А Б В Г Д Е Є Ж З І Ї Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ю Я
Просторово-часова картина
Відповідна просторово-часова картина відповідає тому, що на великому подовжньому відстані від мішені поч.
Просторово-часові картини розподілу переміщення і (х т) і напруги сг (ж т) представлені на малюнках 232 і 233 на яких чітко простежується прагнення рішення з плином часу до статичного.
Просторово-часова картина зміни згинального моменту М (ж т) представлена на рис. 5310. Малюнки 5311 і 5312 демонструють відповідні часові та просторові залежності.
На рис. 6101 зображена просторово-часова картина низькотемпературного режиму запалювання. З аналізу графіків слід також, що в результаті різкого прискорення реакції в моменти часу, близькі до tlt утворився раніше максимум температури зростає досить швидко і на деякому рг з-стоянні від поверхні досягає найбільшого значення, що перевищує температуру стаціонарного горіння. Потім зростання максимуму припиняється через повного вигоряння реагенту в зоні максимуму.
На малюнках 253 і 254 представлені просторово-тимчасові картини поширення динамічних порушень в пружному шарі.
Кореляційний залежність вимірюваних ТЕ і розрахованих по (1 значень тимчасового масштабу конвекції. Пряма - лінія регресії. Розкид точок можна пояснити тим, що у нас вимірювання одноточкові, в той час як просторово-часова картина утворення термінів досить нерегулярне, проте, велика тривалість вимірювань дає достатню статистику і порівняно високий коефіцієнт кореляції.
Завдання, в якій на поверхні порожнини задана лінійна комбінація переміщення і напруження (а ф 0 і (3 ф 0), вирішується аналогічним чином. Отже, просторово-часова картина розповсюдження збурень якісно залишається такою ж, як і в розглянутих прикладах. Цікавим явищем, що спостерігаються після незначного загального або локального обурення тонкого шару системи Білоус-ва - Жаботинського, що досягається відповідно або легким нахилом чашки Петрі, або локальною зміною будь-якого параметра системи (зокрема, кислотності), є утворення та поширення спіральних хвиль реакції за рахунок розриву фронтів спочатку були хвиль. Це призводить до появи вкрай складною просторово-часової картини.
Математичний опис кінетики радіолізу дано на основі так званої радикально-дифузійної моделі. Метою цього опису є створення просторово-часової картини процесу. Згідно радикально-дифузійної моделі, хімічно активні первинні частинки, які утворюються приблизно через КГ11 сек після початку дії випромінювання, перебувають в термічному рівновазі з оточуючими частинками. У просторі ці частинки розподілені нерівномірно; характер розподілу визначається видом випромінювання. Далі ці частки дифундують з треків відповідно до макроскопическими законами дифузії і реагують один з одним або з іншими частинками, утворюючи або стійкі молекули, які вторинні нестійкі частки (наприклад, радикали АЛЕ2), які вступають в подальші взаємодії. Закономірності кінетики цих елементарних процесів приймаються такими: же, як і при однорідному розподілі реагують частинок в просторі. Слід зазначити, що величини концентрацій, що визначають швидкість хімічних реакцій і дифузії, можуть використовуватися для цих розрахунків лише в тому випадку, якщо число таких частинок досить велике, щоб можна було знехтувати впливом флуктуації на макроскопічний процес.
При синусоїдальній напрузі джерела живлення напруга і струм в лінії на будь-якій відстані л; від її початку змінюються в часі. Разом з тим напруга і струм змінюються уздовж лінії. Сталий режим в довгій лінії видається досить складною просторово-часової картиною, для вивчення якої необхідно отримати аналітичну залежність напруги і струму від двох незалежних змінних - часу і відстані.
Крім обробки зображень, фототелевізійні зовнішні пристрої (ФТВУ) можуть використовуватися для фотографічної реєстрації результатів обробки даних різних фізичних експериментів. Досліджуваний фізичний процес характеризується інтенсивністю, вимірюваної на рівні шумів, і відбувається в площині XY. В результаті машинної обробки достатньо міс-венно-часових параметрів процесу наводяться до координат зображення, що збігається з напрямками рядкової і кадрової розгорток, а його інтенсивність перетворюється в відповідну оптичну щільність використовуваного фотоматеріалу. Багаторазові реалізації процесу створюють в площині знімка просторово-часову картину розподілу інтенсивності, що дозволяє легко локалізувати характерні ділянки.
Коли потім вимірюється його поляризація, то правильні значення ймовірності виходять за допомогою звичайних квантових правил, що застосовуються до поляризаційні стану фотона. Такий підхід дозволяє отримувати правильні відповіді; саме так ми зазвичай застосовуємо квантову механіку. Але така точка зору по суті нерелятивістська. Дійсно, два виміри поляризації розділені пространственнопо-Добнєв інтервалом. Якщо спостерігач досить швидко рухається вправо, то вимір, вироблене справа, він вважає, що відбувається першим; а якщо спостерігач рухається вліво, то першим він вважає вимір, вироблене зліва. Але якщо ми будемо вважати, що першим було виміряно правий фотон, то отримаємо зовсім іншу картину фізичної реальності, ніж та, яка виходить, якщо ми будемо вважати, що першим було виміряно лівий фотон. Це - інший вимір, що викликає нелокальний стрибок. Між нашою просторово-часової картиною фізичної реальності (навіть правильної нелокальної кван-тово-механічної картиною) і спеціальною теорією відносності є істотне протиріччя.
