А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Фізична картина

Фізична картина розглядається нами граничного випадку (/, 0) полягає в наступному.

Фізична картина, яка призводить до таких різних випадків, буде розглянута нижче і в зв'язку з цим будуть обговорені деякі останні роботи.

Зміна тиску на датчик в процесі твердіння в герметичному об'ємі розчину з глиноземистого цементу з В /Ц 0 4 при первісному тиску. /- 10 МПа. 2 - 5 0 МПа. | установка для дослідження впливу твердіння полімінеральних в'яжучих на кінетику власних напружень. Фізична картина, що відповідає цьому явищу, на думку авторів, полягає в наступному. Заповнювач (МДУ) в розчині контактує безпосередньо з оболонками з новоутворень, оточуючими непрогідратіровавшіе частки цементу.

Відповідність множин звичайних (а і d - карт (о. РОТ-таблиця візуальних об'єктів. PLOTTER-спеціальна відношення. Фізична картина в кадрі також називається зображенням. Таким чином, фізична картина, кадр і зображення вважаються синонімами, логічне уявлення називається логічною картиною. Для кожної rf - карти існує спеціальне ставлення, зване РОТ (Picture Object Table) - таблиця візуальних об'єктів, яка містить детальні визначення всіх відносин (/- карти. Фізична картина підтверджується кількісним розрахунком. Величини Y і р вважаємо незалежними від струму.

Фізична картина докорінно чином змінюється, коли оптична анізотропія викликається дією механічних сил, наприклад зсувними напругою в ламінарному потоці - динамо-оптичний ефект. Що виникає при цьому подвійне променезаломлення розчину, так само як і в разі потенційних полів, в кінцевому підсумку є результатом орієнтації сегментів молекули, однак ці орієнтації взаємно корельовані за обсягом молекули, оскільки механічні сили потоку викликають поступальний і обертальний рух, а також деформацію макромолекули як цілого.

Фізична картина, яка описувала виникнення електрогідродинамічної нестійкості в рідких кристалах, значно складніше, ніж для випадку орі ентаціонних електрооптічеокіх ефектів. Принципову роль тут відіграють струм, що проходить через шар рідкого кристала, і неоднорідний об'ємний заряд. Під дією електричного поля в шарі рідкого кристала розвиваються гідродинамічні потоки. Карра - Хелфріха 15], який проводить режим), і механізми, що мають місце в будь-якої рідини як для постійного (механізм Фелісі[16]), так і для змінного (діелектричний режим)[17]електричного поля, візуалізація яких виявляється можливою завдяки оптичній анізотропії рідких кристалів.

Фізична картина в загальному виглядає наступним чином.

Фізична картина розглядається нами граничного випадку (ld - - 0) полягає в наступному.

Фізична картина на електродах, що пояснює виникнення хімічної поляризації, розглядається в теорії подвійного шару і пов'язаної з нею теорії сповільненого розряду. Ці теорії показують, що величина хімічної поляризації залежить від будови подвійного шару, яке в значній мірі визначається складом розчину і здатністю матеріалу електрода адсорбувати ті чи інші компоненти розчину.

Фізична картина рідини складна, в зв'язку з чим до теперішнього часу для рідини немає теоретично обґрунтованого рівняння стану. більш того, якщо для твердого тіла і для газу є початкові наближення, в якості яких відповідно обрані модель ідеального кристала і модель ідеального газу, то для рідини немає навіть спрощеної моделі, яка могла б служити таким початковим наближенням.

Фізична картина зіткнення з мішенню характеризується часткою частинок т], падаючих на поверхню.

Фізична картина підлеглих статистикою Фермі вільних електронів з ефективною масою т добре описує поведінку металу. Однак придатність і достатність тієї ж картини для напівпровідників збуджує сумніви в декількох напрямках.

Дана фізична картина описується стаціонарним рішенням Франк-Каменецького[41], Яке відповідає умовам, при яких зона хімічної реакції значно менше області, займаної активною речовиною.

Фізична картина тертя досить складна. Тут грає роль і безпосереднє механічне взаємодія між дотичними елементарними ділянками обох поверхонь і електромагнітне взаємодія інших ділянок, які не мають в даний момент механічного контакту.

Залежності 50% - ного розрядної напруги Л. е% від часу розряду tp для проміжку стрижень - площина довжиною s при впливі косокутного імпульсу позитивної полярності (по І. С. Стекольнікову, Е. Н. Брага, Е. М. Базі-Ляну. | Вплив числа паралельно включених проміжків на хід кривої. Фізична картина розряду підказує, що довгі проміжки повинні мати найменші значення розрядної напруги при комутаційних імпульсах з таким відносно крутим фронтом, при якому об'ємний заряд на фронті хвилі ще не встигає утворитися, але час розряду вже настільки-велике, що процеси розвитку лавин, стримерів і лідерних розряду практично не позначаються на величині розрядної напруги.

