А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Формування - солітон
Формування солітону обвідної відбувається наступним чином. Вище вже зазначалося, що взаємодія хвиль з різною частотою в диспергирующей середовищі істотно залежить від умов синхронізму. Тому, якщо вдалося задовольнити цим умовам для деяких частот, то для інших частот вони не виконуються і ефективність взаємодії хвиль, для яких (14.1) не виконується, мала. Це має суттєве значення для хвильових пакетів, що володіють набором спектральних компонент у вузькому частотному інтервалі. Оскільки ми вважаємо, що рівності (14.1) виконуються лише для основних частот, то для всіх інших спектральних компонент вони порушуються. Отже в диспергирующей середовищі ефективність обміну енергією різних спектральних компонент не однакова. Це веде до зміни профілю огинають взаємодіючих пакетів.
Схема експериментальної установки (вгорі, використаної для отримання автокореляційних функцій (внизу, що демонструють відновлення солитонов в световоде довжиною 10 км при ВКР-посиленні. Висота кривої в разі без посилення була збільшена приблизно в п'ять разів для того, щоб полегшити порівняння відповідних тривалостей. На практиці імпульси будуть відрізнятися від ідеального випадку, необхідного для формування фундаментального солітону, тому потрібно визначити допустимий рівень відмінності. відмінності від точної форми і точного значення енергії були розглянуті в розд. Частотна модуляція початкового імпульсу може виявитися шкідливою хоча б тому, що, накладаючись на частотну модуляцію, обумовлену ФСМ.
Форма імпульсу і його спектр в точці. IL D 3 при поширена на довжині хвилі нульової дисперсії імпульсу, що має форму гіперболічного секанса і таку пікову потужність, що N 2. Штрихові крівьк представляють вихідний імпульс і його спектр (дані для порівняння. Так як довгохвильова компонента лежить в області негативною дисперсії групових швидкостей, можливе формування солітону в цій спектральної області. Енергія з іншої спектральної компоненти розсіюється через те, що ця частина імпульсу поширюється в області позитивної дисперсії. Саме задня частина імпульсу і розсіюється при поширенні, так як при ФСМ спектральні компоненти на задньому фронті зсуваються в короткохвильову область. При Е /5 з передньої частини імпульсу формується фундаментальний солітон.
Форма імпульсу і його спектр в точці. /LD 3 при поширенні на довжині хвилі нульової дисперсії імпульсу, що має форму гіперболічного секанса і таку пікову потужність, що N 2. Штрихові криві представляють вихідний імпульс і його спектр (дані для порівняння. Так як довгохвильова компонента лежить в області негативною дисперсії групових швидкостей, можливе формування солітону в цій спектральної області. Енергія з іншої спектральної компоненти розсіюється через те, що ця частина імпульсу поширюється в області позитивної дисперсії. Саме задня частина імпульсу і розсіюється при поширенні, так як при ФСМ спектральні компоненти на задньому фронті зсуваються в короткохвильову область.
Процес формування імпульсів при наявності в резонатора порожнини диспергирующих і нелінійних елементів багато в чому аналогічний формуванню оптичних солітонів.
у книзі фахівця з США систематизовані результати по нелінійної волоконної оптики за перші 20 років її розвитку, з єдиних позицій розглянуті питання формування оптичних солитонов, компресія лазерних імпульсів, параметричні процеси, а також різні рріложенія зазначених ефектів в різних інформаційних системах. Велику увагу приділено хроматичної дисперсії через її важливості у вивченні нелінійних ефектів, що виникають при поширенні ультракоротких оптичних імпульсів.
У книзі фахівця з США систематизовані результати по нелінійної волоконної оптики за перші 20 років її розвитку, з єдиних позицій розглянуті питання формування оптичних солітонів, компресія лазерних імпульсів, параметричні процеси, а також різні додатки зазначених ефектів в різних інформаційних системах. Велику увагу приділено хроматичної дисперсії через її важливості у вивченні нелінійних ефектів, що виникають при поширенні ультракоротких оптичних імпульсів.
При малих рівнях введеної потужності (0.3 Вт) імпульси при поширенні відчувають дисперсійне розширення, що знаходиться в згоді з результатами розд. Цей рівень потужності відповідає формуванню фундаментального солітону; теоретично розраховане значення 1 Вт.
Інтерес до цієї проблематики пов'язаний з вирішенням таких практично важливих питань, як дослідження впливу флуктуації параметрів вихідних імпульсів на граничну швидкість передачі інформації в солітонних режимі і використання світловодів як нелінійних фільтрів, що поліпшують просторово-часову структуру випромінювання. З точки зору стохастичною теорії нелінійних хвиль принципове значення має питання про можливість формування солитонов з оптичного шуму і про взаємозв'язок статистичних характеристик вихідного сигналу і сформувалися солитонов.
