А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Сухе тіло
PQ-щільність сухого тіла; бу-джерело тепла, який визначається формулою (412); е - критерій (коефіцієнт) фазового перетворення рідини в пар; г-питома теплота фазового перетворення; 6 т-відносний коефіцієнт термодифузії; атт-коефіцієнт дифузії вологи; т - час.
Основний закон тертя сухих тел, зазначений ще Амонтоном (1699), експериментально затверджений Кулоном) (тисячу сімсот вісімдесят одна), перевірений у великій серії дослідів Моріном 2) (1831), Р е н н і 3) і ін., Носить найчастіше ім'я Кулона.
У процесі нагрівання сухого тіла (теплообмін не ускладнений масообмінних) має місце не тільки променистий теплообмін, а й конвективний теплообмін.
У розділі розглядається тертя сухих тел і граничне тертя, які підкоряються загальним закономірностям.
Тиск набухання залежить від концентрації сухого тіла в рідині і від температури.
Якщо поглинання рідини відбувається знизу і сухим тілом, то треба брати радіус найбільш широкої пори; якщо поглинання відбувається зверху або тіло було попередньо змочена, то треба брати радіус найбільш вузької частини пори.
Якщо поглинання рідини відбувається знизу і сухим тілом, то треба брати радіус найбільш широкої частини пори; якщо поглинання відбувається зверху або тіло було попередньо змочена, то треба брати радіус найбільш вузької частини пори.
Якщо поглинання рідини відбувається знизу і сухим тілом, то треба брати радіус найбільш широкої пори; якщо поглинання відбувається зверху або тіло було попередньо змочена, то треба брати радіус найбільш вузької частини пори.
Як ми вже знаємо, коли одне сухе тіло ковзає по поверхні іншого, сила тертя практично не залежить від швидкості і площі їхнього зіткнення, але залежить від роду поверхонь і від сили, що притискує тіла один до одного. На перший погляд незрозуміло, чому закономірність виявляється такий простий.
Залежність коефіцієнта температуропровідності а від тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі тепла від тіла з нульовою температурою до тіла з більш низькою, мінусовою температурою.
Але якщо такий вологий ділянку тіла привести в зіткнення з сухим тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі теплоти від тіла з нульовою температурою до тілу з більш низькою мінусовою температурою.
Але якщо такий вологий ділянку тіла привести в зіткнення з сухим тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі тепла від тіла з нульовою температурою до тіла з більш низькою, мінусовою температурою.
Але якщо такий вологий ділянку тіла привести в зіткнення з сухим тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі тепла від тіла з нульовою температурою до тіла з нижчою мінусовою температурою.
Залежність сил молекулярного тяжіння (а, відштовхування (б і їх рівнодіюча (в від міжмолекулярних відстаней (м г - схематично вписана потенційна крива (по П. А. Ре-Біндер, що показує вплив адсорбційно-гідратних шарів на міжмолекулярної взаємодії (зміщення результуючої. Крім того, в ряді робіт[10-12]встановлено, що міцність при зволоженні сухих тел змінюється по кривій з максимумом. Аналогічні результати отримані і в наших дослідженнях, що розглядаються нижче.
Коефіцієнт теплообміну вологого тіла а, як показують численні експериментальні дані[7-3], Вище, ніж коефіцієнт теплообміну сухого тіла. Відповідно до цієї гіпотези випаровування вологи відбувається не тільки всередині або на поверхні сушимо тіла, але і в невеликому просторі над поверхнею тіла, куди виносяться субмикроскопические краплі вологи, що захоплюються потоком пара з поверхні тіла.
Починаючи з критичного вла-госодержанія, коефіцієнт теплообміну зменшується з плином часу сушіння, поступово наближаючись до величини коефіцієнта теплообміну сухого тіла. Отже, зі зменшенням інтенсивності сушіння коефіцієнт теплообміну зменшується.
У другій серії дослідів досліджувався при тих же зовнішніх умовах процес тепло - І масообміну при випаровуванні води капілярно-пористим тілом і теплообмін капілярно-пористого сухого тіла.
У робочу камеру аеродинамічної труби встановлювалися деко з досліджуваної рідиною і поруч з ним однакову за формою і розмірами порожнисте металеве тіло (назвемо його сухим тілом), через яке пропускалася вода. При розрахунку теплообміну, що не ускладненого масообмінних, приймалося, що все тепло, сприймається поверхнею сухого тіла, витрачається на нагрів охолоджуючої води.
