини R, що впливає в основному на низькоенергетичні лінії фотоелектронів, в цілому для методу РЕЗ менш важливий, ніж для методу ЕОС. Перетин фотоионизации Х - рівня атома, що визначає як абсолютну, так і відносну інтенсивність ліній РЕ-спектра, залежить від енергії рентгенівського випромінювання, енергії іонізації атомного рівня, електронної щільності на даному рівні і порядкового номера Z атомів аналізованого елемента. Відзначимо, що, по-перше, зі збільшенням енергії фотонів вище значення енергії іонізації даного рівня атома перетин фотоионизации ФФ (йг /5с) монотонно зменшується; по-друге, перетин фотоионизации зростає - Z4 що дозволяє аналізувати методом РЕМ важкі елементи при щодо малих концентраціях в пробі; по-третє, як показали експериментальні і теоретичні результати, перетин фотоионизации зазвичай менше, ніж перетин іонізації електронним бомбардуванням. Залежність перетину фотоіонізації від енергії фотонів дозволяє більш детально дослідити ефекти взаємодії при утворенні хімічних зв'язків між атомами. Оскільки енергетична залежність перерізу фотоіонізації даної електронної орбіталі в молекулі залежить від характеру орбіталі, особливості даної орбіталі можуть бути знайдені з аналізу відносини перетинів фотоионизации при різних енергіях фотонів. Мабуть, причинами збільшення глибини виходу фотоелектронів щодо оже-електронів є: по-перше, порівняно високі значення енергій ліній фотоелектронів в методі РЕМ; по-друге, слабке поглинання рентгенівського падаючого випромінювання в порівнянні з електронними пучками близьких енергій; по-третє, відсутність в методі РЕМ зворотного розсіювання падаючого електронного пучка.