А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Хаотична флуктуація

Хаотичні флуктуації в джерелах СВЧ-потужності і елементах СВЧ-тракту звичайних ЕПР-спектрометрів призводять до того, що коефіцієнт шуму, віднесений до входу детектора FK, більше одиниці.

Шуми в транзисторах викликаються хаотичними флуктуаціями рухливих носіїв заряду і підрозділяються на теплові, дробові і надлишкові.

Білий шум - випадкова перешкода, що представляє собою хаотичні флуктуації напружень або струмів. 
Відхилення вихідної напруги і його дрейф, викликаються парафазні складовими, є результатом відмінності характеристик транзисторів, їх температурних і тимчасових нестабільності, а також хаотичних флуктуації.

Крім того, модулирующее пристрій повинен давати виключно стабільну амплітуду модуляції. Практично, хаотичні флуктуації амплітуди модуляції повинні бути менше змін амплітуди, які обумовлені резонансом. Отримати таку стабільність амплітуди, здійснюючи модуляцію за допомогою розв'язки, важко.

Квадрат спектральної автокореляційної функції СЦ (Е (верхній малюнок і її фур'є-образ СЦ (1 (нижній малюнок, отримані шляхом вимірювання відображення в надпровідний білліарде в формі чверті стадіону. Експериментальні результати, показані затемненими зонами, повністю узгоджуються з передбаченнями теорії. Лорен-цевское і експоненціальне поведінки, очікувані в разі ізольованого резонансу для СЦ (Е]і Ca (i відповідно, з експериментальними даними не узгоджуються. Якщо ширини індивідуальних резонансів великі в порівнянні із середнім відстанню між сусідніми резонансами, ми не можемо більше говорити про окремі резонансах. У цьому випадку залишається аналізувати хаотичні флуктуації.

При проектуванні підсилювачів з великим коефіцієнтом посилення істотне значення має оцінка величини напруги і струму шумів і перешкод (фону), які перешкоджають посиленню мінімального вхідного сигналу. У сучасній техніці під шумом розуміють хаотичні флуктуації спостережуваного явища.

Типові форми графітових електродів, зображених приблизно в половину натуральної величини. Електроди з шийкою зменшують розсіювання тепла дуги, і їх застосовують для випаровування труднолетучих матеріалів. Електроди з глибокими кратерами застосовують для аналізу рідин. Електрод з двома кратерами поміщають на верхню частину іншого електрода для зменшення розсіювання тепла. Для підвищення межі виявлення летких елементів типу ртуті застосовують електрод з кришкою (зліва (Union Carbide Corp., Carbon Products Div., New York. Ефект блукання дуги можна знизити застосуванням вузьких електродів діаметром 3 мм, причому силу струму слід підвищувати до тих пір, поки анодное пляма не накриє торець електрода. У цих умовах випромінювання, яке надходить на щілину спектрографа, стає відносно стабільним і хаотичні флуктуації анодного плями зменшуються.

Можливо, вдасться здійснити лазерну зв'язок в турбулентної атмосфері, якій не будуть страшні хаотичні флуктуації показника заломлення повітря.

Кожна частинка рідини рухається по трубопроводу поступально, проте потік в будь-якому перетині можна вважати як би обертається навколо його точок, що знаходяться біля стінки, де швидкість рідини дорівнює нулю і які тому грають роль миттєвих центрів обертання Таким чином, відмінність ламінарної течії від турбулентного полягає не в тому, що останнє є вихровим, а в наявності хаотичних флуктуації швидкості в різних точках турбулентного потоку, що призводять, зокрема, до переміщення частинок в напрямках, поперечних його осі.

Вихровим є і ламінарний рух, яке характеризується розходженням швидкостей по перетину труби (див рис 11 - 10 а) Кожна частинка рідини рухається по трубопроводу поступально, проте потік в будь-якому перетині можна вважати як би обертається навколо його точок, що знаходяться біля стінки, де швидкість рідини дорівнює нулю і які тому грають роль миттєвих центрів обертання Таким чином, відмінність ламінарної течії від турбулентного полягає не в тому, що останнє є вихровим, а в наявності хаотичних флуктуації швидкості в різних точках турбулентного потоку, що призводять, зокрема, до переміщення частинок в напрямках , поперечних го осі.

