А   Б  В  Г  Д  Е  Є  Ж  З  І  Ї  Й  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Щ  Ю  Я 


Різна можлива конфігурація

Різні можливі конфігурації і енергії цієї моделі при зміні І були обчислені за допомогою рівнянь Больцмана. Це дає можливість обчислити вірогідність кожної окремої орієнтації. Сума ймовірностей всіх конфігурацій, при яких подвійний зв'язок знаходиться на поверхні, дає загальну ймовірність реакції і є, таким чином, шуканої функцією пор.

Справа показані різні можливі конфігурації ядерних спінів. 
Так як різні можливі конфігурації пентакоордінірованного атома вуглецю не надто сильно розрізняються по своїй стабільності (як для СНЗ, де трігональнобіпірамідальная структура з тильним протонуванням є найменш стабільною), представляється малоймовірним існування будь-якого внутрішньо властивого кращого шляху: він повинен залежати від конкретних умов реакції.

Варіаційний метод, що враховує різні можливі конфігурації одноелектронне-них орбіталей, називають методом взаємодії конфігурацій. У цьому наближенні не може бути виділена певна конфігурація одноелектроіних орбіталей, якою володіє дана система. Тому метод взаємодії конфігурацій є поліпшенням одночасткову наближення.

Якщо правило октантів чітко дозволяє передбачити знак ефекту Коттона для різних можливих конфігурацій, то число можливих конфігурацій може бути зменшено, а в деяких випадках може бути отримано однозначне рішення. Оскільки правило октантів враховує тільки вплив структурного оточення на оптично активний хромофор, необхідні припущення щодо фонового поглинання. Повинна бути відома також конформація або конформационное рівновагу і повинен бути відсутнім ефект впливу сусідніх, груп.

Якщо правило октантів чітко дозволяє передбачити знак ефекту Коттона для різних можливих конфігурацій, то число можливих конфігурацій може бути зменшено, а в деяких випадках може бути отримано однозначне рішення. Оскільки правило октантів враховує тільки вплив структурного оточення на оптично активний хромофор, необхідні припущення щодо фонового поглинання. Повинна бути відома також конформація або конформационное рівновагу і повинен бути відсутнім ефект впливу сусідніх груп.

Як показано в роботі[355]за допомогою уявних експериментів, величина S дійсно пропорційна логарифму числа різних можливих змін, що призводять до утворення однієї і тієї ж чорної діри.

Використання цих величин було неможливо до тих пір, поки теорія не могла передбачити їх на основі різних можливих конфігурацій молекул.

Подальший аналіз ігор показав, що випробовувані грають швидко, звідки випливало, що вони нехтували плануванням або передбаченням різних можливих конфігурацій. Так що особливо сканування завдання, мабуть, вказують на те, що внутрішні репрезентації утворюються в процесі активного пошуку. Можливо також проведення процедур за принципом знизу-вгору, при яких спочатку вивчається склад стимулів, а потім робляться спроби зіставити їх із структурними компонентами (наприклад, Як ці фігури вписуються в завдання. Правильність цього висновку чітко демонструється спектрами лантанидов, в яких спостерігаються електричні квадру-Польна переходи між термами, що виникають з різних можливих конфігурацій.
 Результати, отримані в цій роботі, свідчать, що характер дисоціації молекулярних іонів визначається в першу чергу тим часом, який є у іона для того, щоб в результаті процесів внутрішньомолекулярного перегрупування в ньому могли виникнути різні можливі конфігурації атомів, приєднаних до вуглецевого ланцюга. Якщо іон утворюється у відносно низькому енергетичному стані, між ним та іншими близько лежачими енергетичними станами з великою ймовірністю будуть відбуватися численні переходи, енергія активації яких, мабуть, мала.

Викладена методика володіє двома істотними недоліками: 1) при малій кількості променів можна точно визначити контур діючої частини поверхні хвилі; 2) вибір променів залежить від конфігурації діючої частини поверхні хвилі, яка стає відомою лише після розрахунку ходу променів, і тому необхідно мати набір інтерполяційних формул стосовно різних можливих конфігурацій. 
Кратність виродження позначена числами в середині лівої частини малюнка. Справа показані різні можливі конфігурації ядерних спінів.

H-19. Залежно я - 0 для монослоев пентадекановой кислоти при рН 2. Міттель-мана і Палмера[87], Згідно з якою розтягнута двовимірна рідина розглядається як проміжний стан між газоподібної плівкою, в якій всі молекули лежать на поверхні, і конденсованої плівкою, в якій всі вони орієнтуються перпендикулярно поверхні. Далі передбачається, що різні можливі конфігурації характеризуються статистичним розподілом.

Перехідний стан являє собою структуру, відповідну найвищої енергії при переході від реагентів до продуктів реакції; теплота активації є різниця між цією енергією і енергією вихідних реагентів. Однак для успішного обчислення енергії різних можливих конфігурацій необхідно бути впевненим, що точність використовуваного квантовомеханічного методу здатна забезпечити отримання результатів, що мають реальне значення. Фактично для цієї мети придатні тільки ті методи, які призводять до правильному співвідношенню між довжинами і енергіями зв'язків.

