А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Теорія - довжина
Теорія довжини щепу подібна до теорією довжини кривої в звичайному просторі.
Аналіз на підставі теорії довжини шляху змішування цілком задовільно описує профілі швидкості в чисто турбулентної області течії при врахуванні впливу на профіль (в основному на ламінарний підшар) тепло - і масообміну.
Теорія довжини щепу подібна до теорією довжини кривої в звичайному просторі.
При розгляді конвективного перенесення енергії всередині зірок зазвичай використовується спрощене опис - теорія довжини перемішування, к-раю передбачає, що рухається вертикально конвективний елемент в середньому аа відстані I повністю передає надлишок своєї енергії навколишньому середовищу. Довжина перемішування I зазвичай приймається прпбл.
І, звичайно, не можна забувати, що застосування теорії довжини перемішування до конвектор нормативним зонам зірок обумовлено зручністю такого додатка, а не його обґрунтованістю.
Аксіоми (а), (Р), (Y), (б), (е) вже дозволяють побудувати поняття довжини для ліній (простих дуг) на площині. Саме, домовимося називати просту дугу спрямляются, якщо довжини вписаних в неї ламаних обмежені зверху. Інакше кажучи, побудова теорії довжин (для ліній на площині) тільки на основі аксіом (а), (Р), (Y), (б) (без аксіоми (е)) неможливо.
У стандарт -, моделях довжина перемішування вважається порівнянної зі шкалою сот Л P PS ГД. На глибині 104 км темпі-оатура речовини рівна 7104 К, тому шкала висот становить 3103 км. Беручи П П53 - Ю-6 рад /с, отримуємо Г 40 см /с. Оцінки турбулентної швидкості на такій глибині дають величини загального порядку 104 см /с[202], І вихрова в'язкість дорівнює - s 0 2vL - 1012 см2 /с. Отже, теорія довжини перемішування призводить до значення Р, яке в вісім разів більше величини S см /с, використаної Келером і Йошимури в спробах відтворити сонячний цикл. Величина вихровий в'язкості, яка визначається теорією довжини перемішування, в два рази менше використаної Келером і в шість разів більше прийнятої Йошимури.
Однак в даний час не існує загальноприйнятої моделі, хоча в усіх теоріях в тій чи іншій мірі вдається відтворити бблиіую частина даних спостережень. Останні змінюються від декількох хвилин для гранул аж до періоду обертання Сонця і вище для найбільших областей. Оскільки ми цікавимося головним чином найбільшими масштабами (тобто середньою швидкістю обертання), конвективні руху, розміри яких набагато менше, необхідно параметризрвані. Це досягається зазвичай за допомогою напруг Рей-нольдса і теорії довжини перемішування для турбулентної конвекції (пор. Вплив в'язкості по-різному залежно від швидкості потоку і величини в'язкості, вологовміст центру потоку при збільшенні в'язкості проходить через максимум. Експерименти, проведені при різному поверхневому натягу (між 49 і 66 дин /см), показують, що вміст вологи зростає зі збільшенням поверхневого натягу. Рівняння, запропоноване Вікс і Даклером, не містить прямого впливу в'язкості рідини. Теоретичне дослідження розподілу фаз було зроблено Леві[61], який, виявивши зміна розподілу фаз і швидкості по поперечному перерізі труби, поширив теорію довжини шляху змішування на двофазний потік. У результаті профіль щільності має мінімальне значення на осі трубопроводу.
У стандарт -, моделях довжина перемішування вважається порівнянної зі шкалою сот Л P PS ГД. на глибині 104 км темпе-оатура речовини рівна 7104 К, тому шкала висот становить 3103 км. Беручи П П53 - Ю-6 рад /с, отримуємо Г 40 см /с. Оцінки турбулентної швидкості на такій глибині дають величини загального порядку 104 см /с[202], І вихрова в'язкість дорівнює - s 0 2vL - 1012 см2 /с. Отже, теорія довжини перемішування призводить до значення Р, яке в вісім разів більше величини S см /с, використаної Келером і Йошимури в спробах відтворити сонячний цикл. Величина вихровий в'язкості, яка визначається теорією довжини перемішування, в два рази менше використаної Келером і в шість разів більше прийнятої Йошимури.
