А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Тензор - опір
Тензор опору р є симетричним і при обліку співвідношення Онзагера містить не більше шести різних компонент (Рп Раг. У разі тензора опорів симетрія кінетичних коефіцієнтів пов'язує між собою однорідні за змістом величини - різні компоненти одного і того ж тензора. Крім того, на компоненти тензора опорів накладає обмеження закон зростання ентропії, тобто незворотність процесу проходження струму по провіднику. Згідно з ним, головні значення тензора опорів повинні бути позитивними. Справа в тому, що зростання ентропії, помножене на абсолютну температуру, є кількість тепла, що виділяється в 1 з в провіднику при проходженні струму.
Однак рівність нулю діагональних елементів тензора опору QXX і дуу в 2D електронному газі не означає, що зразок став сверхпроводящим. Якщо недіагональні елементи ДХУ і дух не дорівнюють нулю, в зразку відбувається дисипація енергії.
В окремих випадках для спрощення виду тензорів опору АЦ, Btj, Ctj і Dtj може бути використана симетрія частки. Як приклад розглянемо поступальний рух осесимметричного тіла зі швидкістю U вздовж осі круглої труби, що збігається з віссю симетрії тіла; рідина, що заповнює трубу, нерухома.
Тензор RIJ називається трансляційним, або тензором опору. Його компоненти залежать від розмірів і форми частинки і мають розмірність довжини.
Комбінації замкнутих і відкритих орбіт можуть дати тензор опорів, у якого як діагональні, так і недіагональні компоненти досягають насичення.
Тому результати, отримані в § 85 для тензора опору в стаціонарному випадку, залишаться справедливими з тією лише різницею, що малим параметром розкладання за ступенями 1 /В буде тепер не гд //, а - iu /o) a. Просторова дисперсія провідності відсутній, але є дисперсія по частотах.
Не хочеться залишити без уваги безсумнівно нетривіальне наслідок симетрії тензора опорів: опір кубічного кристала изотропно. При цьому кристал, природно, фактично анизотропен.
Тому результати, отримані в § 85 для тензора опору в стаціонарному випадку, залишаться справедливими з тією лише різницею, що малим параметром розкладання за ступенями 1 /В буде тепер не гв /l, а - iuo /Іов - Просторова дисперсія провідності відсутній, але є дисперсія по частотах.
Тензорний характер коефіцієнта Гц (будемо називати його тензором опору), так само як і коефіцієнтів теплопровідності фаз, визначається анізотропією пористого середовища. Принцип Онзагера в додатку до кінетичної зв'язку (1340) означає, що тензор г ц повинен бути симетричний.
Результат феноменологічної теорії провідності зводиться до того, що головні значення тензора опорів позитивні, але в рамках цієї теорії ми не можемо визначити ні величину опору, ні його температурну залежність. Встановивши строго виконуються дисперсійні співвідношення, не можна відповісти на питання, в якому діапазоні частот досліджуване вплив особливо ефективно.
Результати для замкнутих орбіт схожі на результати, отримані для металу з вільними електронами; тензор опору вказує тільки на наявність ефекту Холла, і в сильних полях опір досягає насичення.
Крім того, на компоненти тензора опорів накладає обмеження закон зростання ентропії, тобто незворотність процесу проходження струму по провіднику. Згідно з ним, головні значення тензора опорів повинні бути позитивними. Справа в тому, що зростання ентропії, помножене на абсолютну температуру, є кількість тепла, що виділяється в 1 з в провіднику при проходженні струму.
Типова експериментальна крива залежності лінійної сприйнятливості х від магнітного поля Н-1 при 4 2 К Для монокристалла цинку. | Побудова поверхні Фермі металів за допомогою різних методів.
У сильних полях, крім осцілля-ційних ефектів, можна спостерігати орієнтаційні. Так, змінюючи орієнтацію кристала і вимірюючи різні компоненти тензора опору, можна виявити відкриті траєкторії руху електронів (див. Рис. 141) за сильного збільшення поперечного магнетосопротівле-ня при деяких певних орієнтаціях поля.
У даній роботі повідомляється про деякі нові дивовижні явища при перенесенні електронів двовимірної системи з високою рухливістю в гетероперехідах GaAs - AlG. Ми встановили, що при температурах Т 5 До діагональна частина р тензора опору має невеликий провал при і 1/3 який стає більш глибоким зі зниженням температури. Зазначені властивості нагадують квантування холлівських опір і стан з нульовим опором, очікувані виключно для цілочисельних значень і. Це узгоджується з уявленням про те, що освіта вігнеровского кристала або хвилі зарядовим щільності з трикутної симетрією відбувається переважний-но при і 1/3 коли площа елементарної комірки пронизує цілим числом квантів магнітного потоку.
Опір уздовж осі у зростає пропорційно квадрату магнітного поля. За цією ознакою визначають, що фермі-поверхня відкрита в одному напрямку. Недіагональні компоненти тензора опору в (4334) і (4336) змінюються в магнітному полі протилежним чином.
