А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Зрушення - енергетичні рівні

Звичайний зсув енергетичних рівнів & Е складається з зсуву, пов'язаного зі збільшенням обсягу, і зсуву, обумовленого порушенням далекого порядку при постійному обсязі. Передбачається, що обидва ефекту малі і можуть бути обчислені незалежно. Виявляється, однак, що обидва ці доданків можуть бути одного порядку величини і мати протилежні знаки. Тому неможливо заздалегідь передбачити остаточний знак сумарного ефекту. Звідси випливає, що уважно слід вивчити представляють інтерес речовини.

Обчислюється зсув енергетичних рівнів, обумовлений кінцівкою маси ядра.

Залежність зсуву енергетичних рівнів і, отже, протонних дисперсійних сил від частоти тунельного переходу описується виразом (40), якщо прийняти, що область дисперсії орієнтаційної поляризації визначається одним часом релаксації.

Величину шуканого зсуву енергетичних рівнів ми обчисливши один раз енергію взаємодії з нульовими коливаннями електрона вільного і іншим разом електрона, пов'язаного в атомі. Обидва рази виходить нескінченний результат, що йде врозріз квадратично. Однак різниця двох напрямках розходяться величин виявляється в нерелятивистской теорії лише логарифмічно розходиться, а в релятивістської, з урахуванням нових правил регуляризації (див. Стор. На рис. 1413 показані зрушення енергетичних рівнів 5w і 5е в кристалі і розщеплення вихідного порушеної рівня молекули в зону.

Залежність енергетичного зсуву А. нижчих рівнів двох тунельних протонів, обумовленого протонними дисперсійними силами, від частоти тунельних переходів VQ. Розрахована для різних часів релаксації т (з молекул, які оточують групу з тунельним протоном. Цей вислів описує залежність зсуву енергетичних рівнів від частоти тунельних переходів в області дисперсії орієнтаційної поляризації. Щоб знайти остаточне вираз для зсуву енергетичних рівнів в атомі водню, необхідно усереднити величину додаткової енергії взаємодії за відповідним станом.

Вихідний осциляторний потенціал V (x x і дійсні частини перетворених потенціалів, що відповідають породженим комплексним власним значенням. Е 1 - г (суцільна лінія або Е 1 - О. ЗОСШ (штрихова лінія поблизу енергії основного стану Е 1 вихідного потенціалу. Хвильові функції обох станів розщеплюються, подібно до того як показано на, і локалізуються в вузьких потенційних ямках. Тоді відомі правила перетворень для зрушень парних і непарних енергетичних рівнів в повному потенціалі одночасно вірні для варіацій обраних рівнів в одному з двох спектрів половини ями.

Потім необхідно також врахувати відносно незначне, порядку надтонкої структури, але принципово вкрай важливий Лем-бовскій зрушення енергетичних рівнів, зобов'язаний різним, так званим, вакуумним ефектів, інакше кажучи, більш точному обліку взаємодії електрона з електромагнітним полем і підлогою пар електронів - позитронів (1947), що приводить, зокрема, до дополнгтальному магнітного моменту електрона if поляризації вакууму.

Отже, процес квазістатичного іонного вуха /ренію ліній невимушено пояснюється як результат штарковского зсуву енергетичних рівнів випромінює атома в електричному мік-рополе плазми. Електронний внесок в упшреніе спектральної лінії зазвичай розглядається зовсім інакше: він описується в рамках так званого, ударного наближення.

Зміна енергії в основному і збудженому станах системи може бути різним; в свою чергу таке зрушення енергетичних рівнів сприяє зміні енергії збудження з одного стану в інший. Взаємодії розчиненої молекули з молекулами розчинника зазвичай набагато слабкіше внутрішньо молекулярних взаємодій. Отже, міжмолекулярні взаємодії можуть бути розглянуті за допомогою теорії збурень.

При приміщенні об'єднаного атома в середу розчинника його енергетичні рівні повинні зміститися і розщепнутися, причому зсув енергетичних рівнів пов'язаний з величиною енергії взаємодії об'єднаного атома із середовищем. Розташування енергетичних рівнів об'єднаного атома залежить від симетрії чинного на об'єднаний атом поля міжмолекулярних сил. Будемо вважати нерухому фазу безперервної (суцільний) середовищем, навколишнього атом. 
Зміна енергії в основному і збудженому станах системи може бути різним; в свою чергу таке зрушення енергетичних рівнів сприяє зміні енергії збудження з одного стану в інший. Взаємодії розчиненої молекули з молекулами розчинника зазвичай набагато слабкіше внутрішньо молекулярних взаємодій. Отже, міжмолекулярні взаємодії можуть бути розглянуті за допомогою теорії збурень.

