А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Різний електрон
Різні електрони виявляються при цьому на нових орбітах, і повинна бути побудована нова конфігурація з найменшою енергією.
Для різних електронів в одному і тому ж атомі ефективні поля неоднакові. Ефективні потенціали для різних електронів повинні визначатися спільно, так як кожен з них залежить від руху всіх інших електронів, а рух - від поля. З цієї причини ефективне поле називають самоузгодженим. Зараз же підкреслимо, що і в цьому випадку зберігають сенс зазначені вище квантові числа окремого електрона.
Сила зв'язку різних електронів в атомі з атомом в цілому різна. Вона залежить від будови атома. Будова атомів і закони руху електронів в них розглядаються в квантовій механіці. Тут необхідно лише знати, що в деяких випадках є електрон або кілька електронів, які дуже слабо пов'язані з відповідним атомом в цілому. Ці електрони легко губляться атомом, в внаслідок чого утворюється позитивно заряджений іон.
Переходи в трьох - і чотирирівневої системах оптичного діапазону. Орбітальні моменти різних електронів атома складаються один з одним, утворюючи повний орбітальний момент ML. Аналогічно складаються спини, утворюючи повний спіновий момент MS. При такого зв'язку взаємодія між спинів і орбітальних атома сильніше, ніж взаємодія між аналогічними моментами кожного електрона.
орбітальні моменти різних електронів атома складаються один з одним, утворюючи повний орбітальний момент атома LL. Спини окремих електронів складаються один з одним, утворюючи повний спіновий момент атома Ls. Після цього повний орбітальний момент атома складається з повним спіновим моментом атома, утворюючи повний момент атома LJ. Такий зв'язок електронів в атомі називається (L, 5) - зв'язком.
Прецессия спина в змінному магнітному полі. Якщо спінові моменти різних електронів орієнтовані в просторі довільно, то намагніченості, викликані прецессией електронів в різних елементарних областях, мають довільні напрямки і при підсумовуванні за зразком в цілому дають нуль.
N служать для позначення різних електронів, rt - відстань г - го електрона від ядер, а Гц-взаємне відстань г-го і у-го електронів.
Орієнтаційна поляризація в постійному електричному полі. При цьому ступінь зміщення різних електронів в даному атомі може бути в загальному випадку неоднаковою, і електрони, слабше пов'язані з атомом, будуть зміщуватися сильніше.
А вектори /v різних електронів об'єднуються в повний кутовий момент /і в свою чергу прецессируют навколо цього вектора (фіг. У іншому граничному випадку зв'язку поотдельности об'єд ються вектори спина і вектори орбітального моменту в сумарні вектори /і, так що для двох електронів ми отримуємо діаграму фіг.
Ориентационная поляризація в постійному електричному полі. При цьому ступінь зміщення різних електронів в даному атомі може бути в загальному випадку неоднаковою, і електрони, слабше пов'язані з атомом, будуть зміщуватися сильніше.
Атомна поляризація молекул в постійному електричному полі. | Орієнтаційна поляризація в постійному електричному полі.
При цьому ступінь зміщення різних електронів в даному атомі може бути в загальному випадку не однаковою і електрони, слабше пов'язані з атомом, будуть зміщуватися сильніше.
Амплітуди хвиль, розсіяних різними електронами плазми, будуть, в силу прийнятого допущення про розміри плазми і відстаней до точки спостереження, практично однаковими, але фази, зрозуміло, різними.
Це пов'язано з неідентичність нелінійного поводження різних електронів, які формують хвилю струму з спочатку однорідного потоку, для якої функція /є інтегральною характеристикою. Характер взаємодії в лово є інерційним, а механізм випромінювання черепковскім.
Цифрами відзначені моменти проходження вхідного резонатора різними електронами. Для скорочення будемо просто говорити про номерах електронів. Електрони /, 5913 17 не змінюють швидкості і їх називають незбурених, або нульовими. Ці електрони пролітають резонатор при нульовому значенні електричного поля, не змінюючи своєї кінетичної енергії.
Мається на увазі інтерференція електронів, розсіяних різними електронами розсіює об'єкта.
