А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - дейтон

Енергія Дейтон, прискорених синхротроном, дорівнює 200 МеВ.

Енергія Дейтон, прискорених синхротроном, дорівнює 200 МеВ.

Знайти енергію Дейтон, якщо а-частинки вилітають під прямим кутом до напрямку руху Дейтон, а енергетичний ефект реакції дорівнює 675 МеВ.

При енергіях Дейтон, які значно перевищують 100 неВ, перезарядка покладе, іонів стає неефективною. Для отримання атомарних пучків з більшою енергією використовуються отрицат. Таким способом отримують пучки атомів з енергією в сотні кеВ і планують отримувати пучки з енергією св.

З ростом енергії Дейтон відношення зменшується. Дивним також є що спостерігається в реакціях (d, n) і (d, p) анізотропія продуктів, які летять переважно вперед.

Яка енергія Е2 нейтрона, якщо енергія Дейтона перед ударом Е106 МеВ і якщо швидкість нейтрона спрямована перпендикулярно швидкості вдаряє Дейтона.

досвід показав, що відповідна крива убуває з енергією Дейтон. Це вказує на те, що розбирається реакція протікає в механізмі неповного проникнення Дейтона в ядро.

А головне, необхідно врахувати, що переважна частина енергії Дейтона витрачається на іонізацію і збудження атомів мішені. Ефективний переріз ядерної реакції приблизно в 108 разів менше ефективного перетину іонізації.

Визначити зміст радію в радійберілліевом джерелі, якщо його потік нейтронів еквівалентний потоку нейтронів прискорювача з енергією Дейтон 010 2 і 1 0 МеВ з інтенсивністю 100 мка.

Однак ця реакція через необхідність долати кулоноБ - ський потенційний бар'єр йде з помітною ймовірністю тільки при енергіях Дейтона 0 2 МеВ.

У даній роботі в якості об'єкта дослідження використовувалася мішень, виготовлена з магнію марки МА-8 і опромінена на циклотроні при енергії Дейтон 20 Мов.

Приготування невеликих партій радіоактивних ізотопів методом Дейтон бомбардування спочатку проводилося на невеликих циклотронах, призначених, в основному, для науково-дослідних робіт; енергії Дейтон на них не перевищували 10 - 15 МеВ. Із зростанням потреби в циклотронних радіоактивних ізотопів і розвитком техніки прискорення заряджених частинок почали створюватися спеціалізовані на-работочние циклотрони, в яких Дейтон можна прискорювати до енергій 20 - - 25 МеВ. Цього цілком достатньо для протікання великого числа ядерних реакцій. У той же час енергії Дейтон ще не настільки великі, щоб викликати важко контрольовані побічні реакції, при яких бомбардований ядра викидають багато частинок. Велика увага при конструюванні циклотронів приділяється проблемі інтенсивності дей-тонного пучка. На сучасних установках число Дейтон, одержуваних в одиницю часу, становить 10Н - 1016 частинок в секунду.

Знайти максимальну кінетичну енергію а-частинок, що виникають в результаті екзотермічної реакції Oie (d - a) N14 енергія якої Q 3 1 МеВ, якщо відомо, що енергія бомбардують Дейтон Еа 2 МеВ.

Розрахувати максимальну енергію нейтронів, що утворюються при ядерних реакціях: а) 2Н (d, л) 3Не, б) 3H (d, л) 4Не, якщо енергія бомбардують Дейтон в обох реакціях становить 100 кеВ, а утворюються нейтрони вилітають під прямим кутом до падаючих Дейтон.

Тут три перші реакції є конкуруючими процесами, які викликаються повільними дейтонами, причому найбільш вірогідний викид нейтрона з утворенням ядра неону. При енергії Дейтон близько 6 МеВ додається четвертий конкуруючий процес з викидом ядра надважкого ізотопу водню - тритона. Імовірність цього процесу зростає зі збільшенням енергії Дейтон і при 10 - 15 МеВ мало відрізняється від імовірності викиду протонів.

В результаті опромінення дейтонами берилієвою мішені збуджується екзотермічна реакція Be9 (d, п) В10 енергія якої Q 431 МеВ. При якій енергії Дейтона його імпульс в лабораторній системі буде дорівнює імпульсу виникають частинок в системі центру інерції.

Виділення великих кількостей енергії характерно для багатьох ядерних реакцій. Розглянуту тут реакцію можна здійснювати при енергії Дейтон в соті частки мегаелектроновольта так само як і ряд аналогічних реакцій, наприклад реакцію Н24 - 1л6 - - 2Не4 енергетичний ефект якої ще більше (Q 22 3 МеВ) і яка може йти при енергії Дейтон порядку 002 МеВ. У цих реакціях при кожному перетворенні вихідного ядра звільняється енергія, яка в тисячі разів перевершує кінетичну енергію налітаючого Дейтона. Тому в кінцевому рахунку в таких реакціях витрачена енергія виявляється більше звільненій.

При бомбардуванні ізотопу літію 3Li6 Дейта-нами утворюються дві а-частинки, що розлітаються симетрично під кутом ф до напрямку швидкості бомбардують Дейтон. Знайти кінетичну енергію утворюються а-частинок, якщо відомо, що енергія бомбардують Дейтон дорівнює 0 2 МеВ.

