А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Форма - обурення

Форма обурення, описуваного функцією /в (IX.3), довільна.

Оскільки форма обурення на вході другого ступеня нам відома (див. Фіг. Деформація дна нескінченної прямокутної потенційної ями, необхідна для підйому основного рівня енергії. I до г (а (штрихові лінії - незбурених рівні енергії, і відповідна деформація хвильової функції vrj, наближає її по модулю до ij /з (б. На а видно намічається прогин в центральній області потенційного бар'єру. | Обурення потенціалу, викликають підйом рівня & 2 до if3. Збільшення v в області максимумів ФД зрушує. 2 вгору, пересилюючи вплив ямок тяжіння поблизу вузлів у 3. Вплив бар'єрів і ямок на інші рівня взаємно компенсуються - вони залишаються на колишніх місцях. | Обурення дна нескінченної прямокутної потенційної ями, що викликає опускання лише рівня. 2. Аналогічно можна визначити форму збурень потенціалу для підйому ( зниження) (рис. 3) будь-якого рівня енергії.

Вид функції /дозволяє визначити форму обурення для будь-якого моменту t і залежить від умов, що викликали його виникнення.

Залежність критичної - ського значення хвильового числа та (відповідного максимуму инкремента коливань від критерію Вебера W для різних значень товщини плівки, підрахована за формулою (277-суцільні лінія і (280 - штрихова. Далі доцільно вивчити питання про форми збурень, що переважають в різних випадках, для яких вище були визначені інкремент коливань.

Х-21. Схема вимірювання дисперсії в відкрито-закриті і закритих судинах. /- Точка нанесення обурення швидким впорскуванням трасера. 2 - місце вимірювання дисперсії (efji вихідного сигналу. 3 - місце вимірювання дисперсії (0 2 вихідного сигналу. Розглянутий метод знаходження параметра DluL не обмежується формою обурення, що відповідає дельта-функції. Крім того, існує ще й залишає його за формі збурень: амплітудна крайова задача для малих нормальних збурень містить лише квадрат горизонтального хвильового числа /г2 і тому з розв'язання лінійної задачі симетрія обурення не може бути визначена.

Оператор приймає евристичне рішення по відновленню пли збереженню працездатності обладнання при двох формах збурень: випадковий відмову або планові РПО за графіком. Сучасними методами автоматизації можна забезпечити тільки прогнозування відмов; для конкретних дій зі зміни стану обладнання засобами автоматизації можна (і потрібно) забезпечити можливо повний контроль, місцеве і дистанційне керування (РПО - ремонтно-профілактичні операції.

Точніше кажучи, можна створити такі умови, що при поширенні по лінії зміна форми обурення буде досить малим.

Вирази (4.4) - (4.4 г) показують, що в лінійних різі-стівних елементах при будь-яких діях форми збурень і реакцій завжди збігаються.

Соломон п Маркольф ш, Дон Кіхот і Санчо Панса, мрійник і філістер в одній особі; хамська форма обурення, облічпе обуреного хама; і над усім цим ширяє, як атмосфера, чесне свідомість самовдоволеного доброчесного оби-г: ательє, - така була грубіянская література XVI століття. Якщо нас не обманює пам'ять, німецьке народне дотепність спорудило їй ліричний пам'ятник у вигляді пісеньки Хейнекен, слузі-силачу. Гейнцену належить заслуга бути одним з тих, хто відродив цю грубіянскую літературу, і в цьому відношенні його можна вважати однією з німецьких ластівок наступаючої весни народів.

Слід, звичайно, пам'ятати, що справедливість цих умов пов'язана аппроксимацией наближеного рішення за допомогою двох членів і обмежена формами збурень, що допускають поділ, однак кожне з цих обмежень може бути ослаблене за рахунок додаткових обчислень.

Слід, звичайно, пам'ятати, що справедливість цих умов пов'язана аппрок-сімаціей наближеного рішення за допомогою двох членів і обмежена формами збурень, що допускають поділ, однак кожне з цих обмежень може бути ослаблене за рахунок додаткових обчислень.

