А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - гамма-випромінювання

Енергія гамма-випромінювання, розсіяна в гетерогенній системі, розподіляється між обома фазами, відповідно до гіпотези, висунутої в розділі II, Б, по якій розподіл в кінцевому підсумку залежить від числа електронів, присутніх в кожній фазі.

У цей момент енергія гамма-випромінювання така, що вірогідність взаємодії по типу фотоелектричного ефекту стає більше, ніж за типом ефекту Комптона. Слід звернути увагу на той факт, що видалення електрона з Х - рівня відбуватиметься найлегше[47, 49], Коли будуть досягатися умови резонансу.

У цей момент енергія гамма-випромінювання така, що вірогідність взаємодії по типу фотоелектричного ефекту стає більше, ніж за типом ефекту Комптона. Слід звернути увагу на той факт, що видалення електрона з К-рівня відбуватиметься найлегше[47, 49], Коли будуть досягатися умови резонансу.

ефективна довжина поглинання енергії гамма-випромінювання збільшується прямо пропорційно зменшенню щільності повітря. При збільшенні висоти через кожні 16 км щільність повітря буде зменшуватися приблизно в 10 разів.

Спектр енергії електронів, що випромінюються 32Р. | Схема радіоакгівнгного розкладання для 60З. Цей коефіцієнт залежить від енергії гамма-випромінювання і від матерії, з якої воно взаємодіє.

При виборі типу ізотопів враховуються три чинники - енергія гамма-випромінювання, тривалість життя ізотопу (період напіврозпаду) і матеріал деталі.

Таким чином, при взаємодії гамма-квантів з речовиною частина енергії первинного гамма-випромінювання поглинається при утворенні електронів віддачі, фотоелектронів і пар електрон - позитрон, а частина зберігається у вигляді енергії розсіяного гамма-випромінювання. Іонізація на шляху поширення гамма-випромінювання відбувається в основному за рахунок вторинних електронів, що виникають при взаємодії гамма-випромінювання з речовиною.
 Контрольно-тарировочная крива роботи фільтра-датчика параметри всіх апаратури для визначення зносу радіоактивних деталей. В установці використовуються радіоактивні ізотопи, що мають досить велику різницю в енергіях гамма-випромінювання (Zn65 з енергією гамма-випромінювання Е112 МеВ і Sn113 з енергією гамма-випромінювання Е0393 МеВ) і великий період напіврозпаду.

Гамма-спектрометр - прилад, який визначає спектральний розподіл (залежність числа імпульсів від енергії) енергії гамма-випромінювання.

Чутливість гамма-знімків до виявлення дефектів в стиках труб пов'язана з геометрією стику і з енергією гамма-випромінювання від того чи іншого ізотопу.

Відмінності в порогової енергії і інших характеристиках фотоядерних реакцій дозволяють виробляти селективну активацію елементів зміною енергії активує гамма-випромінювання.

Контейнер для транспортування джерел випромінювання. Для розрахунку товщини стінки зі свинцю, заліза або бетону в залежності від проектованої кратності ослаблення енергії гамма-випромінювання і матеріалу розроблені спеціальні таблиці.

В установці використовуються радіоактивні ізотопи, що мають досить велику різницю в енергіях гамма-випромінювання (Zn65 з енергією гамма-випромінювання Е112 МеВ і Sn113 з енергією гамма-випромінювання Е0393 МеВ) і великий період напіврозпаду.

Отже, можна показати, що потенційна енергія, яку забирають іони, не перевищує 10% від енергії падаючого гамма-випромінювання.

Як уже зазначалося, енергія гамма-квантів, що випускаються при радіаційному захопленні теплових нейтронів, залежить від елементів-поглиначів, тому спектральний склад енергії гамма-випромінювання радіаційного захоплення нейтронів ядрами різних елементів різний.

Схеми очищення радіоактивних скидів атомних електростанцій. Радіоактивність водного теплоносія в реакторах визначається в основному газової активністю: перш за все виникненням азоту-16 з періодом напіврозпаду 7 3 се енергією гамма-випромінювання 613 МеВ, а також утворенням короткоживучого кисню-19 з періодом напіврозпаду 29 4 с, довгоживучих азоту - 13 з періодом напіврозпаду 10 хв і фтору - 18 з періодом напіврозпаду 112 хв.

