А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Холодна емісія
Холодна емісія з поверхні металів спостерігається при на-пряжене поля понад 309 кв /см, яка може бути досягнута лише в спеціальних умовах, наприклад у вакуумі або на дуже тонких вістрях.
Залежність електроопору від температури для сплаву Fe-40% Ni - 14% P - 6% В в аморфному (/і кристалічному (2 станах. Явище холодної емісії використовується в скануючому тунельному мікроскопі з роздільною здатністю 0 1 - 0 2 нм.
Модель сингулярной (а і віцінальним (б поверхонь. Метод холодної емісії полягає у видаленні поверхневих атомів з вістря при високій напруженості електричного поля. Вольт-амперні характеристики дуги і провідникові. А - дуга, б-омічний опір, в-дуга плюс омічний опір. Але холодної емісії недостатньо для того, щоб покрити великий дефіцит електронів, відповідних дугового розряду з його сильним струмом. Нове пояснення, що підтверджується розрахунками, засноване на наступному явищі, характерному для холодних катодів. Всі такі дуги стягуються до катода в тонкий шнур, який здається що походить із катодного плями, швидко бігає по поверхні катода. Внаслідок великої щільності струму температура в катодній плямі приблизно в 1 3 рази більше, ніж в стовпі, в результаті чого досягається набагато більш високий ступінь іонізації газу. Ця зона високої температури відділяється від холодного металу дуже тонкої перехідною зоною, через яку позитивні іони потрапляють на поверхню металу, де вони, як і при електролізі, нейтралізуються, приєднуючи електрони провідності. Катодна пляма замінює, отже, гарячий катод. У деяких приладах з тугоплавким вольфрамовим катодом можуть виникати обидві форми дуги, але при відсутності катодного плями катод розжарюється значно сильніше.
Явища холодної емісії дозволили створити вакуумні-електронні п р и б о р и в мікроелектронному виконанні з-застосуванням плівок. Володіючи всіма перевагами вакуумних; приладів (високі вхідні опору, малі шуми), вони характеризуються надзвичайно високою радіаційною стійкістю, малими розмірами, високими робочими частотами.
При холодної емісії не має спостерігатися характерного для термоелектронної емісії зниження температури катода, так як на противагу останньої при холодній емісії катод залишають електрони будь-яких швидкостей, а не тільки найбільш швидкі.
Термоелектронна або холодна емісія.
Дані методу холодної емісії не дають вказівок на таке складне поведінку, але результати, отримані для системи W - N.
Автоелектронної або холодної емісією називається виривання електронів з металу електричним полем. Вона може відбуватися і при невисоких температурах, причому температура металу в процесі холодної емісії практично не змінюється. В результаті дії на метал поля з напруженістю Е електрону може бути повідомлена енергія, необхідна для подолання контактної різниці потенціалів на кордоні металу з навколишнім середовищем.
Електричний струм при холодній емісії залежить як від коефіцієнта D, так і від числа електронів, які бомбардують стінку бар'єру.
Досліди по дослідженню холодної емісії попередньо хемосор-бірованних активних частинок з розупорядкованих поверхонь проводилися нами на прикладі аморфної чорної сурми, нанесеної у вигляді тонкого шару на внутрішню поверхню реакційного судини (рис. 1), на який потім були хемосорбіровани атоми водню, отримані в цьому ж посудині шляхом піролізу молекулярного водню, що не хемосорбірующегося, як відомо, на сурмі. Після відкачування молекулярного водню при кімнатній температурі були виявлені потоки Н - атомів з поверхні сурми, про яких ми могли судити за сигналами збільшення електропровідності плівки ZnO /V. Зауважимо, що сіра кристалічна сурма, як показали досліди, не здатна до емісії Н - атомів, що і слід було очікувати.
Вплив прикладеного електричного поля на електронну емісію з поверхні твердого тіла в вакуум.