Коефіцієнти тертя для бандажів. Що стосується тертя слабо змазаних поверхонь, під якими мають на увазі поверхні, змащені маслом і потім ретельно витерті сухою ганчіркою, то в цьому випадку прийнято вважати, що закони та властивості тертя сухих тел залишаються і тут без зміни.
Причиною сухого тертя є, з одного боку, механічні зачеплення виступів, з іншого - молекулярне взаємодія в окремих точках контакту. Коли при ковзанні сухих тел одне за одним виникає тертя, то при цьому обов'язково відбуваються три явища: по-перше, витрачається потужність на подолання тертя; по-друге, виділяється теплота, що труться тел розігріваються; по-третє, відбувається знос тертьових тіл.
Залежність між коефіцієнтом теплообміну а (/скель /л 2 ч град і влагоеодержаніем тіла W (% при різних режимах сушки (за експериментальними даними П. Д. Лебедєва. Пунктирними лініями зазначено значення коефіцієнта а для сухого тіла. Одночасно з дослідами по теплообміну між повітрям і сухим тілом були проведені експерименти по теплообміну між нагрітим повітрям і поверхнею рідини. Рідина наливали в металевий лист, виготовлений з нержавіючої сталі IXI89T розміром 45x100x76 мм.
у робочу камеру аеродинамічної труби встановлювалися деко з досліджуваної рідиною і поруч з ним однакову за формою і розмірами порожнисте металеве тіло (назвемо його сухим тілом), через яке пропускалася вода. При розрахунку теплообміну, що не ускладненого масообмінних, приймалося, що все тепло, сприймається поверхнею сухого тіла, витрачається на нагрів води, що охолоджує.
як потенціалу переносу вологи у вологому однорідному матеріалі при ізотермічних умовах може бути прийнято влагосодержание і. Дійсно, якщо привести в зіткнення два однакових тіла з різним початковим влагосодержанием, то через деякий час відбудеться зволоження більш сухого тіла.
Тільки в періоді постійної швидкості температура поверхні випаровування (x, -) постійна, починаючи з критичного влагосодержа-ня, її температура збільшується з плином часу сушіння, поступово наближаючись до температури повітря, якої вона досягає при рівноважному влагосодержании. Звідси випливає, що Між в періоді падаючої швидкості буде зменшуватися з плином часу, поступово наближаючись до числа Нуссельта для сухого тіла.
Із загальної теорії теплообміну відомо, що якщо температурний напір At збільшується в напрямку потоку, то коефіцієнт теплообміну виходить більше, ніж при постійній температурі. Отже, при поглибленні поверхні випаровування коефіцієнт теплообміну більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну, коли випаровування відбувається на поверхні. Якщо в першому наближенні прийняти, що коефіцієнт теплообміну при випаровуванні на поверхні тіла дорівнює коефіцієнту теплообміну сухого тіла, то при сушінні з поглибленням поверхні випаровування коефіцієнти теплообміну будуть більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну сухого тіла.
Із загальної теорії теплообміну відомо, що якщо температурний напір At збільшується в напрямку потоку, то коефіцієнт теплообміну виходить більше, ніж при постійній температурі. Отже, при поглибленні поверхні випаровування коефіцієнт теплообміну більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну, коли випаровування відбувається на поверхні. Якщо в першому наближенні прийняти, що коефіцієнт теплообміну при випаровуванні на поверхні тіла дорівнює коефіцієнту теплообміну сухого тіла, то при сушінні з поглибленням поверхні випаровування коефіцієнти теплообміну будуть більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну сухого тіла.
Перенесення тепла і маси всередині пористого тіла (внутрішній тепло - і масообмін) також має свою специфіку. Механізми переносу тепла і маси в процесах випаровування досі мало вивчені, і тому аналітичні (математичні) дослідження не призводять до надійних результатів. Основна частина нашої статті присвячена експериментальному вивченню тепло - і масообміну в процесах випаровування. З метою виявлення особливостей теплообміну, ускладненого масообмінних, дослідне вивчення проводять одночасно з сухим тілом (чистий теплообмін) і з тілом, що містить рідину. Таке зіставлення дозволяє встановити специфіку взаємопов'язаних процесів тепло - і масообміну.
Формула (3) отримана при сушінні вологих матеріалів. Відомо, що процес сушіння складається з двох періодів: періоду постійної швидкості (МД /т сопзт. У першому періоді число Ми не залежить від вмісту вологи, тому параметричне число у формулі (3) (і /ис) треба покласти рівним одиниці. У другому періоді сушки число Мі зменшується від вмісту вологи і відповідно до формули (3) і при досягненні рівноважного вологовмісту збігається з числом Мі для випадку теплообміну сухого тіла.
