А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Теорема - площа

Теорема площ є геометричною інтерпретацію цього рівняння.

Теорема площ є геометричну інтерпретацію цієї рівності.

Теорема площ виражається рівністю pv С.

Теорема площ справедлива не тільки в разі нерухомого силового центру. Нехай дві матеріальні точки взаємодіють між собою центральними силами. Як такого силового центру можна прийняти будь-яку з розглянутих матеріальних точок, щодо якої рухається інша точка. Тоді радіус-вектор, проведений від першої точки до другої, буде в відносному русі описувати в рівні часи рівні площі.

Теорема площ може бути застосована до проекції руху на довільну площину, що проходить через О. Площина, перпендикулярна до Оа, є площиною максимуму площ.

Теорема площ справедлива не тільки в разі нерухомого силового центру. нехай дві матеріальні точки взаємодіють між собою центральними силами. Як такого силового центру можна прийняти будь-яку з розглянутих матеріальних точок, щодо якої рухається інша точка. Тоді радіус-вектор, проведений від першої точки до другої, буде в відносному русі описувати в рівні часи рівні площі.

Теорема площ має місце тоді, коли напрямок сили, що діє на матеріальну точку, перетинає постійно деяку вісь. Покладемо, що напрямок сили перетинає постійно вісь Ог (фіг.

Теорема площ має місце для систем, що володіють тією властивістю, що вони можуть обертатися біля деякої осі або деякої точки.

Теорема площ і живих сил для відносного руху точок вільної системи щодо осей, що рухаються поступально і мають початок в центрі ваги системи. Припустимо, що Охуг суть нерухомі, a O bjC - рухливі осі координат; пустиюслед-ня рухаються, залишаючись паралельними осях Oxyz, і за весь час руху системи мають початок в центрі ваги системи (У.

Теорему площ можна використовувати як доказ, що не можна отримати голу сингулярність, додаючи частки до чорної діри, що обертається з максимальною швидкістю, щоб змусити її розкрутитися ще сильніше .

Всі теореми площ для мпогосвязних областей доводяться контурного інтегрування методом.

З теореми площ слід, що at 1 для будь-якої функції Fg2 тобто /(F) GA. Безліч a1: a1 e tp /p201р2я, покриває коло А.

Згідно з теоремою рівних площ, в разі досить довгою нормальної зони в стаціонарних умовах в центральній області зони повинно виконуватися умова HP GA. На рис. 629 наведені температурні профілі для різних температур в максимумі тепловиділення і критичних потужностей тепловиділення, кожен з яких задовольняє теоремі рівних площ. Фактично всі ці нормальні зони є мінімальними поширюються зонами (МРЗ) в тому ж сенсі, що і для неохолоджуваних надпровідників (гл.

Баллистический маятник. Тоді справедлива теорема площ у вертикальній площині (наслідок 513): кінетичний момент системи куля-контейнер до попадання кулі повинен бути дорівнює кінетичного моменту цієї системи безпосередньо після зупинки кулі в контейнері.

Це є теорема площ (в інтегральної формі), яку можна формулювати так: якщо система може повертатися при певній осі а якщо зовнішні сили, що діють на систему, дають рівнодіючу, що проходить через вісь обертання, (або паралельну цій осі], то сума творів мас точок на площі секторів, що описуються їх проекціями на площині, перпендикулярній до осі обертання, змінюється пропорційно часу.

В додатках теореми площ майже завжди приймають за полюс центр інерції. Між тим слід зауважити, що якщо ця теорема застосовна до проекції руху на площину, що проходить через центр інерції Г, взятий за центр моментів, то вона застосовна також до всякої іншої точки тій же площині, взятої в якості центру, причому постійна площ залишається незмінною.

В цьому випадку теорема площ може бути застосована до проекції відносного руху на площину х Оу, причому центром площ є точка О.

Довести наступне узагальнення теореми площ: якщо напрям сили, що діє на матеріальну точку, проходцт все час через нерухому вісь, то теорема площ виконується для проекції траєкторії на площину, перпендикулярну до осі.

Дати геометричну інтерпретацію теореми площ для руху точки в поле паралельних сил тяжкості, коли полюс не належить площині руху.

