А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Втеканіе

Втеканіе і витікання газу з робочих порожнин критичне.

Втеканіе свіжого заряду в циліндр триває також і при зворотному русі поршня до в.

Втеканіе щодо холодного вторинного повітря через наступні ряди отворів забезпечує зниження температури продуктів згоряння до среднемассовой і формує поле температур на виході з камери.

Тому втеканіе газу в область відриву припиняється. У цій стадії газ випливає з області відриву і обтікає торцеву кромку, що призводить до стиснення області відриву, переміщенню ударної хвилі від кінця голки до тіла (фіг. Коли ця ударна хвиля переміщається вниз по потоку уздовж голки, на її кінці знову виникає відрив з утворенням конічної ударної хвилі як на фіг. Коли надмірна кількість газу випливає з області відриву в сильна ударна хвиля, спочатку утворилася на кінці голки, стає головним ударною хвилею перед тупим тілом, описаний цикл повторюється.

При втеканія гелію в посудину має місце зворотне явище.

При спокійно-струйчатая втеканія паливного газу в навколишнє повітря відстань між сталим фронтом займання і гирлом пальника буде визначатися, з одного боку, поступовим гальмуванням впадає в повітря розширюється струменя газу, а з іншого - ступенем охолоджувальної дії холодної пальника на утворюється суміш. У тому місці де обидва ці чинника приведуть до рівності поступальної швидкості рбразующейся суміші і характеризує цю суміш зустрічній швидкості поширення полум'я, і виникне стійкий рівень займання.

Шлірен-фотографія потоку в камері змішання на критичному режимі роботи ежектора. За 3 6. | Шлірен-фотографія потоку в ежекторі на режимі близькому до замикання. За 5 з 5 ос ж 1. При цьому втеканіе ежектіруемого газу в камеру припиняється, ежектірующее-вання не відбувається.

Пій цьому втеканіе ежектіруемого газу в камеру припиняється ежекті вання нв; відбувається. Фізично це означає що поіТаком значенні До расшіряющаяся1 ном перетині.

У місцях впадання і стоку рідини повинні бути задані умови розподілу швидкостей і тисків.

У місцях впадання і стоку рідини повинні бути задані рас - тределенія швидкостей і тиску.

У місцях впадання і стоку рідини має бути зад: але розподіл швидкостей і тисків. У неізотерміческімі потоці повинні бути також задані поля температур і залежності щільності і в'язкості рідини від температури.

У місцях впадання і стоку рідини повинні бути задані розподілу швидкостей і тиску.

З початку втекания рідина вступає в в'язке взаємодія зі стінкою труби, і граничні шари рідини прилипають до стінки. Спочиваюча стінка затримує рухому рідину, і в ній починає формуватися ламинарное розподіл швидкостей.

Якщо швидкість втекания газу в трубу біля кордону х х0 надзвукова, то межа є просторово-подібної і все три характеристики спрямовані всередину області течії (С0 О, з О, з, 0); на кордоні повинні бути задані значення всіх трьох параметрів газу або еквівалентні цьому три зв'язку між параметрами. Наприклад, якщо межа х х0 являє собою вихідний перетин сопла Лаваля, через яке газ з великого резервуара втікає в трубу, і рух в соплі можна прийняти за усталене, то повинні бути задані швидкість, тиск і ентропія газу у вихідному перерізі сопла.

Це перешкоджає втеканія мастила в область тертя, гідродинамічна вантажопідйомність падає, внаслідок чого виникає полужідкостное тертя і різко зростає коефіцієнт тертя.

У безклапанних ПДР втеканіе в детонационную камеру повітря і звільнення її від продуктів згоряння пов'язані тільки з динамікою зміни тиску в ній. У шести камерах ПДР, зображеного в[11], В згоді з періодами відкриття і закриття їх лівих (вхідних) і правих (вихідних) перетинів попарно проходять різні фази загального циклу: заповнення повітрям і паливом, їх перемішування, ініціювання детонації підведенням енергії у одного із закритих в цей час решт, рух детонаційної хвилі вліво або вправо, її відображення (при ініціюванні у правого кінця), вихід з камери, витікання продуктів згоряння, що супроводжується падінням тиску. До моменту відкриття вхідного клапана тиск в лівій частині камери повинно стати досить низьким, щоб забезпечити початок нового циклу. Всі камери отримують повітря від загального повітрозабірника, а продукти згоряння з них випливають в одне сопло.

Перенесення електрона і втеканіе в мембрану протонів відповідно до теорії Мітчелла (див. § § 646.5): два електрона на зовнішній стороні мембрани заміщаються двома іонами ОН, а дві дірки () на внутрішній стороні мембрани - двома протонами.