Це явище називають холодною емісією. Воно особливо легко спостерігається в хорошому вакуумі на заряджених вістрях, у поверхні яких концентруються силові лінії поля.
Перехід електронів. в зону провідності при тунельному ефекті. Тунельний ефект називається іноді внутрішньої холодної емісією.
Звідси випливає, що холодна емісія повинна спостерігатися при напруженості електричного поля § - 106 в /см, що добре узгоджується з експериментальними даними.
Практично ці явища, особливо холодна емісія, можуть бути використані для контролю структури і складу поверхні матеріалу лише в лабораторіях. Однак є можливість дещо іншого використання тунельного ефекту - утворення пари: контрольована поверхня металу - напівпровідниковий елемент. У цьому випадку утворюється шар односторонньої провідності, якщо метал дає електронну провідність, а напівпровідник - дірковий.
При цьому припущенні виникнення холодної емісії можна було б пояснити також і в рамках класичної механіки, але тоді струм емісії повинен бути досить великим і підкорятися таким закономірностям, які не спостерігаються експериментально. Тому припущення про зниження висоти потенційного бар'єру має бути відкинуто.
Для космічної фізики механізм холодної емісії не представляє особливого інтересу. В даному випадку електродами є шари іонізованого газу, що мають більш високу щільність, ніж разрядное простір. Такі шари можуть випускати значну кількість електронів, так що в космічних умовах катодний механізм багато в чому нагадує механізм дугового розряду.
При ударної іонізації і внутрішньої холодної емісії провідність дуже сильно залежить від напруженості електричного поля. Умови для розвитку цих механізмів збільшення числа носіїв найчастіше створюються в тонких шарах напівпровідників з підвищеним опором (див., Наприклад, гл. З викладеного видно, що залежність провідності напівпровідників внаслідок впливу напруженості електричного поля як на рухливість, так і на концентрацію носіїв заряду в області сильних полів може бути складною.
Хемосорбція азоту поверхнею вольфрамового джерела холодної емісії при кімнатних температурах вивчена при таких низьких тисках, що можна було простежити всі стадії адсорбції - від початкової швидкої до кінцевої ледь помітною, повільної реакції. Хемосорбція, мабуть, відбувається на всіх поверхнях вольфраму, але аналіз площин (100) призводить до висновку, що азот хемосорбіруется на вольфрамі гетерогенно і що найменш активні найбільш атомносглаженние ділянки поверхні.
Термоемісійні параметри металів. | Форма потенційного бар'єру метал - вакуум з урахуванням ефекту Шотткі. Це явище називається автоелектронної або холодної емісією, так як в цьому випадку немає необхідності в розігріві електронного газу.
У разі постійного тліючого розряду при холодній емісії, який, на жаль, досить типовий для багатьох гелій-неонових лазерів, можливі низькочастотні флуктуації струму. Понад певного порогового значення щільності постійного струму, яке залежить від тиску газу, довжини розряду і діаметра трубки, відбуваються зміни в плазмової щільності струму, які, викликаючи макроскопічні зміни посилення, призводять до шумів в вихідної потужності лазера з таким порушенням.
Схема потенційних енергій електронів. Таким чином, негативний логарифм струму холодної емісії прямо пропорційний термоелектронної роботі виходу в ступеня 3/2 і обернено пропорційний прикладеному полю.
Характерною відмінністю її є механізм відтворення електронів - холодна емісія з поверхні коронирующего електрода, обумовлена дуже високими величинами градієнта потенціалу на цій поверхні.
Іншим способом дослідження роботи виходу електронів є метод холодної емісії в доданому електричному полі.
Виривання електронів електричним полем з поверхні (явище холодної емісії) кілька збільшує анодний струм.
Пробій проміжку між електродами може статися і завдяки холодній емісії речовини з електродів. Величина пробивної напруги залежить від електричної міцності міжелектродного проміжку. Вона в свою чергу залежить від відстані між електродами, їх форми і складу, а також від стану навколишнього середовища і поверхні електродів.
