А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Емісія - електрон

Емісія електронів може приводити до позитивного електричного заряду частинки, при цьому концентрація електронів в газі зростає. Якщо ж частинки захоплюють електрони, то їх заряд негативний і виникає протилежний ефект - зниження електронної концентрації.

Схема для спостереження електричних флуктуації. Емісія електронів з металу спостерігається також при бомбардуванні металу ззовні електронами.

емісія електронів з металів відбувається також під дією дуже сильного електричного поля.

Емісія електронів[24], Для звільнення електронів з металу необхідно затратити роботу.

Емісія електронів в вакуум з чистих органічних кристалів вимагає енергії, рівній термоелектричної роботі виходу W. При таких високих температурах стійкі лише далеко не всі сполуки вуглецю. В цьому відношенні були вивчені графіт і деякі карбіди.

Емісія електронів аж до оголення атомного ядра може перевести поверхню металу в полум'яне стан, точніше - в стан трібоплазми.

Емісія електронів відбувається при падінні на поверхню металу світла відповідної довжини хвилі. Через один або два дні позитивні іони зникають з оксиду внаслідок дії тепла або приєднується кисню. Це пояснює відсутність цих явищ в давно деформованої окисленої поверхні.

Емісія електронів за рахунок потоку іонів полягає в тому, що позитивні іони, вдаряючись об поверхню катода при нейтралізації, виділяють теплову і променисту енергію, за рахунок якої і відбувається емітування електронів з катода в зовнішнє середовище. Емісія електронів викликається головним чином позитивними іонами, так як негативні іони в катодного зоні відчувають гальмування. Енергія, що виділилася в результаті ударів позитивних іонів про катод за рахунок потенційної і кінетичної енергії іонів, сприяє збільшенню швидкості плавлення електродного та основного металу.

Емісія електронів з гарячого катода викликає ефект охолодження, оскільки енергія для емісії повністю поставляється катодом; величина ефекту охолодження в розрахунку на один випромінюється електрон дорівнює сумі роботи виходу і середньої кінетичної енергії електрона. Тому метод полягає у вимірюванні додаткової теплоти, необхідної для підтримки температури катода строго постійної в умовах, коли емісія електронів відбувається і коли вона не відбувається.

Діаграма потенційної анергії електронів в металі в присутності прикладеного поля. Хвильова функція електрона ij представлена схематично у вигляді стоячої хвилі в потенційній ямі з квазпекспонон-соціальним спадом в міру просочування електрона через бар'єр і зменшенням довжини хвилі в міру віддалення електрона з області бар'єру зі зростаючою кінетичним моментом. Емісія електронів відбувається в тому випадку, якщо електрони залишають потенційний ящик. за класичними уявленням це можливо тільки за умови, що підведена енергія досить велика, щоб електрони змогли перейти через вершину бар'єру.

Емісія електронів з поверхні кристала є чутливим критерієм для підтвердження наявності адсорбційних шарів. Кожен кристал має характерний потенціалом виходу електронів, що визначає енергію, необхідну для емісії електронів, яка може бути фотоелектронній або термоелектронної. Так як потенціал виходу електронів з поверхні металу сильно залежить від присутності адатомів, то можна цим методом вимірювати ступінь покриття в поверхні адатомів, причому можна виявити ступеня покриття, починаючи від часткою моноатомного адсорбованого шару.

Емісія електронів ниткою розжарення повинна регулюватися таким чином, щоб потік іонів в трубі підтримувався постійним. Регулювання емісії електронів здійснюється приладом, який контролює парціальний тиск іонів в трубі. виконання подібного регулювання здійснюється засобами лампової техніки за показаннями ионизационного вакуумметра, що вимірює парціальний тиск досліджуваних іонів в трубі.

Емісія електронів за рахунок потоку іонів полягає в тому, що позитивні іони, вдаряючись об поверхню катода при нейтралізації, виділяють теплову і променисту енергію, за рахунок якої і відбувається емітування електронів з катода в зовнішнє середовище. Емісія електронів викликається головним чином позитивними іонами, так як негативні іони в катодного зоні відчувають гальмування. Енергія, що виділилася в результаті ударів позитивних іонів про катод за рахунок потенційної і кінетичної енергії іонів, сприяє збільшенню швидкості плавлення електродного та основного металу.

Емісія електронів з металу в електричному полі високої напруги досліджується за допомогою електронно-емісійного мікроскопа.

Емісія електронів за рахунок потоку іонів полягає в тому, що позитивні іони, вдаряючись об поверхню катода при нейтралізації, виділяють теплову і променисту енергію, за рахунок якої і відбувається емітування електронів з катода в зовнішнє середовище. Емісія електронів викликається головним чином позитивними іонами, так як негативні іони в катодного зоні відчувають гальмування. Енергія, що виділилася в результаті ударів позитивних іонів про катод за рахунок потенційної і кінетичної енергії іонів, сприяє збільшенню швидкості плавлення електродного та основного металу.