Аналіз на підставі теорії довжини шляху змішування цілком задовільно описує профілі швидкості в чисто турбулентної області течії при врахуванні впливу на профіль (в основному на ламінарний підшар) тепло - і масообміну.
Теорія довжини щепу подібна до теорією довжини кривої в звичайному просторі.
При розгляді конвективного перенесення енергії всередині зірок зазвичай використовується спрощене опис - теорія довжини перемішування, к-раю передбачає, що рухається вертикально конвективний елемент в середньому аа відстані I повністю передає надлишок своєї енергії навколишньому середовищу. Довжина перемішування I зазвичай приймається прпбл.
І, звичайно, не можна забувати, що застосування теорії довжини перемішування до конвектор нормативним зонам зірок обумовлено зручністю такого додатка, а не його обґрунтованістю.
Аксіоми (а), (Р), (Y), (б), (е) вже дозволяють побудувати поняття довжини для ліній (простих дуг) на площині. Саме, домовимося називати просту дугу спрямляются, якщо довжини вписаних в неї ламаних обмежені зверху. Інакше кажучи, побудова теорії довжин (для ліній на площині) тільки на основі аксіом (а), (Р), (Y), (б) (без аксіоми (е)) неможливо.
У стандарт -, моделях довжина перемішування вважається порівнянної зі шкалою сот Л P PS ГД. На глибині 104 км темпі-оатура речовини рівна 7104 К, тому шкала висот становить 3103 км. Беручи П П53 - Ю-6 рад /с, отримуємо Г 40 см /с. Оцінки турбулентної швидкості на такій глибині дають величини загального порядку 104 см /с[202], І вихрова в'язкість дорівнює - s 0 2vL - 1012 см2 /с. Отже, теорія довжини перемішування призводить до значення Р, яке в вісім разів більше величини S см /с, використаної Келером і Йошимури в спробах відтворити сонячний цикл. Величина вихровий в'язкості, яка визначається теорією довжини перемішування, в два рази менше використаної Келером і в шість разів більше прийнятої Йошимури.
Однак в даний час не існує загальноприйнятої моделі, хоча в усіх теоріях в тій чи іншій мірі вдається відтворити бблиіую частина даних спостережень. Останні змінюються від декількох хвилин для гранул аж до періоду обертання Сонця і вище для найбільших областей. Оскільки ми цікавимося головним чином найбільшими масштабами (тобто середньою швидкістю обертання), конвективні руху, розміри яких набагато менше, необхідно параметризрвані. Це досягається зазвичай за допомогою напруг Рей-нольдса і теорії довжини перемішування для турбулентної конвекції (пор. Вплив в'язкості по-різному залежно від швидкості потоку і величини в'язкості, вологовміст центру потоку при збільшенні в'язкості проходить через максимум. Експерименти, проведені при різному поверхневому натягу (між 49 і 66 дин /см), показують, що вміст вологи зростає зі збільшенням поверхневого натягу. Рівняння, запропоноване Вікс і Даклером, не містить прямого впливу в'язкості рідини. Теоретичне дослідження розподілу фаз було зроблено Леві[61], який, виявивши зміна розподілу фаз і швидкості по поперечному перерізі труби, поширив теорію довжини шляху змішування на двофазний потік. У результаті профіль щільності має мінімальне значення на осі трубопроводу.
У стандарт -, моделях довжина перемішування вважається порівнянної зі шкалою сот Л P PS ГД. на глибині 104 км темпе-оатура речовини рівна 7104 К, тому шкала висот становить 3103 км. Беручи П П53 - Ю-6 рад /с, отримуємо Г 40 см /с. Оцінки турбулентної швидкості на такій глибині дають величини загального порядку 104 см /с[202], І вихрова в'язкість дорівнює - s 0 2vL - 1012 см2 /с. Отже, теорія довжини перемішування призводить до значення Р, яке в вісім разів більше величини S см /с, використаної Келером і Йошимури в спробах відтворити сонячний цикл. Величина вихровий в'язкості, яка визначається теорією довжини перемішування, в два рази менше використаної Келером і в шість разів більше прийнятої Йошимури.