Потенційний бар'єр на кордоні метал-вакуум. а-за відсутності зовнішнього поля, б-при слабкому зовнішньому полі, в-при сильному зовнішньому полі. При малих л напруженість зовнішнього поля, при якій холодна емісія стає помітною, знижується на кілька порядків величини.
Накладення досить сильного електричного поля на рідкий діелектрик викликає холодну емісію з катода. Виникає при цьому струм в рідини експоненціально зростає в зв'язку з розвитком ударної іонізації електронами. При цьому відбувається на-накопичення позитивного об'ємного заряду, який збільшує напруженість електричного поля у катода.
АЕЕ не вимагає нагрівання катода, тому її називають іноді холодної емісією. Надалі розглядається тільки АЕЕ з металів.
Залежність фону від напруги харчування в фотоумножителе 1Р21 підданому глибокому охолодженню. Зростання фону з напругою відбувається, мабуть, за рахунок холодної емісії з гострих країв електродів[34 J. В настоящее время в сцин-тилляционных счетчиках охлаждение для снижения фона, однако, почти никогда не применяют, так как существуют другие, более удобные методы устранения мешающего влияния фона фотоумножителя.
Жидкие мостики и короткие дуги размыкания и замыкания, а также холодная эмиссия с катода, наоборот, дают износ как катода, так и анода, но испарение последнего благодаря значительному анодному падению напряжения обычно больше, и наблюдается частичный перенос материала анода на катод.
Несмотря на сделанные попытки интерпретировать процесс электропроводности, исходя из механизма холодной эмиссии под действием поля[уравнения ( 3 - 11) и ( 3 - 12) ], Все ж більш правдоподібним для полів порядку 105 - 106 в-см 1 мабуть, слід вважати механізм термоіонного емісії типу Шотткі.
На рис. 139 показано, як може відбуватися перехід електронів при внутрішньої холодної емісії. Завдяки хвильовим властивостям існує певна ймовірність переходу електрона через заборонену зону без зміни енергії.
Додавання атомного поля. Подібно до того, як сильне електричне поле вириває електрони з металів (холодна емісія, § 96), воно вириває їх також і з окремих атомів газу. Явище це називають іноді автоіонізації атомів і його причину легко зрозуміти, якщо розглянути вид потенційної енергії електрона в атомі при наявності зовнішнього електричного поля.
Поблизу вістря голки в полімері може утворюватися об'ємний заряд внаслідок інжекції (холодної емісії) електронів при негативної полярності вістря або екстракції (виходу з діелектрика на електрод) електронів при позитивній полярності вістря. На підставі цього припущення Мейсон і пояснює залежність Unp від полярності електродів голка - площина.
Таким чином, в рамках класичної теорії неможливо пояснити з кількісної сторони явище холодної емісії.
У цьому випадку електричний пробій обумовлений двома процесами: ударної іонізацією електронами і холодної емісією з катода.
Порівняно недавно з'явилися результати вимірювань роботи виходу окремих кристалічних площин вольфраму, отримані методом холодної емісії, настільки ж численні, як і отримані за допомогою термоелектронної емісії. На жаль, цей метод стикається, мабуть, з великими труднощами, ніж будь-який інший, і тому результати декількох ранніх експериментів повинні ігноруватися, оскільки не всі труднощі свого часу були правильно оцінені авторами.
При чисто електричному пробої вплив матеріалу електродів на електричну міцність масел безпосередньо пов'язано з процесом холодної емісії - вириванням електронів з поверхні металів і ударної іонізацією в рідини.
Не випадково, що всі опубліковані до сих пір результати вимірювання роботи виходу за методом холодної емісії ставилися до окремих кристалічним площинах.
Схема дослідження оптичної та іонної зворотних зв'язків в фотоумножителе. У деяких випадках при великих межкаскадних напружених і недостатньою ретельності виготовлення умножителей в них може виникнути холодна емісія з електродів, також вносить свою частку в сумарний темновой струм.
