А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Точкове джерело - випромінювання

Точкове джерело випромінювання /Джерела випромінювання електромагнітних хвиль можуть бути дуже різними. Найпростішим є точкове джерело.

К, точковим джерел випромінювання відносяться такі випромінювачі, освітленість від яких визначається з необхідною точністю за законом квадрата відстані. Закон квадрата відстані є наближеним, з тим більшою точністю, чим менше розміри випромінювача в порівнянні з відстанню від нього до досліджуваної точки лоля.

Якщо є не точкове джерело випромінювання, а радіоактивний препарат певних розмірів, то обчислення геометричного коефіцієнта значно ускладнюється. Як буде показано в раб.

Функціональна схема лічильника типу A3. | Схема підключення лічильника A3 до газової магістралі. Освітлювач складається з точкового джерела випромінювання - лампи розжарювання /, об'єктивів 2418 діафрагми 3 і формує інтенсивний вузькоспрямований світловий пучок в робочому обсязі вимірювальної камери 5 куди потрапляє газовий потік, що виходить через сопло 11 з логарифмічним профілем.

Доза, створювана точковим джерелом випромінювання, прямо пропорційна часу опромінення і кількості радіоактивної речовини і обернено пропорційна квадрату відстані між джерелом і опромінюється об'єктом.

Механізм сушки лакофарбового покриття при терморадиационной способі сушіння. Лампові випромінювачі, будучи точковими джерелами випромінювання, дають нерівномірний розподіл тепла на поверхні деревини, в результаті чого покриття висихає нерівномірно.

Співвідношення між гамма-еквівалентом М точкового джерела випромінювання і експозиційною дозою Джо створюваної джерелом на відстані г, може бути виражено формулою - D3KC 8 4Afc /г, де т - час опромінення, ч; 8 4 - гамма-постійна радію.

Електрична дуга може розглядатися як точкове джерело випромінювання, тому що її обсяг у порівнянні з реакційним об'ємом печі незрівнянно малий.

Це визначення справедливо тільки для точкового джерела випромінювання, для якого забезпечується рівномірний розподіл випромінювання всередині тілесного кута.

Розглянемо задачу виявлення сигналу від точкового джерела випромінювання, що знаходиться в точці простору з відомими координатами. Антенна система приймача являє собою грати з п ізотропних елементів, розташованих в просторі так, що шуми, що діють на їх входах, можна вважати взаємно незалежними. В іншому положення елементів решітки довільно.

Якщо на місце одного з точкових джерел випромінювання (див. Рис. 1) помістити предмет, розміри якого настільки малі, що в першому наближенні він може вважатися точковим, то, очевидно, структура інтерференційних поверхонь не зміниться, зміниться лише контрастність інтерференційної картини. Дійсно, точковий об'єкт розсіює світло рівномірно у всіх напрямках, так, що його можна розглядати як вторинне джерело сферичної хвилі. Якщо розглядати голограму точкового об'єкта під мікроскопом, то можна виявити, що вона складається з безлічі паралельних смуг. При заміні точкового об'єкта предметом більш складної форми ці смуги зазнають змін, які тим значніше, чим складніше форма предмета.

Розглянемо задачу виявлення випадкового сигналу від точкового джерела випромінювання, що знаходиться в далекій зоні, на тлі гауссова шуму і перешкод від просторово рознесених джерел помехо-вого випромінювання. І сигнал, і перешкода є випадкові процеси, причому ні потужність сигналу, ні енергетичний спектр перешкоди не відомі. Різниця корисного сигналу і перешкоди є тільки в просторово-часової області, тому для синтезу алгоритму виявлення необхідно використовувати просторово-часові властивості сигнально-помехового поля в області прийому. Завдання вирішується при наступних посилках.

Сила випромінювання / служить для характеристики точкових джерел випромінювання.

Хоча питання про світінні середовища під дією точкового джерела випромінювання дуже важливий, він раніше майже не розглядалося.

Симетрична (а і асиметрична (б індикатриси випромінювання інжекційного GaAs лазера в площині, перпендикулярній площині. Інжекційні лазери за своїми розмірами близькі до точкових джерел випромінювання. Тому за допомогою оптичних систем можна різко зменшити кут розходження лазерного променя або сфокусувати його на малу площадку.

У роботі[174]наведені таблиці факторів накопичення для точкового джерела випромінювання і нескінченної середовища.

Як було встановлено Кеплером, облучательной здатність в точкового джерела випромінювання обернено пропорційна квадрату відстані.

Нехай по вхідному екрану волоконного трансформатора переміщається зображення точкового джерела випромінювань.

Наприклад, нехай здійснюється наведення оптичної осі приладу на точкове джерело випромінювання.

Фізично воно описує променисте рівновагу в середовищі, що оточує точкове джерело випромінювання на досить великих відстанях від останнього. У разі безмежної середовища ми повинні покласти в рівнянні (113) видання ос.

