А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Формфактор
Формфакторы, характеризующие подобные модели распределенных зарядов, Должны меняться под влиянием внешних сил. В согласии с этой идеей для самих формфакторов Должны быть написаны Соответствующие уравнения движения.
Формфактор должен убывать, потому что вероятность образования именно двух пионов, в то время как доступно очень много других состояний, весьма мала. Ток изоспина, генерируемый пионной парой, должен быть связан с другими Адро-нами, причем мы требуем, чтоб такая связь НЕ приводила к излучению адронов. Позднее нам станет ясно, что при больших значениях q2 это ведет к падению Fn (q2) по степенно закона, хотя показатель степени заранее неизвестен.
Формфакторы для различных Р - ИСТОЧНИКОВ Приведены в таблице.
Формфактор Ъ здесь такой же, как и для случая измерений ползучесть образца в виде сэндвича[см. уравнение (6.1) ]; он должен содержать то же поправки на распределение напряжений и на Искривление граней.
Формфактор Ь, измеряемый в сантиметрах, зависит от креп-тения образца и распределения нагрузки.
Формфактор воспроизводится во всех узлах обратной решетки, однако ввиду слабости дальних отражений практически наблюдаемы лишь рефлексы с малыми индексами.
Формфактор (показатель размеров) платы определяется как результат компромисса между ее габаритами и условиями эксплуатации; поэтому широкую популярность приобрел двойной формфактор, Соответствующий стандарту Eurocard (IEC 240.2), так как его использование обусловливает возможность эксплуатации платы в тяжелых условиях, когда ударные нагрузки и вибрации неприемлемы для плат больших размеров. Двухкомпонентные разъемы, такие, как DIN 41612 /DIN 41494 по своей сути более надежны, чем краевые разъемы.
Формфактор представляет собой степень приближения молекулярной поверхности в плоскости решетки к кругу.
Динамический формфактор отличается от суммы в соотношении (1433) только иа величину воздействия пробное звезды.
Феноменологические формфакторы va могут быть подогнаны так, чтоб можно было воспроизвести измеренные фазовые сдвиги. Ясно, что эти форм-факторы прямо не связаны с радиусом jrNA - или TtNN-вершинных операторов обсуждавшихся выше; они лишь отражают кинематику перекрестного механизма.
Формфактор S не непременно должен быть изотропным или симметричным. Однако здесь мы предположим, что функция S () изотропна.
Если формфактор F (xr, х) ликвидирует расходимости известных интегралов, то этот же формфактор неизбежно ликвидирует полюс А (л - л) - функции.
Учтем формфактор частиц при оценке dT, поскольку исследования проведены с частицами различной формы, включая и движущиеся шарики.
Учтем формфактор частиц при оценке dr, поскольку исследования проведены с частицами различной формы, включая и движущиеся шарики.
Значения формфактора b для геометрии такого типа Приведены также в приложении В вместе с формулами для максимальной деформации и напряжения в образце.
Значения формфактора и максимальных напряжений и деформаций даны в приложении В.
Для формфактора же g (t) никакие значения физическими требованиями заранее НЕ предписываются.
Зависимость длины волны де Бройля от импульса частицы. Понятие формфактора применяется также к атомным ядрам и атомам.
Для формфактора же g (t) никакие значения физическими требованиями заранее НЕ предписываются.
В (340) формфактор представлен в нерелятивистском приближении.
Такой же формфактор определяет влияние электронного облака на рассеяния электронов атомом.
Под словом формфактор в квантовой теории поля понимается матричный элемент локального оператора, вычисленный между вакуумом и - W - частичным состоянием. Для двухчастичных формфакторов существует удобная параметризация через S - переменные, с помощью которой удается полностью исследовать их аналитическую структуру на основе кроссинг-симметрии и СРТ-инвариантности. В работе[l ]эти, известные в общем формализ квантовой теории поля, свойства были использованы для вычисления двухчастичных форм-факторов в точно решаемых релятивистского моделях в пространстве измерений. В этой же работе были Приведены некоторые уравнения для Ц /- частичного формфактора, полученные по аналогии с двухчастичным случаем. Смысл ЭТИХ уравнений, однако, не совсем понятен.
