А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Сімейство - частка

Сімейство сверхкороткожівущіх частинок, що носять ім'я рез & - нансних, налічує понад 150 представників, і фізики знають, скільки таких частинок ще належить відкрити. З частинками склалася приблизно така ж ситуація, як з елементами в середині XIX століття напередодні появи періодичної таблиці Менделєєва.

Було виявлено також ціле сімейство частинок з масами, проміжними між масами електрона і протона і перевищують масу протона, а також антипротона - частинки з масою протона, але негативним зарядом.

Зазначена труднощі легко долається, якщо замість однієї частинки розглядати сімейство частинок, розподілених в нескінченному просторі з кінцевою щільністю, або одну частинку, але в кінцевій просторової області.

Протон і нейтрон - схожі частки, що відрізняються лише зарядами і незначною різницею мас. Такі сімейства схожих частинок отримали назву изотопических мультиплетов. якщо подивитися на список різниці мас в інших подібних родинах, стабільних щодо сильної взаємодії часток, то побачимо, що Дттг для протона і нейтрона помітно менше їх усіх. І знову саме така, щоб виконувалося розглянуте вище нерівність, необхідне для існування складних структур.

Тепер він мав виступити в ролі одного з голів на конференції, яка проводилася на честь п'ятдесятої річниці роботи Хі-деки Юкави, передбачила існування сімейства частинок, званих мезонами. Головування для Фейнмана мало стати, в основному, почесною роботою, оскільки на конференції мали бути ще і два співголови, які говорять по-японськи, щоб гарантувати відсутність яких би то не було затримок, але при цьому пост Річарда став для нього хорошим приводом взяти з собою Гвінет.

Для пояснення цього подібності треба припустити, що сильні взаємодії і - і d - кварків близькі між собою і що кваркові системи, які відрізняються один від одного тільки заміною u - кварків на d - кварки, дуже подібні за своїми основними характеристиками і утворюють ізотопічними сімейство частинок . Підтвердження такої картини можна отримати, якщо розглядати властивості мезонів, що складаються з і - і d - кварків і відповідних антикварків.

Для пояснення цього подібності треба припустити, що сильні взаємодії і - і d - кварків близькі між собою і що кваркові системи, які відрізняються один від одного тільки заміною w - кварків на d - кварки, дуже подібні за своїми основними характеристиками і утворюють ізотопічними сімейство частинок .

Для адронів характерно наявність особливих квантових чисел: дивацтва, чарівності, краси. Усередині різних груп адронів є сімейства частинок, близьких за масою і з подібними св-вами по відношенню до сильного взаємодій.

Необхідність існування частинок з однаковими масами є наслідком тієї чи іншої симетрії, властивої законам природи. Ця симетрія веде до необхідності існування цілого сімейства частинок (мультиплетов) з багатьма однаковими характеристиками. Математично подібні симетрії пов'язані з инвариантностью відповідних гамільтоніані щодо операції, характерною для даної симетрії. Наприклад, відомі властивості симетрії в ізотопічному просторі щодо протона і нейтрона) забезпечують рівність мас цих частинок, якщо відволіктися від інших властивостей цих частинок, які порушують ізотопічними симетрію протона і нейтрона. Мається на увазі, наприклад, відмінність в електромагнітних властивостях протона і нейтрона або властивості, пов'язані з р-розпадом нейтрона.

На відміну від класифікації частинок за поданнями групи внутрішньої симетрії типу SU3 класифікація частинок по реджевскім родин частинок, що знаходяться на одній і тій же траєкторії Реджо, є перш за все підхід до пояснення спектру частинок. У 51/8-класси-фікації перший крок полягає в наділення часток квантовими числами і в поясненні лише розщеплення рівнів.

Набір квантових чисел траєкторії залежить від симетрії сильного взаємодії. Сукупність резонансів, які перебувають на траєкторії, називають іноді реджевскім сімейством частинок.

Якщо знехтувати слабким і електромагнітним взаємодіями, що приводять до розпадів півоній я1 і я, то у всіх процесах сильної взаємодії півонії поводяться як рівноправні партнери нуклонів. Більш того, зв'язок в антиядра і гіперядрах також забезпечується за рахунок обміну півоніями, так що подібний зв'язок, як і гомеополярной зв'язок в молекулах, є універсальною. Все це дозволяє розглядати нуклони, антінуклонов і півонії спільно як представників одного сімейства частинок, що беруть участь у сильній взаємодії.

Потрібно було припустити ширшу симетрію, що включає дивні частинки. Виявилися два великих сімейства сільновзаімодействующіх частинок: баріони і мезони.

Частинки, у яких брало барпошшй заряд дорівнює 1 паз. Закон збереження барнонного заряду, пли, інакше, ба-Ріоні числа А, забезпечує стійке існування протонів і, отже, ядер атомів і всієї матерії і цілому. Повний значення величини А залишається але всіх перетвореннях постійним. Баршши зберігаються, крім випадків можливого анігіляції барпонов п аптнбаріоіов. Але і тоді баріонів заряд, подібно електрпч. Закон збереження баріошюго заряду і закон збереження дивацтва тісно пов'язані один з одним. Їх зв'язок приймає просту форму, якщо ввести поняття пшерзаряда Y, рівного подвоєному значенню середнього заряду сімейства частинок. В цьому випадку дивина S п баріонів заряд А будуть пов'язані наступним простим співвідношенням S Y-А. Для класу легких частинок - лаптопов, до числа яких брало відносяться нейтрино, електрони, мю-мезони і відповідні їм античастинки, об'єднуючим принципом є закон збереження лептонпого заряду. Цей закон, в свою чергу, поділяється на два незалежних закону - закон збереження електронного лептонної заряду ц закон збереження мюонного лептонної заряду.