А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Теплоємність - метал

Теплоємність металів я сплапов з т з в ккал.

Теплоємність металу складається з теплоємності його кристалічної решітки і теплоємності електронного газу. Отже, наявність електронів провідності практично не позначається на значенні теплоємності, що чи не пояснюється класичної електронної теорії.

Теплоємність металу складається з теплоємності його кристалічної решітки і теплоємності електронного газу. Відповідно до закону Дюлонга і Пті (див. § 73), теплоємність одноатомного кристала дорівнює ЗЛ. Врахуємо, що теплоємність одноатомного електронного газу дорівнює 3/2 /J. Отже, наявність електронів провідності практично не позначається на значенні теплоємності, що чи не пояснюється класичної електронної теорії.

Теплоємність металу СМ011 ккал /кг - С; теплопровідність бетону б 1 + 1 ккал /м-ч С, шлаку Хш025 ккал /м-ч.

Теплоємність металу складається з теплоємності його кристалічної решітки і теплоємності електронного газу. Відповідно до закону Д Юлон га і Пті (див. § 73), теплоємність одноатомного кристала дорівнює ЗА. Отже, наявність електронів провідності практично не позначається на значенні теплоємності, що чи не пояснюється класичної електронної теорії.

Теплоємність металу також практично не залежить від розміру, форми і орієнтування зерна, тому що вона визначається колебательной енергією атомів всередині решітки. Тут знову можна вказати на взаємну залежність двох залежних змінних - теплоємності і фазового складу (крива з на фіг.

Позначимо теплоємність металу через с.

В теплоємності металів відсутній член, який відповідає теплоємності електронів, не тому, що квант енергії електрона великий. Справа в тому , що при підвищенні температури збільшити енергію можуть лише електрони металу, що знаходяться на найвищому рівні. Решта електрони не можуть піднятися на вищі рівні, так як ці рівні вже зайняті іншими електронами.

Залежність теплоємності металів в твердому стані від температури виражається рівнянням кубічної параболи. При зниженні температури теплоємність швидко зменшується і коли температура наближається до абсолютного нуля, теплоємність асимптотично прагне до нуля. Коли температура підвищується до кімнатної, теплоємність визначається правилом Дю-лонга і Пті.

Вивчення теплоемкостей металів і їх прихованих теплот дозволяє частково розкрити природу металевого стану. Це - середнє значення, що дається кінетичної теорії для випадку, коли енергію атома можна виразити сумою шести квадратичних членів. Таким чином, головними видами руху атома в металі виявляються класичні гармонійні коливання в трьох вимірах.

Вплив теплофізичних властивостей металу на характер температурного поля в пластині товщиною 1 д4200 дж /сек. а0 2 см /сек. Збільшення теплоємності металу ср надає приблизно таке ж вплив, як збільшення швидкості зварювання при постійній потужності. Зі збільшенням теплоємності металу при інших рівних умовах ізотерми коротшають і звужуються.

Вплив теплофізичних властивостей матеріалу на характер температурного поля в пластині товщиною 1 q 4200 Вт, v 0 2 см /с. Зменшення теплоємності металу су надає приблизно такий же вплив, як і зменшення швидкості зварювання.

Вплив теплофізичних властивостей матеріалу (на характер температурного поля в пластині товщиною 1 см (q 4 2- кВт, і 0 2 см /с. | Значення коефіцієнтів для розрахунку температурних полів.

Збільшення теплоємності металу ср надає приблизно такий же вплив, як збільшення швидкості зварювання при постійній потужності. Зі збільшенням теплоємності металу при інших рівних умов зони коротшають і звужуються.

Див - теплоємність металу, з якого виготовлений резервуар.

Так як теплоємність металу значно менше теплоємності води, то занурення металу в киплячу воду повинно приводити до деякої помилку досвіду.

Основоположники теорії теплоємності металів були стурбовані наявністю великого моря електронів, кожен з яких повинен робити внесок в теплоємність шматка металу. Зонна теорія розвіяла це занепокоєння, звернувши увагу дослідників на той факт, що, коли метал збуджується тепловим способом, він набуває енергію порядку kT і що тільки частина електронів усередині інтервалу kT від поверхні Фермі може при цьому збудитися і зайняти порожні рівні. Це означає, що внесок в теплоємність металу дає дуже мале число електронів.

Вона називається теплоємністю металу. Таким чином, ми бачимо, що можна досягти однакового підйому температури води, використовуючи різні кількості різних металів, нагрітих до однієї і тієї ж температури.

Велика теплопровідність і теплоємність металу вимагає при зварюванні застосування потужних джерел тепла.

З підвищенням температури теплоємність металів і сплавів зростає і досягає максимального значення в області температур структурних перетворень.

Теплоємності ряду речовин в трьох агрегатних станах. У процесі плавлення теплоємність металів практично не змінюється, для речовин з багатоатомних молекул в процесі плавлення, як правило, вона зменшується. Це, мабуть, пов'язано з тим, що молекули можуть вільно обертатися в рідини і не можуть вільно обертатися в твердому тілі.
 В області надпровідності теплоємність металу включно ає нову складову, яка зростає з підвищенням температури відмінно від описаної вище електронної складової теплоємності металів, що не володіють надпровідність.

Схеми структур стали. а - нагрітої нормально. б - перегрітої. в - перепаленої. З підвищенням температури теплоємність металів і сплавів зростає і досягає максимального значення в області температур структурних перетворень.