До того як були отримані викладені вище експериментальні дані і результати розрахунків, існувало кілька точок зору на роль, яку відіграють тривимірні обурення в процесі переходу естественноконвектівного течії; висловлювалися різні припущення про форму тривимірних збурень і виникають нелінійних механізмах. У роботі[26]за допомогою добре відбивають світло частинок алюмінію проводилася візуалізація течії води в області переходу. При цьому вдалося виявити два поздовжніх вихору, аналогічні тим, що описані вище. Однак Шевчик[149], Вводячи фарбу в воду, спостерігав вихори, осі яких розташовані перпендикулярно напрямку течії. Було зроблено припущення, що збільшення завихренности викликається петлеобразной деформацією осі вихору. Однак залишилося не з'ясованим, чи не пов'язаний зростання завихренности зі способом введення фарби в рідину. Таке ж розбіжність можливих механізмів процесу переходу було відзначено і при дослідженні вимушених течій. Клебанов[85]встановив за результатами ретельних вимірів, що при введенні в потік контрольованих тривимірних збурень виникає вторинне осредненное перебіг у вигляді поздовжніх вихорів в результаті взаємодії нелінійних і тривимірних механізмів. Були вказані також інші можливі механізми, пов'язані, наприклад, з генерацією гармонік високого порядку або увігнутістю ліній струму хвильового руху. Однак, мабуть, розумно припустити, що для природної конвекції такі механізми не грають визначальної ролі і перехід до турбулентного режиму течії викликаний утворенням областей з високим зрушенням потоку та інших особливостей перебігу під дією системи поздовжніх вихорів.

В результаті порушення стаціонарного режиму руху або спокою в певному перетині трубопроводу відбувається зміна тиску і швидкості потоку. Форма заданого обурення визначається законом зміни одного з параметрів системи в початковому перерізі-трубопроводу. Прикладом такого обурення може служити заданий певним чином закон зміни швидкості газу на початку трубопроводу під дією рухомого за певним заданим законом поршня. Іншим прикладом може служити зміна за певним законом тиску в одному з перерізів трубопроводу.

Функція fi (% i) являє в рухомий системі 04.i яке залежить від часу розподіл збурень швидкості. Ця фіксована форма одновимірного обурення, задана початковим його розподілом, переміщається, згідно з першим з рівності (63), як одне ціле вздовж негативного напрямку нерухомої осі Ох зі швидкістю аа.

Порівнюючи форми потенційних кривих AT /i (x) і А Т /2 (ж), що зсувають вниз-вгору основний стан на рис. 111.2 і порушену на рис. 131.4 А Т /2 (ж), не відразу розумієш, що тут є проста закономірність повторення силового впливу на окремі пучности відповідних хвильових функцій. Тепер же легко пояснити форму обурення потенціалу для зсуву вниз (вгору), наприклад, одного лише другого рівня в нескінченній прямокутної ямі. Відповідна невозмущенная функція - синусоїда з одним вузлом в центрі, так що її модуль має два максимуми. Отже, щоб опускати (піднімати) другий рівень, в потенціалі обурення на рис. 131.4 має бути вже два мінімуму (максимуму) тяжіння (відштовхування) в тих місцях, де у Ф2 () розташовані максимуми.

У разі, коли протягом вводяться малі обурення частоти /якоюсь однією моди, первинна нестійкість буде розвиватися саме на цій частоті. На початковій лінійній стадії розвитку обурення форма обурення залишається синусоїдальної, збільшується лише його амплітуда. Потім починають проявлятися нелінійні ефекти, форма обурення перестає бути синусоїдальної і формується вихрова доріжка типу доріжки Кармана.

Молекули при цій не втрачають своєї індивідуальності, і внутрішньомолекулярний спектр, як правило, зберігає основні риси спектра рідкої фази. Иежмолекулярние сили проявляються на ньому в формі збурень, характер яких специфічний для різних речовин і відображає будову і динаміку кристала в цілому.