Схематичне зображення процесу іонної оже-нейтралізацін. ВУ - положення вакуумного рівня. УФ - положення рівня Фермі. Емісія електронів з речовини під дією іонного бомбардування експериментально виявлена ще в кінці XIX століття і з того часу широко вивчається в різних аспектах. Оскільки основна мета викладу полягає в розгляді аналітичних можливостей методу і його практичної цінності, теорія іонізації при зіткненні позитивного іона з багатоелектронних атомом не розглядається.

Емісія електронів з катода електронно-променевої установки, що застосовується для експонування, являє собою не послідовність рівномірно розподілених у часі подій, а випадковий в часі процес. Оскільки число електронів, що потрапляють на якусь малу поверхню AS (елемент розкладання) резисту за час t, становить Nsj3t /e (де]е - щільність електричного струму, е - заряд електрона) і досить велике, то відповідно до закону великих чисел невизначеність цього числа складає VNS. Це співвідношення аналогічно за змістом відомому в радіотехніці співвідношенню сигнал-шум.

Емісія електронів з катода грає істотну роль в розвитку неруйнівного пробою, що доводиться відсутністю цього ефекту, якщо в якості матеріалу катода використовується проводить скло. На підставі сукупності експериментальних даних можна зробити висновок, що механізм неруйнівного пробою зводиться до емісії електронів з катода і ударної іонізації електронами з утворенням об'ємного заряду в діелектрику.

Вольт-амперна характеристика електричного розряду в газах. Емісія електронів з холодного катода відбувається внаслідок бомбардування його позитивними іонами газу, що виникають при зіткненні атомів газу з електронами, що вилітають з катода. Наростання струму відбувається лавиноподібно і при певній напрузі U3; тліючий розряд переходить в дугового. при дугового розряду внутрішній опір різко знижується, оскільки іонізований газ стає провідником.

Емісія електронів у всій товщі оксидного шару і наповнення електронним газом його пористої структури добре пояснюють, чому оксидний катод може давати при компенсації електронного об'ємного заряду в його порах дуже великі струми емісії. Саме це явище має місце при великих електричних полях у поверхні катода в електронних лампах або за рахунок дії позитивних іонів в газорозрядних приладах.

Емісія електронів з металу спостерігається також при бомбардуванні металу ззовні електронами.

Емісія електронів з металів відбувається також під дією дуже сильного електричного поля.

Емісія електронів може виникнути також під дією великої різниці потенціалів між електродами.

Схема установки для катодного розпилення металів. Емісія електронів спостерігається також при бомбардуванні речовини швидкими нейтральними атомами. Коефіцієнт емісії при рівній кінетичної енергії трохи нижче, ніж для позитивних іонів; він ще вище для негативних іонів, і досягає максимальних значень для електронів.

Схема установки для катодного розпилення метал-лол.

Емісія електронів спостерігається також при бомбардуванні речовини швидкими нейтральними атомами. Коефіцієнт емісії при рівній кінетичної енергії трохи нижче, ніж для позитивних іонів; він ще вище для негативних іонів, і досягає максимальних значень для електронів.

Емісія електронів з металу спостерігається також при бомбардуванні металу ззовні електронами.

Емісія електронів з металів відбувається також під дією дуже сильного електричного поля.

Контакт двох металів з різними значеннями роботи виходу - початковий стан. | Контакт двох. Емісія електронів з твердого тіла призводить до появи в ньому позитивного заряду. Якщо тверде тіло ізольовано, то виникло електричне поле буде перешкоджати емісії і встановиться стан термодинамічної рівноваги, при якому число електронів, що переходять в вакуум, дорівнює числу електронів, які повертаються назад в одиницю часу.

Емісія електронів за рахунок потоку іонів полягає в тому, що позитивні іони, вдаряючись об поверхню катода при нейтралізації, виділяють теплову і променисту енергію, за рахунок якої і відбувається емітування електронів з катода під зовнішнє середовище. Емісія електронів викликається головним чином позитивними іонами, так як негативні іони в катодного зоні відчувають гальмування. Енергія, що виділилася в результаті ударів позитивних іонів про катод за рахунок потенційної і кінетичної енергії іонів, сприяє збільшенню швидкості плавлення електродного та основного металу.

Емісія електрона відбувається з порушенням принципу Борна-Оппен - геймера - енергія руху ядер переходить безпосередньо в електронну енергію. У другому випадку - електронно-збуджених негативних іонів - великий час життя можливо, коли існує заборона на викид електрона в суцільний спектр станів з утворенням нейтрального радикала.

