А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Адіабатне

У разі загального розрахунку з неселективними поверхнями адіабатне стінки враховується за допомогою подальшого випускання поглиненого випромінювання.

Це визначає застосування зазначеного методу головним чином при розрахунку течій в лопатевих машинах, для яких умова адіабатне є звичайним допущенням, якщо виключити компресорні машини з внутрішнім охолодженням.

Очевидно, його звернення дає вже відомий з другого початку критерій рівноваги (IV, 9), так як умова адіабатне ізольованої системи рівносильно вимогу сталості енергії і обсягу при протіканні процесу.

Графік, що ілюструє максі-точки зору бажано мальную економію в роботі при многобольшое число ступенів, але ступеневу стисненні деякі практичні міркування обмежують їх число в більшості випадків шістьма. це питання буде коротко розглянуто нижче (розділ Число ступенів. Це рівняння включає звичайні припущення, з яких найбільш важливими є: 1) ідеальність газу; 2) постійне відношення теплоємностей; 3) адіабатне і оборотність стиснення.

Крім того, слід врахувати, що температурне поле по стінці судини калориметр буде складним; окремі ділянки можуть бути нагріті більше або менше в порівнянні з місцями установки диференціальних термопар, внаслідок чого будуть виникати теплові потоки і порушиться умова адіабатне.

Як показує аналіз явищ теплопровідності в хвилі малі відхилення від адиабатного закону настають не при низьких частотагх, а, навпаки, при надзвичайно високих. Відхилення від умов адіабатне відбувається також при поширенні звуку в трубі з металевими стінками. Однак на швидкість звуку це впливає дуже мало.

По-друге, припускають, що елементарний акт реакції протікає адіабатно. Цей термін в даному випадку має тільки формальне схожість з поняттям адіабатне в термодинаміки і означає, що рух ядер атомів відбувається набагато повільніше, ніж рух електронів, тому при кожній конфігурації ядер електрони встигають перебудуватися, а рух їх - прийняти такий же характер, як якщо б ядра перебували нескінченно довго в одному положенні. Таким чином, Адіабатний характер руху ядер призводить до того, що ядра рухаються незалежно від руху електронів, і потенційна енергія при русі ядер змінюється безперервно, так як цей рух не супроводжується електронними переходами.

Тому кількість приватних процесів, які розглядатимуться, визначається кількістю тих параметрів стану, яким можна задавати попарно постійне значення, однозначно визначаючи цим характер процесу. Якщо прийняти для цього три термічних параметра р, V і t, умова адіабатне, концентрацію суміші /С і відносну вологість ф, одержимо шість характеристик, які в довільному поєднанні по два дають 15 варіантів і отже, визначають 15 найбільш характерних приватних процесів.

Тому кількість приватних процесів, які розглядатимуться, визначається кількістю тих параметрів стану, яким можна задавати попарно постійне значення, однозначно визначаючи цим характер процесу. Якщо прийняти для цього три термічних параметра р, V і /, умова адіабатне, концентрацію суміші До і відносну вологість ф, одержимо шість характеристик, які в довільному поєднанні по два дають 15 варіантів і отже, визначають 15 найбільш характерних приватних процесів.

Радіаційна ланцюг для п 3 з ізотермічним газом g. Ці опору підставимо в рівняння (35) для визначення необхідного коефіцієнта переносу випромінювання. Джерело, стік і газоподібний джерело або стік моделюють, наприклад, піч прямого згоряння, в якій адіабатне стінки порушена конвекцією, або ядерний реактор, де випаровуються розпорошені для охолодження краплі. Ri - g3) і Rz - gw і підставляється замість i 2 Ri - g і Кг - g на схемі рис. 3 з урахуванням або без урахування доповнення істинно адіабатною поверхні; ланцюг не є простіший двовузлового ланцюгом через наявність трьох неадіабатних вузлів.

Граничні умови можуть бути задані в такий спосіб. На всіх поверхнях пластини, крім орошаемой, щільність теплового потоку дорівнює нулю. Контролювалося умова адіабатне цієї поверхні; було встановлено, що втрата теплоти з теплоизолированной поверхні не перевищує 1% теплового потоку на зрошуваних поверхні.

Горіння палива в шарі протікає, як правило, в дифузійної області. Можливе скорочення дифузійного опору і переведення процесу в високотемпературну кінетичну область відкривають перспективи різкого підвищення інтенсивності горіння. Висока концентрація горючого матеріалу в одиниці об'єму шару, адіабатне зони горіння, де щільно лежать частинки оберігають один одного від охолодження, можливість отримання великих відносних швидкостей повітря і палаючих частинок - все це основні передумови, що дозволяють істотно підвищити інтенсивність горіння.

Щоб отримати більшу потужність, треба або збільшувати розміри машини або, зменшувати час, протягом якого виробляється цикл. Для двигунів внутрішнього згоряння час, що йде на здійснення одного циклу, вимірюється сотиді частками секунди. Звичайно, ні про яку равновесности при таких умовах годі й думати. Але зате саме завдяки швидкості процесів розширення і стиснення не встигає відбуватися теплообмін між робочим речовиною і навколишнім середовищем і цим забезпечується відносна адіабатне зазначених процесів.

У тому випадку, коли контрольну поверхня не пронизують теплові потоки, система стає адіабатною. Якщо через контрольну поверхню не протікають потоки маси, то систему називають закритою, в іншому випадку - це відкрита термодинамічна система. Надалі якщо не буде зроблено спеціальних застережень, мається на увазі що мова йде про закриті системи. Часто системи можуть розглядатися згідно Гиббсу в якості підсистем. Хоча вся система може бути адіабатною, підсистема може і не задовольняти цій умові. Внутрішній теплообмін, природно, не порушує умов адіабатне для всієї сумарної термодинамічної системи.