Кожна частинка рідини рухається по трубопроводу поступально, проте потік в будь-якому перетині можна вважати як би обертається навколо його точок, що знаходяться біля стінки, де швидкість рідини дорівнює нулю. Таким чином, відмінність ламінарної течії від турбулентного полягає не в тому, що останнє є вихровим, а в наявності хаотичних флуктуації швидкості в різних точках турбулентного потоку, що призводять, зокрема, до переміщення частинок в напрямках, поперечних його осі.

У теорії гідродинаміки для опису руху нестисливої - рідини користуються рівняннями нерозривності і рівняннями Нав'є-Стокса, які випливають із законів збереження маси і кількості руху щодо елементарного об'єму рідини. Рішення цих рівнянь в загальному випадку дуже складно і може бути доведено до кінцевого результату - тільки в окремих приватних випадках при наступних спрощують припущеннях. У разі турбулентного течії, що характеризується інтенсивним перемішуванням окремих елементарних об'ємів рідини і пов'язаним з цим перенесенням маси, кількості руху і кількості теплоти, користуються моделлю усередненого за часом руху, що дозволяє описати основні риси турбулентного течії рідини і вирішувати прикладні завдання. Як відомо, турбулентність - явище; що полягає в тому, що утворюються численні вихори різних розмірів, внаслідок чого їх гідродинамічні і термодинамічні характеристики (швидкість -, тиск, плотйвсть, температура): відчувають хаотичні флуктуації і тому изме. Внаслідок надзвичайної нерегулярності гідродинамічних полів турбулентного течії застосовується статистичний опис завдання. Цей процес називається методом умовного осреднения: Метод використовується для дослідження окремих елементів турбулентного течії, зокрема, для одного з взаємодіючих потоків. Ясно, що більшість умовних осреднении сильно залежить від прийнятих умов вибірки. Але в багатьох випадках за допомогою умовного осреднения вдається досить точно описати турбулентний процес.

Однак ці реакції цікаві, зокрема, тим, що з їх допомогою можна вимірювати внутрішній квадрупольний момент Q0 ядра (див. Гл. Для пояснення розглянемо найпростіший випадок несферичність парному-парних ядер, у яких в основному стані спін дорівнює нулю. Несферичність ядро володіє внутрішнім квадрупольним моментом. Однак, якщо спін цього ядра дорівнює нулю, то за рахунок квантових флуктуацій орієнтація цього моменту хаотично змінюється. Тому, якщо час вимірювання велике в порівнянні з частотою флуктуації моменту, то відбувається усереднення за цими флуктуа-циям, так що і вимірюваний момент (це і є зовнішній квадрупольний момент Q) виявляється рівним нулю. При кулоновском ж порушення пролетающая частка ефективно діє на квадрупольний момент ядра протягом короткого проміжку часу, за який повне усереднення по хаотичним орієнтаціям відбутися не встигає. Дійсно, частота з хаотичних флуктуації орієнтації квадрупольного моменту має порядок Е /Н, де Е - енергія першого обертального рівня ядра.

Однак ці реакції цікаві, зокрема, тим, що з їх допомогою можна вимірювати внутрішній квадрупольний момент Q0 ядра (див. Гл. Для пояснення розглянемо найпростіший випадок несферичність парному-парних ядер, у яких в основному стані спін дорівнює нулю. Несферичність ядро володіє внутрішнім квадрупольним моментом. Однак, якщо спін цього ядра дорівнює нулю, то за рахунок квантових флуктуацій орієнтація цього моменту хаотично змінюється. Тому, якщо час вимірювання велике в порівнянні з частотою флуктуації моменту, то відбувається усереднення за цими флуктуа-циям, так що і вимірюваний момент (це і є зовнішній квадрупольний момент Q) виявляється рівним нулю. При кулоновском ж порушення пролетающая частка ефективно діє на квадрупольний момент ядра протягом короткого проміжку часу, за який повне усереднення по хаотичним орієнтаціям відбутися не встигає. Дійсно, частота з хаотичних флуктуації орієнтації квадрупольного моменту має порядок Е /І, де Е - енергія першого обертального рівня ядра.