Але при іскрогасіння за допомогою одного опору відбувається голчасті відкладення матеріалу на поверхні негативного контакту внаслідок холодної емісії в той час, коли зазор між контактами малий. Для усунення цього явища було пнедложено компромісне рішення, яке складається: в шунтуванні навантаження активним сопротивл еніем і комбінацією з опору і конденсатора.
Робота виходу може бути виміряна або прямими методами (фотоелектричним, термоіонним і методом з використанням холодної емісії), або побічно, шляхом визначення контактної різниці потенціалу поверхні каталізатора щодо незмінного електрода порівняння.
Наші дослідження в зазначених напрямках зажадали розробки нових фізико-хімічних методів, заснованих на виявленому нами явище холодної емісії активних частинок /3 /з свеженапклен-них неструктурованих шарів різних твердих - тел, а також на застосуванні напівпровідникових плівкових пристроїв /4 /, призначених для детектування зникаюче малих інтенсивностей потоків цих частинок з поверхонь, на які вони були попередньо хемосорбіровани.
Крива лічильника Гейгера - Мюллера. | Сціпцілляціонний лічильник. При підвищенні напруги вище V4 настає самостійний розряд: лавина електронів, утворених багаторазової іонізації і холодної емісією, утворює постійний струм, що не залежить від на відмінності рентгенівських променів. Лічильник швидко виходить з ладу.
При цьому слід мати на увазі, що наявність зовнішнього поля, напруженість якого недостатня для здійснення холодної емісії, трохи зменшує енергію виходу електрона з металу і тим самим сприяє здійсненню інших видів іонізації на поверхні.
Зовнішній вигляд проекційної трубки з плоским екраном. Електроди електронних гармат проекційних трубок виконуються з полірованих циліндрів з закругленими краями, щоб уникнути появи пробоїв і холодної емісії з загострених ділянок. У деяких трубках, що працюють при високих напругах, встановлюють не звичайні подогревним катоди, а катоди з вольфрамової нитки з безпосереднім накаливанием. Це збільшує термін їх служби.
Залежність електроопору від температури для сплаву Fe-40% Ni - 14% P - 6% В в аморфному (/і кристалічному (2 станах. Явище холодної емісії використовується в скануючому тунельному мікроскопі з роздільною здатністю 0 1 - 0 2 нм.
Модель сингулярной (а і віцінальним (б поверхонь. Метод холодної емісії полягає у видаленні поверхневих атомів з вістря при високій напруженості електричного поля. Вольт-амперні характеристики дуги і провідникові. А - дуга, б-омічний опір, в-дуга плюс омічний опір. Але холодної емісії недостатньо для того, щоб покрити великий дефіцит електронів, відповідних дугового розряду з його сильним струмом. Нове пояснення, що підтверджується розрахунками, засноване на наступному явищі, характерному для холодних катодів. Всі такі дуги стягуються до катода в тонкий шнур, який здається що походить із катодного плями, швидко бігає по поверхні катода. Внаслідок великої щільності струму температура в катодній плямі приблизно в 1 3 рази більше, ніж в стовпі, в результаті чого досягається набагато більш високий ступінь іонізації газу. Ця зона високої температури відділяється від холодного металу дуже тонкої перехідною зоною, через яку позитивні іони потрапляють на поверхню металу, де вони, як і при електролізі, нейтралізуються, приєднуючи електрони провідності. Катодна пляма замінює, отже, гарячий катод. У деяких приладах з тугоплавким вольфрамовим катодом можуть виникати обидві форми дуги, але при відсутності катодного плями катод розжарюється значно сильніше.
Явища холодної емісії дозволили створити вакуумні-електронні п р и б о р и в мікроелектронному виконанні з-застосуванням плівок. Володіючи всіма перевагами вакуумних; приладів (високі вхідні опору, малі шуми), вони характеризуються надзвичайно високою радіаційною стійкістю, малими розмірами, високими робочими частотами.