Умова рівності нулю теплоємності металу дозволяє з певною точністю поширити спрощені рівняння на теплоносій з закритичних параметрами пара, для якого температура є функція ентальпії.

Викладена методика вимірювання теплоємності металів перевірена в лабораторії до температури 1000 С, проте є підстави сподіватися, що температурний інтервал застосування методики може бути значно розширений. Тривалість досвіду від 20 до 1000 С зазвичай не перевищує 5 - 10 хв. при подальше удосконалення конструкції розглянуті з-калориметри можуть виявитися досить ефективними для масових випробувань металів на теплоємність і електропровідність.

У класичній теорії теплоємності металів відсутній член, який відповідає теплоємності електронів, не тому, що квант енергії електрона великий. Справа в тому, що при підвищенні температури збільшити енергію можуть лише електрони металу, що знаходяться на найвищому рівні. Решта електрони не можуть піднятися на більш високі рівні, так як ці рівні вже зайняті іншими електронами.

Для безпосереднього вимірювання теплоємності металів в широкому інтервалі температур розроблений модуляційний метод, що дозволяє отримати високу чутливість при малій зміні температури під час досвіду. Істота методу полягає в тому, що амплітуда коливань температури зразка залежить від його теплоємності і частоти змінного струму.

Методом охолодження - нагрівання теплоємність металів визначають по зміні температури в часі в тотожних умовах охолодження або нагрівання зразка і зразка.

Тому народжується можливість по теплоємності металів судити про атомності елементів.

Посилка про рівність нулю теплоємності металу або його ваги не дозволяє врахувати в формі рівнянь (2 - 20) - (2 - 22) акумуляцію тепла в металі при зміні тиску. Однак, як уже зазначалося, в цьому випадку парогенеруючих труба може розглядатися як система з зосередженими параметрами.

Створено нові методи вимірювання теплоємності металів (методи змінного нагріву дротяних зразків), які успішно застосовуються для з'ясування поведінки теплоємності тугоплавких металів поблизу температур плавлення і в околиці точок фазових перетворень. Цими методами досліджена теплоємність багатьох переходів металів і сплавів на їх основі, в результаті чого було виявлено вплив термодинамічно рівноважних вакансій на теплоємність металів поблизу температури плавлення.

Насправді внесок електронів в теплоємність металу при кімнатній температурі виявляється менше цього значення на два порядки. Ці факти можна пояснити в статистиці Максвелла - Больцмана і можуть бути зрозумілі лише з точки зору статистики Фермі - Дірака.

Відомо, що сумарна величина теплоємності металів може бути представлена у вигляді многочлена.

Велика інерційність регулювання, обумовлена теплоємністю металу пароперегрівача. Введення випереджальних імпульсів не усуває значних і тривалих вибігаючи температури. Внаслідок цього на котлах з поверхневими охолоджувачами на стороні насиченої пари автоматичне регулювання температури або зовсім не використовується, або не демонструє належного реагування і схема охолодження пара, як правило, реконструюється.

У табл. 40 і 40а дані теплоємності металів і сплавів для різних температур і різних температурних інтервалів.

Однак, згідно з експериментальними даними, теплоємність металів не перевищує скільки-небудь значно теплоємність діелектриків і становить при кімнатній температурі ЗД як для тих, так і для інших речовин.

Для того щоб потім перейти до теплоємності металів, зручніше вести міркування щодо числа ATV електронів, які із загального числа N вільних електронів, що містяться в кіломоле металу, піддаються тепловому порушення.

Відомо, що при високих температурах теплоємність металів і інших кристалічних тіл майже не змінюється і близька до постійного значення. Зі зниженням температури теплоємність починає швидко падати. При кріогенних температурах навіть малі кількості теплоти істотно змінюють температуру матеріалу.

У табл. 40 і 40а дані теплоємності металів і сплавів для різних температур і різних температурних інтервалів.

Крім того, спостерігається електронна частина теплоємності металу не є незалежною від температури, але змінюється прямо пропорційно абсолютній температурі.

Ця обставина пояснює зазначену вище аномалію в теплоємності металів. Так як енергія електронів в металах при звичайних температурах вельми слабо залежить від температури, то теплоємність електронного газу виявляється близькою до нуля, і тому наявність електронного газу в металах практично не позначається на їх теплоємності.

Звідси випливає, що внесок електронів в теплоємність металу практично дорівнює нулю.

Надалі ми не будемо також розглядати теплоємність металів, оскільки частина її, що відноситься до внеску електронів, вже була розглянута раніше.

Залежність атомної теплоємності деяких металів від температури. Необхідно відзначити, що при низьких температурах теплоємність металів досить різко падає. Ця залежність вивчена дуже мало.

Однак, згідно з експериментальним: даними, теплоємність металів не перевищує скільки-небудь значно теплоємність діелектриком і становить при кімнатній температурі З /i як для тих, так і для інших речовин.

Ця обставина пояснює зазначену вище аномалію в теплоємності металів. Так як енергія електронів в металах при звичайних температурах вельми слабо залежить від температури, то теплоємність електронного газу виявляється близькою до нуля, і тому наявність електронного газу в металах практично не позначається на їх теплоємності.

Таким чином, при температурах вище QD теплоємність металів постійна і близька до 3R, при температурах нижче 6D теплоємність убуває до нуля при Т Про До

Виникнення зон в ме - що в дійсності рух. Звідси випливає, що внесок електронів в теплоємність металу практично дорівнює нулю.

Як пояснює квантова статистика відсутність помітного відмінності теплоемкостей металів і діелектрика.