Значно більший вплив в цій області частот надають магнітні нелінійності, к-які можуть змінювати С. Їх дія проявляється за умови WJJT 1 де шн еН /тс - циклотронна частота носіїв. Залежність діагональних компонент опору р від Я (маенетосопротівленіе) аналогічна впливу елект. Недіагональні компоненти тензора опору (див. Холла, ефект) наиб, яскраво проявляються в нестаціонарної задачі про проникнення в плазму постійного МАГП.
Однак рівність нулю діагональних елементів тензора опору QXX і дуу в 2D електронному газі не означає, що зразок став сверхпроводящим. Якщо недіагональні елементи ДХУ і дух не дорівнюють нулю, в зразку відбувається дисипація енергії.
В окремих випадках для спрощення виду тензорів опору АЦ, Btj, Ctj і Dtj може бути використана симетрія частки. Як приклад розглянемо поступальний рух осесимметричного тіла зі швидкістю U вздовж осі круглої труби, що збігається з віссю симетрії тіла; рідина, що заповнює трубу, нерухома.
Тензор RIJ називається трансляційним, або тензором опору. Його компоненти залежать від розмірів і форми частинки і мають розмірність довжини.
Комбінації замкнутих і відкритих орбіт можуть дати тензор опорів, у якого як діагональні, так і недіагональні компоненти досягають насичення.
Тому результати, отримані в § 85 для тензора опору в стаціонарному випадку, залишаться справедливими з тією лише різницею, що малим параметром розкладання за ступенями 1 /В буде тепер не гд //, а - iu /o) a. Просторова дисперсія провідності відсутній, але є дисперсія по частотах.
Не хочеться залишити без уваги безсумнівно нетривіальне наслідок симетрії тензора опорів: опір кубічного кристала изотропно. При цьому кристал, природно, фактично анизотропен.
Тому результати, отримані в § 85 для тензора опору в стаціонарному випадку, залишаться справедливими з тією лише різницею, що малим параметром розкладання за ступенями 1 /В буде тепер не гв /l, а - iuo /Іов - Просторова дисперсія провідності відсутній, але є дисперсія по частотах.
Тензорний характер коефіцієнта Гц (будемо називати його тензором опору), так само як і коефіцієнтів теплопровідності фаз, визначається анізотропією пористого середовища. Принцип Онзагера в додатку до кінетичної зв'язку (1340) означає, що тензор г ц повинен бути симетричний.
Результат феноменологічної теорії провідності зводиться до того, що головні значення тензора опорів позитивні, але в рамках цієї теорії ми не можемо визначити ні величину опору, ні його температурну залежність. Встановивши строго виконуються дисперсійні співвідношення, не можна відповісти на питання, в якому діапазоні частот досліджуване вплив особливо ефективно.
Результати для замкнутих орбіт схожі на результати, отримані для металу з вільними електронами; тензор опору вказує тільки на наявність ефекту Холла, і в сильних полях опір досягає насичення.
Крім того, на компоненти тензора опорів накладає обмеження закон зростання ентропії, тобто незворотність процесу проходження струму по провіднику. Згідно з ним, головні значення тензора опорів повинні бути позитивними. Справа в тому, що зростання ентропії, помножене на абсолютну температуру, є кількість тепла, що виділяється в 1 з в провіднику при проходженні струму.
Типова експериментальна крива залежності лінійної сприйнятливості х від магнітного поля Н-1 при 4 2 К Для монокристалла цинку. | Побудова поверхні Фермі металів за допомогою різних методів.
У сильних полях, крім осцілля-ційних ефектів, можна спостерігати орієнтаційні. Так, змінюючи орієнтацію кристала і вимірюючи різні компоненти тензора опору, можна виявити відкриті траєкторії руху електронів (див. Рис. 141) за сильного збільшення поперечного магнетосопротівле-ня при деяких певних орієнтаціях поля.
У даній роботі повідомляється про деякі нові дивовижні явища при перенесенні електронів двовимірної системи з високою рухливістю в гетероперехідах GaAs - AlG. Ми встановили, що при температурах Т 5 До діагональна частина р тензора опору має невеликий провал при і 1/3 який стає більш глибоким зі зниженням температури. Зазначені властивості нагадують квантування холлівських опір і стан з нульовим опором, очікувані виключно для цілочисельних значень і. Це узгоджується з уявленням про те, що освіта вігнеровского кристала або хвилі зарядовим щільності з трикутної симетрією відбувається переважний-но при і 1/3 коли площа елементарної комірки пронизує цілим числом квантів магнітного потоку.
Опір уздовж осі у зростає пропорційно квадрату магнітного поля. За цією ознакою визначають, що фермі-поверхня відкрита в одному напрямку. Недіагональні компоненти тензора опору в (4334) і (4336) змінюються в магнітному полі протилежним чином.
Значно більший вплив в цій області частот надають магнітні нелінійності, к-які можуть змінювати С. Їх дія проявляється за умови WJJT 1 де шн еН /тс - циклотронна частота носіїв. Залежність діагональних компонент опору р від Я (маенетосопротівленіе) аналогічна впливу елект. Недіагональні компоненти тензора опору (див. Холла, ефект) наиб, яскраво проявляються в нестаціонарної задачі про проникнення в плазму постійного МАГП.