А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Розсіюється енергія

Розсіюється енергія вимірюється за час повного циклу.

Розглянемо кореляцію розсіюється енергії, далі без застережень званої енергією, з вивченими раніше полями.

Значну частку в загальному балансі безповоротно розсіюється енергії може займати енергія, що розсіюється в процесі ударних взаємодій в кінематичних парах механізму при роботі на режимах, що супроводжуються розривами його кінематичного ланцюга і подальшими зіткненнями її елементів.

З формули (1164) слід також, що величина розсіюється енергії залежить не від абсолютного значення напруг АСР, а від його відношення до межі текучості.

Крім того, від глибини каналу істотно залежить величина розсіюється енергії, а отже, і температура матеріалу.

Автоколиваннями називаються коливання системи, що встановлюються при балансі надходить і розсіюється енергії. Стан системи, що робить автоколебания, називається самозбудженням, а система називається автоколебательной системою. Така система, отримуючи енергію із зовнішнього джерела, сама керує надходженням енергії. Автоколебания притаманні тільки нелінійних систем, причому амплітуда автоколивань залежить тільки від параметрів системи і не залежить від початкових умов. Прикладом автоколебательной системи може служити конвеєрна стрічка, яка перебуває в стані буксування на барабані. Через сил тертя барабан захоплює стрічку в сторону свого руху. Зростаюча сила пружності призводить при деякій деформації стрічки до її зриву з барабана і руху в зворотному напрямку. При цьому відбувається зменшення сили тертя, яка при відносному русі менше, ніж при спокої. Після найбільшого ковзання стрічка починає рухатися знову в сторону барабана, який в якийсь момент захоплює її, і процес повторюється.

З іншого боку, зі зменшенням тривалості фронту імпульсу зменшується величина розсіюється енергії, а отже, тепла.

У табл. 10 - 13 наведені чисельні значенія1 довжини пробігу, що розсіюється енергії і щільності іонізації для трьох типів іонізуючих частинок при різній їх енергії.

Будемо розглядати тепер тільки ізотермічні процеси, коли тепло, в яке перетворюється розсіюється енергія, відразу ж відводиться від тіла.

Опір Ro вибирається на напругу, до якого заряджається захисний конденсатор, і на необхідну потужність розсіюється енергії.

Ми наводимо результат в такій формі тому, що вона зручна для запам'ятовування: перш за все, що розсіюється енергія пропорційна квадрату падаючого поля.

Вважаючи, що сила опору руху визначається виразом Rx - bl (k) 2 визначаємо рассеиваемую енергію за чверть циклу, починаючи від середнього положення.

Потужність електродвигуна дебалансового приводу машини визначимо виходячи з того, що основна її частина при усталеному русі дорівнює розсіюється енергії на подолання опорів.

На рис. 1512 зображений характер фазового портрета для режиму збудження, коли енергія, яку вносить в контур, перевершує рассеиваемую енергію.

Стійкість режиму сталих автоколивань легко зрозуміти з енергетичних міркувань, враховуючи, що повинен забезпечуватися баланс надходить від пружини і розсіюється енергії за період коливань. Якщо амплітуда коливань раптом стане більше, то зростуть і втрати енергії за період, перевищивши надходження енергії. І навпаки, зменшення амплітуди від сталого значення призводить до перевищення надходить енергії над втратами на тертя.

Послідовно з цим джерелом з'єднаний друге джерело, напруга якого залежить від величини струму термистора, оскільки збільшення струму викликає підвищення температури за рахунок розсіювання енергії. Напруга джерела пов'язано з температурою передавальної функцією - /(/(TS 1), де т - теплова стала часу.

При збільшенні потужності, що підводиться EI, наприклад при збільшенні струму в дузі, збільшуються температура стовбура і діаметр дуги, що призводить до збільшення розсіюваною енергії. Збільшення концентрації заряджених частинок при збільшенні діаметра дуги призводить до зменшення падіння напруги на дузі і відповідно напруженості поля в стовбурі дуги.

Теоретичні та експериментальні дослідження показують, що стійкість руху вузлів залежить від таких конструктивних параметрів, як жорсткість приводу, маса рухомого вузла, величина розсіюється енергії за один цикл коливань в результаті передеформірованія матеріалу, жорсткість направляючих.

Насправді, як ми вже бачили, частка, що не обертається в початковий момент часу, дуже швидко набуває швидкість обертання рідини, і тоді розсіюється енергія дорівнює енергії, розрахованої Ейнштейном, якщо рух рідини стаціонарно. У турбулентних течіях з швидкими пульсаціями швидкості руху рідини розсіюється енергія може перевищувати енергію, розраховану за формулою Ейнштейна.

