А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Енергія - а-частка

Енергії а-часток, що випускаються ядрами Th226 Th228 і Th230 рівні відповідно 6335 42 і 468 МеВ. Періоди напіврозпаду ядер Th226 і Th228 становлять 30 8 хв і 1 9 років. Визначити за допомогою формули, наведеної в попередньому завданні, період напіврозпаду ядер Th230 вважаючи, що постійні А і В для даних ядер однакові.

Енергія а-частинок при розпаді різних елементів різна. Так, при розпаді Ra енергія випускаються а-частинок дорівнює 478 МеВ, а при розпаді Rn - 549 МеВ.

Енергія а-частинок різна при розпаді різних елементів. Так, при розпаді Ra енергія випускаються а-частинок дорівнює 478 МеВ, а при розпаді Rn - 549 МеВ.

Енергія а-частинок, що випускаються радієм, дорівнює 4 8 - 106 ев.

Енергія а-частинки, що випускається ядром урану-238 виявилася рівної 4 2 МеВ, потенційний бар'єр для ядер урану характеризується енергією в 28 МеВ. Таким чином, згідно із законами класичної фізики, а-частка не може вирватися з ядра - її енергія недостатня для подолання потенційного бар'єру. Класична фізика виявилася безсилою пояснити це явище, його пояснення було дано квантовою механікою.

Енергії а-частинок, що викидаються материнським ядром, істотно залежать від того, в якому енергетичному стані виявляється дочірнє ядро.

Енергія а-частинки завжди менше висоти бар'єра, але цей факт не забороняє категорично а-розпад, оскільки з квантової механіки слід важливий висновок: завжди існує певна ймовірність проходження через потенційний бар'єр а-частинки, енергія якої менше висоти бар'єра. Такий процес в теоретичній фізиці зветься тунельного ефекту.

Енергію а-частинок зручно визначати по їх пробігу в речовині. Проходячи через речовину, а-частинки втрачають енергію, іонізуя і збуджуючи зустрічні атоми.

При енергії а-частинок, що значно перевершує розглянуті межі, відповідні спонтанного розпаду природних радіоактивних атомів, поглинання ос-променів підкоряється більш складним закономірностям, які ми не будемо розглядати.

Яка енергія W а-частинки, якщо ядро I4N переходить в це збуджений стан, а сама а-частка зупиняється.

Втрата енергії а-частинки при утворенні пари іонів майже не залежить від енергії частинки і слабо залежить від природи поглинає газу. Таким чином, а-частинка з енергією 1 МеВ виробляє приблизно 50000 пар іонів на 1 см шляху в повітрі при нормальних умовах. Питома іонізація збільшується зі зменшенням енергії частки і приблизно обернено пропорційна швидкості частинки.

Втрата енергії а-частинок па одиниці шляху пропорційна числу атомів в одиниці об'єму та їх гальмівної здатності. Атом-цяя гальмівна здатність є ефект гальмування, розрахований ча атом.

Знайти енергію а-частинок, для яких середній пробіг в залозі дорівнює 11 мк.

Визначивши енергію а-частинки, знайдемо потім по графіку пробіг - енергія (див. додаток) величину пробігу в повітрі L, см. Відповідний пробіг в алюмінії R (мг /смг) 056L (см) А1 /я.

При якій енергії а-частинок їх період обертання в однорідному магнітному полі зростає на 1% в порівнянні з періодом при нерелятівістскіх швидкостях.

Завдяки цій енергії а-частинки при зіткненні з молекулами газу викликають на своєму шляху сильну іонізацію. Так, наприклад, одна а-частка ЕАС утворює на своєму шляху в повітрі (при атмосферному тиску і 0 довжина цього шляху становить 694 см) 237000 позитивних і стільки ж негативних іонів.

Так як енергія а-частки значно нижче піку бар'єру, то нижня межа у формулі (2) можна прийняти рівним нулю.

Так як енергія а-частинок при радіоактивному розпаді і енергія частинок, що випускаються проміжним ядром при ядерних реакціях, мають значення порядку декількох МеВ, то енергії віддачі мають величини порядку десятих МеВ.

на скільки енергія а-частинок повинна бути більше порогової, щоб кінетична енергія утворюються в реакції протонів дорівнювала нулю.

До і енергії & вилітають а-частинок дозволяє оцінити радіуси ядер.

Через близькість енергій а-частинок U238 і визначається в пробі U234 для визначення хімічного виходу урану може бути використаний наступний прийом.

Зі збільшенням енергії а-частинок стають можливими більш складні ядерні реакції. Оскільки енергія зв'язку нуклонів в а-частинки велика, то більшість реакцій, індукованих а-частинками, ендоенергетіческіе. Продукти реакції (а, р), як правило, стабільні, в той час як по реакції (а, п) часто утворюються радіоактивні ізотопи.

Яка частка енергії а-частинки втрачається при лобовому зіткненні з електроном. Маса а-частинки приблизно в 7200 разів більше маси електрона.

Точні виміри енергії а-частинок виробляють, вивчаючи їх відхилення в магнітному полі.

ЛПЕ залежить від енергії а-частинок і збільшується в міру їх уповільнення. Однак в першому наближенні значення ЛПЕ можна розрахувати, розділивши первісну енергію а-частинок на середній пробіг в речовині. Отримані таким способом величини називаються середніми ЛПЕ.

На що витрачається енергія а-частинок під час їх пробігу в речовині.

Тут 710 - енергія а-частинок; Bj - порогова енергія (а, п) - реакції /- го елемента; Еп (х) - табульований функція Плачек.

Схема сцинтиляційного а-лічильника. Велика ефективність перетворення енергії а-частинок в неорганічного фосфору дозволяє іноді в схемах сцинтиляційних лічильників обходитися без підсилювачів.