взаємодія спінових моментів імпульсу. Передбачається, що взаємодії однакових за природою моментів різних електронів значно важливіші, ніж взаємодії, які існують між окремими орбітальними і спинів.
Вона справедлива в тому випадку, коли випромінювання різних електронів циркулюючого пучка некогерентно. У найбільших електронних синхротронах потужність випромінювання досягає 0 1 Вт на 1 мка струму пучка.
Фотони, що летять в протилежних напрямках, випускаються різними електронами, кожним в напрямку свого руху.
Насправді, звичайно, часи вільного пробігу у різних електронів не однакові.
F) представляє суму додаткових потенціалів, що походять від різних електронів, кожен з яких пропорційний обсягу відповідного електрона.
Енергія вільного електрона може мати будь-яке значення і різна у різних електронів. Тому енергія Av випромінювання, відповідного рекомбінації різних електронів, також різна. Це і призводить до суцільного фону біля кордону серії в спектрі рекомбінації. Велика інтенсивність далеких ліній спектральних серій в спектрі світіння рекомбінації показує, що рекомбінація частково відбувається у вигляді ступеневої процесу: електрон спершу потрапляє на той чи інший високий енергетичний рівень і випромінює при цьому квант світла, відповід ний віддається їм енергії, і лише потім при новому акті спонтанного переходу на нормальний рівень випромінює другий квант, відповідний далекій лінії спектральної серії.
При взаємодії ансамблю молекул з потоком випромінювання з'являється можливість вибивання різних електронів, енергія зв'язку яких не перевищує hv, так що ФЕ-спектр описує сукупність катіон-радикалів, які перебувають в різних електронних станах. При взаємодії молекули і кванта випромінювання виявляється, мабуть, саме елементарне прояв множинності реакційної здатності молекули.
Отже, якщо зона заповнена повністю, то дія поля на різні електрони повністю компенсується, і в результаті поле не створює струму.
Я, потенційна частина якої виходить складанням потенційних енергій тяжіння і відштовхування різних електронів і обох атомних залишків.
Якщо електрони між собою не взаємодіють, то між положеннями на орбіті різних електронів кореляція відсутня.
Для конфігурацій, входить більш як один d - електрона, нам представляється вибір станів для різних електронів. Очевидно, енергія в кристалічному полі буде мінімальною, якщо найбільше можливу кількість електронів помістити в нижні - стану, проте ми не повинні забувати про існування сильної зв'язку між електронними спинами, яка, згідно з першим правилом Хунда, призводить до твердження про те, що основним станом є стан з максимальним спіном.
Так як швидкості теплового руху електронів орієнтовані безладно, то і сили I -, що діють на різні електрони, а також сили, що діють па один електрон в різні моменти часу, мають різноманітні напрями. Це означає, що при розгляді питання про вплив магнітного поля на вільні електрони можна відволіктися від їх теплового руху і думати, що всі вони спочивають в обсязі металу.
Рівні енергії іона Аг беруть участь в лазерної генерації. порушення верхнього лазерного 4р - рівня відбувається за допомогою двоступеневого процесу, що включає в себе зіткнення з двома різними електронами.
Але, як ми бачили, такі внутрішні електрони зазвичай знаходяться на заповнених субоболочках, і магнітні моменти різних електронів цих субоболочек взаємно погашаються, так що сумарний момент дорівнює нулю. Єдиний випадок, в якому електрони незаповненою субоболочкі добре захищені від зовнішніх полів, представляють рідкісні землі, в яких 4 /- електрони перебувають на таких субоболочках. В цьому випадку 4 /- електрони беруть участь в магнітному моменті як своїми орбітальними моментами, так і спинами. Однак такі електрони чи мають відношення до явища валентності, і тому питання про їх магнітних моментах не розглядатиметься в цій книзі.
Довжина хвилі, при якій органічна молекула поглинає випромінювання, залежить від того, наскільки міцно пов'язані з нею різні електрони. Отримати спектр в цій області не так просто, оскільки тут поглинають компоненти атмосфери; з цієї причини поглинання одинарним зв'язком не має великого значення в аналітичній практиці.