Залежність перетину про реакцій. Майже всі реакції (d, л), що використовуються для отримання нейтронів, сильно екзотермічни. Реакції не мають порогів, і нейтрони можуть бути отримані при енергіях Дейтон, що наближаються до нуля.

Залежність перетину сг реакцій. Майже всі реакції (d, n), що використовуються для отримання нейтронів, сильно екзотермічни. Реакції не мають порогів, і нейтрони можуть бути отримані при енергіях Дейтон, що наближаються до нуля.

Для отримання монохроматичних нейтронів великої енергії використовується реакція між Дейтоном і тритієм. Визначити енергію ній-троян, що вилітають під прямим кутом до пучку Дейтон, якщо енергія Дейтон дорівнює 1 МеВ.

Виділення великих кількостей енергії характерно для багатьох ядерних реакцій. Розглянуту тут реакцію можна здійснювати при енергії Дейтон в соті частки мегаелектроновольта так само як і ряд аналогічних реакцій, наприклад реакцію Н24 - 1л6 - - 2Не4 енергетичний ефект якої ще більше (Q 22 3 МеВ) і яка може йти при енергії Дейтон порядку 002 МеВ. У цих реакціях при кожному перетворенні вихідного ядра звільняється енергія, яка в тисячі разів перевершує кінетичну енергію налітаючого Дейтона. Тому в кінцевому рахунку в таких реакціях витрачена енергія виявляється більше звільненій.

Тут три перші реакції є конкуруючими процесами, які викликаються повільними дейтонами, причому найбільш вірогідний викид нейтрона з утворенням ядра неону. При енергії Дейтон близько 6 МеВ додається четвертий конкуруючий процес з викидом ядра надважкого ізотопу водню - тритона. Імовірність цього процесу зростає зі збільшенням енергії Дейтон і при 10 - 15 МеВ мало відрізняється від імовірності викиду протонів.

Залежність ефективного перетину реакцій (d, d і. Поява швидких нейтронів і протонів легко реєструється при енергії Дейтон в кілька десятків кілоелектронвольт. Однак лише один з багатьох тисяч прискорених Дейтон, що падають на мішень, викликає ядерну реакцію. Решта непродуктивно витрачають накопичену енергію малими порціями на іонізацію і збудження атомів, в кінцевому рахунку просто нагріваючи мішень. Це відбувається тому, що ядерні перетину незрівнянно менше перетинів іонізації і збудження. Природний можливий вихід полягає в проведенні реакцій в повністю іонізоващюй, нагрітої плазмі невеликої щільності. у цьому випадку втрати на іонізацію і збудження виключені, і дейтон-дейтон-н'т або дейтон-тритонів зіткнення рано чи пізно завершуються ядерним синтезом.

Бомбардування берилію дейтонами є звичайним способом отримання нейтронів за допомогою циклотрона по реакції 9Ве (с. Мішень виготовляється при цьому з чистого металевого берилію у вигляді пластинки або шару порошку, напресованими на підкладку з іншого металу, наприклад міді. МеВ вихід нейтронів становить приблизно 7 г (Ra Be) - еквівалента на мікроампер Дейтон струму, досягаючи декількох тисяч грам-еквівалентів при енергіях Дейтон близько 10 - 20 МеВ.

Електронна і іонна температури були визначені з достатньою надійністю з спектроскопічних вимірювань. Охарактеризована вище схема процесу явно показує, що при стисненні плазми як цілого магнітна енергія переходить в спрямовану енергію іонів. На фінальній стадії руху плазми до осі значення радіальної швидкості, як ми знаємо, мають-величину порядку ДО7 см /сек, що відповідає енергії Дейтон - 100 ев. Прямі вимірювання іонної температури по Допплер-ської ширині лінії NIV 3479 А призводять, в тих же типових умовах експерименту, про які йшла мова вище, до значення Г, 1 5 - 10 К.

Приготування невеликих партій радіоактивних ізотопів методом Дейтон бомбардування спочатку проводилося на невеликих циклотронах, призначених, в основному, для науково-дослідних робіт; енергії Дейтон на них не перевищували 10 - 15 МеВ. Із зростанням потреби в циклотронних радіоактивних ізотопів і розвитком техніки прискорення заряджених частинок почали створюватися спеціалізовані на-работочние циклотрони, в яких Дейтон можна прискорювати до енергій 20 - - 25 МеВ. Цього цілком достатньо для протікання великого числа ядерних реакцій. У той же час енергії Дейтон ще не настільки великі, щоб викликати важко контрольовані побічні реакції, при яких бомбардований ядра викидають багато частинок. Велика увага при конструюванні циклотронів приділяється проблемі інтенсивності дей-тонного пучка. На сучасних установках число Дейтон, одержуваних в одиницю часу, становить 10Н - 1016 частинок в секунду.

Таблиця Кларка і Ірвіна, відтворена нижче, містить наступні дані. У шпальтах першому і другому наведені досліджені радіоактивні ізотопи та їхні періоди напіврозпаду. У третьому стовпці зазначений тип испускаемой ними радіації. Стовпець четвертий містить схему ядерної реакції, вихід якої досліджувався, а п'ятий - посилання на роботу, в якій ця реакція досліджувалася. Стовпець шостий дає нижню межу енергії Дейтон, необхідної для здійснення цієї реакції. Нарешті, в стовпці восьмому вказані практично використані речовини мішеней і фактор, на який слід помножити вихід, наведений в стовпці сьомому, для отримання виходу, що спостерігається з цією метою.