А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Слабка ударна хвиля

Фронт слабкою ударної хвилі спочатку поширюється зі швидкістю, близькою до швидкості високочастотного звуку (з х), причому амплітуда її в одновимірному випадку загасає за експоненціальним законом.

Для слабких ударних хвиль (Ар /р З 1) ентропія середовища при переході через фронт ударної хвилі змінюється досить незначно.

Швидкість слабкою ударної хвилі по (427) визначається напівсумою швидкостей поширення збурень у підстави З /о С0 і у вершини U з ударної хвилі.

Внаслідок більш слабких ударних хвиль випаровування сильно знижується, і щільність плазми в петлях стає занадто низькою, щоб ініціювати руху теплової конденсації. Деякий час конденсація зберігається в петлях на більш низьких висотах, але, в підсумку, оскільки старіші петлі продовжують охолоджуватися і зникати, хоботоподібного особливість пропадає.

Залежність порогового тиску збудження хімічної реакції від пористості заряду ВВ. ВВ слабкими ударними хвилями, як правило, супроводжуються великими зсувними деформаціями заряду ВВ.

Механізм акумуляції слабких ударних хвиль в ідеальному випадку приводив би до того, що ширина стаціонарної ударної хвилі була б дорівнює нулю.

У разі слабких ударних хвиль багато завдань про течіях з ударними хвилями можуть бути вирішені аналітично.

У разі слабких ударних хвиль, як видно з формул (9а) і (96), залежність між зміною напрямку тріщини і кутом а спроститься.

Оскільки в слабких ударних хвилях зв'язок між зміною швидкості і зміною тиску або густини та ж, що і в біжучому в ту ж сторону простий хвилі, то це означає, що в слабкої ударної хвилі відповідний інваріант Рімана не терпить розриву.

Оскільки в слабких ударних хвилях співвідношення між параметрами ті ж, що в хвилях Рімана, то для слабких ударних хвиль справедливі ті ж висновки про їхню взаємодію з контактним розривом, що і отримані в § 11 для хвиль Рімана.

Необхідність вимірювання параметрів слабких ударних хвиль пред'являє до системи метання вельми жорсткі вимоги щодо безпеки метану ударників від руйнування і площинності удару.

Про Маховської відображенні слабких ударних хвиль від жорсткої стінки //Прикл.

Отже, передній фронт слабкою ударної хвилі являє собою ланцюжок солитонов, розташованих на великій відстані один від одного в порівнянні з їх шириною. Поступово ці солітони зближуються, а їх амплітуда зменшується.

Встановлено, що проходження слабкою ударної хвилі по хмарі, що займає частину поперечного перерізу плоского каналу, призводить до зламу фронту УВ і стисненню хмари за фронтом. Для ударних хвиль як прямокутного профілю, так і супроводжуваних хвилею розрідження, що утворилося ущільнення хмари потім поширюється на поперечний переріз каналу з формуванням характерної вихреобразное структури на кромці хмари. відображення похилій УВ всередині хмари від площини симетрії може бути як регулярним (при малій відносній ширині хмари), так і нерегулярним з утворенням ніжки Маха. Для великої фракції частинок взаємодія релаксаційних зон призводить до розмазування картини відображення УВ від площини симетрії всередині хмари. Взаємодія сильної УВ з хмарою аерозависі алюмінію призводить до займання часток і формування детонаційної хвилі в хмарі. Осредненное за часом поширення детонаційної хвилі відповідає пересжатія режиму стаціонарної детонації.

Отже, місцева швидкість слабких ударних хвиль, що поширюються по ударно стислій середовищі, повинна дорівнювати, об'ємної швидкості св звуку в стислому матеріалі. Однак експериментальні результати показують, що в міді, дюралюмінії, технічному алюмінії АД1[7]і алюмінії 6061 - Т6[8]швидкість слабких ударних хвиль вторинного стиснення відповідає пружною швидкості звуку в ударно стислому матеріалі. 
Як видно, для слабких ударних хвиль обидві оцінки збігаються. Облік температурної залежності Аг може, як ми побачимо нижче, зробити зазначене розходження як завгодно великим. Тому, власне кажучи, саме оцінка типу (517), а не оцінка за Прандтлем, відповідає експериментально вимірюваної ширині фронту.

Симон, вивчаючи рух слабкою ударної хвилі в оболонці узагальненої моделі Роша (з розподілом щільності за законом р ВГ-а) при вирішенні лінеаризованих рівнянь газодинаміки використовував метод операційного числення.

