А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Хмарно пунктирна крива

Суцільні і пунктирні криві відповідають обриву шляхом диспропорціонування і з'єднання; величини k, вказані на кривих.

Порівняння суцільних і пунктирних кривих рис. 6 і 7 показує, що рівняння[19]ширше охоплює експериментальні дані в області мономолекулярної адсорбції, ніж рівняння[1]Гаркінса і Юра.

Розраховані (криві при використанні потенціалу (VIII49 і досвідчені (точки значення константи Генрі Кг для адсорбції Ne (I, Ar (2 Кг (3 і Хе (4 на базисної межі графіту (розрахунок і на графітірованних термічних сажах (досвід. Способи розрахунку суцільних і пунктирних кривих вказані в тексті.

Приблизна збіг суцільних і пунктирних кривих показує, що міцність орбіти є мірою здатності до утворення зв'язку.

Розраховані (криві при використанні потенціалу (VIII49 і досвідчені (точки значення Д. /. для Ne (I, Ar (2 Кг (3 і Хе (4 на базисної межі графіту (розрахунок і на графітіро-ванних термічних сажах (досвід. Способи розрахунку суцільних і пунктирних кривих вказані в тексті.

Енергетичний спектр ЧМ коливань при різній кількості. Порівняння - суцільних і пунктирних кривих, наведених ва рис. 5.2 показує, що характер їх збігається, хоча наближене вираження дає деяку похибка. Fz, де вираз (518) не застосовується. Однак, як випливає з рис. 5.2 ці ділянки спектра визначають вельми невелику частку потужності і тому нехтування ними при розрахунках взаємних перешкод між системами призведе до незначних похибок.

На діаграмі є суцільні і пунктирні криві. Другі - кривими пружності пара, метастабільних модифікацій, р і у-трідіміта і р-кристобалита.

Зміна температури в перехідному процесі при обуренні по подачі речовини А. | Зміна концентрації в перехідному процесі при обуренні по подачі речовини А. На рис. V-8-V-11 даються суцільні і пунктирні криві. Гарний збіг розглянутих кривих підтверджує правомірність використання обох методів дослідження.

Оптимальний по шви. На рис. 817 наведені розрахункові (суцільні і пунктирні криві) і експериментальні (ai 094) залежно гміни (Тн, викл) для трьох розглянутих варіантів запуску. Оптимізація запуску дозволяє підвищити швидкодію в 1 5 разу. Гранична частота тригера, знайдена розрахунковим шляхом, виявляється дещо заниженою. Це дозволяє гарантувати отриману з виразу (828) граничну частоту для реальної схеми.

Для визначення характеристик можливих режимів автоколивань необхідно знаходити точки перетину суцільних і пунктирних кривих на малюнку (аналогічному рис. 12), побудованому для заданих параметрів коливальної системи.

Цікаво, що вже поблизу потенціалу Е /2 (при г пр /2) суцільні і пунктирні криві збігаються (див. Рис. 13), що пояснюється зниженням поверхневої концентрації АВ, і зростанням[B ]s і звідси появою біля поверхні електрода надлишку В.

Порядок реакції ініціювання (а також значення s) вказано на кривих. Суцільні і пунктирні криві відносяться до обриву диспропорционирование і з'єднанням радикалів відповідно.

Діаграма Ріці (величини ЯВих і Af в відносних. На практиці, щоб - отримати діаграму Ріці, вимірюють величини f, Рвих, I і S при різних значеннях Y, Результати вимірювань наносять а кругову діаграму. Поєднуючи точки рівної потужності Рвих і рівній частоти /, отримують сімейства суцільних і пунктирних кривих, як на рис. 1511. Ці сімейства кривих перетинаються приблизно під однаковим кутом.

Розподілу просторового заряду р, поля X і потенціалу V в газонаповненими конденсаторі з плоскими електродами при рівномірній іонізації газу. Ілюстрація впливу просторового заряду. ос до aVG - катод і анодное падіння потенціалу. Охс і xa-d - відповідно області, в яких відбуваються ці падіння. 70 - прикладений потенціалу. Пунктирними лініями позначена Залежність X (х і V (х для випадку про 0. На рис. 5 показано розподіл просторового заряду, а також розподіл (по х) поля і потенціалу з просторовим зарядом і без нього. Так як різниця потенціалів У0 залишається постійною, то площі, укладені між суцільними і пунктирними кривими, рівні. Розподіл потенціалу в разі пренебрежимо малого просторового заряду зображується прямою лінією. Зі збільшенням просторового заряду пряма лінія перетворюється в криву, яку можна розбити на три частини. Поблизу електродів потенціал змінюється відносно швидко і при більш високій щільності струму утворюються катодного і анодное падіння потенціалу тліючого розряду. Середня частина, в якій напруженість поля виявляється майже постійною, переходить в позитивний стовп. Перехід від однорідного поля до неоднорідного відбувається плавно. Якщо в дослідах спостерігається наявність різких змін, то це відбувається в основному тільки внаслідок недостатньої стабільності параметрів електричного кола.