Фізична картина теплообміну між нафтовантажів і днищем судна визначається способом підігріву (трубчастий підігрівач, циркуляційний або донний по-догрів): В даний час найбільш детально дослі-довая теплообмін між нафтовантажів і днищем ємності при використанні трубчастого підігрівача.

Залежність величини ATlgS від ступеня переохолодження Д71. у 10 ерг /см2 уе 60 ерг /см2 решта умов такі ж, як і на[уравне-ние ( 68 при Ур уэфф ]. Фізична картина зростання в цьому випадку аналогічна зростання вторинного зародка, коли утворився кристалічний шар поширюється по всій поверхні кристала. Після утворення такого шару в кристалізації настає пауза до тих пір, поки не виникне наступний вторинний зародок і не буде заповнений ще один шар. У міру того як розмір кристала збільшується, число місць для утворення зародків також має зростати, і в зв'язку з цим повинна збільшуватися і швидкість росту. Однакр це суперечить експериментальним спостереженнями. Санчес і ДіМарціо[339]змогли лише припустити, що межі зростання, мабуть, виявляються поділеними на сектори постійного розміру з постійним числом місць зародкоутворення.

Фізична картина підлеглих статистикою Фермі вільних електронів з ефективною масою т добре описує поведінку металу. Однак придатність і достатність тієї ж картини для напівпровідників збуджує сумніви в декількох напрямках.

Циклон НІОГАЗ. Фізична картина пилеотделеніе в циклонах полягає в наступному. Запилений повітря підводиться до циклону воздуховодом, спрямованим по дотичній до циліндричної частини циклона, внаслідок чого повітря всередині циклону здійснює обертальний рух. При цьому розвивається відцентрова сила, під впливом якої пил, що володіє більшою, ніж запилений повітря, масою, відкидається від центру до периферії, осідаючи на стінках апарату. Потім вона віддаляється періодично через конічну частину.

Фізична картина тертя і зношування для обох типів струмознімання в основному аналогічна. Різниця обумовлена лише тим фактом, що в разі пари вставка пантографа - контактний провід один з елементів не є жорстким, і натискання на контакт складним чином залежить від форми, яку приймає між опорами підвішений провід.

Фізична картина самоущільнення брикету при спіканні: при прогріванні брикету шар окису на поверхні зерен порошку розривається і в точках їх контакту утворюються сполучні перемички, що призводить до утворення циліндричних пір в місцях сходження кордонів сусідніх зерен. Внаслідок малого радіусу кривизни поверхні пір зростання концентрації вакансій кобальту найбільш ймовірно на цій поверхні. Пори діють як джерела вакансій кобальту; а плоскі кордону зерен як їх стік. Встановлюється обмінна дифузія: атом кобальту - вакансія кобальту і атом самарію - група вакансій кобальту між кордонами зерен і поверхнею пір.

Фізична картина теорії потенціалу ґрунтується па двох властивостях сил молекулярного взаємодії, (які будуть фізично обгрунтовані в гл.

Фізична картина протікання процесу в окремому випадку аперіодичного процесу регулювання дана на фіг.

Фізична картина підйому бульбашок в псевдозрідженому шарі значно складніше і різноманітніше, ніж хід спливання твердих тіл або барботування газу в ньютонівської рідини. При підйомі бульбашок в псевдозрідженому шарі відбувається обмін їх газом з навколишнього двухфазной середовищем-агрегатами частинок, злиття одних бульбашок з іншими так, що міхур в міру підйому зростає, а отже, змінюється (збільшується) діюча на нього архимедова сила. Ефективна в'язкість псевдозрідженим шаром на противагу в'язкості ньютонівської рідини різко змінюється в залежності від режимних гідродинамічних умов, ют швидкості фільтрації псевдоожіжающего газу. Більш того, при заданій швидкості фільтрації в'язкість псевдоожиженного шару неоднакова по висоті останнього.

 Фізична картина обтікання труби під кутом j3 до руху характерна тим, що при великих кутах[3 відрив прикордонного шару відбувається за аналогією з поперечним рухом ((390), при невеликих кутах (325 - f - 30) відрив прикордонного шару відсутній, а при (325 носить просторовий характер і визначається взаємодією поперечного та поздовжнього обтікання.

Комбінований лазер иа барвнику з синхронної накачуванням. одне з дзеркал резонатора замінено антирезонансним порожниною, містить струмінь насичує поглинача. | Розрахункова розподіл параметрів імпульсів по Цугу генерації лазера на барвнику при синхронній накачуванні цугом з jV імпульсів. /- Енергія імпульсів накачування, 2 - енергія імпульсів генерації, 3 - тривалість імпульсів генерації, 4 - затримка генеруючих імпульсів щодо накачування (точки - експериментальні результати. Фізична картина формування випромінювання розподілена так. Вершина імпульсу генерації відповідає максимуму посилення.

Фізична картина уста-новченія режиму в неузгодженою лінії може бути представлена наступним чином.

Фізична картина подібного явища проста: відбувається гравітаційне розділення рідини на нафту і воду і проникнення останньої в привибійну зону пласта і в пласт.