Ширина петлі гистерезиса, за даними І. А. Одінга, в кілька разів більше пружної деформації, відповідної межі втоми; це, в свою чергу, призводить до того, що розсіюється енергія значно більше пружної енергії металу. Відповідні обчислення провести неважко, і ми опускаємо їх.

А тепер давайте домовимося: загальна кількість енергії, що розсіюється атомом, ми прирівняємо енергії падаючого пучка, що проходить через деяку площу; вказавши величину площі, ми тим самим визначаємо рассеиваемую енергію.

Для отримання високого декремента коливань пакетів довгих лопаток необхідно основну увагу звертати на бандажні зв'язку, а в разі пакетів коротких лопаток - на вибір матеріалу з високим декрементом, оскільки частка розсіюється енергії коливань, яка припадає на скріплюють зв'язку, для довгих лопаток дуже висока.

Оскільки коефіцієнт поглинання i залежить від амплітуди відносної деформацій або напруги і, отже, є змінною вздовж стрижня величиною, її замінюють постійним наведеним значенням i 0 підбираються з умови незмінності розсіюється енергії.

КМОП-інвертор, в якому стоки обох транзисторів приєднані до виходу схеми; б - ідеальна характеристика КМОП-інвертора; в - передавальна характеристика КМОП-інвертора при VDD-5 В; г - залежність струму від напруги КМОП-іівертора (коли немає перемикань, значення струму близько до нуля); д - залежність величини розсіюваною енергії від частоти вхідного сигналу. При збільшенні напруги живлення затримка поширення зменшується, але споживання енергії зростає.

Як уже стверджувалося у введенні до цього розділу, зростання тріщини в полімері з докритичній швидкістю обумовлений термомеханічної активацією таких різних процесів молекулярного деформування, як прослизання ланцюга, її орієнтація і розкриття пустот. Кількість розсіюється енергії залежить від частоти, природи, кінетики і взаємодії відповідних процесів. Існує багато відомих спроб розгляду зростання тріщини з докритичній швидкістю як єдиного термічно активованого багатоступінчастого процесу, що характеризується єдиної ентальпії (або енергією активації) і єдиним активаційним обсягом. Кілька подібних кінетичних теорій руйнування було розглянуто в гол. 
Для розглянутих коливань тел в маловязкой рідини в'язке опір дуже мало і може не враховуватися в розрахунках. Істотна частина розсіюється енергії обумовлена завихреннями рідини в процесі прискорення її руху.

Очевидно, квадрат поля пропорційний енергії падаючого пучка, що проходить за 1 сек. Іншими словами, що розсіюється енергія пропорційна щільності падаючої енергії; чим сильніше сонячне світло, тим яскравіше здається небо.

Як бачимо, при правильно вибраних параметрах віброгасителя його характеристика видається дуже вигідною з точки зору ефективності виброгашения. Дійсно, кількість розсіюється енергії різко зростає в міру наближення демпфіруемой системи до резонансного стану. Слід, звичайно, мати на увазі, що використовувати формулу (849) можна, лише переконавшись, що необхідна величина зазору має прийнятне значення.

Це показує, що навіть при значному терті резонансні амплітуди прагнуть до нескінченності. Для пояснення цього явища можна порівняти величину розсіюється енергії з роботою вимушених коливань, що визначає собою подводимую енергію.

Зазвичай ці манометри містять в собі одну або більше нагріваються електричним струмом ниток, температура яких визначається балансом енергії, що виділяється і втрат тепла за рахунок передачі його оточуючим стінок. За рахунок теплопровідності газу несеться лише частина розсіюється енергії, інша її частина втрачається за рахунок радіації, пропорційної випромінювальної здатності і температурі поверхні нитки. Оскільки останній механізм не залежить від тиску, то для збільшення чутливості температури нитки до тиску бажано по можливості звести до мінімуму втрати на випромінювання.

Крива напруги на ємності С (га. В твердої синтетичної ізоляції, наприклад поліетилені або полістиролі, виникає мікроскопічна ерозія матеріалу, що розширює обсяг газового включення. Поступово виникає канал; в міру подовження якого розсіюється енергія зростає, сприяючи ще більшій швидкості ерозії матеріалу. Під дією високої температури в каналі часто утворюються речовини типу смоли; часто при цьому канал обуглерожівается і стає провідним. У цих випадках - розряди припиняються, але виникає нова - електрична або теплова форма пробою.

На вільний електрон падає плоска світлова хвиля, яка призводить його в коливальний рух. Знайти ефективний діаметр розсіювання, який визначається як відношення розсіюється енергії в одиницю часу до щільності потоку енергії падаючого випромінювання.