Основний закон тертя сухих тел, зазначений ще Амонтоном (1699), експериментально затверджений Кулоном) (тисячу сімсот вісімдесят одна), перевірений у великій серії дослідів Моріном 2) (1831), Р е н н і 3) і ін., Носить найчастіше ім'я Кулона.
У процесі нагрівання сухого тіла (теплообмін не ускладнений масообмінних) має місце не тільки променистий теплообмін, а й конвективний теплообмін.
У розділі розглядається тертя сухих тел і граничне тертя, які підкоряються загальним закономірностям.
Тиск набухання залежить від концентрації сухого тіла в рідині і від температури.
Якщо поглинання рідини відбувається знизу і сухим тілом, то треба брати радіус найбільш широкої пори; якщо поглинання відбувається зверху або тіло було попередньо змочена, то треба брати радіус найбільш вузької частини пори.
Якщо поглинання рідини відбувається знизу і сухим тілом, то треба брати радіус найбільш широкої частини пори; якщо поглинання відбувається зверху або тіло було попередньо змочена, то треба брати радіус найбільш вузької частини пори.
Якщо поглинання рідини відбувається знизу і сухим тілом, то треба брати радіус найбільш широкої пори; якщо поглинання відбувається зверху або тіло було попередньо змочена, то треба брати радіус найбільш вузької частини пори.
Як ми вже знаємо, коли одне сухе тіло ковзає по поверхні іншого, сила тертя практично не залежить від швидкості і площі їхнього зіткнення, але залежить від роду поверхонь і від сили, що притискує тіла один до одного. На перший погляд незрозуміло, чому закономірність виявляється такий простий.
Залежність коефіцієнта температуропровідності а від тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі тепла від тіла з нульовою температурою до тіла з більш низькою, мінусовою температурою.
Але якщо такий вологий ділянку тіла привести в зіткнення з сухим тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі теплоти від тіла з нульовою температурою до тілу з більш низькою мінусовою температурою.
Але якщо такий вологий ділянку тіла привести в зіткнення з сухим тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі тепла від тіла з нульовою температурою до тіла з більш низькою, мінусовою температурою.
Але якщо такий вологий ділянку тіла привести в зіткнення з сухим тілом, капіляри якого мають менший радіус, то вузькі капіляри висмоктуватимуть рідина з широких. Це явище цілком аналогічно передачі тепла від тіла з нульовою температурою до тіла з нижчою мінусовою температурою.
Залежність сил молекулярного тяжіння (а, відштовхування (б і їх рівнодіюча (в від міжмолекулярних відстаней (м г - схематично вписана потенційна крива (по П. А. Ре-Біндер, що показує вплив адсорбційно-гідратних шарів на міжмолекулярної взаємодії (зміщення результуючої. Крім того, в ряді робіт[10-12]встановлено, що міцність при зволоженні сухих тел змінюється по кривій з максимумом. Аналогічні результати отримані і в наших дослідженнях, що розглядаються нижче.
Коефіцієнт теплообміну вологого тіла а, як показують численні експериментальні дані[7-3], Вище, ніж коефіцієнт теплообміну сухого тіла. Відповідно до цієї гіпотези випаровування вологи відбувається не тільки всередині або на поверхні сушимо тіла, але і в невеликому просторі над поверхнею тіла, куди виносяться субмикроскопические краплі вологи, що захоплюються потоком пара з поверхні тіла.
Починаючи з критичного вла-госодержанія, коефіцієнт теплообміну зменшується з плином часу сушіння, поступово наближаючись до величини коефіцієнта теплообміну сухого тіла. Отже, зі зменшенням інтенсивності сушіння коефіцієнт теплообміну зменшується.
У другій серії дослідів досліджувався при тих же зовнішніх умовах процес тепло - І масообміну при випаровуванні води капілярно-пористим тілом і теплообмін капілярно-пористого сухого тіла.
У робочу камеру аеродинамічної труби встановлювалися деко з досліджуваної рідиною і поруч з ним однакову за формою і розмірами порожнисте металеве тіло (назвемо його сухим тілом), через яке пропускалася вода. При розрахунку теплообміну, що не ускладненого масообмінних, приймалося, що все тепло, сприймається поверхнею сухого тіла, витрачається на нагрів охолоджуючої води.
Коефіцієнти тертя для бандажів. Що стосується тертя слабо змазаних поверхонь, під якими мають на увазі поверхні, змащені маслом і потім ретельно витерті сухою ганчіркою, то в цьому випадку прийнято вважати, що закони та властивості тертя сухих тел залишаються і тут без зміни.
