А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Пружне перетин
Пружні перетину as також ростуть з енергією і становлять невелику частину (0 1 - 0 2) від повних перетинів.
Вираз (220 А) дає пружне перетин, а вираз (220 г) - перетин реакції.
Функцію 7 (6 w) називають диференціальним пружним перетином взаємодії електрон-іон.
Не враховується зсув центру ваги розрахункового перерізу Ft щодо центра ваги пружного перетину.
Зауважимо, що головні осі інерції першого розрахункового перетину в загальному випадку не паралельні головним осях пружного перетину. Однак в деформаційних завданнях ексцентрично сполучається уголковой решітки, де пластичними деформаціями витрачається обушок перетину, кут між цими осями виявляється дуже малий і їм слід нехтувати. Ця умова дозволяє при підрахунку одиничних реакцій за формулами (5 - 11), (5 - 21) користуватися матрицями напрямних косинусів, наведених в формулах (5 - 10) для пружного перетину.
Доцільність використання в деформаційних задачах /пр полягає ще і в тому, що при ньому відліки всіх ексцентріцітетов виробляються до центра ваги пружного перетину.
Тут, так само як в (1) і у всіх формулах для перетину в[1], Слід брати приблизно половину цього пружного перетину, з огляду на, що обмінні сили складають приблизно половину всіх сил, що діють між про тоном і нейтронів.
Пружно-пластичне розтин. В решті ж частини завдання косого згину можна звести до задачі плоского вигину, вважаючи, що головні осі розрахункових перетинів F, і f2 паралельні головним осях пружного перетину.
Деякі види епюр згинаючих моментів для стиснуто-зігнутих стрижнів. Так, наприклад, при визначенні несучої здатності розкосів швеллерного перетину враховувалося, що головні осі розрахункових поперечних перерізів розкосів FI і F2 при пружно-пластичної роботі матеріалу практично залишаються паралельні головним осях пружного перетину. Ця умова дозволило рішення просторової задачі обмежити тільки розподілом за елементами узагальненого вузлового моменту, в решті частини завдання косого згину звести до задачі плоского вигину. Подібне спрощення, правда, що призвело до дещо більшою похибки, вдалося застосувати і в завданнях дослідження несучої здатності розкосів з прокатних куточків, прімикаємих до поясів полицею.
Таким чином, з урахуванням пружно роботи металу труб раніше складені рівняння рівноваги (713) і (714), що використовують гіпотезу плоских перетинів (714) за формою (730), будуть справедливі, якщо під згинальної жорсткістю пружного перетину Е1 в цих формулах буде розумітися згинальна жорсткість пружно перетину E0Iiyi, що обчислюється за формулою (731 ), а під переміщенням v, відлічуваним від геометричної осі, - переміщення fn r - яп), що відраховується від осі, що проходить через фізичний центр Про пружно перетину.
Цей стрибок в деяких випадках може бути досить значним (як в прикладі Na Cl - Na - j - Q -) і експериментально легко контрольоване. Тому, нам здається, що спостереження таких порогових особливостей в пружних перетинах для розглянутого випадку може бути використано для визначення ан поблизу порога.
Це зменшення середнього шляху уповільнення викликається присутністю урану. Однак цей ефект виражений дуже різко, щоб його можна було пояснити пружним розсіюванням на уранових ядрах, виходячи з відомого своєю чергою величини пружного перетину урану. Треба, отже, припустити, що присутність урану позначається, крім того, або за рахунок непружних зіткнень, або за рахунок іншого, поки ще не відомого механізму.
З (13622) слід, зокрема, співвідношення (13615), а значить, і нерівність трикутника. З експерименту відомо, що в області високих енергій і малих кутів перетин процесу перезарядки я - Н - р - n n мало в порівнянні з пружними перетинами.
Якщо ж зроблене наближення розумно і якщо можна вважати, що ядерні взаємодії зберігають і при високих енергіях властивість експоненціального убування при відстанях, що перевищують 1 /ji, то єдиним виходом нам представляється висновок про те, що повне і пружне перетину взаємодії прагнуть до нуля при необмеженому зростанні енергії.
При пружному розсіянні півоній на протонах, як і в рр-розсіянні, переважають процеси з малою передачею імпульсу. З ростом переданого імпульсу (збільшенням кута вильоту розсіялася частки) ймовірність пружного розсіювання різко зменшується. При цьому, хоча повні пружні перетину Je (p) і Je (K - p) при імпульсах починаючи з декількох ГеВ /с і більше приблизно рівні, диференціальні перерізи тг р-розсіювання поблизу 180 в цій області енергій в кілька разів більше відповідних тг- р-перетинів.