Схема відбивної мікроскопа. О, - кут опромінення, - кут спостереження. Емісія електронів об'єктом може здійснюватися в результаті нагрівання (термоелектронна емісія), освітлення (фотоелектронна емісія), бомбардування електронами або іонами (вторинна електронна і нопноелектронная емісія) н, нарешті, в результаті дії сильного електричні.

Спектральні хар-ки фотоструму для чистих металів. Емісія електронів, як це випливає з співвідношення (1) і рис. 1 можлива тільки, якщо енергія фотона перевищує фотоелектріч.

Емісія електронів з ртутного катода концентрується в залежності від величини струму на одній або декількох катодних плям і підтримується (головним чином) сильним електричним полем, створюваним безпосередньо у поверхні ртуті іонами, що прямують до катода з найближчого до нього ділянки дуги. Тому в ртутних вентилях не потрібно нагрівання катода зовнішнім джерелом струму. Однак для забезпечення нормальної роботи вентиля температура його деталей повинна підтримуватися в певних межах.

Поверхневий потенційний бар'єр. Емісія електронів може відбуватися також при опроміненні поверхні деяких металлла або їх з'єднань світловим потоком. В цьому випадку вільні електрони металу отримують додаткову енергію від фотонів. Така емісія називається фотоелектронній і застосовується в деяких типах фотоелементів.

Емісія електронів може бути отримана не тільки шляхом нагрівання металу. Якщо у поверхні металу (наприклад, ртуті) створити сильне електричне поле, то навіть при відсутності нагрівання виникає деякий струм. Цей струм створюється за рахунок виривання електронів з металу під дією зовнішнього електричного поля. Таке явище називається автоелектронної або електростатичного емісією.

Емісія електронів, як це випливає з співвідношення (1) і рис. 1 можлива тільки, якщо енергія фотона перевищує фотоелектріч.

Емісія електронів виникає також під дією електромагніт.

Приклад конструкції екранованого тиратрона. Емісія електронів з керуючої сітки залишається дуже малою тому, що екранує сітка захищає її від барію, яка випаровується з катода.

Емісія електронів з ртутного катода концентрується в одному або декількох (в залежності від величини струму) катодних плямах.

Кількісно емісія електронів оцінюється питомою величиною: щільністю струму /в амперах на еле2 еміттірующей поверхні.

Внаслідок емісії електронів катодом і іонізаційних процесів в розрядному проміжку через останній під дією прикладеної напруги тече струм.

Зовнішній фотоефект-фотоелектрична емісія електронів з поверхні тіл, поміщених в вакуумі або газі.

Тому названа емісія електронів з поверхні більшості металів спостерігається лише під.

Вивчення емісії електронів з твердого тіла при поглинанні Їм квантів світла високої енергії дає велику інформацію про структуру стаціонарних енергетичних рівнів в твердому тілі і щільності станів при цих енергіях. Це явище лежить в основі нового ефективного методу електронної емісії, який дозволяє отримати дані не тільки про структуру стаціонарних енергетичних рівнів, але також про динамічні властивості екситонів, вільних і захоплених носіїв та інших короткоживучих квазичастиц. Енергію, що звільняється в результаті бімолекулярний реакції, можна визначити, вимірюючи кінетичну енергію емітованих електронів, а особливості кінетики реакції - з залежності характеру процесу від інтенсивності збуджуючого світла.

Інтенсивність емісії електронів залежить від швидкості відриву плівки від поверхні.

Збільшення емісії електронів шляхом збільшення поверхні катода тягне за собою надмірне збільшення сили струму, необхідної для нагрівання цього катода. Крім того в цьому випадку буде порівняно велике внутрішнє падіння напруги н пропускає напрямку.

Виникненню початковій емісії електронів з поверхні контактів сприяє також підвищення температури контактів через збільшення перехідного опору між ними. Це призводить до ударної іонізації повітряного проміжку швидкорухомих до анода під дією електричного поля електронами і термічної іонізації, викликаної різким збільшенням температури дуги. При цьому виникають в іонізованої повітряному середовищі іони під дією електричного поля рухаються до катода, а електрони - до анода.

При невеликій емісії електронів (малому напруженні катода) об'ємний заряд незначно впливає на розподіл потенціалу. Такий режим роботи діода називають режимом насичення.

На емісію електронів з приповерхностной області помітний вплив чинять поверхневі стану і потенціали, а також орієнтація поверхневих молекул. Ця чутливість до стану поверхні дозволяє відрізнити поверхневу фотоемісії від об'ємної. Можливість такого поділу важлива, оскільки широко використовувана триступенева модель (див. Гл. Здійснити емісію електронів можна і висвітлюючи занурений в розчин метал. Закони термо - і фотоемісії електронів в розчин були в останні роки встановлено в Інституті електрохімії АН СРСР. .