При моделюванні пласта втеканіе флюїдів в систему і витікання з неї відбуваються тільки на зовнішніх кордонах пласта і на межах-свердловинах. При профільному або площадковому моделюванні свердловини повинні бути представлені за допомогою лінійних або точкових джерел Дірака, оскільки радіус свердловини дуже малий в порівнянні з розмірами сітки. У моделі з одиночної свердловиною кордон можна уявити точно. При моделюванні пласта потік через всі кордони зазвичай відображають за допомогою членів-джерел (стоків), а дійсні граничні умови заміняють однорідними граничними умовами Неймана (умовами непротеканія) на всій кордоні.

Для вимірювання швидкості втекания деталь поміщають в газове середовище; за певний період часу тиск всередині деталі зростає до деякої величини. Після видалення з газового середовища кількість газу всередині деталі визначають вимірюванням інтенсивності випромінювання лічильником. Для встановлення швидкості витікання газу деталь наповнюють до бажаного тиску радіоактивним газом з відомою питомою активністю і потім або випливає газ вловлюють і його активність вимірюють лічильником, або вимірюють зменшення в часі інтенсивності випромінювання, що випускається деталлю. Останній спосіб контролю враховує швидкість витоку протягом усього періоду часу і тому найбільш надійний, коли залежність витоку від часу невідома.

Всесвіту, замінюючи втеканія народження речовини з С-поля.

Формула (3124) описує темп втекания в дірку електромагнітної енергії-на-нескінченності.

Таким чином, область втекания складається з злегка викривлених силових ліній. Магнітне поле тут є сумою однорідного горизонтального поля (віх) і поля, отриманого шляхом вирішення рівняння Лапласа для граничних умов, коли магнітне поле на великих відстанях звертається в нуль, а нормальна компонента поля уздовж ударних хвиль дорівнює BN і зникає в області дифузії. Нахилом ударних хвиль в першому наближенні можна знехтувати, і тоді проблема зводиться до знаходження рішення на верхній півплощині яке прагне до нуля на нескінченності і так само 2Бдг між L і Le на осі х і згідно із законом симетрії, так само - 2В між - L і - Le. Тепер можна вважати, що нормальна компонента на осі х обумовлена безперервної серією полюсів. Якщо кожен полюс утворює поле т /г на відстані г, то потік, створюваний цим полюсом у верхній півплощині буде дорівнює ТВТ. Однак, якщо полюс має протяжність dx по осі х, то потік також дорівнює 2B dx, так що т 2В /тг.

У відбувається за рахунок втекания або витікання імпульсу через кордон обсягу У разом з потоком газу і за рахунок дії на частки газу зовнішньої сили. Таким чином, (9112) являє собою запис другого закону Ньютона.

Часто є додаткова гілка втекания струму в полярній шапці в основному вранці.

Структурна схема сервомеханизма. Структурна схема відповідає випадку критичного втекания і витікання повітря з робочих порожнин приводу.

Можлива зміна щільності ентропії внаслідок втекания її в елемент обсягу або витікання з нього не пов'язаний з незворотними процесами і може мати будь-який знак.

Це міркування невірно: якщо втеканіе води можна вважати, що відбувається під постійним тиском і отже, рівномірним, то її витікання відбувається при змінному рівні і значітг нерівномірно.

Це міркування невірно: якщо втеканіе води можна вважати, що відбувається під постійним тиском і отже, рівномірним, то її витікання відбувається при змінюваному рівні і значітг нерівномірно.

За вертикальним тріщин і окремих відбувається вільне втеканіе води у виробки, як з покрівлі так з боків і ґрунту. Є вертикальні тріщини, через які вода втікає в вироблення цілорічно. При цьому дебіт води може сильно змінюватися. З інших таких тріщин вода тече тільки під час паводків або після великих дощів. Що вода з таких тріщин і отдельностей просочується в породи, доводить той факт, що часто в покрівлі деяких виробок на тлі порівняно сухий породи можна побачити ясно за кольором виділяються темні вологі плями. При найближчому розгляді їх виявляється, що причиною виникнення таких плям є вертикальні окремо, по яких вода просочується в вироблення, зволожуючи породи.

Це рівність змушує нас розглядати процеси втекания фазових точок систем в обсяги і витікання з останніх, як в гідродинаміки звичайних реальних рідин.

з термодинаміки відомо, що при впадання, наприклад, насиченої пари з резервуара необмеженого обсягу (паровий котел) в порожнину змінного тиску і обсягу (робочий циліндр) через змінний перетин вікон золотникової втулки зміна параметрів пара в циліндрі приймають по кривій pV const, що добре підтверджується експериментом.

Однойменними вважаються такі затискачі при впадання через які обраних позитивних струмів магнітні потоки самоіндукції і взаємної індукції складаються. 
Токи нижчого порядку, присутні в області впадання в рішенні Петчека (§ 5.1), створюються за рахунок поширення хвилі швидкої моди, яка надсилається в область втекания з області початкового перез'єднання.