Інші кадри відповідають більш складним комбінаційною модам. Кадр 1 є найбільш поширеним: така форма обурення зустрічається майже у всіх відзнятих фільмах для обох речовин. Знімки, отримані при горінні діглікольдінітрата, за зовнішнім виглядом не відрізняються від знімків горіння нітрогліколю. Однак розгляд кінофільмів показало, що в цій речовині відбувається обертальний рух полум'я, викликане хвилею на поверхні рідини, що біжить по колу трубки. При розвиненому режимі нестійкого горіння спостерігається своєрідний процес ускладнення форми збурень: виникають два півкола, кожен з яких потім ділиться навпіл, після чого процес ділення прискорюється і швидко утворюється складна картина комбінації різних мод руху. На рис. 115 б наведені послідовні кадри кінозйомки такого процесу поділу при горег ванні діглікольдінітарта під тиском 62 атм в трубці діаметром 6 мм.

Фактично дуже часто виявляється, що малі випадкові ефекти служать початковими імпульсами, які ініціюють нестійкість і призводять до додаткових механізмів конвекції, таким, як перехідні режими і турбулентність. В одному з методів аналізу стійкості задається форма збурень, амплітуда яких змінюється випадковим чином, після чого визначається, як ці обурення ростуть вниз по потоку в формується протягом в області прикордонного шару або як вони розвиваються в часі в нестійкий стратифікованому шарі рідини.

З цього випливає, що напрямки як магнітного, так і електричного обурення лек: - т в площині фронту хвилі. Математична фо; :: Обурення, отже, збігається з формою обурення, що становить собою світло, будучи поперечним до напрямку поширення.

Пов'язаний перехідний процес систем розглянутого класу дозволяє знайти залежність кінцевих динамічних помилок від часу дії збурень і повного часу роботи системи. Крім того, пов'язаний перехідний процес дозволяє знайти найбільш небезпечні по тривалості і формі обурення, що призводять до найбільших помилок.

Розглянемо в загальних рисах роботу голчастою радіаторної системи, обдувається потоком повітря. При Re-2 починається помітне обурення потоку в кормовій частині голки, а при Re9 ця форма обурення отримує свій повний розвиток. Зі збільшенням тур-булізаціі повітряного потоку поблизу голки зростає коефіцієнт теплообміну між голкою і рухомим повітрям.

Розглянемо два положення хвилі: початкова, зображене на рис. 2 штриховий лінією, і наступне, показане суцільно-н ой лінією. Позначимо через At час зсуву хвилі, а через Д - відстань між аналогічними точками на обох кривих (оскільки форма обурення при пересуванні струни не змінюється, величина. Цей результат дуже сильно відрізняється від даних для вимушеного течії. Цікаво було б розрахувати, як змінюється при русі вниз по потоку заданий тривимірне обурення, і порівняти отримані дані з результатами вимірювань форми збурень і положення меж області переходу.

Однак при порівнянні їх з резуль татамі розрахунку стійкості горизонтального (690) течії до впливу хвильових збурень[121]були виявлені великі відмінності. При Рг 0 7 в роботі[121]отримано критичне значення числа Грасгофа Grx g (t0 - А) 3 /У2 рівне 1 8 - Ю6 тоді як за даними роботи[59]воно становить лише 510 Така розбіжність пояснюється тим, що дослідники для вирішення завдання на власні значення форму обурення брали різною.

Кількісне дослідження стійкості в роботі спеціально не проводилося; проте відзначено наявність значних збурень на кордоні зустрічних потоків. Експерименти показали, що як і в плоскому вертикальному шарі, критичне число Грасгофа монотонно зменшується з ростом числа Прандтля. Цікава форма критичних збурень. Вони являють собою спіральний вихор, що виникає на кордоні зустрічних потоків і переміщає вниз зі значною фазовою швидкістю.

