А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Формулювання - крайове умова

Формулювання крайових умов відповідає допущенню про те, що в процесі сушіння температура газової фази однакова по всьому об'єму, отже, всі частинки знаходяться в однакових температурних умовах.

При формулюванні крайових умов необхідно врахувати внесок тангенціальних зусиль в поперечні сили.

Складнішою є формулювання крайових умов на ділянці кордону FI, які визначаються змочуючими властивостями пластових порід і передісторією початку розробки нафтового або газового родовища. Зокрема, на якій основі - водної або вуглеводневої - були приготовлені буровий розчин і /або промивна рідина, що використовувалися при розтині продуктивного пласта.

Постановка завдання вимагає також формулювання крайових умов. Якщо початковий розподіл температур нерівномірно, то це повинно бути відображено безрозмірними параметрами, які конструюються на основі відповідної аналітичної залежності. Якщо при граничних умовах першого роду задається температура на поверхнях тіла є функцією місця і часу, то також виникнуть нові безрозмірні аргументи, які треба буде долучити до отриманих раніше з рівняння Фур'є. Однак і за відсутності такого типу усложеніе, але при завданні граничних умов третього роду, виникає новий безрозмірний аргумент, специфічний для цієї, практично найважливішою, постановки задачі.

теорія характеристик грає виключно важливу роль при формулюванні крайових умов задач газової динаміки. Крім того, властивості характеристик широко використовуються при числовому розв'язанні рівнянь. Надалі при розгляді конкретних завдань про рух газу ці питання будуть неодноразово порушуватися.

Положення в даному випадку ускладнюється ще й специфікою формулювання крайових умов. Справа в тому, що в звичайній гідродинамічної задачі їх найпростіше задавати (це так і робиться, не на дійсних рухомих поверхнях розділу фаз, а екстраполювати на деяку нерухому поверхню. Це призводить до того що рішення не описує, взагалі кажучи, дійсного руху поблизу поверхні розділу фаз. Але такою зоною при достатній близькості цих поверхонь може, в разі кінцевих збурень, опинитися вся товщина об'єкта.

Рівняння це належить до параболічного типу, що і визначає особливості формулювання крайових умов в задачах безмоментной теорії циліндричних оболонок.

Так само як і для першого завдання, застосування аналітичних функцій дозволяє отримати зручну формулювання крайових умов.

Відсутність рівнянь, що відображають внутрішні зв'язки між параметрами, які визначають процес, не перешкоджає формулюванню крайових умов.

При вирішенні завдання в зусиллях або через функцію зусиль Ф виникають суттєві труднощі при формулюванні крайових умов для переміщень, що помітно знижує цінність цього підходу. Хоча в свого часу цей шлях вирішення завдання і зіграв свою позитивну роль і отримані шляхом введення функції Ф рішення можна знайти у великій літературі з цього питання, однак у зв'язку з появою сучасних обчислювальних засобів більш повне і ефективне рішення простіше отримати на базі рівнянь в переміщеннях.

При вирішенні завдання в зусиллях або через функцію зусиль Ф виникають суттєві труднощі при формулюванні крайових умов для переміщень, що помітно знижує цінність цього підходу. Хоча свого часу цей шлях вирішення завдання і зіграв свою позитивну роль н отримані шляхом введення функції Ф рішення можна знайти у великій літературі з цього питання, однак у зв'язку з появою сучасних обчислювальних засобів більш повне і ефективне рішення простіше отримати на б & зе рівнянь в переміщеннях.

Рівняння Фоккера-Планка (810) - рівняння в приватних похідних і його подальший аналіз істотно залежить від формулювання крайових умов по х, які формулюються для аналізу конкретних завдань.

Рівняння Фоккера-Планка (611) - рівняння в приватних похідних, і його подальший аналіз істотно залежить від формулювання крайових умов по х, які формулюються для аналізу конкретних завдань.

Постановка і вирішення завдань на основі повної системи рівнянь фільтрації неоднорідних рідин скрутні зважаючи на складність самих рівнянь, а також формулювання крайових умов, зокрема розриву капілярних сил на кордонах пористого середовища (так званих кінцевих ефектів), роль яких недостатньо вивчена.