При холодної емісії не має спостерігатися характерного для термоелектронної емісії зниження температури катода, так як на противагу останньої при холодній емісії катод залишають електрони будь-яких швидкостей, а не тільки найбільш швидкі.
Термоелектронна або холодна емісія.
Дані методу холодної емісії не дають вказівок на таке складне поведінку, але результати, отримані для системи W - N.
Автоелектронної або холодної емісією називається виривання електронів з металу електричним полем. Вона може відбуватися і при невисоких температурах, причому температура металу в процесі холодної емісії практично не змінюється. В результаті дії на метал поля з напруженістю Е електрону може бути повідомлена енергія, необхідна для подолання контактної різниці потенціалів на кордоні металу з навколишнім середовищем.
Електричний струм при холодній емісії залежить як від коефіцієнта D, так і від числа електронів, які бомбардують стінку бар'єру.
Досліди по дослідженню холодної емісії попередньо хемосор-бірованних активних частинок з розупорядкованих поверхонь проводилися нами на прикладі аморфної чорної сурми, нанесеної у вигляді тонкого шару на внутрішню поверхню реакційного судини (рис. 1), на який потім були хемосорбіровани атоми водню, отримані в цьому ж посудині шляхом піролізу молекулярного водню, що не хемосорбірующегося, як відомо, на сурмі. Після відкачування молекулярного водню при кімнатній температурі були виявлені потоки Н - атомів з поверхні сурми, про яких ми могли судити за сигналами збільшення електропровідності плівки ZnO /V. Зауважимо, що сіра кристалічна сурма, як показали досліди, не здатна до емісії Н - атомів, що і слід було очікувати.
Вплив прикладеного електричного поля на електронну емісію з поверхні твердого тіла в вакуум.
Це явище називають холодною емісією. Воно особливо легко спостерігається в хорошому вакуумі на заряджених вістрях, у поверхні яких концентруються силові лінії поля.
Перехід електронів. в зону провідності при тунельному ефекті. Тунельний ефект називається іноді внутрішньої холодної емісією.
Звідси випливає, що холодна емісія повинна спостерігатися при напруженості електричного поля § - 106 в /см, що добре узгоджується з експериментальними даними.
Практично ці явища, особливо холодна емісія, можуть бути використані для контролю структури і складу поверхні матеріалу лише в лабораторіях. Однак є можливість дещо іншого використання тунельного ефекту - утворення пари: контрольована поверхня металу - напівпровідниковий елемент. У цьому випадку утворюється шар односторонньої провідності, якщо метал дає електронну провідність, а напівпровідник - дірковий.
При цьому припущенні виникнення холодної емісії можна було б пояснити також і в рамках класичної механіки, але тоді струм емісії повинен бути досить великим і підкорятися таким закономірностям, які не спостерігаються експериментально. Тому припущення про зниження висоти потенційного бар'єру має бути відкинуто.
Для космічної фізики механізм холодної емісії не представляє особливого інтересу. В даному випадку електродами є шари іонізованого газу, що мають більш високу щільність, ніж разрядное простір. Такі шари можуть випускати значну кількість електронів, так що в космічних умовах катодний механізм багато в чому нагадує механізм дугового розряду.
При ударної іонізації і внутрішньої холодної емісії провідність дуже сильно залежить від напруженості електричного поля. Умови для розвитку цих механізмів збільшення числа носіїв найчастіше створюються в тонких шарах напівпровідників з підвищеним опором (див., Наприклад, гл. З викладеного видно, що залежність провідності напівпровідників внаслідок впливу напруженості електричного поля як на рухливість, так і на концентрацію носіїв заряду в області сильних полів може бути складною.