Обчислення проведені для трьох реалізацій початкових даних (6), що відрізняються значенням часу кореляції тк. Помітне на малюнку зменшення енергії в межах виділеного тимчасового інтервалу пов'язано з дисперсійним распливанія шумовий компоненти і її відходом з інтервалу інтегрування. Видно, що довжина світловода, яку потрібно вибрати для здійснення ефективної фільтрації солітонної складової, зменшується в міру зменшення початкового часу кореляції тк. Отриманий результат дуже важливий з практичної точки зору, так як він вказує на можливість формування оптичних солітонів з імпульсів частково когерентного випромінювання.
Схема експериментальної установки (вгорі, використаної для отримання автокореляційних функцій (внизу, що демонструють відновлення солитонов в световоде довжиною 10 км при ВКР-посиленні. Висота кривої в разі без посилення була збільшена приблизно в п'ять разів для того, щоб полегшити порівняння відповідних тривалостей. На практиці імпульси будуть відрізнятися від ідеального випадку, необхідного для формування фундаментального солітону, тому потрібно визначити допустимий рівень відмінності. відмінності від точної форми і точного значення енергії були розглянуті в розд. Частотна модуляція початкового імпульсу може виявитися шкідливою хоча б тому, що, накладаючись на частотну модуляцію, обумовлену ФСМ.
Форма імпульсу і його спектр в точці. IL D 3 при поширена на довжині хвилі нульової дисперсії імпульсу, що має форму гіперболічного секанса і таку пікову потужність, що N 2. Штрихові крівьк представляють вихідний імпульс і його спектр (дані для порівняння. Так як довгохвильова компонента лежить в області негативною дисперсії групових швидкостей, можливе формування солітону в цій спектральної області. Енергія з іншої спектральної компоненти розсіюється через те, що ця частина імпульсу поширюється в області позитивної дисперсії. Саме задня частина імпульсу і розсіюється при поширенні, так як при ФСМ спектральні компоненти на задньому фронті зсуваються в короткохвильову область. При Е /5 з передньої частини імпульсу формується фундаментальний солітон.
Форма імпульсу і його спектр в точці. /LD 3 при поширенні на довжині хвилі нульової дисперсії імпульсу, що має форму гіперболічного секанса і таку пікову потужність, що N 2. Штрихові криві представляють вихідний імпульс і його спектр (дані для порівняння. Так як довгохвильова компонента лежить в області негативною дисперсії групових швидкостей, можливе формування солітону в цій спектральної області. Енергія з іншої спектральної компоненти розсіюється через те, що ця частина імпульсу поширюється в області позитивної дисперсії. Саме задня частина імпульсу і розсіюється при поширенні, так як при ФСМ спектральні компоненти на задньому фронті зсуваються в короткохвильову область.
Процес формування імпульсів при наявності в резонатора порожнини диспергирующих і нелінійних елементів багато в чому аналогічний формуванню оптичних солітонів.
у книзі фахівця з США систематизовані результати по нелінійної волоконної оптики за перші 20 років її розвитку, з єдиних позицій розглянуті питання формування оптичних солитонов, компресія лазерних імпульсів, параметричні процеси, а також різні рріложенія зазначених ефектів в різних інформаційних системах. Велику увагу приділено хроматичної дисперсії через її важливості у вивченні нелінійних ефектів, що виникають при поширенні ультракоротких оптичних імпульсів.
У книзі фахівця з США систематизовані результати по нелінійної волоконної оптики за перші 20 років її розвитку, з єдиних позицій розглянуті питання формування оптичних солітонів, компресія лазерних імпульсів, параметричні процеси, а також різні додатки зазначених ефектів в різних інформаційних системах. Велику увагу приділено хроматичної дисперсії через її важливості у вивченні нелінійних ефектів, що виникають при поширенні ультракоротких оптичних імпульсів.
При малих рівнях введеної потужності (0.3 Вт) імпульси при поширенні відчувають дисперсійне розширення, що знаходиться в згоді з результатами розд. Цей рівень потужності відповідає формуванню фундаментального солітону; теоретично розраховане значення 1 Вт.
Інтерес до цієї проблематики пов'язаний з вирішенням таких практично важливих питань, як дослідження впливу флуктуації параметрів вихідних імпульсів на граничну швидкість передачі інформації в солітонних режимі і використання світловодів як нелінійних фільтрів, що поліпшують просторово-часову структуру випромінювання. З точки зору стохастичною теорії нелінійних хвиль принципове значення має питання про можливість формування солитонов з оптичного шуму і про взаємозв'язок статистичних характеристик вихідного сигналу і сформувалися солитонов.
Обчислення проведені для трьох реалізацій початкових даних (6), що відрізняються значенням часу кореляції тк. Помітне на малюнку зменшення енергії в межах виділеного тимчасового інтервалу пов'язано з дисперсійним распливанія шумовий компоненти і її відходом з інтервалу інтегрування. Видно, що довжина світловода, яку потрібно вибрати для здійснення ефективної фільтрації солітонної складової, зменшується в міру зменшення початкового часу кореляції тк. Отриманий результат дуже важливий з практичної точки зору, так як він вказує на можливість формування оптичних солітонів з імпульсів частково когерентного випромінювання.