Одна з особливостей даного завдання полягає в тому, що область зміни ординат випадкової функції х обмежена, що необхідно врахувати в формулюванні крайових умов.

Таким чином, як метод подібності, так і метод перетворення виконують подібні функції перетворень процесів; причому перший з них пов'язує між собою процеси, що розрізняються чисельними значеннями умов однозначності, а другий - процеси, які мають відмінності в функціональної формулюванні крайових умов.

Однак і на шляху застосування дифузійної теорії є деякі суттєві перешкоди. Крім труднощів визначення коефіцієнта дифузії, принципові ускладнення виникають при формулюванні крайових умов у дна потоку. Для розшифровки коефіцієнтів, що входять в ці умови, також необхідно поглиблене вивчення механізму захоплення частинок дном і зважування частинок потоком в умовах осадження або розмиву.

Розподілені пружні системи називають лінійними, якщо вони описуються лінійними рівняннями в приватних похідних. При вирішенні завдань динаміки для розподілених пружних систем, крім початкових умов, потрібно формулювання крайових умов.

В оглядовій роботі Но-вічкова[178]обговорені різні постановки динамічних задач для багатошарових конструкцій. Відзначено, що найбільш загальним підходом для опису деформування цих конструкцій можна вважати застосування для кожного шару рівнянь динамічної теорії пружності з формулюванням крайових умов на лицьових і торцевих поверхнях і умов сполучення на кордонах шарів. Однак такий підхід виявляється досить складним, його вдається реалізувати лише для необмежених шаруватих середовищ періодичної структури. Деякі спрощення, що призводять до досягнення результату, виходять при обліку мелкослоістості середовища. Для шаруватих нескінченних середовищ вдається використовувати методи акустики і лінійної оптики і на основі цього отримати ефективні рішення. Застосування цих результатів до механіки шаруватих конструкцій майже неможливо через обмеженість об'єктів як за напрямками в поверхнях шарів, так і по напрямку, перпендикулярному серединним поверхнях шарів.

Обґрунтовано иодель поліедріческіх осередків флюїдних дисперсних систем у формі компактних четарнадцатіграннінов. Отримано і успадковувати рівняння барогравітаціонного оііерезіса для нерухомої дисперсної сістеуи в припущенні рівноваги иежду полоненої і контактує з нею каналом. Виведено рівняння сі-нерезіоа, що враховують запізнювання у встановленні рівноваги аевду плівкою і каналів, течії дисперсної фази, а також спонтанні градієнти концентрації ПАР. Отримано рівняння, що описують просторово-часові зміни дисперсності і Крае-носм пен і емульсій при обмеженою стійкості плівок. Показано, що опис кінетики ловерхносз-ного руйнування діопераних OHOSSM зводиться до формулювання крайових умов нового типу.

Нас буде цікавити квазістаціонарний тепловий режим, який встановився в системі зразок I і крайові пластини II і III і відповідний частоті струму і. У цьому випадку умова, при якому можна знехтувати віддачею з бічних прверхностей і, отже, вважати задачу одновимірної, набуває вигляду ш ара /Х5 де X і а - відповідно теплопровідність і температуропровідність досліджуваного зразка; р - периметр; 5 - площа поперечного перерізу. Звідси визначається ширина зразка. Математично задача зводиться до вирішення одновимірного рівняння теплопровідності для тришарової системи. Є кілька варіантів досвіду. У першому варіанті між центральним зразком і крайовими пластинами існує як теплової, так і електричний контакт. У другому варіанті досвіду контакт центрального зразка з периферійним тільки теплової. В тому і в іншому випадку доводиться враховувати при формулюванні крайових умов теплоємність тонкого металевого контактного покриття між крайовим і центральним зразком. Таке покриття, очевидно, абсолютно необхідно в другому варіанті досвіду, де в якості теплоти Пельтьє використовується теплота, що виділяється на кордоні між металом і центральним зразком. У першому варіанті досвіду металева прошарок застосовується для поліпшення властивостей контакту. Симетричне розташування центрального зразка і периферійних напівпровідникових зразків обумовлено можливістю при такому розташуванні вимірювати разностную температуру між кордонами 1 - /і 2 - 2 і, отже, виключити з розгляду вплив джоулева теплоти, з якою пов'язана зміна температури, що не позначається на разностной температурі.