В установці використовуються радіоактивні ізотопи, що мають досить велику різницю в енергіях гамма-випромінювання (Zn65 з енергією гамма-випромінювання Е112 МеВ і Sn113 з енергією гамма-випромінювання Е0393 МеВ) і великий період напіврозпаду.

захисні властивості укриттів визначаються коефіцієнтом послаблення радіації К, який залежить від товщини огороджувальних конструкцій, щільності матеріалу, з якого виготовлені конструкції, а також від енергії гамма-випромінювання.

Крім йоду, в експериментах успішно застосовувалися також ізотопи рубідію-86 цинку-65 і сурми-124. Енергія гамма-випромінювання цих ізотопів цілком достатня для їх виявлення і реєстрації інтенсивності гамма-поля зовні сталевої оболонки моделі пласта. При цьому важливо усунення спотворює впливу сорбції радіоактивного індикатора на матеріал пористого середовища та обладнання експериментальної установки. Практика застосування методу показала, що заходами, спеціально розробленими для цієї мети, вдається практично повністю виключити сорбцію і інші причини, що викликають відставання індикатора від несучої його рідини.

Поглинена доза випромінювання залежить від властивостей випромінювання і поглинаючого середовища. Поглинання енергії гамма-випромінювання в середовищі відбувається в Внаслідок взаємодії випромінювання з електронами атомів речовини. Отже, величина поглиненої енергії в одиниці маси залежить від енергії зв'язку електронів з ядром атома і кількості атомів, що знаходяться в одиниці маси поглинаючого середовища, і не залежить від агрегатного стану речовини.

А та за своїми властивостями можуть бути порівняні з рентгенівськими променями. Довжина хвилі залежить від енергії гамма-випромінювання даного радіоактивної речовини, яка вимірюється в травні.

схема радіоактивного розпаду sr Sr і його дочірнього продукту Y90. Гамма-випромінювання радіонуклідів в повному обсязі поглинається тканинами людського тіла. Нехай в кістковій тканині поглинається 10% енергії гамма-випромінювання.

Для випромінювачів позитивних електронів енергія, витрачена на освіту електронної пари, повинна бути додана до енергії бета-розпаду. Енергія бета-розпаду на основний рівень 2р 0 включає також енергію можливого гамма-випромінювання.

імовірність фотоефекту визначається головним чином ефективним атомним номером речовини, тобто вмістом в гірській породі важких елементів. У зв'язку з цим при ГГК-С використовують ізотопні джерела з енергією гамма-випромінювання від 20 до 300 КЗВ (Тулій-170 америцій-241 кадмій-199 і ін.) І реєструють в інтегральному або спектрометричному варіанті ступінь поглинання цього випромінювання. Можливо також застосування звичайних джерел (кобальт-60 цезій-137) з реєстрацією лише м'якої частини спектра гамма-випромінювання. 
Залежно від енергії первинних гамма-квантів їх розсіювання визначається різними властивостями матеріалу, навколишнього джерело. Розсіювання в об'єктах, що складаються з легких і середніх елементів, при енергії гамма-випромінювання 0 3 - 3 МеВ визначається головним чином щільністю матеріалу; це використовується в гамма-густиномірами по розсіяному випромінюванню.

Залежно від енергії первинних гамма-квантів їх розсіювання визначається різними властивостями ма теріалу, що оточує джерело. Розсіювання в об'єктах, що складаються з легких і середніх елементів, при енергії гамма-випромінювання 0 3 - 3 МеВ визначається головним чином щільністю матеріалу; це використовується в гамма-густиномірами по розсіяному випромінюванню.

У практиці застосовуються і менші одиниці - мр і мкм. Дози опромінення пропорційні часу опромінення, так як визначають поглинену за час опромінення енергію гамма-випромінювання.