Просторово-часові картини розподілу переміщення і (х т) і напруги сг (ж т) представлені на малюнках 232 і 233 на яких чітко простежується прагнення рішення з плином часу до статичного.
Просторово-часова картина зміни згинального моменту М (ж т) представлена на рис. 5310. Малюнки 5311 і 5312 демонструють відповідні часові та просторові залежності.
На рис. 6101 зображена просторово-часова картина низькотемпературного режиму запалювання. З аналізу графіків слід також, що в результаті різкого прискорення реакції в моменти часу, близькі до tlt утворився раніше максимум температури зростає досить швидко і на деякому рг з-стоянні від поверхні досягає найбільшого значення, що перевищує температуру стаціонарного горіння. Потім зростання максимуму припиняється через повного вигоряння реагенту в зоні максимуму.
На малюнках 253 і 254 представлені просторово-тимчасові картини поширення динамічних порушень в пружному шарі.
Кореляційний залежність вимірюваних ТЕ і розрахованих по (1 значень тимчасового масштабу конвекції. Пряма - лінія регресії. Розкид точок можна пояснити тим, що у нас вимірювання одноточкові, в той час як просторово-часова картина утворення термінів досить нерегулярне, проте, велика тривалість вимірювань дає достатню статистику і порівняно високий коефіцієнт кореляції.
Завдання, в якій на поверхні порожнини задана лінійна комбінація переміщення і напруження (а ф 0 і (3 ф 0), вирішується аналогічним чином. Отже, просторово-часова картина розповсюдження збурень якісно залишається такою ж, як і в розглянутих прикладах. Цікавим явищем, що спостерігаються після незначного загального або локального обурення тонкого шару системи Білоус-ва - Жаботинського, що досягається відповідно або легким нахилом чашки Петрі, або локальною зміною будь-якого параметра системи (зокрема, кислотності), є утворення та поширення спіральних хвиль реакції за рахунок розриву фронтів спочатку були хвиль. Це призводить до появи вкрай складною просторово-часової картини.
Математичний опис кінетики радіолізу дано на основі так званої радикально-дифузійної моделі. Метою цього опису є створення просторово-часової картини процесу. Згідно радикально-дифузійної моделі, хімічно активні первинні частинки, які утворюються приблизно через КГ11 сек після початку дії випромінювання, перебувають в термічному рівновазі з оточуючими частинками. У просторі ці частинки розподілені нерівномірно; характер розподілу визначається видом випромінювання. Далі ці частки дифундують з треків відповідно до макроскопическими законами дифузії і реагують один з одним або з іншими частинками, утворюючи або стійкі молекули, які вторинні нестійкі частки (наприклад, радикали АЛЕ2), які вступають в подальші взаємодії. Закономірності кінетики цих елементарних процесів приймаються такими: же, як і при однорідному розподілі реагують частинок в просторі. Слід зазначити, що величини концентрацій, що визначають швидкість хімічних реакцій і дифузії, можуть використовуватися для цих розрахунків лише в тому випадку, якщо число таких частинок досить велике, щоб можна було знехтувати впливом флуктуації на макроскопічний процес.
При синусоїдальній напрузі джерела живлення напруга і струм в лінії на будь-якій відстані л; від її початку змінюються в часі. Разом з тим напруга і струм змінюються уздовж лінії. Сталий режим в довгій лінії видається досить складною просторово-часової картиною, для вивчення якої необхідно отримати аналітичну залежність напруги і струму від двох незалежних змінних - часу і відстані.
Крім обробки зображень, фототелевізійні зовнішні пристрої (ФТВУ) можуть використовуватися для фотографічної реєстрації результатів обробки даних різних фізичних експериментів. Досліджуваний фізичний процес характеризується інтенсивністю, вимірюваної на рівні шумів, і відбувається в площині XY. В результаті машинної обробки достатньо міс-венно-часових параметрів процесу наводяться до координат зображення, що збігається з напрямками рядкової і кадрової розгорток, а його інтенсивність перетворюється в відповідну оптичну щільність використовуваного фотоматеріалу. Багаторазові реалізації процесу створюють в площині знімка просторово-часову картину розподілу інтенсивності, що дозволяє легко локалізувати характерні ділянки.
Коли потім вимірюється його поляризація, то правильні значення ймовірності виходять за допомогою звичайних квантових правил, що застосовуються до поляризаційні стану фотона. Такий підхід дозволяє отримувати правильні відповіді; саме так ми зазвичай застосовуємо квантову механіку. Але така точка зору по суті нерелятивістська. Дійсно, два виміри поляризації розділені пространственнопо-Добнєв інтервалом. Якщо спостерігач досить швидко рухається вправо, то вимір, вироблене справа, він вважає, що відбувається першим; а якщо спостерігач рухається вліво, то першим він вважає вимір, вироблене зліва. Але якщо ми будемо вважати, що першим було виміряно правий фотон, то отримаємо зовсім іншу картину фізичної реальності, ніж та, яка виходить, якщо ми будемо вважати, що першим було виміряно лівий фотон. Це - інший вимір, що викликає нелокальний стрибок. Між нашою просторово-часової картиною фізичної реальності (навіть правильної нелокальної кван-тово-механічної картиною) і спеціальною теорією відносності є істотне протиріччя.