Розглядаючи формально доданок АХГ / 2 як обурення, розрахувати в перших двох порядках теорії збурень зрушення енергетичних рівнів осцилятора.

Еше один вид розширення спостерігається під впливом постійних електричних і магнітних полів, якщо цей вплив призводить до зрушення енергетичних рівнів і до їх розщеплення на кілька подурорней (еф фект Штарка. Якщо величина розщеплення менше ширини кожного підрівня, то розташовані поруч підрівні частково перекриваються, і відповідно зливаються спектральні лінії.

Атоми одного і того ж елемента, що володіють різним атомною вагою, мають зрушені один щодо одного енергетичні рівні. Зрушення енергетичних рівнів призводить до зміни частот переходу між ними, що, в свою чергу, виражається в зміні довжини хвилі.

Очевидно, квантово-механічний зрушення рівня за величиною порівняємо з шириною лінії або навіть перевищує її. Вперше малий зсув енергетичних рівнів атома, обумовлений випромінюванням, спостерігався в 1947 р Лембом[62]і був названий тому лембовскім зрушенням.

У[999]константа а описує енергетичний зсув всіх станів в околиці максимуму о-зони, обумовлений деформацією, що змінює обсяг, але не змінює симетрії кристала. Константа видання описує зсув енергетичних рівнів, обумовлений деформацією, що змінює симетрію кристала, наприклад Х]100 коли кубічний кристал трансформується в кристал тетрагонального виду. Результати дослідження електричних властивостей одноосно деформованих кристалів p - Ge[992, 1000- 1004]і аналітичні вирази робіт[999]показують, що поверхні постійної енергії у-зон Ge і Si поблизу k 0 в умовах Оуд (X Ц 100) або Хр111 представляють собою еліпсоїди обертання, головні осі яких збігаються з віссю механічної напруги. Це видно з рис. 148 на якому зображені валентні зони ненапряженного (зліва) і одноосно стисненого (X II[100]) (Праворуч) германію.

оптична нелінійність розглядається як виникла внаслідок штарковскіх зрушень енергетичних рівнів, індукованих електронної поляризацією, за аналогією з поляризаційним зрушенням, що призводить до Електрооптичного ефекту. Однак слід зазначити, що комбінація низькочастотних (іонних) і високочастотних (електронних) поляризаційних потенціалів може в принципі описати більшість головних нелінійних оптичних проблем.

Температурні залежності порогових енергій збудження. п ліній стимульованого випромінювання ОКГ на основі кристалів з домішкою іонів Nda і ширини & чшош лінії люмінесценції А кристала Y3A15012 - Nd3. Серед переходів між рівнями станів 4 /г і 4 /ii /, в системі У3А15012 - Nd3 два переходи мають близькі частоти. З підвищенням температури від 77 К внаслідок зсуву енергетичних рівнів іона Nd3 ці лінії зближуються. При Т - 400 К відстань між лініями А і А стає менше їх ширини (кімнатний і високотемпературні спектри рис. 610) і перехід А починає брати участь в стимульованому випромінюванні на частоті лінії А. Це випливає із зіставлення теоретичних кривих Еп (Т), які розраховувалися за формулою (6.7), з залежностями, отриманими в експерименті.

Поляризуемости, які фігурують в формулах (5133) - (5136) і подібних до них, при наявності системи частинок, взагалі кажучи, відрізняються від відповідних поляризованість ізольованих частинок. Ця відмінність обумовлена взаємодією між частинками, яке призводить, зокрема, до зрушень енергетичних рівнів і до зміни матричних елементів для операторів мультипольних моментів частинок.

Передбачається, що швидкість атома залишається постійною протягом часу, який значно перевищує характерний час між послідовними актами випромінювання або поглинання. У твердих тілах воно може бути викликане випадковими відмінностями локальних електричних полів в кристалічній решітці, які призводять до штарковскому зрушенню енергетичних рівнів. 
Ця взаємодія описується гамильтонианом взаємодії Н і проявляється по-різному в залежності від квантових чисел ядра і структури поля. Використовуючи звичайне Мультипольне розкладання, можна отримати вираз для тих проявів цієї взаємодії, які виявляються в месбауерівських спектрі: для зрушень енергетичних рівнів і для зняття виродження ядерних рівнів, що призводить до магнітодіпольному розщепленню або електричному квадрупольному розщепленню.