Згідно[1], Повний переріз at збігається з ор. Коли взаємодія між частинками в початковому стані V /є короткодействующим, ар в квазікласичному випадку, як відомо, постійно. Можливо, що спостереження такого роду енергетичних залежностей в пружних перетинах може бути використано для визначення перерізів непружних переходів. Такий метод, який в даний час поки не застосовується, може, на нашу думку, служити альтернативою до зазвичай використовуваних способах визначення перетину непружних процесів (наприклад, по висвічення збуджених атомів), особливо в тих випадках, коли порушені стану швидко руйнуються в результаті побічних процесів.
Розглянемо неупругое розсіювання з утворенням в кінцевому стані двох частинок, принаймні одна з яких нестабільна. Будемо вважати, що незважаючи на наявність в кінцевому стані нестабільної частки, що модифікує уявлення Мандельстама, поведінку амплітуд при високих енергіях і раніше визначається крайнім правим полюсом в /- площині. Серед цих станів є такий стан, що рухається полюс якого 10 (t) визначає повне і пружне перетину при високих енергіях.
Цей полюс негативною сигнатури з а - (0) 1 ми відкинемо. Він суперечить теоремі Померанчука (§ 12.3) і напівемпіричні уявленням про те, що при високих енергіях амплітуда (s, 0) практично удавана. Далі, речова асимптотика (s, 0), не даючи вкладу Batot, призводить до пружного перерізу aei - (l /s) F (s, 0) 2 яке буде спадати повільніше, ніж fftot, - в протиріччі з оцінкою (22) і унітарність.
Зауважимо, що головні осі інерції першого розрахункового перетину в загальному випадку не паралельні головним осях пружного перетину. Однак в деформаційних завданнях ексцентрично сполучається уголковой решітки, де пластичними деформаціями витрачається обушок перетину, кут між цими осями виявляється дуже малий і їм слід нехтувати. Ця умова дозволяє при підрахунку одиничних реакцій за формулами (5 - 11), (5 - 21) користуватися матрицями напрямних косинусів, наведених в формулах (5 - 10) для пружного перетину.
Зіткнення частки з мішенню може бути пружним, як в тому випадку, коли енергія налітаючої частки менше, ніж різниця рівнів енергії мішені, або неупругим, як в тому випадку, коли енергетичний рівень мішені змінюється в процесі зіткнення. Перетин relas для всіх пружних зіткнень називається повним пружним перетином, в той час як перетин ач непружного зіткнення з переходом на т /- й енергетичний рівень називає повним неупругим парціальним перерізом для у-го рівня.
Вираз (220 А) дає пружне перетин, а вираз (220 г) - перетин реакції.
Функцію 7 (6 w) називають диференціальним пружним перетином взаємодії електрон-іон.
Не враховується зсув центру ваги розрахункового перерізу Ft щодо центра ваги пружного перетину.
Зауважимо, що головні осі інерції першого розрахункового перетину в загальному випадку не паралельні головним осях пружного перетину. Однак в деформаційних завданнях ексцентрично сполучається уголковой решітки, де пластичними деформаціями витрачається обушок перетину, кут між цими осями виявляється дуже малий і їм слід нехтувати. Ця умова дозволяє при підрахунку одиничних реакцій за формулами (5 - 11), (5 - 21) користуватися матрицями напрямних косинусів, наведених в формулах (5 - 10) для пружного перетину.
Доцільність використання в деформаційних задачах /пр полягає ще і в тому, що при ньому відліки всіх ексцентріцітетов виробляються до центра ваги пружного перетину.
Тут, так само як в (1) і у всіх формулах для перетину в[1], Слід брати приблизно половину цього пружного перетину, з огляду на, що обмінні сили складають приблизно половину всіх сил, що діють між про тоном і нейтронів.
Пружно-пластичне розтин. В решті ж частини завдання косого згину можна звести до задачі плоского вигину, вважаючи, що головні осі розрахункових перетинів F, і f2 паралельні головним осях пружного перетину.
Деякі види епюр згинаючих моментів для стиснуто-зігнутих стрижнів. Так, наприклад, при визначенні несучої здатності розкосів швеллерного перетину враховувалося, що головні осі розрахункових поперечних перерізів розкосів FI і F2 при пружно-пластичної роботі матеріалу практично залишаються паралельні головним осях пружного перетину. Ця умова дозволило рішення просторової задачі обмежити тільки розподілом за елементами узагальненого вузлового моменту, в решті частини завдання косого згину звести до задачі плоского вигину. Подібне спрощення, правда, що призвело до дещо більшою похибки, вдалося застосувати і в завданнях дослідження несучої здатності розкосів з прокатних куточків, прімикаємих до поясів полицею.