Закон пропорційності зворотних квадратів показує, що опромінення від точкового джерела випромінювання обернено пропорційна квадрату відстані від джерела до опромінюється поверхні. як показують численні дослідження, практично цей закон прийнятний і для джерел кінцевих розмірів, якщо відстань від випромінювача до опромінюється поверхні більше лінійних розмірів випромінювача як мінімум в 10 разів.

Тому, якщо в процесі перегляду в поле зору потрапляє точкове джерело випромінювання, то він, рухаючись в площині музичного приймача, по черзі опромінює позитивні і негативні елементи мозаїки; в результаті на виході буде знову серія імпульсів 4 як і при шаховому растре. Однак амплітуда сигналів буде вдвічі більше, так як немає непрозорих ділянок, що затримують потік випромінювання.

Величина е 1г /4л /2 називається функцією ослаблення для точкового джерела випромінювання. Подібні функції для протяжних джерел отримані відповідним інтеграцією цієї функції ослаблення і наведені в літературі з питань захисту. При інтегруванні рівняння (2) з метою отримання функції ослаблення для протяжного джерела необхідно пам'ятати, що як /, так і R - величини змінні. Необхідно також ввести поправку на поглинання випромінювання всередині самого джерела. Білі матеріал захисту не є чистою речовиною з відомим коефіцієнтом поглинання (див., Наприклад, рис. 11.3), то останній може бути розрахований за коефіцієнтами поглинання складових елементів.

Закон Келлера (закон квадратів відстаней) встановлює, що облучательной здатність точкового джерела випромінювання обернено пропорційна квадрату відстаней між джерелом і опромінюється тілом.

Закон Кеплера (закон квадратів відстаней) - встановлює, що облучательной здатність точкового джерела випромінювання обернено пропорційна квадрату відстані між джерелом і опромінюється тілом.

На рис. 11 показаний хід рентгенівських або у-променів при радіографічному контролі з використанням точкового джерела випромінювання. Дефект 3 послаблює інтенсивність випромінювання від джерела /або V у відмінній від основного металу 2 ступеня, за рахунок чого на рентгенографічній плівці 4 виходить його зображення 5 що має певну величину потемніння. На рис. 11 добре видно, що зображення дефекту на плівці має великі розміри, ніж сам дефект, і це спотворення тим вище, чим менше фокусна відстань F (Fr F) і чим більше відстань а від дефекту до плівки.

На цьому ми закінчуємо; формальне-дослідження функції джерел для нескінченної однорідної середовища, що містить точковий джерело випромінювання. В наступному параграфі буде дана фізична інтерпретація результатів. Однак перш ніж переходити до цього, згадаємо про те, що в роботах Б. А. Векленко[1], W2w2w22. і Ю. Ю. Абрамова і А. П. Напартовіча[11 було вивчено нестаціонарне поле випромінювання миттєвого джерела, що знаходиться в нескінченній однорідному середовищі, що розсіює випромінювання-з повним перерозподілом по частотах.

Зазнаючи дифракцию від кожної з цих щілин, паралельний пучок випромінювання перетворюється в ряд точкових джерел випромінювань, число яких дорівнює числу щілин. Випромінювання від цих точкових джерел поширюються в усіх напрямках.

Конструкція малопотужних ртутних ламп СВД. - 250 1т, 6 - 100 пн. Ртутні лампи СВД, як і звичайна атмосферна електрична дуга, належать до типу точкових джерел випромінювання.

Хід променів після проходження через дифракційну решітку. Зазнаючи дифракцию від кожної з цих щілин, паралельний пучок випромінювання перетворюється в ряд точкових джерел випромінювань, число яких дорівнює числу щілин. Випромінювання від цих точкових джерел поширюються в усіх напрямках.

Принцип роботи дзеркального резонатора. Сфокусувати випромінювання Сонця на площу малих розмірів не вдається, тому що воно не є точковим джерелом випромінювання. Його кутовий розмір близько половини градуса, і, отже, в фокальному плямі не може бути отримана щільність потоку більше, ніж на самому джерелі. 
Вирази (312) і (313) ідеалізовані, так як вони справедливі тільки для строго когерентного монохроматичного світла і точкового джерела випромінювання.

Таким чином, розглядається скануючий пристрій навіть в разі механічного розгортання, за умови використання просторової селекції точкового джерела випромінювань, дозволяє здійснити перегляд контрольованого поля зі швидкістю, що наближається до швидкості електронних скануючих пристроїв, і з досить високим співвідношенням сигнал - шум.

При опроміненні виробів типу опукло-увігнутих днищ з великим радіусом кривизни (1 - 2 м) доцільно використовувати точковий джерело випромінювання, що знаходиться в центрі кривизни вироби, внаслідок чого забезпечується більша рівномірність радіаційної обробки. У разі необхідності опромінення таких виробів до більшої поглиненої дози в центральній частині їх встановлюють опуклою стороною до джерела випромінювання. Радіаційна обробка цих виробів при підвищених температурах (до 150 С) може бути здійснена тільки за рахунок поступового радіаційного розігріву.

Так як фольга на кінці вістря має діаметр від 0 1 до 0 3 мм, то її можна вважати практично точковим джерелом випромінювання.