Переходимо до поширення теореми площ на відносний рух.

Друге рівняння виражає теорему площ. Але рівняння живої сили, TU - - h, виходить лише шляхом комбінування двох зазначених рівнянь.

Отриманий результат висловлює теорему площ: швидкість зміни площі, сметана радіус-вектором точки, залишається постійною.

Це рівність висловлює теорему площ: якщо матеріальна точка рухається під дією центральної сили, trio її секторная швидкість - постійний вектор.

Ця пропозиція називають теоремою площ, тому що воно предста-вляет аналітичний вираз для наступного геометричного факту.

Ця пропозиція називають теоремою площ, тому що воно являє аналітичний вираз для наступного геометричного факту.

Аналізуються умови узагальнень[1-3]теореми площ в розглянутій задачі.

Прикладом цього є так звані теореми площ щодо трьох координатних площин; якщо дві з них мають місце, то третя виводиться з них.

Це співвідношення є вираз теореми площ: подвоєна сума творів мас точок системи на їх секторні прискорення дорівнює головному моменту зовнішніх сил, прикладених до точок системи.

Ці інтеграли висловлюють собою теорему площ у відповідних координатних площинах.

Це рівняння виражає так звану теорему площ для площині ху.

Рівняння (16314) являє собою так звану теорему площ Мак-Колла і Хана (McCall and Hahn, 19671969), яка визначає поширення імпульсної площі через середу.

У разі відносного руху біля центру інерції теорема площ також має місце, якщо тільки головний момент зовнішніх сил щодо осі незмінного напрямку, весь час проходить через цей центр, дорівнює нулю.

Співвідношення (105) показує, що теорема площ має місце і в третій координатної площини.

Для доведення вимагається наслідок, що випливає з теорем площ, що рух планети відбувається в одній площині, і то відоме обставина, що для точки, що переміщається по площині, обидва її відстані від двох неподвиж-аих точок можуть бути розглянуті як визначальний її становище величини.

Ми бачили в динаміці точки при виведенні теореми площ для однієї матеріальної точки, що траєкторія руху матеріальної точки лежить в площині, що проходить через центр сили.

Спочатку отримаємо два перших інтеграла, застосовуючи теорему площ до проекція руху на дві координатні площині.

Застосування теореми рівних площ для опису стаціонарної стабілізації ніобій-титанового дроту в магнітному полі 6 Тл (6С 6 5 К. Рівності (6.6) і (6.7) є математичним виразом так званої теореми рівних площ. Згідно (6.7), в стаціонарних умовах площі цих областей повинні бути рівні між собою за абсолютною величиною. Іншими словами, надмірне тепловиділення в правій області (рис. 6.5 а) має врівноважуватися надмірною тепло-відведенням в лівій області.

у цьому формулюванні закон збереження кінетичного моменту називається теоремою площ.

коли на точку діє центральна сила, то з теореми площ (п 121) слід, що дзіжзніе її відбувається в деякій площині.

Рух центра ваги буде тоді прямолінійним і рівномірним і теорема площ буде застосовна до проекція руху на кожну з координатних площин.

. Цю форму теореми про зміну кінетичного моменту точки називають теоремою площ.

Бачимо, що 5 змінюється рівномірно по часу, і теорема площ в даному випадку має очевидну інтерпретацію.

Другий закон Кеплера висловлює встановлену вище (§ 75) теорему площ.

Другий закон Кеплера висловлює встановлену вище (див. § 751 теорему площ. Подібні дослідження ми можемо зробити, якщо приєднаємо до трьох теорем площ три рівняння принципу збереження центру ваги і досліджуємо - зі скількох з цих шести інтегралів вийдуть сталеві. Вище було вказано, що другий закон Кеплера - особливий випадок теореми площ. З другого закону випливає, що планети рухаються навколо Сонця під дією центральної сили.

Отже, ми повністю довели наступну пропозицію, відоме під ім'ям внутрішньої теореми площ.

під методом площ розуміють способи вирішення різних завдань теорії однолістних функцій, що використовують теореми площ.

Нарешті, вводячи секторні швидкості точок системи, отримаємо з рівності (169) теорему площ.