Насправді, як ми вже бачили, частка, що не обертається в початковий момент часу, дуже швидко набуває швидкість обертання рідини, і тоді розсіюється енергія дорівнює енергії, розрахованої Ейнштейном, якщо рух рідини стаціонарно. У турбулентних течіях з швидкими пульсаціями швидкості руху рідини розсіюється енергія може перевищувати енергію, розраховану за формулою Ейнштейна.

Слід врахувати також і енергетичні втрати, які виникають в результаті тертя в підшипниках, опору повітря і гістерізіса[201]матеріалу вала. Настільки різне походження втрат призводить до необхідності ввести спрощують припущення про залежність розсіюється енергії від деяких параметрів. Вводячи ці припущення, ми отримаємо висновки, які є швидше якісними, ніж кількісними.

температура мало впливає на поведінку полімерів при опроміненні. Таких малих змін слід, звичайно, ож: ідать, так як кількість розсіюється енергії дуже велика в порівнянні з кількістю енергії, що витрачається на хімічні реакції. Таким чином, ці слабкі температурні ефекти узгоджуються з уявленням про те, що реакції протікають в малих обсягах з високою щільністю енергії і здійснюють-ся частками високої енергії.

Як видно з (167), введена диссипативная функція відрізняється від дисипативної функції Біо додатковим членом - прискоренням зростання ентропії системи. Звідси випливає, що в разі, коли швидкість поширення тепла нескінченно велика, величина розсіюється енергії зменшується в порівнянні з розсіюванням енергії для випадку кінцевої швидкості поширення тепла.

У відповід-ветствін з формулами (VI 150), в па-правліннях, для яких cos 6 - - 2/3 (6132 і б - 228), інтенсивність розсіювання дорівнює нулю. Легко підрахувати, що на зворотне напрямок в межах кутів від 0 до 90 припадає близько 90 про всю розсіюється енергії.

Зародження і еволюція самоорганізованих структур в будь-який відкрито. У парі сухого трені) алюмоматрічний композит - накладка гальма активне середовище в основному формується в TOI частини трибосопряжений, в яку переважно відводиться розсіюється енергія. Kai правило, цією підсистемою є композиційний матеріал Зародження і зростання активні) елементів в поверхневому шарі композиту в даній роботі зв'язується з возможностьк виникнення нестабільного стану частинок керамічного наповнювача. Приймається, чтс стабільне динамічний стан зношується системи може бути представленх ланцюжком важких частинок термодинамічно стабільного наповнювача SiC, що утворює npi чималих об'ємних частках деяку регулярну структуру і упругс взаємодіють один з одним в полі зовнішнього тиску, потенціал якого может-зміняться залежно від реалізованого механізму зношування Відділення і вращенш деякої частини частинок під дією зовнішнього поля при нерівних швидкостях ізнашіванш фаз створює обурення в зовнішньому полі, яке може або затухати, або посилюватися формуючи хаотичний стан поверхневого шару.

При підвищених температурах відпустки діють два конкуруючих механізму. З одного боку - щільність дислокацій зменшується і це повинно приводити до послаблення амплітудної залежності, так як зниження кількості дислокації повинно супроводжуватися зменшенням розсіюється енергії. Разом з тим при температурах 500 - 600 С розсіювання енергії збільшується. Очевидно, процеси звільнення дислокацій при коагуляції карбідів випереджають процеси зменшення кількості дислокацій. Однак і після високотемпературного відпустки tg а в разі ВТМО залишається нижче, ніж після контрольної гарту, що свідчить про більшу механічної стабільності дислокаційної структури стали після ВТМО. Певне значення в цьому відношенні має більш висока дисперсність карбідів.

Поведінка i і В у провіднику описується одним. Щоб обчислити рассеиваемую енергію, візьмемо контурний інтеграл від В уздовж сторін прямокутника, розташованого перпендикулярно до осі х і витягнутого уздовж осі z настільки, що одна з його сторін довжиною 1 м лея-гіт поза поверхні провідника (але в безпосередній близькості від нього), де індукція дорівнює В0 а інша сторона - далеко в глибині провідника, де індукція практично вже дорівнює нулю. 
Дія сил опору призводить до демпфированию коливань бурильної колони. У роботі[18]дано рішення задачі про розсіяння енергії повільних коливань стержня. Показано, що розсіюється енергія залежить від сили тертя, наведеної до одиниці довжини стрижня, і має максимум. Таким чином, існує можливість управління демпфуванням і його оптимізація має певний практичний інтерес.