Специфіка досить сильних і досить слабких ударних хвиль. Характерна особливість ударного стиснення полягає в тому, що як би не було велике тиск, ступінь стиснення ev0fv не перевищує деякої граничної кінцевої величини.

Специфіка досить сильних і досить слабких ударних хвиль. Характерна особливість ударного стиснення полягає в тому, що як би не було велике тиск, ступінь стиснення s v0fv не перевищує деякої граничної кінцевої величини.

Специфіка досить сильних і досить слабких ударних хвиль. Характерна особливість ударного стиснення полягає в тому, що як би не було велике тиск, ступінь стиснення E VO /V не перевищує деякої граничної кінцевої величини.

Швидкість руху газу в слабкій ударної хвилі, як це випливає з рівнянь (5.5) і (5.4), мала в порівнянні зі швидкістю хвилі.

Таким чином, в слабкою ударної хвилі стаціонарна структура фронту неможлива[311]- Заморожене і рівноважний стану поширюються зі свідомо нерівними швидкостями. Граничне безперервне рішення побудовано Р. І. Нігматуллін (див. Вести. Схема навантаження зарядів ВВ слабкими ударними хвилями. 1 - протівозагрузочний циліндр, 2 - навантажувальний заряд ВВ з нізкоплотного вибухової складу, 3 - система ініціювання йде детонаційної хвилі, 4 - досліджуваний заряд ВВ, 5 - підставка, 6 - акваріум з водою. При навантаженні зарядів ВВ слабкими ударними хвилями, коли процес розкладання значно розтягнутий у часі, є безпосередня можливість визначення питомої обсягу реагує ВВ.

Цей результат означає, що слабка ударна хвиля може бути обуренням рівномірного потоку тільки тоді, коли число Маха в ньому дорівнює одиниці; це очевидно з теорії ударних хвиль в невязкую газі.

З одного боку, швидкість слабкою ударної хвилі, близька до швидкості звуку, зростає з підвищенням тем - ператури і тому буде більше в газі, вже нагрітому першою хвилею. З іншого боку, сам стиснений газ рухається в напрямку поширення хвилі стиснення.

Адиабата Гюгоньо (Н і адіабата Пуассона (Р. Розглянемо величину швидкості газу для слабких ударних хвиль. Таким чином, швидкість поширення слабкою ударної хвилі дорівнює полусумме швидкостей поширення слабких збурень перед хвилею і за нею. . Розглядається наближений метод розрахунку поширення слабких ударних хвиль по покоїться Політропний газу. Детально досліджено випадок, коли поява ударної хвилі таким рухом в газі криволинейного опуклого циліндричного поршня, що слабка хвиля починає формуватися з нульовою початковою інтенсивністю безпосередньо на поверхні слабкого розриву, що поширюється по області спокою. Наведено результати чисельних розрахунків. Пропонується наближена аналітична формула, що описує загасання циліндричної ударної хвилі.
 Вплив сумарного градієнта швидкості звуку са і швидкості вітру і в на характер поширення слабкою ударної хвилі. пунктирні лінії - хвильові промені в однорідної атмосфері, суцільні - в градиентной. | Вплив концентрації енергії в джерелі на просторовий розподіл надлишкового тиску у фронті повітряної ударної хвилі. У цьому випадку на параметри слабкою ударної хвилі істотний вплив роблять метеорологічні умови, що визначають стан реальної атмосфери, і в першу чергу - температурні і вітрові градієнти. При їх наявності різні ділянки хвилі рухаються з різною швидкістю, що призводить до спотворення форми фронту ударної хвилі.

При навантаженні зарядів вибухової речовини слабкими ударними хвилями ВВ поводиться як інертна середу. Якщо вжиті спеціальні заходи щодо збереження заряду від руйнування при навантаженні (наприклад, заряд ВВ укладений в оболонку, яка не руйнується в результаті навантаження), то вдається дослідити структуру заряду ВВ після навантаження. При інертному поведінці ВВ при дослідженні мікроструктури збережених зразків не вдається виявити видимих проявів перетворення ВВ.

Як відомо[7], В слабких ударних хвилях збільшення всіх величин з точністю до членів другого ступеня за приращениям збігаються з приростами в простий хвилі. Швидкість ударної хвилі з тією леї точністю дорівнює полусумме характеристичних швидкостей до і після неї. Звідси випливає, що наявність слабкої ударної хвилі не призводить до додаткового в порівнянні з безперервним випадком зміни з часом інтеграла f ficdx, і рівняння (13) залишається справедливим.