Розташування екрана перед трубою. | Вихровий колектор. Виникає за гострими крайками сривной вихор сприяє плавному втеканія потоку в трубу.

Основним є вимушений механізм проникнення, при якому втеканіе газу викликається різницею тисків. Величина перепаду залежить від умов спалювання. Позначимо значком з індексом Про початкове значення тиску, без О - поточне значення.

Різниця в швидкостях пов'язана з різницею в кутах втекания в струмінь.

Зміна витрати газу може компенсуватися тільки за рахунок втекания його через верхню межу шару (кордон насичення), так як нижня межа шару (з рідиною) для газу є непроникною.

Легко знайти кількість тепла Q, поглинає при впадання в посудину через капіляр 1 г гелію. Втікає рідина не приносить з собою ентропії. Для того щоб знаходиться в посудині гелій залишився при своїй температурі Т, треба було б повідомити йому кількість тепла Ts так, щоб компенсувати зменшення припадає на одиницю маси ентропії завдяки введенню 1 г гелію з рівною нулю ентропією.

Легко знайти кількість тепла Q, поглинає при впадання в посудину через капіляр 1 г гелію. Втікає рідина не приносить з собою ентропії. Для того щоб знаходиться в посудині гелій залишився при своїй температурі Г, треба було б повідомити йому кількість тепла Ts так, щоб компенсувати зменшення припадає на одиницю маси ентропії завдяки введенню I г гелію з рівною нулю ентропією.

Легко знайти кількість тепла Q, поглинає при впадання в посудину через капіляр 1 г гелію. Втікає рідина не приносить з собою ентропії. Для того щоб знаходиться в посудині гелій залишився при своїй температурі Т, треба було б повідомити йому кількість тепла Ts так, щоб компенсувати зменшення припадає на одиницю маси ентропії завдяки введенню 1 г гелію з рівною нулю ентропією.

Побудувати лінію впуску з урахуванням мятія пара при впадання його в змінний обсяг циліндра через змінну площа відкриття вікна в золотникової коробці і при наявності шкідливого простору і теплообміну дуже складно, тому на діаграмі дійсну лінію впуску замінюють прямий, яка відповідає середньому тиску наповнення рц за весь період впуску (фіг.

Ляховський вперше показав, що є два режими для втекания закрученого потоку в необмежений простір: зімкнуте і розімкнуте втеканіе. Перше здійснюється в тому випадку, коли у зовнішній області порожнистої струменя тиск середовища OKBJ називається більше, ніж у внутрішній порожнині цього струменя, друге - при зворотному різниці тисків. в останньому випадку струмінь під напором цієї різниці тисків як би розкривається.

Силові лінії сильно викривлені завдяки граничним умовам в області впадання. Сплески зворотного струму на кінцях області дифузії видно як ділянки зворотного викривлення магнітних силових ліній, яке уповільнює потік вливається плазми і відхиляє його вздовж сепаратріси. В областях дифузії великої протяжності виникає навіть сепаратрісная струмінь, так як потік, впадає в область дифузії, відхиляється уздовж сепаратріси. Автомодельні рішення запропоновані в роботі (Son-nerup and Wang, 1987), однак вони непридатні для зовнішнього потоку. Ударна хвиля (строго кажучи, альфвеновськой розрив типу сжимаемой повільної моди в описаній несжимаемой моделі) досить слабка і не надає великого впливу на магнітне поле. Зі зменшенням довжини токового шару швидкість втекания зростає, досягаючи певної величини в залежності від альфвеновськой числа Маха в області впадання. Ці ж результати були отримані Пристая і Лі (Priest and Lee, 1990) шляхом рішення повних рівнянь (511) і (512) в області вниз по потоку.

Зміна маси г-й компоненти в обсязі відбувається за рахунок втекания цієї компоненти через стінки обсягу і за рахунок хімічних реакцій.

Графік залежності тиску в камері між пластинами від кута ф повороту ротора. | Графік залежності витрати впадає в камеру між пластинами робочої рідини від кута ф повороту ротора. Дослідження наростання тиску в камері між пластинами за рахунок втекания в неї робочої рідини через зазори між деталями насоса показує, що при цьому не забезпечується плавного (без стрибка) підвищення тиску від РК1 0 до рн. Тому при робочих розрахунках можна вважати, що підвищення тиску в камерах між пластинами відбувається лише за рахунок втекания в них робочої рідини через прорізи.

Розміри водоприймальних отворів слід визначати за середньою допустимої швидкості втекания води в отвори сороудержі вающих решіток з урахуванням вимог рибозахисту.

Так як нормаль зовнішня до контрольної поверхні то втеканія флюїду в контрольний обсяг відповідає збільшення маси і позитивне значення похідної за часом в лівій частині рівності (19.1), а скалярний твір winj під інтегралом в лівій частині рівності негативно. Для зрівнювання знаків необхідно поставити мінус. Аналогічно виходить при витіканні флюїду.