Хемосорбція азоту поверхнею вольфрамового джерела холодної емісії при кімнатних температурах вивчена при таких низьких тисках, що можна було простежити всі стадії адсорбції - від початкової швидкої до кінцевої ледь помітною, повільної реакції. Хемосорбція, мабуть, відбувається на всіх поверхнях вольфраму, але аналіз площин (100) призводить до висновку, що азот хемосорбіруется на вольфрамі гетерогенно і що найменш активні найбільш атомносглаженние ділянки поверхні.
Термоемісійні параметри металів. | Форма потенційного бар'єру метал - вакуум з урахуванням ефекту Шотткі. Це явище називається автоелектронної або холодної емісією, так як в цьому випадку немає необхідності в розігріві електронного газу.
У разі постійного тліючого розряду при холодній емісії, який, на жаль, досить типовий для багатьох гелій-неонових лазерів, можливі низькочастотні флуктуації струму. Понад певного порогового значення щільності постійного струму, яке залежить від тиску газу, довжини розряду і діаметра трубки, відбуваються зміни в плазмової щільності струму, які, викликаючи макроскопічні зміни посилення, призводять до шумів в вихідної потужності лазера з таким порушенням.
Схема потенційних енергій електронів. Таким чином, негативний логарифм струму холодної емісії прямо пропорційний термоелектронної роботі виходу в ступеня 3/2 і обернено пропорційний прикладеному полю.
Характерною відмінністю її є механізм відтворення електронів - холодна емісія з поверхні коронирующего електрода, обумовлена дуже високими величинами градієнта потенціалу на цій поверхні.
Іншим способом дослідження роботи виходу електронів є метод холодної емісії в доданому електричному полі.
Виривання електронів електричним полем з поверхні (явище холодної емісії) кілька збільшує анодний струм.
Пробій проміжку між електродами може статися і завдяки холодній емісії речовини з електродів. Величина пробивної напруги залежить від електричної міцності міжелектродного проміжку. Вона в свою чергу залежить від відстані між електродами, їх форми і складу, а також від стану навколишнього середовища і поверхні електродів.
Потенційний бар'єр на кордоні метал-вакуум. а-за відсутності зовнішнього поля, б-при слабкому зовнішньому полі, в-при сильному зовнішньому полі. При малих л напруженість зовнішнього поля, при якій холодна емісія стає помітною, знижується на кілька порядків величини.
Накладення досить сильного електричного поля на рідкий діелектрик викликає холодну емісію з катода. Виникає при цьому струм в рідини експоненціально зростає в зв'язку з розвитком ударної іонізації електронами. При цьому відбувається на-накопичення позитивного об'ємного заряду, який збільшує напруженість електричного поля у катода.
АЕЕ не вимагає нагрівання катода, тому її називають іноді холодної емісією. Надалі розглядається тільки АЕЕ з металів.
Залежність фону від напруги харчування в фотоумножителе 1Р21 підданому глибокому охолодженню. Зростання фону з напругою відбувається, мабуть, за рахунок холодної емісії з гострих країв електродів[34 J. В настоящее время в сцин-тилляционных счетчиках охлаждение для снижения фона, однако, почти никогда не применяют, так как существуют другие, более удобные методы устранения мешающего влияния фона фотоумножителя.
Жидкие мостики и короткие дуги размыкания и замыкания, а также холодная эмиссия с катода, наоборот, дают износ как катода, так и анода, но испарение последнего благодаря значительному анодному падению напряжения обычно больше, и наблюдается частичный перенос материала анода на катод.
Несмотря на сделанные попытки интерпретировать процесс электропроводности, исходя из механизма холодной эмиссии под действием поля[уравнения ( 3 - 11) и ( 3 - 12) ], Все ж більш правдоподібним для полів порядку 105 - 106 в-см 1 мабуть, слід вважати механізм термоіонного емісії типу Шотткі.
На рис. 139 показано, як може відбуватися перехід електронів при внутрішньої холодної емісії. Завдяки хвильовим властивостям існує певна ймовірність переходу електрона через заборонену зону без зміни енергії.