Проблема нерегулярного (Маховського) відображення слабких ударних хвиль, відома як парадокс Неймана, характеризується тим, що класична трехударная теорія не дозволяє адекватно описати структуру течії поблизу потрійної точки. Вперше протиріччя з класичною трехударной схемою Неймана були виявлені в експериментах[1]по дифракції стрибка на клині. Ці та наступні експерименти[2-7]показали, що для слабких падаючих стрибків з числами Маха Mi 1.5 рішення по трехударной теорії або погано узгоджуються з результатами експерименту, або не існують.

Про Асимптотика (9) для слабких ударних хвиль збігається (принаймні по одному величини) з відповідною формулою[48], Отриманої евристичним шляхом.

Припущення про те, що при навантаженні слабкими ударними хвилями реакція протікає в формі горіння, досить правдоподібно.

Встановимо нерівності для швидкостей, аналогічно отриманим для слабких ударних хвиль.

Можливо, що і тут проміжним етапом між слабкими ударними хвилями і нагріванням корони є іоннозвуковая турбулентність. Про таку турбулентності можна судити як по радіолокаційним вимірам (див. Нижче), так і за іншими даними, наприклад, по немонотонному ходу яркостной температури Сонця[Каплан, Цытович ( 19676) ]: Іоннозвуковая турбулентність, розсіюючи радіовипромінювання Сонця, може привести до появи яких додаткових максимумів або додаткових мінімумів в стаціонарному його спектрі. Поки ні наглядові дані, ні теоретичні міркування не дозволяють зробити впевнених висновків про поширеність і характер іоннозвуковой турбулентності в короні. Але разом з тим гіпотеза про значну роль іоннозвуковой турбулентності в багатьох проявах сонячної діяльності теж суперечить ні наглядовою даними, ні теоретичним міркувань.

Перш ніж описувати результати рішення, нагадаємо, що слабка ударна хвиля (акустична хвиля) при сферичному сходження посилюється за законом р - 1 /г незалежно від рівняння стану ваществзг. Таким чином, факт посилення слабкої хвилі при сходженні тривіальний, проте він ще нічого не говорить про поведінку хвилі перед центром.

З во) - Розглянемо просту теорію нерегулярного відображення слабких ударних хвиль, яка заснована на спрощують припущення (Дж. При невеликому зростанні ентропії (наприклад, в разі слабких ударних хвиль) можна явно висловити опір тіла через зміну ентропії в потоці. Така форма рішення є в значній мірі універсальною для слабких ударних хвиль безвідносно до рівняння стану середовища з нормальними термодинамическими властивостями і дисипативних процесів, що формують фронт.

Докладніший аналіз призводить до висновку, що в слабкої ударної хвилі зміна ентропії AS пропорційно кубу амплітуди; AS - величина третього порядку малості по відношенню до тиску.

Метод квазітонкіх шарів для дослідження розкладання енергетичних матеріалів в слабких ударних хвилях //Оборонна техніка.

Це можна пояснити похибками D (U) співвідношення для слабких ударних хвиль, де стають істотними упругодластіческіе властивості речовини.

Рівняння Нав'є - Стокса також призводять до співвідношення (612) для слабких ударних хвиль[114], І, отже, вони вірні з точністю членів нижчого порядку.

Як видно з (129), електронна теплопровідність може сформувати структуру тільки слабкою ударної хвилі.

Розпад розриву, що виник від збільшення швидкості полум'я по часткам в слабкій дефлаграції (1 - незгорілих газ. 5 - продукти згоряння стаціонарної слабкою дефлаграції. 2 і 4 - газ в ударних хвилях, що виникли при збільшенні швидкості полум'я. 3 - продукти згоряння за фронтом дефлаграції після розпаду розриву. Завдання про виникнення пульсацій зводиться до відшукання умов, при яких слабка ударна хвиля посилюється фронтом горіння. Якщо таке посилення існує, то будь-яка випадкова ударна хвиля буде зростати за амплітудою, в камері згоряння виникнуть небезпечні пульсації тиску. Для визначення цих умов необхідно знати , по-перше, залежність перепаду тиску в ударній хвилі, в подвійному нестационарном розриві, від збільшення швидкості полум'я щодо часток газу.

Ударна хвиля виглядає як розмита щабель, а макроступень може бути слабкою ударною хвилею.

Про рішення однієї крайової задачі для несталого просторової течії газу і поширенні слабких ударних хвиль //Числен, методи механ.