Рівняння Шредінгера для системи п електронів (3161) розділяється по координатам Гг (лгг, yt, z () різних електронів, якщо потенційну енергію можна апроксимувати сумою п функцій, кожна з яких залежить однаковим чином від координат тільки одного електрона. Слід відзначити, що усереднення, про який тут йдеться, здійснюється за час одного циклу прискорення завдяки неоднаковості швидкості різних електронів.
Пульсація кордонів пучка не означає, що є коливання електронів в поперечному напрямку: кордону пучка на рис. 6.2 створюються різними електронами, траєкторії яких зображені стрілками.
Зверніть увагу на те, що видима нами картина є не шлях електронів, а лише кінцеву точку траєкторій багатьох різних електронів, коли вони вдаряються об конічну мішень.
Перехід від (84 3) до (84 4) шляхом безпосереднього інтегрування не зовсім законний, так як зсув різних електронів, згідно з припущенням, покладеному в основу розрахунку, неоднаково (різне х), а напруженість поля створюється зміщенням не одного електрона, а всієї їх сукупності.
Наведений розрахунок не застосовний до розрахунку поляризуемости більш складних атомів і іонів, так як в цьому випадку треба враховувати взаємодію різних електронів, що вельми складно. Тому ми обмежимося тут тим, що вкажемо лише на деякі загальні з акономер ності.
Рівняння Шредінгера для системи п електронів (3161) розділяється по координатам г - (х -, г /-, г -) різних електронів, якщо потенційну енергію можна апроксимувати сумою п функцій, кожна з яких залежить однаковим чином від координат тільки одного електрона .
З цих міркувань випливає фізичний зміст істинного квантового числа п: ми маємо на увазі, що член в гамільтонової функції, який представляє енергію взаємодії між різними електронами, множиться на чисельний множник Я, і змушуємо До зменшуватися від 1 до 0; цей віртуальний адіабатичний процес переводить кожен електрон на певну водневу орбіту з головним квантовим числом я, істинним квантовим числом електрона.
Отже, в квантовій системі Фермі частинок не може бути 2 (або більше) електронів, що характеризуються однією і тієї ж четвіркою квантових чисел; існує кореляція між станами різних електронів, що належать до однієї системи.
Ця система рівнянь вельми схожа на отриману нами при вирішенні задачі про йоні Hj - варіаційним методом; різниця полягає в тому, що тут функції До і А відносяться до різних електронів, а в задачі про йоні Н - вони належали до одного і того ж електрону.
В фото - ЛБХ розрізняють два види розкиду швидкостей електронів: так званий швидкісний розкид, обумовлений початковим розкидом швидкостей електронів на фотокатоде, і розкид, пов'язаний з тим, що різні електрони мають різний час прольоту. Цей розкид називають траєкторних. І швидкісний, і траєкторія-ний розкид призводять в області гармати до зменшення індексу модуляції електронного потоку і до звуження смуги пропускання. Розподіл електронів за швидкостями впливає і на процеси в просторі взаємодії електронного потоку з біжить електромагнітної хвилею.
Два моменти кількості руху будуть коммутировать тільки в тому випадку, якщо вони відносяться до повністю незалежним часткам або до повністю незалежним координатами однієї і тієї ж частинки - наприклад, до двох різних електронів або до спиновому і орбітальному руху одного і того ж електрона.
Порівняння з (149) показує, що перші два терми в ff (i являють собою просто - V2Vi і Vii однак терми, відповідні електронного відштовхування, набагато більш складні, так як вони включають орбіталі різних електронів. На відміну від істинного оператора Гамільтона Н, одноелектронний оператор залежить від форми хвильової функції і внаслідок цього до певної міри змінюється від стадії до стадії в ітераційному процесі. Ми побачимо згодом (див. IX), що в деяких простих розрахунках цими змінами в Н можна знехтувати.
Якщо на координаті фокуса помістити інший резонатор і підібрати його параметри так, щоб надійшов в резонатор потік електронів знаходився б в прискорює полуволне, то електрони згустку отримують прискорення. різні електрони згустку набувають різні прирости енергії і в залежності від співвідношень енергій електронів, фази хвилі і довжини згустку можуть або збиратися в більш компактні згустки, або розходитися - разгруппіровиваться.
