А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Адіабатний теплоперепад
Адіабатний теплоперепад в ступенях 2 - 6 по А, S-діаграмі дорівнює да2 - в а164 кДж /кг.
Адіабатний теплоперепад у відсіку 20 - 22 по h, S-діаграмі дорівнює ДА20 - 22 а 152 кДж /кг.
Адіабатний теплоперепад Я0 розбитий на 4 ступені тиску. Криві 0 - J, Г-2 2 - 3 3 - 4 зображують процес в соплових апаратах, а 1 - 1 2 - 2 3 - 3і4 - 4 - в каналах робочих лопаток.
При цьому по діаграмі легко знайти і кінцевий стан суміші і Адіабатний теплоперепад. Для цього при відомих тисках на початку і в кінці процесу слід відкласти від початкової точки А (фіг. У цьому випадку гх - га береться безпосередньо з діаграми, як Адіабатний теплоперепад між точкою, що відповідає початковому стану (в посудині) і кінцевої ізобарою ( фіг.
Теплопаденіе газу (ДГ д) знято за зовнішніми параметрами, а адіабатний теплоперепад (ДГ пекло) узятий на всьому інтервалі тисків. Відхилення дійсного процесу розширення від ідеального адиабатного відбувається внаслідок притоку тепла до газу в ци-Ліндрен з навколишнього середовища в результаті конвективного теплообміну і теплопровідності тепла від тертя поршневого ущільнення, а також від аеродинамічних втрат в клапанному розподілі кінцевого стиснення і витоків газу.
Теплопаденіе газу (д (д) знято за зовнішніми параметрами, а адіабатний теплоперепад (ДГ пекло) узятий на всьому інтервалі тисків. Відхилення дійсного процесу розширення від ідеального адиабатного відбувається внаслідок притоку тепла до газу в циліндрі з навколишнього середовища в результаті конвективного теплообміну і теплопровідності тепла від тертя поршневого ущільнення, а також від аеродинамічних втрат в клапанному розподілі кінцевого стиснення і витоків газу.
При тисках, аж до зазначених на рис. 2 граничних, ні в одному випадку дійсний Адіабатний теплоперепад не відрізнявся від теплоперепада, знайденого за таблицями, більш ніж на 0 5%, що є хорошою підтвердженням надійності прийнятого методу оцінки області застосовності таблиць. Оцінка точності проводилася для трьохатомних газів з тієї причини, що JHH характеризуються найбільшим відхиленням від рівняння стану для ідеальних газів в даній області температур.
При тисках, аж до зазначених на рис. 2 граничних, ні в одному випадку дійсний Адіабатний теплоперепад не відрізнявся від перепаду, знайденого за таблицями, більш ніж на 0 5%, що є хорошою підтвердженням надійності прийнятого методу оцінки області Застосовності таблиць. Оцінка точності проводилася для трьохатомних газів з тієї причини, що вони характеризуються найбільшим відхиленням від рівняння стану для ідеальних газів.
У ступені спрацьовується Адіабатний теплоперепад 209 5 кДж /кг.
Адіабатний теплоперепад у відсіку 20 - 22 по h, S-діаграмі дорівнює ДА20 - 22 а 152 кДж /кг.
Адіабатний теплоперепад Я0 розбитий на 4 ступені тиску. Криві 0 - J, Г-2 2 - 3 3 - 4 зображують процес в соплових апаратах, а 1 - 1 2 - 2 3 - 3і4 - 4 - в каналах робочих лопаток.
При цьому по діаграмі легко знайти і кінцевий стан суміші і Адіабатний теплоперепад. Для цього при відомих тисках на початку і в кінці процесу слід відкласти від початкової точки А (фіг. У цьому випадку гх - га береться безпосередньо з діаграми, як Адіабатний теплоперепад між точкою, що відповідає початковому стану (в посудині) і кінцевої ізобарою ( фіг.
Теплопаденіе газу (ДГ д) знято за зовнішніми параметрами, а адіабатний теплоперепад (ДГ пекло) узятий на всьому інтервалі тисків. Відхилення дійсного процесу розширення від ідеального адиабатного відбувається внаслідок притоку тепла до газу в ци-Ліндрен з навколишнього середовища в результаті конвективного теплообміну і теплопровідності тепла від тертя поршневого ущільнення, а також від аеродинамічних втрат в клапанному розподілі кінцевого стиснення і витоків газу.
Теплопаденіе газу (д (д) знято за зовнішніми параметрами, а адіабатний теплоперепад (ДГ пекло) узятий на всьому інтервалі тисків. Відхилення дійсного процесу розширення від ідеального адиабатного відбувається внаслідок притоку тепла до газу в циліндрі з навколишнього середовища в результаті конвективного теплообміну і теплопровідності тепла від тертя поршневого ущільнення, а також від аеродинамічних втрат в клапанному розподілі кінцевого стиснення і витоків газу.
При тисках, аж до зазначених на рис. 2 граничних, ні в одному випадку дійсний Адіабатний теплоперепад не відрізнявся від теплоперепада, знайденого за таблицями, більш ніж на 0 5%, що є хорошою підтвердженням надійності прийнятого методу оцінки області застосовності таблиць. Оцінка точності проводилася для трьохатомних газів з тієї причини, що JHH характеризуються найбільшим відхиленням від рівняння стану для ідеальних газів в даній області температур.
При тисках, аж до зазначених на рис. 2 граничних, ні в одному випадку дійсний Адіабатний теплоперепад не відрізнявся від перепаду, знайденого за таблицями, більш ніж на 0 5%, що є хорошою підтвердженням надійності прийнятого методу оцінки області Застосовності таблиць. Оцінка точності проводилася для трьохатомних газів з тієї причини, що вони характеризуються найбільшим відхиленням від рівняння стану для ідеальних газів.
У ступені спрацьовується Адіабатний теплоперепад 209 5 кДж /кг.