Значний інтерес представляє можливість застосування прямого регулювання для управління всім процесом. Необхідно відзначити, що з'явилися в ході процесу обурення вплинуть на нього в залежності від їх форми і тривалості дії. Якщо точно передбачити форму збурень, то їх можна регулювати таким чином, щоб знищити (або звести до мінімуму) шкідливі дії або навпаки - максимально використовувати позитивні наслідки.

Припущення про двовимірному обурення, форма якого-задається рівняннями (11226) і (11227), накладає жорсткі обмеження на допустимі механізми нестійкості. У розглянутих течіях, очевидно, можлива в якийсь-ступеня теплова нестійкість (внаслідок несприятливої стратифікації рідини. Через відсутність будь-якої залежності форми обурення від поперечної координати г виключаються деякі моди нестійкості, виникають в результаті цієї несприятливої стратифікації рідини. Дійсно, деякі експериментальні дані показують, що на ранніх стадіях процесу нестійкості природної конвекції близько похилій поверхні важливу роль відіграють поперечні ефекти і поздовжні вихори.

Припущення про двовимірному обурення, форма якого задається рівняннями (11226) і (11227), накладає жорсткі обмеження на допустимі механізми нестійкості. У розглянутих течіях, очевидно, можлива в якійсь мірі теплова нестійкість внаслідок несприятливої стратифікації рідини. Через відсутність будь-якої залежності форми обурення від поперечної координати z виключаються деякі моди нестійкості, що виникають в результаті цієї несприятливої стратифікації рідини. Дійсно, деякі експериментальні дані показують, що на ранніх стадіях процесу нестійкості природної конвекції близько похилій поверхні важливу роль відіграють поперечні ефекти і поздовжні вихори.

За допомогою електричних сигналів передаються ті чи інші повідомлення. Між повідомленням і сигналом має бути однозначна відповідність. Сигнал відображає повідомлення в формі певного електричного обурення; за прийнятим сигналом можна відновити передане повідомлення.

У разі, коли протягом вводяться малі обурення частоти /якоюсь однією моди, первинна нестійкість буде розвиватися саме на цій частоті. На початковій лінійній стадії розвитку обурення форма обурення залишається синусоїдальної, збільшується лише його амплітуда. Потім починають проявлятися нелінійні ефекти, форма обурення перестає бути синусоїдальної і формується вихрова доріжка типу доріжки Кармана.

Прикладом використання схеми типу фільтра в нестаціонарному режимі є так звана лінія затримки. Схема лінії затримки нічим не відрізняється від схеми фільтра нижніх частот, але призначення її полягає в тому, щоб затримати подане на вхід обурення на деякий певний час. При цьому потрібно, звичайно, щоб форма обурення не піддалася суттєвого спотворення.

У з'явилися роботах[16, 17]вирішується в строгій постановці завдання стійкості течії в квадратній області, що підігрівається збоку. Такий підхід дозволяє визначити критичне число Грасгофа і форму критичних збурень. Втрата стійкості пов'язана з біфуркацією Хоп-фа і проявляється фізично в виникненні хвиль, що поширюються вздовж замкнутого прикордонного шару. У[17]показано, що зміна числа Прандтля супроводжується послідовними змінами критичних мод зі стрибкоподібними змінами фазових швидкостей хвиль. У[16]виявлено кілька рівнів спект ра нестійкості, що автор пов'язує з явищем резонансу хвиль в прикордонному шарі і внутрішніх хвиль в стійко стратифікованому ядрі. Теоретичні значення критичного числа задовільно узгоджуються з експериментом[VI. Аналогичный поход реализован в[81]для випадку провідної рідини (рідкий метал; Рг 002) при наявності вертикального або горизонтального зовнішнього магнітного поля. МГД-вплив призводить до сильної стабілізації основної течії.

Така точка зору дозволяє замість фактичних умов завдання збурень, що розпадаються на безліч N фактичних дослідів - включень, розглядати статистичну модель явища. Так як при цьому досить для всієї множини мати всього дві статистичні характеристики С і Dc, то очевидно, має сенс піти на штучне огрубіння вхідних даних про збурення, підпорядковуючи їх прийнятої схемою вивчення явища. У цьому параграфі вивчається схема випадкових величин - масштабів при детермінованою формі збурень. Можливі й інші розрахункові схеми, якщо вони спираються на практичні умови роботи конкретних САУ.

