А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Питома провідність - германій

Питома провідність германію з різною концентрацією миш'яку залежить від температури. З рис. 8 - 17 видно області температур, в яких виявляються власна і домішкова складові електропровідності германію. Крім того, видно, що при великому вмісті домішок (крива б) маємо вироджений напівпровідник.

Вимірювання питомої провідності германію показало, що вона змінюється з температурою по закону е - 435о /т Потрібно визначити ширину забороненої зони германію.

При плавленні питома провідність германію зростає стрибком приблизно в 13 разів. При подальшому нагріванні провідність спочатку майже не змінюється, а починаючи з температурі 1100 С - падає.

При плавленні питома провідність германію зростає стрибком приблизно в 13 разів. При подальшому нагріванні провідність спочатку майже не змінюється, а починаючи про температурі 1100 С - падає.

спектральний розподіл фотопровідності германію. При плавленні питома провідність германію зростає стрибком приблизно в 13 разів.

На рис. 3.7 наведені залежності питомої провідності германію від температури при різному вмісті домішки миш'яку. На малюнку видно області температур, в яких виявляються власна і домішкова електропровідності германію. При великому вмісті домішок (крива 4) виходить вироджений напівпровідник.

На рис. 8 - 15 показано зміна питомої провідності германію від температури при різному вмісті домішки миш'яку. З малюнка видно області температур, в яких виявляються власна і домішкова складові електропровідності германію. Крім того, видно, що при великому вмісті домішок (крива 6) виходить вироджений напівпровідник.

Залежності питомого опору германію від концентрації акцепторних (рр і допорних (р домішок при температурі 293 К. На рис. 22 - 37 і 22 - 38 зображені Залежно рухливості і питомої провідності германію n - типу від температури.

При 7300 К один з кожних 2 - 109 атомів іонізований. Визначити: а) питому провідність власного германію; б) питому провідність германію при 7300 К, легованого елементом V групи, якщо на кожні 108 атомів германію припадає один атом домішки.

Температурні залежності холлівської рухливості основних носіїв в зразках кремнію, зазначених на, а - (а і на, б - (б. На рис. 1828 б показано вплив концентрації акцепторних н донорних домішок на питомий опір германію при кімнатній температурі. При дуже великій концентрації донорів примесная зона перекривається із зоною провідності і германій стає виродженим. На рис. 1838 б, в зображено залежність рухливості і питомої провідності германію л-типу від температури. Графіки, представлені на рис. 1839 і, показують вплив температури на питомий опір германію р-типу електропровідності. На рис. 1839 б і 1840 наведені зависи-ності коефіцієнта Холла від температури для германію р - і л-типу електропровідності.

Головне і дуже шкідливе для технічних додатків дію опромінення на напівпровідники полягає в тому, що з'являються під впливом опромінення дефекти створюють нові електронні енергетичні рівні в забороненій зоні. Ці рівні є пастками для носіїв зарядів. Дефекти-пастки сильно знижують часи життя носіїв, що призводить до зменшення електропровідності. Крім того, в пастках накопичується просторовий заряд, що спотворює електричне поле всередині провідника і різко погіршує його технічні характеристики. Більшість дефектів, створених електронним або у-опроміненням, при відпалі рекомбинирует, після чого напівпровідник майже відновлює свої початкові властивості. Нейтронне опромінення створює значно більшу кількість дефектів, частина яких необоротна. До останніх, зокрема, відносяться домішкові атоми, що виникають за допомогою радіаційного захватг. Цей захоплення зазвичай призводить до виникнення в напівпровіднику акцепторних або донорних домішок. Основний ізотоп 32Ge74 при захопленні нейтрона переходить шляхом електронного розпаду в ізотоп 33As75 пятивалентного миш'яку, що є, очевидно, донором, так як на його зовнішній оболонці є зайва для германієвої решітки п'ятий електрон. З іншого боку, ізотоп 32Ge70 поглинувши нейтрон, зазнає позитронний розпад, перетворюючись на ізотоп 31Ga70 тривалентного галію, що є типовим акцептором. Акцепторні рівні на радіаційних дефектах з'являються і при опроміненні іншими частинками, наприклад дейтронами. Це демонструється наведеними на рис. 13.5 залежностями питомої провідності акцепторного і донорного германію від дози опромінення дейтронами. Провідність акцепторного зразка при опроміненні злегка падає через утворення дефектів, що гальмують носії струму. Провідність донорного зразка спочатку падає на кілька порядків через компенсації донорних і акцепторних носіїв. При більш сильному опроміненні провідність різко зростає, але вже є не донорной, а акцепторной. Цей ефект може бути використаний як один з методів створення р - n - переходів, необхідних для використання будь-якого напівпровідникового пристрою.

Головне і дуже шкідливе для технічних додатків дію опромінення на напівпровідники полягає в тому, що з'являються під впливом опромінення дефекти створюють нові електронні енергетичні рівні в забороненій зоні. Ці рівні є пастками для носіїв зарядів. Дефекти-пастки сильно знижують часи життя носіїв, що призводить до зменшення електропровідності. Крім того, в пастках накопичується просторовий заряд, що спотворює електричне поле всередині провідника і різко погіршує його технічні характеристики. Більшість дефектів, створених електронним або у-опроміненням, при відпалі рекомбинирует, після чого напівпровідник майже відновлює свої початкові властивості. Нейтронне опромінення створює значно більшу кількість дефектів, частина яких необоротна. До останніх, зокрема, відносяться домішкові атоми, що виникають за допомогою радіаційного захоплення нейтронів атомами напівпровідника. Цей захоплення зазвичай призводить до виникнення в напівпровіднику акцепторних або донорних домішок. Основний ізотоп 32Ge74 при захопленні нейтрона переходить шляхом електронного розпаду в ізотоп 33As75 пятивалентного миш'яку, що є, очевидно, донором, так як на його зовнішній оболонці є зайва для германієвої решітки п'ятий електрон. З іншого боку, ізотоп 32Ge70 поглинувши нейтрон, зазнає позитронний розпад, перетворюючись на ізотоп 3iGa70 тривалентного галію, що є типовим акцептором. Акцепторні рівні на радіаційних дефектах з'являються і при опроміненні іншими частинками, наприклад дейтронами. Це демонструється наведеними на рис. 13.5 залежностями питомої провідності акцепторного і донорного германію від дози опромінення дейтронами. Провідність акцепторного зразка при опроміненні злегка падає через утворення дефектів, що гальмують носії струму. Провідність донорного зразка спочатку падає на кілька порядків через компенсації донорних і акцепторних носіїв. При більш сильному опроміненні провідність різко зростає, але вже є не донорной, а акцепторной. Цей ефект може бути використаний як один з методів створення р-я-переходів, необхідних для використання будь-якого напівпровідникового пристрою.