В Рассматриваемый аксиальный формфактор нуклона величина g входит как вычет пионного полюса.
При расчете формфактора необходимо Принимать во внимание либрационные состояния. Они ведут к уши-рения полосы перехода Nn-Kk и, следовательно, маскируют тонкую структуру полосы в спектре.
Целесообразность определения формфакторов согласно (138 7) (R.
Целесообразность определения формфакторов согласно (138.7) (R.
Три аксиальных формфактора носят следующие названия: gi - аксиальный заряд, gz - слабый электризм, g3 - эффективный псевдоскаляром. Подобно последнему, який запрещен в силу СР-инвариантности электромагнитного взаимодействия, слабый электризм также запрещен. Причиной запрета является то, что этот член имеет положительную G-чет-ность, в то время как аксиальный ток G-нечетен.
Здесь b - формфактор (измеряемый в сантиметрах), которые зависит от геометрии образца.
Введенный таким образом формфактор т) зависит от напряженности электрического поля данной моды резонатора в области резонатора, занимаемой плазмой.
В нашем случае формфакторы 4 и есть формфактор.
Зависимость между динамическим и геометрическим коэффициентами формы частиц. Динами чески и формфактор & ф в переходной области увеличивается с ростом ReT, что указывает на более Значительную зависимость Cf от числа ReT для неправильных частиц, чем для шара.
Таким образом, формфактор Fm (его называют магнитным) можно интерпретировать как плотность пространственного распределения магнитного момента - разумеется, с темы же оговорками, Которые были сделаны выше по поводу распределения заряда.
Оценим сначала величину формфактора при малых углах рассеяния.
Величина F называется атомным формфактором. Ее значение определяется распределением плотности электронного заряда. Подставляя в (85 5) значение вектора столкновения К.
В качестве примера Вычислим формфактор для атома водорода.
При малых значениях аргумента формфактор равен единице; при больших значениях аргумента он стремится к пулю.
Тот факт, что формфакторы стремятся к нулю при Q2 - оо, с релятивистской точки зрения означает, что вероятность обнаружить один лишь протон как точечный заряд равна нулю. В теории поля это может быть следствием либо отсутствия идеальных составляющих поля (партоноа) с квантовымы числами протона, либо того, что, если даже такие объекты и существуют, реальные протоны всегда одеты и имеют нулевую амплитуду находится в состоянии голого протона.
Тот факт, что формфактор спадает до нуля при Q-x, означает, что протон (при Р - оо) выглядит как один-единственный Партон с вероятностью, равной нулю. Это может происходить вследствие того, что ни один Партон не имеет в точности квантовых чисел протона. Но, даже если бы такой Партон и существовал, более Убедительная причина этого состоит в том, что вероятность найти Партон, який НЕ окружен другими полями, порожденнымы взаимодействием с ним (и представляемым морем dx /x), равна нулю - в точности так, как это ожидается из теории тормозного излучения.
Теперь нужно учесть и формфактор. Это следует, впрочем, и из того, что, как уже было упомянуто, полуширина экваториальных дуг нередко превышает полуширину меридиональных, и это вряд ли можно отнести только за счет различия в соответствующих параметрах разупорядоченности. Таким образом, мы имеем здесь, по-видимому, разбиравшийся в § 2 главы V случай, когда радиус взаимодействия больше диаметра рассеивающей области или сравним с ним по величине. Если принять, что такое же размытие дает и формфактор, то итоговая полуширина окажется около 008 А 1 что примерно соответствует средним данным опыта.
При введении в теорию формфакторов, кроме принципиальной возможности отказаться от релятивистской инвариантности, имеется альтернативная возможность отказаться от динамической недерформируемосты самого формфактора, сохраняя при этом применимости преобразований Лорентца.