У розбавленому розчині кожна розчинена молекула разом з оточуючими її молекулами розчинника може бути ототожнена з розглянутою системою. Різні молекули розчиненої речовини розподілені статистично за всіма різних можливих конфігурацій. Однак насправді принаймні в загальному випадку обчислення розподілу виявляється дуже складним. Відповідно при загальному розгляді ми змушені використовувати класичні методи для обчислення спостережуваних величин, які є середніми по статистичному ансамблю конфігурацій. Для даної задачі від було зроблено в попередньому розділі. Ми можемо порівняти результати, отримані в обох випадках. Вирази (5) і (15) фактично описують зміна енергії при розчиненні молекули.

У розбавленому розчині кожна розчинена молекула разом з оточуючими її молекулами розчинника може бути ототожнена з розглянутою системою. Різні молекули розчиненої речовини розподілені статистично за всіма різних можливих конфігурацій.

Створення проектів СА з ММЕВМ і вибір необхідних обчислювальних засобів являють собою складну задачу, рішення якої стає все більш складним у міру ускладнення об'єктів (процесів) і числа виконуваних системою автоматизації функцій. Для досить складною СА з ММЕВМ можна отримати її раціональну структуру і провести порівняння різних можливих конфігурації її пристроїв шляхом моделювання системи і керованого процесу на ЕОМ.

Інший фундаментальний закон природи - другий початок термодинаміки - говорить, що в замкнутій фізичної системі їхні капітали різновірогідні, а отже, з різних можливих конфігурацій найімовірніше та, яка об'єднує більше число станів або, іншими словами, яка може бути утворена великою кількістю способів. Надзвичайно важливу роль тут відіграє слівце замкнута. Воно означає, що другий початок термодинаміки справедливо лише для систем, поліостью ізольованих від решти зовнішнього світу.

Що стосується основних екранів то вони скомпоновані з N-образних панелей. Пошкоджень в цих панелях не відзначалося, що відповідає наявному у ряду фахівців сварки поданням про подібної конфігурації панелей, як про найбільш надійною з різних можливих конфігурацій з підйомно-опускним рухом робочого середовища. Охарактеризовані ускладнення в роботі котла блоку електростанції Брід свідчать про те, що сверхкритическое тиск в прямоточних котлах саме по собі ще не.

Вимірювання діффракціі електронів в окису хлору. Коли для визначення конфігурації молекули потрібно більше двох параметрів, як, наприклад, в разі хлористого карбонила, де їх потрібно три, то теоретичну інтенсивність розсіювання можна виразити через валентний кут, одне з міжатомної відстаней і ставлення двох міжатомної відстаней. В основному цей метод аналогічний вищеописаному, але доводиться будувати більше число теоретичних кривих, для різних кутів і різних співвідношень міжатомної відстаней, що відповідають різним можливих конфігурацій. Тільки тоді можна буде вибрати криву, яка найкраще збігається з електронограмі даної речовини.

Найважливішим постулатом квантової механіки є постулат, що встановлює зв'язок хвильової функції, яка визначає деякий стан системи з ядер і електронів (наприклад, молекули), з вірогідністю різних можливих конфігурацій системи.

Для деяких цілей, проте, бажано прийняти більш широку точку зору. Ми можемо уявити собі велике число систем однаковою природи, але різних по конфігурацій і швидкостям, якими вони володіють в даний момент, і різних не тільки нескінченно мало, але так, що охоплюється кожна мислима комбінація конфігурацій і швидкостей. При цьому ми можемо поставити собі завданням не простежувати певну систему через всю послідовність її конфігурацій, а встановити, як буде розподілено все число систем між різними можливими конфігураціями і швидкостями в будь-який необхідний момент, якщо такий розподіл було задано для будь-якого моменту часу. Основним рівнянням при такому дослідженні є рівняння, що дає швидкість зміни числа систем, укладених усередині певних малих кордонів зміни п швидкості.

Аномалія іншого характеру виявляється в разі циклізації 3-метілгептана. При цьому утворюються очікувані продукти циклізації, а саме етилбензол, п - і о-ксилоли; ле-ксі-лол в продуктах реакції відсутній. Однак співвідношення ізомерів докорінно відрізняється від обчисленого. З табл. 6 видно, що re - ксилол утворився за рахунок виходу о-ксилолу та етилбензолу. Згідно розглянутої вище гіпотезі Херінгтона і Райд[7]це пояснюється дією просторових утруднень, що пригнічують утворення деяких структур в перехідному стані перед замиканням кільця. Вплив цих факторів показано на схемі Д, де розглянуті різні можливі конфігурації вихідного вуглеводнів, адсорбованого на поверхні каталізатора.