А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Теорія - лінія - передача

Теорія ліній передачі повинна бути побудована таким чином, щоб враховувати ефект кінцевої швидкості поширення сигналів. Слід виходити з того, що в неквазістаціонарних ланцюгах неможливо виділити області простору, в яких локалізувалися б тільки енергія електричного поля або тільки енергія магнітного поля. Замість цього вводять уявлення про розподіл напруги і струму вздовж осі. На цій підставі лінії передачі, довжини яких порівнянні з довжиною хвилі, називають ланцюгами з розподіленими параметрами.

Теорія ліній передачі (зокрема, фідерів) викладається в курсах теорії електричних ланцюгів і теорії електромагнітного поля.

Основи теорії ліній передач і коливальних систем послідовно вивчаються в курсах Основи теорії кіл, Радіотехнічні ланцюги і сигнали, Електродинаміка та ін .; тому подальший розгляд принципів роботи і фізичних процесів в електронних СВЧ приладах базується на матеріалі цих курсів.

Блок-схема передавача і приймача на загальну антену. Як відомо з теорії ліній передачі, четвертьволновий короткозамкнут на кінці відгалуження має нескінченно великий вхідний опір і не робить, отже, ніякого впливу на проходження хвиль. Оскільки перемикач Р, замкнутий, то імпульс проходить до антени, абсолютно не діючи на приймач. Це суттєво, тому що на вході приймача варто кристалічний детектор, що руйнується при попаданні на нього вже порівняно невеликої потужності. Після проходження імпульсу передавача перемикачі Р, і Р4 розмикаються в усякому разі не пізніше моменту приходу імпульсу, відбитого від цілі.

Останні співвідношення добре відомі з теорії ліній передачі з ТИМ-воянсаз.

Викладаються основи теорії електромагнетизму, теорія ліній передачі об'ємних резонаторів. Розглядаються задачі збудження електромагнітних хвиль, принципи аналізу уповільнюють систем, електродинаміка анізотропних середовищ. Крім студентів посібник може бути корисним для фахівців, що працюють в області техніки НВЧ.

Це ставлення, яке має розмірність імпедансу, грає в теорії поля ту ж роль, що і характеристичний імпеданс в теорії ліній передач. Величину ZQ зазвичай називають внутрішнім або хвильовим опором діелектрика.

Найбільш загальним результатом, що випливають з прийняття трансляційній моди, є, мабуть, те, що Кінкі (солітони) можна розглядати в першому наближенні як деформуються частки, що зберігають свою цілісність і підкоряються за-конам динаміки Ньютона. У таких програмах, як теорія джозефсоновских ліній передачі і магнітних доменних стінок, подібний підхід вже досить звичний, але в інших областях фізики він менш відомий.

Групова та фазова швидкості. Величина хвильового опору хвилеводних ліній передач не може бути однозначно визначена шляхом звичайних співвідношень струмів, напруг і потужностей. Це, зокрема, відбувається з тієї причини, що і струми, і напруги не постійні і не мають тих розподілів, які зазвичай передбачаються в теорії ліній передач. На практиці використовують кілька різних визначень хвильового опору, які дають різні чісловиезначенія.

Незважаючи на різноманітність застосувань, лінії передачі мають одну загальну властивість: вони являють собою ланцюги, лінійні розміри яких зазвичай великі в порівнянні з довжиною хвилі. При цих умовах квазістаціонарне наближення, використане раніше, не застосовується. Теорія ліній передачі повинна бути заснована на рівняннях Максвелла. Вирішення цього завдання часто полегшується порівняльної геометричною простотою ліній передачі.

Умовні напрямки струмів і напруг. Гіперболічна (або лсевдосферіческая) тригонометрія застосовується до трикутниках, побудованим в неевклідової М просторі гіперболічного типу. Діаграми відображень, які використовуються в теорії ліній передачі або аналізі волноводов, є моделями цього гіперболічного простору.

Більш хороші результати виходять за допомогою розташованих перед металевою поверхнею двох провідних шарів[224], Розділених двома однаковими повітряними зазорами. Така побудова можна продовжити, в результаті чого поглинач буде являти собою багатошарову конструкцію із пластів діелектрика без втрат і тонких пластин з погано провідного матеріалу, як показано на рис. 1313 а. У напрямку до металевої підкладці активна провідність поверхні зменшується від пластини до пластини на постійний множник, і з графіка видно, що коефіцієнт відбиття за напругою, обчислений відповідно до теорії ліній передачі, виявляється менше 0 1 в діапазоні, що займає майже три октави.