А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Форма - хвильова поверхня

Форма хвильової поверхні на мілководді (друга зона) визначається еліптичної трохоїда. Остання окреслюється точкою, що рухається по еліпсу, який має постійну швидкість переміщення уздовж горизонтальної осі.

За формою хвильових поверхонь розрізняють плоскі (плоскі хвильові поверхні), циліндричні (циліндричні хвильові поверхні) і сферичні (сферичні хвильові поверхні) хвилі.

якщо відома форма хвильової поверхні S, то можна розрахувати структуру дифракційного зображення точкового джерела S, виходячи з принципу Гюйгенса - Френеля. Припустимо, що кутова апертура 2сс об'єктива в просторі зображень невелика і ми можемо вважати величину cos а дорівнює одиниці. Принцип Гюйгенса - Френеля дозволяє математично описати явище дифракції, користуючись перетворенням Фур'є.

Можна сказати, що на фотопластинці не фіксують форма хвильової поверхні, представляє собою поверхню рівних фаз. А значить, фотографія не несе ніякої об'єктивної інформації про відстані до різних точок об'ємного об'єкта зйомки. Адже форма хвильової поверхні, що досягає спостерігача або фотопластинки, залежить саме від цих відстаней.

Відповідно від симетрії тензорів е або т]залежить і форма хвильових поверхонь в кристалах.

У таких випадках вихідна формула (376), яка представляла форму хвильової поверхні, буде виражати тепер безпосередньо хвильову аберацію.

Принцип Гюйгенса може бути сформульовано таким чином: можна визначити подальшу форму будь-якої заданої хвильової поверхні, уявивши собі, що з кожної точки цієї поверхні виходить елементарна сферична хвиля, і побудувавши огибающую цих хвиль. Принцип Гюйгенса дає можливість стверджувати неминучість відступу світлової хвилі від прямолінійного поширення в разі наявності перешкоди.

Різні типи хвиль можуть зустрічатися у вигляді хвиль різної форми; тут мається на увазі форма хвильової поверхні.

Функції а (г) і (р (г) визначають просторову структуру хвилі, в тому числі і форму хвильових поверхонь. Таким чином, фільтр частот представляється функцією автокореляції 1 що відноситься до F (, ч), т - е - його можна визначити, якщо відома форма хвильової поверхні, оскільки значення F (, f) EQh (k &) пов'язано з деформацією хвильової поверхні А (див. гл. Отже, марно обчислювати розподіл освітленості в дифракційному плямі для того, щоб потім виконати гармонічний аналіз: попереднє співвідношення дозволяє отримати результат швидше за допомогою інтегрування на зіниці.

Можна сказати, що на фотопластинці не фіксують форма хвильової поверхні, що представляє собою поверхню рівних фаз. А значить, фотографія не несе ніякої об'єктивної інформації про відстані до різних точок об'ємного об'єкта зйомки. Адже форма хвильової поверхні, що досягає спостерігача або фотопластинки, залежить саме від цих відстаней.

На цьому шляху було отримано ряд результатів. Перш за все, досить елементарно були отримані всі відомі результати теорії коливань мало в'язкої рідини; одночасно вдалося вирішити ряд нових завдань. Їм же були розглянуті завдання про хвилях, що виникають під дією збурень, в припущенні, що рідина схильна також дії сил поверхневого натягу. Завдяки простоті аналізу, досягнутої методично правильним використанням коштів асимптотичного аналізу, автору вдалося наочно продемонструвати вплив поверхневого натягу на декремент загасання і форму хвильової поверхні в'язкої рідини. Використовуючи методи асимптотичного аналізу, Ф. Л. Чер-ноусько (1966) побудував формули, що дозволяють розрахувати вільні коливання в в'язкої рідини, укладеної в посудину довільної форми, якщо тільки відповідне рішення для ідеальної рідини відомо.

Якщо відновлення проводиться монохроматичним світлом з тією ж довжиною хвилі, що і під час запису, то відбиті дзеркальними шарами хвилі лише тоді будуть перебувати у фазі і при інтерференції посилять один одного, коли напрямок відновлює пучка збігається з опорним. Голограма діє як оптичний коллиматор. Відбиті хвилі, як видно з рис. 738 б, мають при цьому той же напрямок, що і предметна хвиля. Тому товстошарова голограма відновлює лише одне (уявне) зображення предмета. При цьому відновлюється хвиля з такою ж формою хвильових поверхонь, що і предметна, але з протилежним напрямком поширення. Інакше можна сказати, що в процесі відновлення реалізується звернення хвильового фронту предметної хвилі. Зображення виходить в тому ж місці, де знаходився предмет.

Лінійна теорія здатна відповісти тільки на питання про кордон стійкого і нестійкого станів і не може передбачити реальну форму хвиль і їх еволюцію в часі. Експоненціальне зростання амплітуди хвиль при виникненні нестійкості, що передбачається лінійної теорією, сам по собі передбачає, що ця теорія виходить за межі своїх можливостей, як тільки таке зростання починається. У реальному процесі відновлюють сили (поверхневого натягу, інерції, масові) швидко наростають зі збільшенням амплітуди хвиль, яка завжди залишається кінцевою в гравітаційних плівках. На підставі численних досліджень в рамках нелінійної теорії були отримані деякі практично корисні результати[43], Проте вони, як правило, не можуть бути представлені у вигляді простих аналітичних співвідношень; основні тенденції, які йдуть із чисельних рішень, описуються зазвичай якісно. Зокрема, важливий якісний висновок робиться Холпановим і Шкадова[43]щодо впливу тертя з боку газового потоку (т) на форму хвильової поверхні рідкої плівки. Виявляється, починаючи з деякого значення т (при заданій витраті рідини Г0), збільшення дотичного напруження призводить до зменшення амплітуди хвиль, чого ніяк не можна було б припустити на основі аналізу в рамках лінійної теорії Кельвіна-Гельмгольца.

В принципі зображення одиночної зірки в фокусі телескопа являє собою дифракційне пляма (коло Ейрі, рис. 3), яке визначається апертурою телескопа. Щоб спостерігати ідеальну картину дифракції, необхідні виняткові атмосферні умови: падаюча на телескоп світлова хвиля, що йде від зірки, повинна бути плоскою. Насправді зазвичай таких умов немає, і внаслідок турбулентності атмосфери хвильовий фронт може бути сильно спотворений. Телескоп сприймає хвилю з нерівностями хвильового фронту, які лежать в межах від декількох сантиметрів до декількох десятків сантиметрів. Крива Б на рис. 117 зображує хвильову поверхню, КО торая надходить в телескоп в дану мить. Зрозуміло, форма хвильової поверхні змінюється дуже швидко в часі. Ось чому при спостереженні в телескоп оком зображення одиночної зірки зазвичай видно у вигляді розмитої плями, яке безперервно змінюється і структура якого не має нічого спільного з картиною дифракції Ейрі.