У роботах А. М. Головіна і А. С. Лишевского[3, 4, 13]досліджується випадок стійкості краплі при стаціонарному русі обох середовищ, що, природно, сильно відрізняється від реальних умов. Таким чином, метод малих збурень, заснований на знаходженні елементарних хвиль, не може використовуватися для розрахунку величини WK. Можливо, що цей метод буде придатний для розрахунку характеристик стійкості і форм збурень краплі при великих значеннях критерію W, коли наростаючі обурення великі в порівнянні з деформаціями основного руху краплі.

Пізніше в роботі[152]проаналізована стійкість природної конвекції над верхньою нагрітої стороною поверхні по 0 0; 90 з урахуванням неплоскопараллельності ліній струму основної течії. Однак при порівнянні їх з резуль татамі розрахунку стійкості горизонтального (690) течії до впливу хвильових збурень[121]були виявлені великі відмінності. Така розбіжність пояснюється тим, що дослідники для вирішення завдання на власні значення форму обурення брали різною.

Розрахунки проведені для чисел Прандтля 0 1 і 1; моделювалися все три моди нестійкості. Розрахунки підтверджують критичні значення числа Грасгофа, знайдені в лінійної теорії, а також форму критичних збурень. Поблизу мінімумів нейтральних кривих відбувається м'яке відгалуження вторинного режиму, причому його амплітуда поблизу порогу рас - Тет з надкритичність по кореневого закону, а конвективна складова поперечного теплового потоку - за лінійним законом (пор. Приступаючи до дослідження стійкості конвективних течій, почнемо з розгляду плоскопараллельного течії в плоскому нескінченному вертикальному шарі, межі якого підтримуються при постійних різних температурах. Завдання стійкості цієї течії грає в певному сенсі базову роль. На її прикладі аналізуються особливості спектра нормальних збурень, обговорюються основні механізми нестійкості, знаходяться критичні параметри і форма збурень. Коротко викладаються основні методи розв'язання лінійної задачі стійкості, що набули широкого поширення. Представлені також результати чисельного моделювання кінцево-амплітудних режимів, що розвиваються після втрати стійкості основної течії.

Критичне число Релея в залежності від поля. Експериментальні точки На-Кагава (A - h3 Q - Л-4 D - Л5сл. Ф - Л6 см. Штрихова лінія-теорія Чанд. | Горизонтальний розмір конвективних осередків в залежності від поля (експеримент Накагави, штрихова лінія - теорія Чандра-Секара.

Дані, наведені на рис. 70 і 71 свідчать про тому, що висновки теорії про підвищення стійкості під дією магнітного поля і про скорочення горизонтальних масштабів конвективних осередків добре узгоджуються з експериментом. Знаходить своє експериментальне підтвердження також і теоретичний результат, згідно з яким у разі похилого поля підвищення стійкості пов'язано лише з вертикальної складової напруженості. Так, в роботі Ленерта і Літла[21]показано, що навіть значне горизонтальне поле (- 4500 її) НЕ впливає на стійкість, але впливає на форму критичних збурень: конвекція в горизонтальному полі виникає у вигляді валів, витягнутих уздовж поля.

На рис. 5 - 4 представлена розгінна характеристика котла типу ДКВР-10-13 як об'єкта регулювання рівня при обурення з боку припливу води. Форма обурення трапецеїдальних; протягом 52 сек регулюючий клапан закривався від 90 до 30% повного свого ходу.