У зв'язку зі зменшенням гранично допустимої дози опромінення питання захисту персоналу від шкідливого впливу іонізуючого випромінювання здійснюватиме ставляться по-новому, внаслідок чого колишні норми захисту для інших рівних умов виявилися недійсними. Товщина захисту зі свинцю, заліза, бетону, води в залежності від кратності ослаблення і енергії гамма-випромінювання може бути визначена за спеціальними таблицями, наведеними в нових санітарних правилах. Там же наведена таблиця, користуючись якою можна визначити товщину захисту з різних матеріалів від гамма-променів при дозі Д 0 1 р, шестиденної тижня і шестигодинному робочому дні в залежності від активності джерела та відстані від нього.

Переважна більшість радіонуклідів, що утворюються при активації ядер нейтронами, є гамма-випромінювачами. У зв'язку з цим ідентифікація і визначення активності радіонуклідів засновані на відмінності їх періодів напіврозпаду і енергій гамма-випромінювання.

В процесі гамма-каротажу вимірюють природну радіоактивність гірських порід, що залежить переважно від вмісту в них радіоактивних ізотопів у ран-радієвого, торієвого і актініевого рядів, а також калію-40. У спектрометричному варіанті визначають зміст урану, торію, радону і калію або співвідношення активностей відповідних ізотопів, що розрізняються енергією гамма-випромінювання.

Залежність перетину ділення at 235U і від енергії нейтронів. (Середнє значення для безлічі точок. Енергія осколківподілу, що мають малу довжину пробігу (167 МеВ), майже повністю поглинається в тепловиділяючих елементах аналогічні явища відбуваються з енергією бета-випромінювання. Швидкі нейтрони втрачають значну частину своєї енергії в сповільнювачі. Енергія гамма-випромінювання, як тривало одну мить, так і продуктів поділу, розсіюється в паливі, сповільнювачі, конструктивних елементах реактора таким чином, що її не просто розрахувати, так як передача енергії гамма-променями відбувається інакше, ніж зарядженими частинками. Енергія нейтрино втрачається, так як вони залишають реактор ( а можливо, і земну кулю взагалі. Використовуючи наведені вище дані, неважко підрахувати, що для вироблення 1 Вт (теп.

Під впливом гамма-випромінювання при температурах порядку 100 К електропровідність кристалів селениста кадмію зростає в 108 разів[444], що пов'язано зі здатністю його різко знижувати електропровідність при охолодженні. Гамма-випромінювання при зниженні температури поглинається в однаковій мірі і навіть трохи сильніше, ніж зазвичай будь-яким твердим тілом, у тому числі і селениста кадмієм. Постійна величина поглинання-ної тілом енергії гамма-випромінювання виявляється в незмінній кількості вільних електронів незалежно від температури кристала. Ця обставина і призводить до більшого співвідношенню електропровідності кристала, що знаходиться під гамма-опроміненням, і електропровідності, якщо останнього немає. Тому такі речовини, як селенід (а також теллурид) кадмію, а також інші сполуки другої та шостої групи періодичної системи можуть бути прекрасними детекторами гамма-рентгенівського, ультрафіолетового, видимого та інфрачервоного випромінювання.

На діаграмах нейтронного гамма-каротажу гідрохімічні опади добре розрізняються за величиною зареєстрованого інтенсивності викликаного гамма-випромінювання. Аномально високими показаннями на діаграмах НГК відзначаються пласти кам'яної солі, якщо діаметр свердловини проти них зберігається рівним номінальному. Це пояснюється великою інтенсивністю і енергією гамма-випромінювання, що виникає при захопленні нейтронів ядрами атомів хлору. Пласти кам'яної солі можуть відзначатися на діаграмах НГК дуже низькими показаннями, якщо вимірювання проводили в обсаджених свердловинах з цементним шаром за трубами. У цьому випадку внаслідок великого діаметра свердловини вплив кам'яної солі на показання НГК незначно і свідчення НГК визначаються нейтронними властивостями високопористого цементного кільця.

Градуювання спектрометра по ефективності проводять наступним чином. У строго фіксованою геометрії вимірюють гамма-спектр для кожного джерела з набору ОСГИ. У кожному спектрі визначають площу піку повного поглинання для тих енергій гамма-випромінювання Ео, для яких в свідоцтві на ОСГИ наведено вихід гамма-квантів.