Отметим, что свойство формфактора (8616) в применении к рассеяния нейтронов выражает собой тот факт, что при Т 0 жидкость может только приобретать, но НЕ отдавать энергию. Соотношение же (8614) выражает собой принцип детального равновесия, так как процессы рассеяния с передачей энергии и импульса (о, k) и (- о, - k) являются взаимно обратными.
Следовательно, при введении формфактора F (x, x) в (3.7) система уравнений (3.4) становится, вообще говоря, несовместной, а уравнение (3.3) - противоречивым. Указанная несовместность уравнений представляет собой математическое следствие допускаемой введением формфактора возможности бесконечной скорости распространения сигнала.
Свертки (64) формфактора S (2) 2 с каждым Пиком функции Z (2 определяет его итоговую полуширину, которая примерно равна сумме полуширина обеих свертываемых функций. . Простое общее выражение для формфактора G (К) одиночной полимерной цепи можно Получить в пределе k - - О, что согласно (512) отвечает длинноволновом излучению или рассеяния на малые углы.
Определенному значению q в формфакторе отвечают расстояния г - /q в пространственном распределении электронных зарядов в атоме. Формфактор приближается к значению (полное экранирование) при q 1 /а, где а - размеры атома.
Определенному значению q в формфакторе отвечают расстояния г - 1 /q в пространственном распределении электронных зарядов в атоме. Формфактор приближается к значению Z (полное экранирование) при q I /a, где а - размеры атома.
Более конкретное исследование трудностей введения формфактора в рамках метода 5-матрицы содержится в обстоятельной работе Штюкельберга и Вандерса[156], Где показано, что даже при очень осторожно выборе класса формфакторов (см. W2w2w23.), Когда условие причинности выполняется во втором приближении, в третьем приближении метода 5-матрицы условие причинности нарушается в макроскопическое области. Шткжельберг и Вандерс приходят к выводу, что введение формфактора в метод S-матрицы с необходимостью вступает в противоречие с условием причинности.
Теперь мы Выведем выражение для формфактора, следующее из модели Томаса - Ферми. Подставляя сюда Приведенное в тексте (гл. В общем виде задача вычисления формфактора очень сложна, однако в Некоторых предельных случаях можно Получить важные и общие результаты. .
Формфактор должен убывать, потому что вероятность образования именно двух пионов, в то время как доступно очень много других состояний, весьма мала. Ток изоспина, генерируемый пионной парой, должен быть связан с другими Адро-нами, причем мы требуем, чтоб такая связь НЕ приводила к излучению адронов. Позднее нам станет ясно, что при больших значениях q2 это ведет к падению Fn (q2) по степенно закона, хотя показатель степени заранее неизвестен.
Формфакторы для различных Р - ИСТОЧНИКОВ Приведены в таблице.
Формфактор Ъ здесь такой же, как и для случая измерений ползучесть образца в виде сэндвича[см. уравнение (6.1) ]; он должен содержать то же поправки на распределение напряжений и на Искривление граней.
Формфактор Ь, измеряемый в сантиметрах, зависит от креп-тения образца и распределения нагрузки.
Формфактор воспроизводится во всех узлах обратной решетки, однако ввиду слабости дальних отражений практически наблюдаемы лишь рефлексы с малыми индексами.
Формфактор (показатель размеров) платы определяется как результат компромисса между ее габаритами и условиями эксплуатации; поэтому широкую популярность приобрел двойной формфактор, Соответствующий стандарту Eurocard (IEC 240.2), так как его использование обусловливает возможность эксплуатации платы в тяжелых условиях, когда ударные нагрузки и вибрации неприемлемы для плат больших размеров. Двухкомпонентные разъемы, такие, как DIN 41612 /DIN 41494 по своей сути более надежны, чем краевые разъемы.
Формфактор представляет собой степень приближения молекулярной поверхности в плоскости решетки к кругу.
Динамический формфактор отличается от суммы в соотношении (1433) только иа величину воздействия пробное звезды.
Феноменологические формфакторы va могут быть подогнаны так, чтоб можно было воспроизвести измеренные фазовые сдвиги. Ясно, что эти форм-факторы прямо не связаны с радиусом jrNA - или TtNN-вершинных операторов обсуждавшихся выше; они лишь отражают кинематику перекрестного механизма.