Теорія Кубо і флуктуативно-дисипативна теорема дають нам надзвичайно загальні вирази для коефіцієнтів переносу, що характеризують лінійну реакцію системи на зовнішнє поле. Відомо, однак, що цілий клас коефіцієнтів переносу, таких, наприклад, як в'язкість, теплопровідність і дифузія, не належить до цього типу. Вони описують реакцію системи на просторову неоднорідність (див. Гл. Очевидно, що сили, що викликають подібні потоки, неможливо природний чином записати в формі обурення мікроскопічного гамільтоніана. Дійсно, поведінка окремої молекули однаково в однорідної і неоднорідної системах, однак, зовнішнє поле впливає на її закони руху. звідси випливає, що на мікроскопічному рівні механічні та термічні процеси принципово відрізняються один від одного. Але макроскопически, навпаки, явища обох типів дуже подібні, про що свідчить, наприклад, відоме співвідношення між коефіцієнтами електропровідності і дифузії в розчинах електролітів. у зв'язку зі сказаним природно виникає думка - спробувати отримати узагальнення флуктуаційна-діссіпаціонних методів, що дозволяє охопити також і термічні коефіцієнти.

В додатках зустрічаються кордону самого різного виду. Найпростішим випадком, зображеним на рис. 1311 є шар рідини, обмежений зверху і знизу твердими поверхнями. Якщо тверді поверхні мають більші питомими теплоємністю і теплопровідністю, то обурення температури в них проникати не будуть. Відзначимо також, що після спрощення рівнянь (1328) і J 13211) - (13214) і завдання форми збурень виявляються досить цікаві подробиці.

Ультразвукове очищення можлива як в хімічно активних середовищах, так і в пасивних середовищах, що не розчиняють забруднення. Такий механічному очищенню найбільш інтенсивно піддаються невязкую забруднення. На очищення в'язких забруднень ефект кавітації впливає незначно, так як в цьому випадку еластична податлива плівка забруднень розтягується і стискається, повторюючи форму збурень поверхні вагається бульбашок.

Перш за все апроксимація дійсних перехідних характеристик об'єкта характеристикою інерційної ланки першого порядку з запізненням, як правило, дає абсолютно - незадовільні результати при розрахунку параметрів ПІД-регуляторів. Використання ж подібного способу оцінки максимальних відхилень регульованої величини, перерегулювання і інших якісних показників по відношенню до обурення навантаженням, взагалі кажучи, має розглядатися як груба помилка. Обумовлено це тим, що, як уже зазначалося в § 5 - 5 динамічні характеристики реальних промислових об'єктів регулювання по каналах дії обурення навантаженням можуть різко відрізнятися від динамічних характеристик регулюючих каналів, причому в гіршу (з точки зору якості процесу регулювання) сторону. У зв'язку з цим слід підкреслити, що хоча обуренню навантаженням і може бути замінено еквівалентним йому обуренням, що йде з боку регулюючого органу, але при такій заміні зазвичай істотно змінюється форма обурення.

Інші кадри відповідають більш складним комбінаційною модам. Кадр 1 є найбільш поширеним: така форма обурення зустрічається майже у всіх відзнятих фільмах для обох речовин. Знімки, отримані при горінні діглікольдінітрата, за зовнішнім виглядом не відрізняються від знімків горіння нітрогліколю. Однак розгляд кінофільмів показало, що в цій речовині відбувається обертальний рух полум'я, викликане хвилею на поверхні рідини, що біжить по колу трубки. При розвиненому режимі нестійкого горіння спостерігається своєрідний процес ускладнення форми збурень: виникають два півкола, кожен з яких потім ділиться навпіл, після чого процес ділення прискорюється і швидко утворюється складна картина комбінації різних мод руху. На рис. 115 б наведені послідовні кадри кінозйомки такого процесу поділу при горег ванні діглікольдінітарта під тиском 62 атм в трубці діаметром 6 мм.

Після звуження верхньої частини потенціалу повинно було б піднятися кінцеве число рівнів під знищуваним і їх потрібно змістити вниз на колишнє місце. Число локальних мінімумів V (x) дорівнює числу пучностей функції Ф п 1 (х) найближчого знизу сусіда віддаленого стану. Це цілком узгоджується з правилом впливу на найчутливіші до збурень області спускається стану. Опускання нижчих станів не так чітко проявляється на формі обурення.