Схема, яка пояснює залежність енергії активації від ізотопного складу. | Енергія взаємодії а-частинки і ядра.

Рівень ab зображує енергію а-частинки в ядрі. З малюнка видно, що для того, щоб покинути ядро, а-частка повинна просочитися через бар'єр.

Нехай W позначає енергію а-частинки, WR і І7Ш - енергії ядра віддачі і нейтрона. Покладемо також загальну кінетичну енергію після ядерного перетворення рівній /І7л WM. Нехай Wn представляє найменшу енергію а-частинки, здатної викликати ядерне перетворення, а /0 - загальну кінетичну енергію, після ядерного перетворення відповідає цьому граничному випадку.

Рівень а'зображує енергію а-частинки в ядрі. З малюнка видно, що для того, щоб покинути ядро, а-частка повинна просочитися через бар'єр.

аналогічна зв'язок між енергіями а-частинок і енергіями у-променів була встановлена і в інших випадках. Природно, що цей зв'язок привела до спроб побудувати схему енергетичних рівнів ядра, подібно до того як це робиться для зовнішньої оболонки атома. У більшості випадків наявних даних все ще недостатньо для побудови таких схем. У кількох випадках були побудовані схеми енергетичних рівнів ядра.

Форма піків повного поглинання енергій а-частинок, у-квантів і моноенергетичних конверсійних електронів є майже гаусом. Тому для визначення положення вершин піків на енергетичній шкалі спектрометра достатньо провести дотичні до середини бічних сторін піку - їх перетин дає положення вершини.

Тому радіоактивні ізотопи з енергією а-частинок 4 - 5 МеВ доцільно використовувати для опромінення плівок товщиною до 10 - 15 мкм. Для збільшення деструкції матеріалу в напрямку вздовж треку доцільно проводити опромінення частинками в поєднанні з додатковим опроміненням ультрафіолетовим світлом, рентгенівськими променями, - у-променями або електронами. При опроміненні ультрафіолетовим світлом довжина хвилі повинна бути підібрана таким чином, щоб найбільш сильно впливати на радіаційно пошкоджені місця плівки. Наприклад, для плівок з полікарбонату оптимальна довжина хвилі становить близько 280 - 300 нм (2800 - 3000 А), великі довжини хвиль практично не дають ефекту, а при менших починає відбуватися сильне руйнування всієї поверхні плівки.

Тому радіоактивні ізотопи з енергією а-частинок 4 - 5 МеВ доцільно використовувати для опромінення плівок товщиною до 10 - 15 мкм. При обробці плівок слід правильно вибирати дозу опромінення, щоб пористість була не надто малою (так як при цьому буде мала проникність мембрани) і не дуже великий, щоб не знизити селективність мембрани внаслідок можливого збільшення розмірів пір при їх злитті. В даний час фільтри нуклеопор, виготовлені на основі полікарбонатних плівок, випускаються у вигляді дисків діаметром від 13 до 293 мм з порами діаметром від 0 1 до 8 мкм.

Відомо, наприклад, що енергія а-часток 84Ро214 рівна 768040 0009 МеВ.

Чому при а-розпаді однакових ядер енергія а-часток однакова, а при (i-розпаді однакових ядер енергія (3-частнц різна. Чому при а-розпаді однакових ядер енергії а-частинок однакові, а при р-розпаді однакових ядер енергії (3-частинок різні.

Ця величина значно менше різниці енергій а-частинок, що належать різним моноенергетичного групам.

Чому при а-розпаді однакових ядер енергії а-частинок однакові, а при р-розпаді однакових ядер енергії р-частинок різні.

Величина гальмівної здатності визначається втратою енергії а-частинки на одиниці довжини її шляху в даній речовині.

Верхня межа визначається повною втратою енергії а-частинки на іонізацію при великій концентрації газу.

Інша експериментальна закономірність - зменшення енергії а- частинок різних ізотопів одного і того ж елемента з ростом масового числа - також пояснюється за допомогою крапельної і оболонкової моделей ядра.

Е а знаходимо за графіком пробіг - енергія а-частки.

Другим важким питанням є питання про енергію а-частинок, що вилітають з ядра в результаті радіоактивного розпаду. Не ясно, чому ця енергія порівняно мала. Досліди Резерфорда по бомбардуванню а-частинками ядер радіоактивних елементів показали, що а-частинки можуть наближатися до ядра на дуже малі відстані, які залежать від енергії а-частинок. У момент максимального зближення вся кінетична енергія а-частки переходить в її потенційну енергію. Після цього а-частка силами кулонівського відштовхування знову розганяється і набуває кінетичну енергію, приблизно рівну початкової.

У табл. 6 наведені дані для енергії а-частинок після проходження ними алюмінієвих фольги різної товщини і створюваної ними питомої іонізації.

Детальне вивчення а-розпаду показало, що енергія а-часток, що випускаються ізотопом, не однакова, а має цілком певні, дозволені значення. Причина цього факту - певна ймовірність утворення ядра дочірнього елемента не тільки в основному, але і в збуджених станах. Найбільше значення енергії а-частинок відповідає процесу освіти ядер в основному стані, менші значення - в збуджених станах. При цьому з підвищенням рівня збудження ймовірність переходу в збуджений стан падає. Однак порушені стану нестійкі. Через 10 - 12 - 10 - 8 з ядро, випускаючи квант - випромінювання, переходить в більш низьке порушену або основний стан. Величина у-кванта дорівнює різниці рівнів, між якими відбувається перехід. Y-випромінюючи - ня не виникає лише при утворенні дочірніх ядер в основних енергетичних станах.

В отриманих фракціях кюрий ідентифікується по енергії а-частинок.