Формфактор S не непременно должен быть изотропным или симметричным. Однако здесь мы предположим, что функция S () изотропна.
Если формфактор F (xr, х) ликвидирует расходимости известных интегралов, то этот же формфактор неизбежно ликвидирует полюс А (л - л) - функции.
Учтем формфактор частиц при оценке dT, поскольку исследования проведены с частицами различной формы, включая и движущиеся шарики.
Учтем формфактор частиц при оценке dr, поскольку исследования проведены с частицами различной формы, включая и движущиеся шарики.
Значения формфактора b для геометрии такого типа Приведены также в приложении В вместе с формулами для максимальной деформации и напряжения в образце.
Значения формфактора и максимальных напряжений и деформаций даны в приложении В.
Для формфактора же g (t) никакие значения физическими требованиями заранее НЕ предписываются.
Зависимость длины волны де Бройля от импульса частицы. Понятие формфактора применяется также к атомным ядрам и атомам.
Для формфактора же g (t) никакие значения физическими требованиями заранее НЕ предписываются.
В (340) формфактор представлен в нерелятивистском приближении.
Такой же формфактор определяет влияние электронного облака на рассеяния электронов атомом.
Под словом формфактор в квантовой теории поля понимается матричный элемент локального оператора, вычисленный между вакуумом и - W - частичным состоянием. Для двухчастичных формфакторов существует удобная параметризация через S - переменные, с помощью которой удается полностью исследовать их аналитическую структуру на основе кроссинг-симметрии и СРТ-инвариантности. В работе[l ]эти, известные в общем формализ квантовой теории поля, свойства были использованы для вычисления двухчастичных форм-факторов в точно решаемых релятивистского моделях в пространстве измерений. В этой же работе были Приведены некоторые уравнения для Ц /- частичного формфактора, полученные по аналогии с двухчастичным случаем. Смысл ЭТИХ уравнений, однако, не совсем понятен.
В Рассматриваемый аксиальный формфактор нуклона величина g входит как вычет пионного полюса.
При расчете формфактора необходимо Принимать во внимание либрационные состояния. Они ведут к уши-рения полосы перехода Nn-Kk и, следовательно, маскируют тонкую структуру полосы в спектре.
Целесообразность определения формфакторов согласно (138 7) (R.
Целесообразность определения формфакторов согласно (138.7) (R.
Три аксиальных формфактора носят следующие названия: gi - аксиальный заряд, gz - слабый электризм, g3 - эффективный псевдоскаляром. Подобно последнему, який запрещен в силу СР-инвариантности электромагнитного взаимодействия, слабый электризм также запрещен. Причиной запрета является то, что этот член имеет положительную G-чет-ность, в то время как аксиальный ток G-нечетен.
Здесь b - формфактор (измеряемый в сантиметрах), которые зависит от геометрии образца.
Введенный таким образом формфактор т) зависит от напряженности электрического поля данной моды резонатора в области резонатора, занимаемой плазмой.
В нашем случае формфакторы 4 и есть формфактор.
Зависимость между динамическим и геометрическим коэффициентами формы частиц. Динами чески и формфактор & ф в переходной области увеличивается с ростом ReT, что указывает на более Значительную зависимость Cf от числа ReT для неправильных частиц, чем для шара.
Таким образом, формфактор Fm (его называют магнитным) можно интерпретировать как плотность пространственного распределения магнитного момента - разумеется, с темы же оговорками, Которые были сделаны выше по поводу распределения заряда.
Оценим сначала величину формфактора при малых углах рассеяния.
Величина F называется атомным формфактором. Ее значение определяется распределением плотности электронного заряда. Подставляя в (85 5) значение вектора столкновения К.
В качестве примера Вычислим формфактор для атома водорода.
При малых значениях аргумента формфактор равен единице; при больших значениях аргумента он стремится к пулю.