При врахуванні взаємодії молекул в реальному кристалі в першому наближенні маються на увазі два ефекту. По-перше, статичний ефект поля кристала на окрему молекулу, який може призводити до зміщення, розщепленню і появи нових смуг через зсув енергетичних рівнів, зняття їх виродження і заборон на переходи. По-друге, динамічний ефект резонансного взаємодії молекул, що знаходяться в одній елементарній комірці, званий також ефектом Давидова, коли відбувається розщеплення енергетичного рівня (навіть не виродженого) ізольованою молекулою і в спектрі замість однієї смуги спостерігається мультіплет.

Вплив кристалічної структури на спектральний склад випромінювання особливо сильно в крісталлолюмінофо-рах, де кристалічний стан є conditio sine qua поп для виникнення люмінесценції. У Нетреба активації з'єднаннях, кожна молекула яких має люмінесцентної здатністю, вплив агрегатного стану в порівнянні з природою випромінює атома має тільки другорядний характер. Воно зводиться по суті до розщеплення і зрушенню енергетичних рівнів випромінює атома або радикала.

Більш широкого вжитку кластерні моделі, тому що вони дають хороше наближення до вирішення рівняння Шредінгера, а також завдяки розвитку швидкодіючих ЕОМ. Великою перевагою кластерної моделі, в порівнянні з моделлю взаємодіє молекули, є можливість отримати детальну картину форми орбіталей поверхневих атомів і їх зміни. Згідно[74], Недоліком цього методу є те, що неясно, з якою точністю в дійсності кластерний аналіз описує тверде тіло. У разі кластера відношення поверхні до об'єму велике, а це призводить до зсуву енергетичних рівнів. У[54]кластери ототожнюються з переходом від молекули до твердого тіла. Передбачається, що скупчення від 2 до 100 атомів, крім очевидних властивостей високої дисперсності, мають також особливими об'ємними і поверхневими властивостями.

Дійсно, нескінченне доданок, що є результатом дії електрона на себе, якщо буде реальним, відповідало б нескінченного лембовскому зрушення, що б це не означало. Тому в іншому сенсі робота Лемба показала, що теорія Дірака цілком може виявитися не такий вже поганий, так як розбіжність з експериментом було не тільки не нескінченним: це було крихітне число, що відповідало дуже маленькому зрушенню енергетичних рівнів. Якби Лемб виявив нульовий зсув, це означало б правоту Дірака, яка протистояла б тому, що вже було відомо і, в цьому сенсі, стала б поганою новиною. Однак для фізиків, які були присутні на конференції, лембів зсув означав тільки одне: те, що вони намагалися знайти, не було ні нулем, ні нескінченністю; це було кінцеве, дуже маленьке і тепер точно відоме число. Вже з цим-то, думали фізики, вони впораються; маючи перед очима таблицю з реальними числами, вони, ймовірно, нарешті отримали шанс зрозуміти КЕД.

Один з методів, наприклад, полягає в застосуванні активного середовища, що володіє досить великим посиленням в широкому спектральному діапазоні. Установка диспергирующих елементів всередині лазерного резонатора звужує спектр вихідного випромінювання і дозволяє перебудовувати довжину хвилі лазера в межах спектральної смуги генерації. До таких перебудовуваним пристроїв відносяться лазери на барвниках і ексимерні лазери. Інший шлях перебудови довжини хвилі - зсув енергетичних рівнів активного середовища за допомогою зовнішніх полів чи взаємодій іншого типу; прикладами цього типу лазерів є лазери з переворотом спина і напівпровідникові лазери.

Косими стрілками показані на рис. 8.3 Безвипромінювальні переходи, пов'язані з народженням фононів. Переходячи потім на рівні, відповідні термам /ц /2 4/9/2 4 /i3 /2 /is /2 іони неодиму висвічуються. Спектральні лінії щодо вузькі, їх ширина складає приблизно 10 - 3 мкм. Вузькість ліній пов'язана з згадуваним раніше ефектом екранування електронів недобудованої оболонки іона неодиму, що здійснюють випромінювальні переходи. Якщо кристал граната нагрівати, то зазначений ефект буде ставати все менш вираженим; крім того, відбувається деяке зрушення енергетичних рівнів.