Причиною сухого тертя є, з одного боку, механічні зачеплення виступів, з іншого - молекулярне взаємодія в окремих точках контакту. Коли при ковзанні сухих тел одне за одним виникає тертя, то при цьому обов'язково відбуваються три явища: по-перше, витрачається потужність на подолання тертя; по-друге, виділяється теплота, що труться тел розігріваються; по-третє, відбувається знос тертьових тіл.
Залежність між коефіцієнтом теплообміну а (/скель /л 2 ч град і влагоеодержаніем тіла W (% при різних режимах сушки (за експериментальними даними П. Д. Лебедєва. Пунктирними лініями зазначено значення коефіцієнта а для сухого тіла. Одночасно з дослідами по теплообміну між повітрям і сухим тілом були проведені експерименти по теплообміну між нагрітим повітрям і поверхнею рідини. Рідина наливали в металевий лист, виготовлений з нержавіючої сталі IXI89T розміром 45x100x76 мм.
у робочу камеру аеродинамічної труби встановлювалися деко з досліджуваної рідиною і поруч з ним однакову за формою і розмірами порожнисте металеве тіло (назвемо його сухим тілом), через яке пропускалася вода. При розрахунку теплообміну, що не ускладненого масообмінних, приймалося, що все тепло, сприймається поверхнею сухого тіла, витрачається на нагрів води, що охолоджує.
як потенціалу переносу вологи у вологому однорідному матеріалі при ізотермічних умовах може бути прийнято влагосодержание і. Дійсно, якщо привести в зіткнення два однакових тіла з різним початковим влагосодержанием, то через деякий час відбудеться зволоження більш сухого тіла.
Тільки в періоді постійної швидкості температура поверхні випаровування (x, -) постійна, починаючи з критичного влагосодержа-ня, її температура збільшується з плином часу сушіння, поступово наближаючись до температури повітря, якої вона досягає при рівноважному влагосодержании. Звідси випливає, що Між в періоді падаючої швидкості буде зменшуватися з плином часу, поступово наближаючись до числа Нуссельта для сухого тіла.
Із загальної теорії теплообміну відомо, що якщо температурний напір At збільшується в напрямку потоку, то коефіцієнт теплообміну виходить більше, ніж при постійній температурі. Отже, при поглибленні поверхні випаровування коефіцієнт теплообміну більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну, коли випаровування відбувається на поверхні. Якщо в першому наближенні прийняти, що коефіцієнт теплообміну при випаровуванні на поверхні тіла дорівнює коефіцієнту теплообміну сухого тіла, то при сушінні з поглибленням поверхні випаровування коефіцієнти теплообміну будуть більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну сухого тіла.
Із загальної теорії теплообміну відомо, що якщо температурний напір At збільшується в напрямку потоку, то коефіцієнт теплообміну виходить більше, ніж при постійній температурі. Отже, при поглибленні поверхні випаровування коефіцієнт теплообміну більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну, коли випаровування відбувається на поверхні. Якщо в першому наближенні прийняти, що коефіцієнт теплообміну при випаровуванні на поверхні тіла дорівнює коефіцієнту теплообміну сухого тіла, то при сушінні з поглибленням поверхні випаровування коефіцієнти теплообміну будуть більше в порівнянні з коефіцієнтом теплообміну сухого тіла.
Перенесення тепла і маси всередині пористого тіла (внутрішній тепло - і масообмін) також має свою специфіку. Механізми переносу тепла і маси в процесах випаровування досі мало вивчені, і тому аналітичні (математичні) дослідження не призводять до надійних результатів. Основна частина нашої статті присвячена експериментальному вивченню тепло - і масообміну в процесах випаровування. З метою виявлення особливостей теплообміну, ускладненого масообмінних, дослідне вивчення проводять одночасно з сухим тілом (чистий теплообмін) і з тілом, що містить рідину. Таке зіставлення дозволяє встановити специфіку взаємопов'язаних процесів тепло - і масообміну.
Формула (3) отримана при сушінні вологих матеріалів. Відомо, що процес сушіння складається з двох періодів: періоду постійної швидкості (МД /т сопзт. У першому періоді число Ми не залежить від вмісту вологи, тому параметричне число у формулі (3) (і /ис) треба покласти рівним одиниці. У другому періоді сушки число Мі зменшується від вмісту вологи і відповідно до формули (3) і при досягненні рівноважного вологовмісту збігається з числом Мі для випадку теплообміну сухого тіла.