Зміни у вихідних даних пов'язані з тим, що в цій програмі використовується не плоска хвиля, а хвиля сферична, що приходить від точкового джерела випромінювання, що знаходиться в ближній зоні антени. У цій зоні викривлення хвильового фронту вздовж антени в межах її апертури перевищує довжину хвилі. Така хвиля з викривленим хвильовим фронтом моделюється у відповідному рядку програми. Відстань від антени до джерела R вимірюється в половинах розміру апертури. У цих одиницях відстань до джерела позначено гр. Відповідно з цим змінюється модель сигналу.

Отже, основним призначенням волоконного трансформатора є поділ усього зображення контрольованого поля на окремі зони, об'єднують кілька елементів, і роздвоєння зображення точкового джерела випромінювань для передачі його по двох каналах. Точність визначення координат на поле в основному визначається якістю виготовлення волоконного трансформатора. Тому проведені попередні випробування волоконного трансформатора з метою з'ясування ступеня відповідності положень зображень об'єкта на приймальному і вихідних екранах волоконного трансформатора.

Найбільш точно калібрування хімічного дозиметра (або визначення величини G) може бути проведена, якщо в центрі сферичного судини, що містить відповідну хімічну систему, знаходиться точкове джерело випромінювання з відомими активністю і видом випромінювання, наприклад препарат радію.

Решта з числа згаданих вище установок за попередньою нагрівання деталей принципово нічим не відрізняються від описаної, за винятком установки Клайпедської меблевої фабрики, де джерелами інфрачервоних променів не є тени, а лампи розжарювання потужністю 0 5 кет. Лампи розжарювання, будучи точковими джерелами випромінювання, дають нерівномірний прогрів поверхні, а тому рекомендовані бути не можуть.

Попередньо можливість виявлення непровару в зварних стиках труб вивчалася шляхом геометричних розрахунків за схемою, зображеної на фіг. Розрахунки велися виходячи з припущення, що гамма-промені йдуть від точкового джерела випромінювання.

Таким характером розподілу яскравості мають об'єкти з дуже дрібнозернистою структурою, що складається з випадково розкиданих точкових джерел випромінювання.

В спектрі лампи середнього тиску є велика кількість ліній майже однакової інтенсивності; така лампа в поєднанні з монохроматором або відповідним набором світлофільтрів є найкращим джерелом інтенсивного випромінювання великої кількості майже монохроматичних ліній, які необхідні в більшості фотохімічних досліджень. Лампи такого типу мають високу питому яскравість і застосовні найчастіше там, де потрібно світло високої інтенсивності, точкове джерело випромінювання і де монохроматичне випромінювання не є необхідним.

Портативні прилади, показання на фіг. Важливо пам'ятати, що присутність оператора може спотворити поле радіації. Іноді це не має великого значення, наприклад, в тому випадку, якщо прилад використовується для визначення місця знаходження точкового джерела випромінювання, і спостерігач при цьому знаходиться за приладом. Однак при впливі радіації на прилад з усіх боків (наприклад, внаслідок розподіленого забруднення місцевості) спостерігач неминуче кілька послаблює радіацію.

Нехай носієм корисного випромінювання є точкове джерело. Фон - постійний яскравості ВФ. Напівдискові модулятор обертається з кутовий швидкістю сом. Оцінка відношення сигналу до перешкоди проводиться за один оборот при повній модуляції потоку точкового джерела випромінювання. Якість зображення точкового джерела випромінювання високе, тому можна вважати, що зміна потоку випромінювання на виході модулятора за один його оборот становить прямокутний імпульс тривалості т TJ2 я /сом.

Спіральна антена з осьовим випромінюванням, яка використовується для передачі сигналів на великі відстані в діапазоні с. Відомо, що для багатьох зазвичай застосовуються амплітудних розподілів рівномірний розподіл фази в розкриві відбивача дає найбільш бажану діаграму випромінювання з точки зору низького рівня бічних пелюсток і великого посилення. Для виконання умов синфазного розподілу в розкриві відбивача у вигляді параболоїда обертання живить опромінювач повинен бути точковим джерелом випромінювання, розташованим у фокусі відбивача. Очевидно, що спіраль не є точковим джерелом; однак якщо її випромінювання можна охарактеризувати за допомогою сферичних еквіфазних концентричних поверхонь з центром в деякій точці, то спіраль еквівалентна деякому точковому джерелу. Ця точка (фазовий центр), будучи потім поєднана з фокусом відбивача, дає необхідну вторинну діаграму випромінювання антени. Звідси випливає, що, крім ширини променя і ступеня кругової поляризації спіралі, важливо знати положення її фазового центру.

Нехай носієм корисного випромінювання є точкове джерело. Фон - постійний яскравості ВФ. Напівдискові модулятор обертається з кутовий швидкістю сом. Оцінка відношення сигналу до перешкоди проводиться за один оборот при повній модуляції потоку точкового джерела випромінювання. Якість зображення точкового джерела випромінювання високе, тому можна вважати, що зміна потоку випромінювання на виході модулятора за один його оборот становить прямокутний імпульс тривалості т TJ2 я /сом.