Додавання атомного поля. Подібно до того, як сильне електричне поле вириває електрони з металів (холодна емісія, § 96), воно вириває їх також і з окремих атомів газу. Явище це називають іноді автоіонізації атомів і його причину легко зрозуміти, якщо розглянути вид потенційної енергії електрона в атомі при наявності зовнішнього електричного поля.
Поблизу вістря голки в полімері може утворюватися об'ємний заряд внаслідок інжекції (холодної емісії) електронів при негативної полярності вістря або екстракції (виходу з діелектрика на електрод) електронів при позитивній полярності вістря. На підставі цього припущення Мейсон і пояснює залежність Unp від полярності електродів голка - площина.
Таким чином, в рамках класичної теорії неможливо пояснити з кількісної сторони явище холодної емісії.
У цьому випадку електричний пробій обумовлений двома процесами: ударної іонізацією електронами і холодної емісією з катода.
Порівняно недавно з'явилися результати вимірювань роботи виходу окремих кристалічних площин вольфраму, отримані методом холодної емісії, настільки ж численні, як і отримані за допомогою термоелектронної емісії. На жаль, цей метод стикається, мабуть, з великими труднощами, ніж будь-який інший, і тому результати декількох ранніх експериментів повинні ігноруватися, оскільки не всі труднощі свого часу були правильно оцінені авторами.
При чисто електричному пробої вплив матеріалу електродів на електричну міцність масел безпосередньо пов'язано з процесом холодної емісії - вириванням електронів з поверхні металів і ударної іонізацією в рідини.
Не випадково, що всі опубліковані до сих пір результати вимірювання роботи виходу за методом холодної емісії ставилися до окремих кристалічним площинах.
Схема дослідження оптичної та іонної зворотних зв'язків в фотоумножителе. У деяких випадках при великих межкаскадних напружених і недостатньою ретельності виготовлення умножителей в них може виникнути холодна емісія з електродів, також вносить свою частку в сумарний темновой струм.
Але при іскрогасіння за допомогою одного опору відбувається голчасті відкладення матеріалу на поверхні негативного контакту внаслідок холодної емісії в той час, коли зазор між контактами малий. Для усунення цього явища було пнедложено компромісне рішення, яке складається: в шунтуванні навантаження активним сопротивл еніем і комбінацією з опору і конденсатора.
Робота виходу може бути виміряна або прямими методами (фотоелектричним, термоіонним і методом з використанням холодної емісії), або побічно, шляхом визначення контактної різниці потенціалу поверхні каталізатора щодо незмінного електрода порівняння.
Наші дослідження в зазначених напрямках зажадали розробки нових фізико-хімічних методів, заснованих на виявленому нами явище холодної емісії активних частинок /3 /з свеженапклен-них неструктурованих шарів різних твердих - тел, а також на застосуванні напівпровідникових плівкових пристроїв /4 /, призначених для детектування зникаюче малих інтенсивностей потоків цих частинок з поверхонь, на які вони були попередньо хемосорбіровани.
Крива лічильника Гейгера - Мюллера. | Сціпцілляціонний лічильник. При підвищенні напруги вище V4 настає самостійний розряд: лавина електронів, утворених багаторазової іонізації і холодної емісією, утворює постійний струм, що не залежить від на відмінності рентгенівських променів. Лічильник швидко виходить з ладу.
При цьому слід мати на увазі, що наявність зовнішнього поля, напруженість якого недостатня для здійснення холодної емісії, трохи зменшує енергію виходу електрона з металу і тим самим сприяє здійсненню інших видів іонізації на поверхні.
Зовнішній вигляд проекційної трубки з плоским екраном. Електроди електронних гармат проекційних трубок виконуються з полірованих циліндрів з закругленими краями, щоб уникнути появи пробоїв і холодної емісії з загострених ділянок. У деяких трубках, що працюють при високих напругах, встановлюють не звичайні подогревним катоди, а катоди з вольфрамової нитки з безпосереднім накаливанием. Це збільшує термін їх служби.