Ці решітки виникли за рахунок дифузії електронів вправо і вліво відносно точки збудження. Фактично, звичайно, різні електрони проходять різні відстані.
Якщо електрони бомбардують нескінченно товсту мішень, то вони швидко сповільнюються при взаємодії з атомами мішені. Крім того, (різні електрони, взаємодіючи з окремими атомами мішені, втрачають різну кількість енергії. Тому навіть при бомбардуванні анода електронами однієї і тієї ж енергії створюється енергетичний спектр електронів. Порушення рентгенівських променів при цьому здійснюється електронами, що мають суттєво різну енергію. Внаслідок цього рентгенівські промені, що випускаються мішенню, розподілені у відповідній широкої області довжин хвиль.
Якісно положення d - rf - піків, виявлених в спектрах октаедричних комплексів іонів d1 і d9 можна пояснити досить просто - переходом електрона між окремими d - орби-талями. Ускладнення виникають внаслідок взаємодії різних електронів, яке існує в кожній конфігурації dn і призводить до виникнення кількох термів. Ці питання будуть обговорені в гл. А, які можна обчислити з експериментально спостережуваних спектрів будь-якого комплексу.
Дуже різке гальмування електронів, що відбувається при їх ударі об анод , створює короткохвильове електромагнітне випромінювання, зване гальмівним рентгенівським випромінюванням. Воно має суцільний спектр, оскільки різні електрони гальмуються з трохи різними прискореннями і, отже, випускають хвилі різної довжини. При дуже великій напрузі U поряд з гальмівним випромінюванням виникає так зване характеристичне рентгенівське випромінювання, що має лінійчатий спектр. Таке випромінювання створюють атоми анода, порушувані ударами електронів, тому вид лінійного спектра залежить від хімічного складу речовини, з якого виготовлений анод.
Відносна стійкість електронів в різних енергетичних станах залежить від того, наскільки близько розташовані електрони до ядра. Крім того, якщо ми порівняємо різні електрони в даній оболонці одного атома, то побачимо, що s - електрони проникають глибше інших всередину атома, а отже, найбільш стійкі.
Для різних електронів в одному і тому ж атомі ефективні поля неоднакові. Ефективні потенціали для різних електронів повинні визначатися спільно, так як кожен з них залежить від руху всіх інших електронів, а рух - від поля. З цієї причини ефективне поле називають самоузгодженим. Зараз же підкреслимо, що і в цьому випадку зберігають сенс зазначені вище квантові числа окремого електрона.
Сила зв'язку різних електронів в атомі з атомом в цілому різна. Вона залежить від будови атома. Будова атомів і закони руху електронів в них розглядаються в квантовій механіці. Тут необхідно лише знати, що в деяких випадках є електрон або кілька електронів, які дуже слабо пов'язані з відповідним атомом в цілому. Ці електрони легко губляться атомом, в внаслідок чого утворюється позитивно заряджений іон.
Переходи в трьох - і чотирирівневої системах оптичного діапазону. Орбітальні моменти різних електронів атома складаються один з одним, утворюючи повний орбітальний момент ML. Аналогічно складаються спини, утворюючи повний спіновий момент MS. При такого зв'язку взаємодія між спинів і орбітальних атома сильніше, ніж взаємодія між аналогічними моментами кожного електрона.
орбітальні моменти різних електронів атома складаються один з одним, утворюючи повний орбітальний момент атома LL. Спини окремих електронів складаються один з одним, утворюючи повний спіновий момент атома Ls. Після цього повний орбітальний момент атома складається з повним спіновим моментом атома, утворюючи повний момент атома LJ. Такий зв'язок електронів в атомі називається (L, 5) - зв'язком.
Прецессия спина в змінному магнітному полі. Якщо спінові моменти різних електронів орієнтовані в просторі довільно, то намагніченості, викликані прецессией електронів в різних елементарних областях, мають довільні напрямки і при підсумовуванні за зразком в цілому дають нуль.
N служать для позначення різних електронів, rt - відстань г - го електрона від ядер, а Гц-взаємне відстань г-го і у-го електронів.