Тот факт, что формфакторы стремятся к нулю при Q2 - оо, с релятивистской точки зрения означает, что вероятность обнаружить один лишь протон как точечный заряд равна нулю. В теории поля это может быть следствием либо отсутствия идеальных составляющих поля (партоноа) с квантовымы числами протона, либо того, что, если даже такие объекты и существуют, реальные протоны всегда одеты и имеют нулевую амплитуду находится в состоянии голого протона.
Тот факт, что формфактор спадает до нуля при Q-x, означает, что протон (при Р - оо) выглядит как один-единственный Партон с вероятностью, равной нулю. Это может происходить вследствие того, что ни один Партон не имеет в точности квантовых чисел протона. Но, даже если бы такой Партон и существовал, более Убедительная причина этого состоит в том, что вероятность найти Партон, який НЕ окружен другими полями, порожденнымы взаимодействием с ним (и представляемым морем dx /x), равна нулю - в точности так, как это ожидается из теории тормозного излучения.
Теперь нужно учесть и формфактор. Это следует, впрочем, и из того, что, как уже было упомянуто, полуширина экваториальных дуг нередко превышает полуширину меридиональных, и это вряд ли можно отнести только за счет различия в соответствующих параметрах разупорядоченности. Таким образом, мы имеем здесь, по-видимому, разбиравшийся в § 2 главы V случай, когда радиус взаимодействия больше диаметра рассеивающей области или сравним с ним по величине. Если принять, что такое же размытие дает и формфактор, то итоговая полуширина окажется около 008 А 1 что примерно соответствует средним данным опыта.
При введении в теорию формфакторов, кроме принципиальной возможности отказаться от релятивистской инвариантности, имеется альтернативная возможность отказаться от динамической недерформируемосты самого формфактора, сохраняя при этом применимости преобразований Лорентца.
Отметим, что свойство формфактора (8616) в применении к рассеяния нейтронов выражает собой тот факт, что при Т 0 жидкость может только приобретать, но НЕ отдавать энергию. Соотношение же (8614) выражает собой принцип детального равновесия, так как процессы рассеяния с передачей энергии и импульса (о, k) и (- о, - k) являются взаимно обратными.
Следовательно, при введении формфактора F (x, x) в (3.7) система уравнений (3.4) становится, вообще говоря, несовместной, а уравнение (3.3) - противоречивым. Указанная несовместность уравнений представляет собой математическое следствие допускаемой введением формфактора возможности бесконечной скорости распространения сигнала.
Свертки (64) формфактора S (2) 2 с каждым Пиком функции Z (2 определяет его итоговую полуширину, которая примерно равна сумме полуширина обеих свертываемых функций. . Простое общее выражение для формфактора G (К) одиночной полимерной цепи можно Получить в пределе k - - О, что согласно (512) отвечает длинноволновом излучению или рассеяния на малые углы.
Определенному значению q в формфакторе отвечают расстояния г - /q в пространственном распределении электронных зарядов в атоме. Формфактор приближается к значению (полное экранирование) при q 1 /а, где а - размеры атома.
Определенному значению q в формфакторе отвечают расстояния г - 1 /q в пространственном распределении электронных зарядов в атоме. Формфактор приближается к значению Z (полное экранирование) при q I /a, где а - размеры атома.
Более конкретное исследование трудностей введения формфактора в рамках метода 5-матрицы содержится в обстоятельной работе Штюкельберга и Вандерса[156], Где показано, что даже при очень осторожно выборе класса формфакторов (см. W2w2w23.), Когда условие причинности выполняется во втором приближении, в третьем приближении метода 5-матрицы условие причинности нарушается в макроскопическое области. Шткжельберг и Вандерс приходят к выводу, что введение формфактора в метод S-матрицы с необходимостью вступает в противоречие с условием причинности.
Теперь мы Выведем выражение для формфактора, следующее из модели Томаса - Ферми. Подставляя сюда Приведенное в тексте (гл. В общем виде задача вычисления формфактора очень сложна, однако в Некоторых предельных случаях можно Получить важные и общие результаты. .