Таким чином, з урахуванням пружно роботи металу труб раніше складені рівняння рівноваги (713) і (714), що використовують гіпотезу плоских перетинів (714) за формою (730), будуть справедливі, якщо під згинальної жорсткістю пружного перетину Е1 в цих формулах буде розумітися згинальна жорсткість пружно перетину E0Iiyi, що обчислюється за формулою (731 ), а під переміщенням v, відлічуваним від геометричної осі, - переміщення fn r - яп), що відраховується від осі, що проходить через фізичний центр Про пружно перетину.
Цей стрибок в деяких випадках може бути досить значним (як в прикладі Na Cl - Na - j - Q -) і експериментально легко контрольоване. Тому, нам здається, що спостереження таких порогових особливостей в пружних перетинах для розглянутого випадку може бути використано для визначення ан поблизу порога.
Це зменшення середнього шляху уповільнення викликається присутністю урану. Однак цей ефект виражений дуже різко, щоб його можна було пояснити пружним розсіюванням на уранових ядрах, виходячи з відомого своєю чергою величини пружного перетину урану. Треба, отже, припустити, що присутність урану позначається, крім того, або за рахунок непружних зіткнень, або за рахунок іншого, поки ще не відомого механізму.
З (13622) слід, зокрема, співвідношення (13615), а значить, і нерівність трикутника. З експерименту відомо, що в області високих енергій і малих кутів перетин процесу перезарядки я - Н - р - n n мало в порівнянні з пружними перетинами.
Якщо ж зроблене наближення розумно і якщо можна вважати, що ядерні взаємодії зберігають і при високих енергіях властивість експоненціального убування при відстанях, що перевищують 1 /ji, то єдиним виходом нам представляється висновок про те, що повне і пружне перетину взаємодії прагнуть до нуля при необмеженому зростанні енергії.
При пружному розсіянні півоній на протонах, як і в рр-розсіянні, переважають процеси з малою передачею імпульсу. З ростом переданого імпульсу (збільшенням кута вильоту розсіялася частки) ймовірність пружного розсіювання різко зменшується. При цьому, хоча повні пружні перетину Je (p) і Je (K - p) при імпульсах починаючи з декількох ГеВ /с і більше приблизно рівні, диференціальні перерізи тг р-розсіювання поблизу 180 в цій області енергій в кілька разів більше відповідних тг- р-перетинів.
Згідно[1], Повний переріз at збігається з ор. Коли взаємодія між частинками в початковому стані V /є короткодействующим, ар в квазікласичному випадку, як відомо, постійно. Можливо, що спостереження такого роду енергетичних залежностей в пружних перетинах може бути використано для визначення перерізів непружних переходів. Такий метод, який в даний час поки не застосовується, може, на нашу думку, служити альтернативою до зазвичай використовуваних способах визначення перетину непружних процесів (наприклад, по висвічення збуджених атомів), особливо в тих випадках, коли порушені стану швидко руйнуються в результаті побічних процесів.
Розглянемо неупругое розсіювання з утворенням в кінцевому стані двох частинок, принаймні одна з яких нестабільна. Будемо вважати, що незважаючи на наявність в кінцевому стані нестабільної частки, що модифікує уявлення Мандельстама, поведінку амплітуд при високих енергіях і раніше визначається крайнім правим полюсом в /- площині. Серед цих станів є такий стан, що рухається полюс якого 10 (t) визначає повне і пружне перетину при високих енергіях.
Цей полюс негативною сигнатури з а - (0) 1 ми відкинемо. Він суперечить теоремі Померанчука (§ 12.3) і напівемпіричні уявленням про те, що при високих енергіях амплітуда (s, 0) практично удавана. Далі, речова асимптотика (s, 0), не даючи вкладу Batot, призводить до пружного перерізу aei - (l /s) F (s, 0) 2 яке буде спадати повільніше, ніж fftot, - в протиріччі з оцінкою (22) і унітарність.
Зауважимо, що головні осі інерції першого розрахункового перетину в загальному випадку не паралельні головним осях пружного перетину. Однак в деформаційних завданнях ексцентрично сполучається уголковой решітки, де пластичними деформаціями витрачається обушок перетину, кут між цими осями виявляється дуже малий і їм слід нехтувати. Ця умова дозволяє при підрахунку одиничних реакцій за формулами (5 - 11), (5 - 21) користуватися матрицями напрямних косинусів, наведених в формулах (5 - 10) для пружного перетину.
Зіткнення частки з мішенню може бути пружним, як в тому випадку, коли енергія налітаючої частки менше, ніж різниця рівнів енергії мішені, або неупругим, як в тому випадку, коли енергетичний рівень мішені змінюється в процесі зіткнення. Перетин relas для всіх пружних зіткнень називається повним пружним перетином, в той час як перетин ач непружного зіткнення з переходом на т /- й енергетичний рівень називає повним неупругим парціальним перерізом для у-го рівня.