Орієнтаційна поляризація в постійному електричному полі. При цьому ступінь зміщення різних електронів в даному атомі може бути в загальному випадку неоднаковою, і електрони, слабше пов'язані з атомом, будуть зміщуватися сильніше.
А вектори /v різних електронів об'єднуються в повний кутовий момент /і в свою чергу прецессируют навколо цього вектора (фіг. У іншому граничному випадку зв'язку поотдельности об'єд ються вектори спина і вектори орбітального моменту в сумарні вектори /і, так що для двох електронів ми отримуємо діаграму фіг.
Ориентационная поляризація в постійному електричному полі. При цьому ступінь зміщення різних електронів в даному атомі може бути в загальному випадку неоднаковою, і електрони, слабше пов'язані з атомом, будуть зміщуватися сильніше.
Атомна поляризація молекул в постійному електричному полі. | Орієнтаційна поляризація в постійному електричному полі.
При цьому ступінь зміщення різних електронів в даному атомі може бути в загальному випадку не однаковою і електрони, слабше пов'язані з атомом, будуть зміщуватися сильніше.
Амплітуди хвиль, розсіяних різними електронами плазми, будуть, в силу прийнятого допущення про розміри плазми і відстаней до точки спостереження, практично однаковими, але фази, зрозуміло, різними.
Це пов'язано з неідентичність нелінійного поводження різних електронів, які формують хвилю струму з спочатку однорідного потоку, для якої функція /є інтегральною характеристикою. Характер взаємодії в лово є інерційним, а механізм випромінювання черепковскім.
Цифрами відзначені моменти проходження вхідного резонатора різними електронами. Для скорочення будемо просто говорити про номерах електронів. Електрони /, 5913 17 не змінюють швидкості і їх називають незбурених, або нульовими. Ці електрони пролітають резонатор при нульовому значенні електричного поля, не змінюючи своєї кінетичної енергії.
Мається на увазі інтерференція електронів, розсіяних різними електронами розсіює об'єкта.
взаємодія спінових моментів імпульсу. Передбачається, що взаємодії однакових за природою моментів різних електронів значно важливіші, ніж взаємодії, які існують між окремими орбітальними і спинів.
Вона справедлива в тому випадку, коли випромінювання різних електронів циркулюючого пучка некогерентно. У найбільших електронних синхротронах потужність випромінювання досягає 0 1 Вт на 1 мка струму пучка.
Фотони, що летять в протилежних напрямках, випускаються різними електронами, кожним в напрямку свого руху.
Насправді, звичайно, часи вільного пробігу у різних електронів не однакові.
F) представляє суму додаткових потенціалів, що походять від різних електронів, кожен з яких пропорційний обсягу відповідного електрона.
Енергія вільного електрона може мати будь-яке значення і різна у різних електронів. Тому енергія Av випромінювання, відповідного рекомбінації різних електронів, також різна. Це і призводить до суцільного фону біля кордону серії в спектрі рекомбінації. Велика інтенсивність далеких ліній спектральних серій в спектрі світіння рекомбінації показує, що рекомбінація частково відбувається у вигляді ступеневої процесу: електрон спершу потрапляє на той чи інший високий енергетичний рівень і випромінює при цьому квант світла, відповід ний віддається їм енергії, і лише потім при новому акті спонтанного переходу на нормальний рівень випромінює другий квант, відповідний далекій лінії спектральної серії.
При взаємодії ансамблю молекул з потоком випромінювання з'являється можливість вибивання різних електронів, енергія зв'язку яких не перевищує hv, так що ФЕ-спектр описує сукупність катіон-радикалів, які перебувають в різних електронних станах. При взаємодії молекули і кванта випромінювання виявляється, мабуть, саме елементарне прояв множинності реакційної здатності молекули.
Отже, якщо зона заповнена повністю, то дія поля на різні електрони повністю компенсується, і в результаті поле не створює струму.
Я, потенційна частина якої виходить складанням потенційних енергій тяжіння і відштовхування різних електронів і обох атомних залишків.
Якщо електрони між собою не взаємодіють, то між положеннями на орбіті різних електронів кореляція відсутня.