Мабуть, поверхневий шар знаходиться в умовах напруженого стану, що створюється в вершині тріщини, і шар матеріалу, що примикає до площини руйнування, змінюється на глибину, яка б адекватно з довжинами хвиль видимого світла. Енергія деформації витрачається на формування нової структури матеріалу аналогічна тій, як це відбувається, коли напруга знімається з зразка. Можна припустити, що кількість розсіюється енергії безпосередньо пов'язано з кількістю матеріалу, що знаходиться під зовнішнім впливом. У більшості випадків при переміщенні по поверхні від початку тріщини спостерігається тільки невелика зміна кольору, отже, поверхневий шар приблизно рівномірний по товщині. Тому кількість розсіяною енергії повинно бути пропорційно площі поверхні руйнування, і при аналізі експериментальних даних на основі теорії Гріффіта ця енергія визначає поверхневу енергію, незважаючи на те, що вона не пов'язана безпосередньо з утворенням поверхні.

Таким чином, якби було можливо досягти максимальних теоретичних значень міцності, то для руйнування крихкого полімеру необхідно було б затратити чималу енергію. Неможливість досягти таких значень на практиці накладає жорсткі обмеження на можливість використання полімерів в якості конструкційних матеріалів. Проте, варіюючи співвідношення поглинається і розсіюється енергії за рахунок зміни пластичності, часто вдається домогтися високої жорсткості, не зменшуючи при цьому модуль або міцність. Іноді важливо, щоб полімер мав необхідне значення якого-небудь одного показника, наприклад модуля, але частіше при виборі полімерного матеріалу для конкретних цілей доводиться шукати компромісні рішення. У будь-якому випадку, важливість такого показника, як енергія (або напруга), необхідна для руйнування полімеру при даному режимі навантаження і заданих зовнішніх умовах, очевидна.

У загальному випадку в мембрані при такому струшуванні виникає деякий натяг. Розсіювання енергії обумовлюється як волокнистою будовою матеріалу одягу, так і опором повітряного середовища її руху. У лінійної теорії, коли розглядаються коливання з переміщеннями малої величини, приймають, що розсіюється енергія пропорційна швидкості переміщення мембрани. Демпфірування з таким характером зміни сил опору називають в'язким тертям.

Залежність показника заломлення і Ступені поглинання від довжини хвилі в межах електромагнітного спектра коливань для. Існує також зміщення Рамана в сторону більш високих енергій. Цей ефект викликають молекули, легко переходять в збуджений стан, так що значна частина молекул вже має надлишкову обертальної або коливальної енергією в порівнянні з їх стаціонарним станом. Надлишок енергії молекул може приєднатися до енергії випромінюється світла, що і проявляється в збільшенні розсіюється енергії.

Іноді лінії Рамана зміщуються від лінії збудливого випромінювання до короткохвильового кінця спектра, що пов'язано з підвищенням енергії розсіюється світла. Цей ефект викликають молекули, легко переходять в збуджений стан, так як значна частина молекул має надлишкову обертальної або коливальної енергією в порівнянні з їх стаціонарним станом. Надлишок енергії молекул може приєднуватися до енергії випромінюється світла, що і проявляється в збільшенні розсіюється енергії.

Іноді лінії Рамана зміщуються від лінії збудливого випромінювання до короткохвильового кінця спектра, що пов'язано з підвищенням енергії розсіюється світла. Цей ефект викликають молекули, легко переходять в збуджений стан, так як значна частина молекул має надлишкову обертальної або коливальної енергією в порівнянні з їх стаціонарним станом. Надлишок енергії молекул може приєднуватися до енергії випромінюється світла, що і проявляється в збільшенні розсіюється енергії.

Важлива інформація про пружних і в'язкопружних властивості полімеру може бути отримана при вивченні реакції полімеру на циклічне вплив напружень з малою амплітудою. Частина поглинається образному енергії молекули запасають, частина ж розсіюють у вигляді тепла[274; 609629 с. В експериментах по динамічної механічної спектроскопії зразок піддається циклічному навантаженню, при цьому можна визначити два фундаментальних параметра - модуль пружності Е і модуль втрат Е, що є мірою запасається і розсіюється енергії відповідно.

Діаметр стовбура дуги визначається умовами балансу енергії, що надходить в нього від джерела напруги і розсіюється з нього в навколишній простір. Розсіюється енергія внаслідок конвекції молекул газу біля поверхні стовбура дуги, теплового та світлового випромінювання і теплопровідності електродів. Величина розсіюється енергії пропорційна площі бічної поверхні стовбура дуги і зростає при збільшенні різниці температур дуги і навколишнього простору.