Фізична картина проникнення випромінювання проста: тиск електромагнітного поля створює розрідження щільності в деякій області плазми; в цій області концентрується випромінювання у вигляді стоячої хвилі, яке поширюється разом з областю розрідження всередину плазми у вигляді електроакустичних хвиль.

Фізична картина обтікання труби під кутом р до руху характерна тим, що при великих кутах р відрив прикордонного шару відбувається за аналогією з поперечним рухом (5 - 90), при невеликих кутах (325 - f - 30) відрив прикордонного шару відсутній, а при Р25 носить просторовий характер і визначається взаємодією поперечного і поздовжнього обтікання.

Залежність зміни механізму розпилення від витрати рідини. а - утворення первинних крапель. б - утворення струменів з руйнуванням на вторинні краплі - - руйнування струменів з одночасним утворенням первинних крапель. г - часткове образо. Фізична картина дроблення рідини на лопатевих і соплових дисках, найбільш широко застосовуваних на практиці, аналогічна нагоди застосування гладких дисків. Розрахункові співвідношення для цих дисків отримані в ряді робіт і наводяться нижче в розділі технологічних розрахунків.

До розрахунку теплового прогину ротора. | Переміщення пакета заліза ротора при ослабленій його посадці на валу. Фізична картина зміни вібрації в часі в цьому випадку представляється в такий спосіб.

Залежність довжини трубки від кута відхилення променя. Фізична картина відображення радіохвиль була розглянута в гл.

Фізична картина теорії потенціалу ґрунтується на двох властивостях сил молекулярного взаємодії, які будуть фізично обгрунтовані в гл.

Фізична картина розглянутого явища пояснюється фіг.

Фізична картина позитивного іона, оточеного безперервної дифузійної атмосферою негативного електрики, безумовно, зручна для математичного опису, але з хімічної точки зору незадовільна. Необхідно допустити не тільки можливість, а й велику ймовірність того, що негативний іон завдяки своєму спорідненості може наблизитися до позитивного іону. Атмосфера тоді буде представляти собою одиночний негативний іон, а область, в якій існує така пара, буде в середньому електронейтральна. Для удосконалення теорії Мільнера перш за все необхідно прийняти допущення існування таких пар.

Фізична картина зносу дотичної пари надзвичайно складна.

Фізична картина коливання двоатомних молекули заснована на уявленні про те, що хімічний зв'язок пручається розтягування або стиснення. Додавши до цього положення, згідно з яким кути між зв'язками пручаються деформації, ми отримаємо цілком задовільний спосіб кількісного опису коливань великих молекул.

Фізична картина міцності полімерних матеріалів стає більш ясною, коли відомий структурний механізм процесів руйнування. Однак, якщо в математичному і функціональному описі міцності полімерів при різних умовах навантаження і температурах досягнуті значні успіхи, то структурний механізм руйнування - це найменш вивчена сторона проблеми їх міцності. Складність полягає в різному фізичному стані і різноманітті структурних форм полімерних матеріалів, що володіють значною лабільністю при зміні температури і умов деформування.

Остаточна фізична картина деформації зсуву досить красива.

Фізична картина пробою твердих діелектриків в різних випадках може бути дуже різна. Поряд з іонізаційними процесами до пробою можуть призводити вторинні процеси, зумовлені сильним електричним полем: нагрів, хімічні реакції, часткові розряди, механічні напруги в результаті електрострикції, освіту об'ємних зарядів на кордонах пеоднородностей і т.п. Тому розрізняють кілька механізмів пробою твердих діелектриків безпосередньо під дією електричного поля.

Стійкість форми нерівностей поверхні. Фізична картина впливу нерівностей поверхні на її експлуатаційні властивості і особливо зміни його в часі під дією різних факторів потребує суттєвого уточнення.

Фізична картина руху дисперсної середовища в насадці дозволяє сформулювати ряд додаткових припущень, прийнявши які можна перейти від інтегрального рівняння (722) до більш зручного для практичних цілей прямому рівняння Колмогорова.

Фізична картина виникнення збуджуючих сил при скошених пазах в якорі аналогічна картині в машинах змінного струму. Розрахунок магнітних сил і порушуємо ними вібрації при схилі пазів виконується за формулами гл.

Залежність коефіцієнта близькості від параметрів циліндричної одношарової котушки. Фізична картина впливу проводів обмотки на який-небудь один виток цієї ж обмотки полягає в наступному. Магнітне поле, яке визначається струмом, що протікає в інших витках обмотки, індукує в розглянутому витку вихрові струми.

Світлові (б і електричні (характеристики тліючого розряду. Фізична картина виникнення тліючого розряду представляється в такий спосіб. Так як в будь-який трубці, заповненій тим чи іншим газом і ізольованою від зовнішнього атмосфери, завжди є деяка кількість заряджених частинок, то під впливом електричного поля в трубці виникає рух зарядів до відповідних полюсів.