Для конфігурацій, входить більш як один d - електрона, нам представляється вибір станів для різних електронів. Очевидно, енергія в кристалічному полі буде мінімальною, якщо найбільше можливу кількість електронів помістити в нижні - стану, проте ми не повинні забувати про існування сильної зв'язку між електронними спинами, яка, згідно з першим правилом Хунда, призводить до твердження про те, що основним станом є стан з максимальним спіном.
Так як швидкості теплового руху електронів орієнтовані безладно, то і сили I -, що діють на різні електрони, а також сили, що діють па один електрон в різні моменти часу, мають різноманітні напрями. Це означає, що при розгляді питання про вплив магнітного поля на вільні електрони можна відволіктися від їх теплового руху і думати, що всі вони спочивають в обсязі металу.
Рівні енергії іона Аг беруть участь в лазерної генерації. порушення верхнього лазерного 4р - рівня відбувається за допомогою двоступеневого процесу, що включає в себе зіткнення з двома різними електронами.
Але, як ми бачили, такі внутрішні електрони зазвичай знаходяться на заповнених субоболочках, і магнітні моменти різних електронів цих субоболочек взаємно погашаються, так що сумарний момент дорівнює нулю. Єдиний випадок, в якому електрони незаповненою субоболочкі добре захищені від зовнішніх полів, представляють рідкісні землі, в яких 4 /- електрони перебувають на таких субоболочках. В цьому випадку 4 /- електрони беруть участь в магнітному моменті як своїми орбітальними моментами, так і спинами. Однак такі електрони чи мають відношення до явища валентності, і тому питання про їх магнітних моментах не розглядатиметься в цій книзі.
Довжина хвилі, при якій органічна молекула поглинає випромінювання, залежить від того, наскільки міцно пов'язані з нею різні електрони. Отримати спектр в цій області не так просто, оскільки тут поглинають компоненти атмосфери; з цієї причини поглинання одинарним зв'язком не має великого значення в аналітичній практиці.
Рівняння Шредінгера для системи п електронів (3161) розділяється по координатам Гг (лгг, yt, z () різних електронів, якщо потенційну енергію можна апроксимувати сумою п функцій, кожна з яких залежить однаковим чином від координат тільки одного електрона. Слід відзначити, що усереднення, про який тут йдеться, здійснюється за час одного циклу прискорення завдяки неоднаковості швидкості різних електронів.
Пульсація кордонів пучка не означає, що є коливання електронів в поперечному напрямку: кордону пучка на рис. 6.2 створюються різними електронами, траєкторії яких зображені стрілками.
Зверніть увагу на те, що видима нами картина є не шлях електронів, а лише кінцеву точку траєкторій багатьох різних електронів, коли вони вдаряються об конічну мішень.
Перехід від (84 3) до (84 4) шляхом безпосереднього інтегрування не зовсім законний, так як зсув різних електронів, згідно з припущенням, покладеному в основу розрахунку, неоднаково (різне х), а напруженість поля створюється зміщенням не одного електрона, а всієї їх сукупності.
Наведений розрахунок не застосовний до розрахунку поляризуемости більш складних атомів і іонів, так як в цьому випадку треба враховувати взаємодію різних електронів, що вельми складно. Тому ми обмежимося тут тим, що вкажемо лише на деякі загальні з акономер ності.
Рівняння Шредінгера для системи п електронів (3161) розділяється по координатам г - (х -, г /-, г -) різних електронів, якщо потенційну енергію можна апроксимувати сумою п функцій, кожна з яких залежить однаковим чином від координат тільки одного електрона .
З цих міркувань випливає фізичний зміст істинного квантового числа п: ми маємо на увазі, що член в гамільтонової функції, який представляє енергію взаємодії між різними електронами, множиться на чисельний множник Я, і змушуємо До зменшуватися від 1 до 0; цей віртуальний адіабатичний процес переводить кожен електрон на певну водневу орбіту з головним квантовим числом я, істинним квантовим числом електрона.
Отже, в квантовій системі Фермі частинок не може бути 2 (або більше) електронів, що характеризуються однією і тієї ж четвіркою квантових чисел; існує кореляція між станами різних електронів, що належать до однієї системи.
Ця система рівнянь вельми схожа на отриману нами при вирішенні задачі про йоні Hj - варіаційним методом; різниця полягає в тому, що тут функції До і А відносяться до різних електронів, а в задачі про йоні Н - вони належали до одного і того ж електрону.
В фото - ЛБХ розрізняють два види розкиду швидкостей електронів: так званий швидкісний розкид, обумовлений початковим розкидом швидкостей електронів на фотокатоде, і розкид, пов'язаний з тим, що різні електрони мають різний час прольоту. Цей розкид називають траєкторних. І швидкісний, і траєкторія-ний розкид призводять в області гармати до зменшення індексу модуляції електронного потоку і до звуження смуги пропускання. Розподіл електронів за швидкостями впливає і на процеси в просторі взаємодії електронного потоку з біжить електромагнітної хвилею.
Два моменти кількості руху будуть коммутировать тільки в тому випадку, якщо вони відносяться до повністю незалежним часткам або до повністю незалежним координатами однієї і тієї ж частинки - наприклад, до двох різних електронів або до спиновому і орбітальному руху одного і того ж електрона.
Порівняння з (149) показує, що перші два терми в ff (i являють собою просто - V2Vi і Vii однак терми, відповідні електронного відштовхування, набагато більш складні, так як вони включають орбіталі різних електронів. На відміну від істинного оператора Гамільтона Н, одноелектронний оператор залежить від форми хвильової функції і внаслідок цього до певної міри змінюється від стадії до стадії в ітераційному процесі. Ми побачимо згодом (див. IX), що в деяких простих розрахунках цими змінами в Н можна знехтувати.
Якщо на координаті фокуса помістити інший резонатор і підібрати його параметри так, щоб надійшов в резонатор потік електронів знаходився б в прискорює полуволне, то електрони згустку отримують прискорення. різні електрони згустку набувають різні прирости енергії і в залежності від співвідношень енергій електронів, фази хвилі і довжини згустку можуть або збиратися в більш компактні згустки, або розходитися - разгруппіровиваться.
Ці решітки виникли за рахунок дифузії електронів вправо і вліво відносно точки збудження. Фактично, звичайно, різні електрони проходять різні відстані.
Якщо електрони бомбардують нескінченно товсту мішень, то вони швидко сповільнюються при взаємодії з атомами мішені. Крім того, (різні електрони, взаємодіючи з окремими атомами мішені, втрачають різну кількість енергії. Тому навіть при бомбардуванні анода електронами однієї і тієї ж енергії створюється енергетичний спектр електронів. Порушення рентгенівських променів при цьому здійснюється електронами, що мають суттєво різну енергію. Внаслідок цього рентгенівські промені, що випускаються мішенню, розподілені у відповідній широкої області довжин хвиль.
Якісно положення d - rf - піків, виявлених в спектрах октаедричних комплексів іонів d1 і d9 можна пояснити досить просто - переходом електрона між окремими d - орби-талями. Ускладнення виникають внаслідок взаємодії різних електронів, яке існує в кожній конфігурації dn і призводить до виникнення кількох термів. Ці питання будуть обговорені в гл. А, які можна обчислити з експериментально спостережуваних спектрів будь-якого комплексу.
Дуже різке гальмування електронів, що відбувається при їх ударі об анод , створює короткохвильове електромагнітне випромінювання, зване гальмівним рентгенівським випромінюванням. Воно має суцільний спектр, оскільки різні електрони гальмуються з трохи різними прискореннями і, отже, випускають хвилі різної довжини. При дуже великій напрузі U поряд з гальмівним випромінюванням виникає так зване характеристичне рентгенівське випромінювання, що має лінійчатий спектр. Таке випромінювання створюють атоми анода, порушувані ударами електронів, тому вид лінійного спектра залежить від хімічного складу речовини, з якого виготовлений анод.
Відносна стійкість електронів в різних енергетичних станах залежить від того, наскільки близько розташовані електрони до ядра. Крім того, якщо ми порівняємо різні електрони в даній оболонці одного атома, то побачимо, що s - електрони проникають глибше інших всередину атома, а отже, найбільш стійкі.